Буссе уравнение

Более подробное рассмотрение метода возмущений можно найти, в частности, в монографии Гершуни и Жуховицкого [6] и в обзорах Буссе [12, 13]. Использование таких разложений нас будет интересовать в первую очередь как средство построения аппарата амплитудных и фазовых уравнений, которые сейчас широко используются для изучения динамики конвекции и о которых речь пойдет ниже, в разд. 3.3. [c.37]

После этих преобразований получим уравнение Буссе [c.14]

Основная схема, изложенная в 6.3—6.5, сформировалась в результате еще одного цгшла методических работ, предпринятого в связи с численной реализацией переходных и турбулентных режимов конвекции [27], [28]. Использовались иеранномерные сетки, оптимизация решения уравнения Пуассона. Распространение этой схемы на случаи неоднородной жидкости (уравнения Бусси-песка в бинарной смеси) наряду с изложением комплекса программ дано в [29]. [c.248]

Подобно тому, как явления переноса в ламинарных потоках связаны с вязкостьто жидкости, явления переноса в турбулентном потоке связаны со случайными колебаниями скорости. Эту аналогию впервые ввел Бусси-неск [8]. В ламинарном потоке напряжение сдвига определяется из уравнения [c.298]

Уравнение (III-36) было выведено в таком виде впервые Ван де Буссе [216]. Ухл и Грей [206] несколько людифицировалн его, заменив функцию sin р коэффициентом к [c.113]

В последние годы сделаны большие успехи в области развития теории и практики экструзии полимеров, хотя основы для этого были заложены много лет назад. В 1868 г. Бусси-неск вывел уравнение для потока, движущегося под давлением в прямоугольных каналах. Это уравнение является основой для расчета потока под давлением в канале червяка. [c.126]

Появление в уравнениях движения напряжений турбулентного трения с пульсационными скоростями делает систему уравнений (1.1), (1.2) для турбулентных режимов незамкнутой и основная сложность анализа турбулентных потоков состоит в поиске дополнительных гипотез относительно зