Кривая инверсии

Рис. 10. Кривая инверсии (жирная линия) и изоэнтальпы (кривые постоянной холодопроизводительности для одного моля газа. Холодопроизводительность выражена в % (100% соответствуют кривой инверсии) (Н° — Н)—разность энтальпий газа высокого и низкого давления при температуре предварительного охлаждения Т2, равная холодопроизводительности одного моля газа, используемого для ожижения [78].

Рис. 58. Ход кривой инверсии смачивания.

ДЛЯ уменьшающегося давления. Изобара рщ,=9 является касательной к кривой инверсии (/=0) в точке С с ординатой 7 пр=3. Через эту точку проходит также критическая изохора (ипр=1). Изобары для низких давлений (рцр<9) пересекают кривую инверсии в двух точках, соответствующих верхней и нижней температурам инверсии. Площадь под кривой инверсии представляет состояния положительного эффекта Джоуля — Томсона (/>0) или падение температуры при дросселировании. [c.243]

Рис. 44. Кривая инверсии водорода

Объемный коэффициент, вычисленный с учетом сжимаемости реального газа, может оказаться значительно выше или ниже, чем найденный по формулам для идеального газа. Пониженные значения возможны только при низких и средних давлениях реальных газов, имеющих высокую критическую температуру (состояния газов правее кривой инверсии в 5, Т-диаграмме — рис. 1.11). [c.48]

Для грубо ориентировочных расчетов можно воспользоваться и приведенной кривой инверсии, которую можно построить по уравнению, получаемому сочетанием уравнения ( 1,50), записанного в приведенных единицах, с уравнением состояния например, (VI, 1 ], также выраженным в приведенных единицах. [c.178]

Правее этой линии значения Рр обусловливаются наличием пара, для которого они достаточно велики. Изоэнтальпы правее кривой инверсии представляют собой падающие кривые. Температуру, при которой кривая инверсии сливается с линией АК, называют нижней температурой инверсии Верхняя температура [c.24]

Соответственно знаку дросселирование при давлениях и температурах внутри области, ограниченной кривой инверсии АКВ, приводит к понижению температуры, а вне ее — к повышению. Уравнение кривой инверсии в приведенных температуре и давлении имеет вид [c.57]

При а >0 и данном конечном давлении охлаждение тем больше, чем выше начальное давление максимальное значение А7 достигается при дросселировании от начального давления, лежащего на кривой инверсии. Для воздуха при То.с это давление составляет около 42 МПа. Дальнейшее повышение давления приводит к понижению охлаждающего эффекта. Это видно из сравнения трех процессов дросселирования при разных давлениях и одной и той же начальной температуре 7о.с, показанных на рис. 7,3 (/-2, 1 -2 и Г-2"). [c.180]

Кривая инверсии (рис. 4) в приведенных координатах я = [c.17]

Рис. 4. Кривая инверсии в приведенных координатах

Измерение низких частот в микроволновой спектроскопии позволяет определять барьеры инверсии молекул типа ЫНз, РНз, АзНз и др., а также барьеры инверсии и сгибания циклов. Потенциальная кривая инверсии, например аммиака (рис. У.И), соответствует изменению энергии молекулы при прохождении атома азота через плоскость трех атомов водорода, т. е. симметричному деформационному колебанию. Два эквивалентных минимума разделены барьером. Такой потенциал может быть описан очень приближенно урав- [c.109]

Состояние в точке инверсии определяется уравнением кривой инверсии [c.58]

После математических преобразований уравнение кривой инверсии принимает вид [c.58]

На рис. 1П-3 показаны кривые инверсии в приведенных координатах. Область внутри кривых соответствует положительному эффекту дросселирования (охлаждение). Т а-ким образом, для каждого газа существует максимальная температура инверсии, выше которой эффект дросселирования всегда отрицателен. Эта температура называется верхней точкой инверсии. Следовательно, чтобы охладить газ при дросселировании, температура газа до дроссельного вентиля должна быть ниже верхней точки инверсии. Как видно из рис. И1-3, для каждого приведенного давления существуют две точки инверсии верхняя — в области газа и нижняя — в области жидкости. [c.58]

В действительности имеется ряд точек инверсии (кривая инверсии) в области высоких и низких температур. [c.51]

Рис. 52. Кривая инверсии эффекта Джоуля — Томсона для азота [201].

Полуколичественные представления о кривой инверсии для любого вещества получаются из закона соответственных состояний. Принимая в уравнении (97, гл. III) 1 = 0 и выражая затем это уравнение в приведенной форме, получаем [c.357]

Сочетая уравнения (68) и (69), при исключении v, получим уравнение кривой инверсии для любого газа, выраженное в приведенных [c.358]

Из исследования общей формы кривой инверсии очевидно также, что лля данного давления газа ниже максимального давления инверсии оптимальная температура не будет температурой инверсии, но будет лежать несколько ниже ее. Это также легко показать, определив значения ДЯ по диаграмме 5 — Т. Следующая таблица, напри- [c.532]

I—Кривая окисления в первой окислительной башне 2—кривая инверсии 3— кривая кислотного поглощения 4—кривая окисления N0 во второй окислительной башне 5—кривая щелочного поглощения 5—кривая суммарного процесса (количество окисляемого газа на 1 т аммиака в сутки). [c.212]

По i = onst, как известно, протекает процесс дросселирования при отсутствии теплообмена. В зависимости от того, находится ли точка состояния газа на s, Т-диаграмме слева или справа от кривой инверсии, дросселирование сопровождается ростом или снижением температуры. Величину изменения температуры определяют непосредственно по диаграмме. Так, при дросселировании ог начального давления pj до конечного справа от кривой инверсии температура газа снижается на АТ = Т — Т. . С ростом температуры газа кривая инверсии уходит вправо, причем настолько, что при значениях, превышающих Т дТ р, дросселирование всегда сопровождается повышением температуры, которое при низких давлениях крайне мало. К расчетам изменения температуры при дроссе- [c.30]

Это правило относится и к политропиче-скому процессу. Значит, в общем случае для процессов, протекающих при высоких давлениях и температурах (левее и выше кривой инверсии в s, Т-диаграмме), затраченная работа больше тепла, отводимого суммарно от газа в цилиндре и холодильнике, а для процессов, протекающих при низких давлениях и температурах (правее и ниже кривой инверсии), она меньше. [c.33]

Ход кривой инверсии на диаграмме Г — 5 соответствует линии, проходящей через максимумы изоэнтальп (см. рис. 111-15). Эта кривая пересекает пограничную кривую (Тпр = и) в точке О (рис. 111-29) и асимптотически приближается к значению Тпр = Ь [c.242]

Из анализа рис. 32 к 33 можно выяснить также характер изменения температуры при дросселировании. Из рис. 32 видно, например, что ц прп одном и том же Р тем больше (и охлаждение тем значительнее), чем ниже Т, т. е. перемещение вдоль любой изобары сверху вниз означает уменьшение V и увеличение Т(дУ1дТ)р. Из того же чертежа вытекает, что при высоких температурах V > Т(дУ1дТ)р следовательно, в этих условиях будет происходить нагревание, Нагревание происходит и при весьма больших, давлениях (при любой температуре). Значит, область на рис. 33, расположенная вне кривой инверсии, соответствует нагреванию при дросселировании наоборот, область, лежащая под этой кривой, отвечает охлаждению. [c.154]

На рис. 2.4 показана принципиальная зависимость знака от давления и температуры, представленных в обычно принятой и приведенной формах — Р (я) Т (т). Вся площадь внутри координат Г (т) — Р (я) разделена кривой инверсии АКВ на две области с разным знаком дифференциального дроссельного эффекта. Для области АКВА значения >0. На кривой инверсии йу= О, а вне площади АКВА a < 0. Часть кривой АК инверсионной зависимости отвечает верхним инверсионным температурам Тинв, в (т Е, е). в точке К значения верхней и нижней инверсионных температур одинаковы. Нижние инверсионные температуры (тинп, н) соответствуют линии КВ. Обе эти температуры для разных значений давлений можно найти с использованием постоянных коэффициентов и других величин уравнения Ван-дер-Ваальса по формулам [c.56]

Как ВИДНО из диаграммы, линии постоянной энтальпии имеют максимум, который по мере повышения температур передвигается в сторону меньших давлений, становится менее выраженным и, наконец, при температуре Гинп (А7 з 4 = 0) исчезает. Линия, соединяющая эти точки максимума (инверсионная кривая), показанная на рис. 7.2 штриховой линией, разделяет диаграмму на две области. Вправо от инверсионной кривой дросселирование (как было показано выше) приводит к охлаждению газа в области, расположенной левее кривой инверсии, где кривые i= oпst понижаются в сторону более высоких давлений,— к нагреванию. Например, при дросселировании от начального давления /5] и температуры в начале тфоцесса Тс, газ будет нагреваться [c.180]

Кривая инверсии водорода представлена на рис. 44 (пунктирная линия). Сплошные линии соответствуют определенной доле холодопроизводительности (при дросселировании водорода) по отношению к 100%, взятым на кривой инверсии. Температура 20,4" К жидкого водорода при атмосферном давлении может быть понижена до 14 К откачкой его паров (до давления 54 мм рт. ст-.). При более низких давлениях водород переходит в твердую фазу Тщр = 13,95° К). Теплота испарения водорода невелика и составляет 32 кдж1л. Водород является сильно разреженным газом, поэтому по своим свойствам он близок к идеальному газу. [c.98]

Максимальное значение ДГ достигается при дросселировании от начального давления, находящегося на кривой инверсии. Для воздуха при То это давление находится в области между 30—35 Мн1м (300— 350 ат). В области, лежащей вправо от инверсионной кривой, эффект дросселирования тем больше, чем ниже температура. Так, например, при дросселировании от давления р1 до давления рг величина АТ7—8 значительно больше АТ / 2, так как начальная температура в первом случае ниже, чем во втором (Т 7< о) [c.23]

Для водорода и гелия кривая инверсии проходит значительно ниже То. Поэтому дросселирование водорода и гелия при температурах окружающей среды приводит не к охлаждению, а к нагреванию. Степень охлаждения воздуха, достигаемого дросселированием яри начальных температурах, близких к То, довольно значительная. Например, при Р2 = = 20 Мн1м (200 ат) и р1 = 100 ш/м (1 ат) величина охлаждения составляет 30 грай. Чтобы достигнуть температур, необходимых для ожижения воздуха, используя дросселирование, К. Линде сочетал дросселирование с теплообменом. [c.23]

Точки инверсии. Точка, в которой (1 = 0, известна под названием точки инверсии эффекта Джоуля — Томсона. Это не единственная точка, так как существует целый ряд соответствующих друг другу давлений и температур, при которых 1 = 0. На рис. 52 показана кривая инверсии, т. е. геометрическое место точек инверсии для азота, основанная на измерениях эффекта Джоуля — Томсона Ребуком и Остербергом [201]. Лишь эти данные и некоторые данные по аргону тех же исследователей дают достаточно полные кривые инверсии. Область внутри кривой между р = 0 и р=375 атм отвечает состояниям, где 1 положительно (охлаждение). Вся область вне кривой представляет состояния, где [1 отрицательно. При любом давлении ниже 375 атм имеются две температуры инверсии — верхняя, где [1 при понижении Т переходит от отрицательного значения к положительному, и нижняя, где происходит обратное изменение. Выше 375 атм превращения не происходит ни при каких температурах. Кривую инверсии можно найти с помощью уравления состояния, [c.356]

Это является основным уравнением для кривой инверсии эффекта дросселирования (см. гл. VII, раздел Точки инверсии ), и из этого мы заключаем, что максимальная степень сжижения будет наблюдаться тогда, когда исходным давлением для данной температуры газа, входящего в теплообменник, будет давление, отвечающее инверсии. Это, конечно, дает ряд давлений и температур (кривая инверсии), при которых наблюдаются максимумы но, принимая температуру фиксированной при 300° К, получим для сжижения азота оптимальное давление в 375 сотлг (см. рис. 52). [c.532]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология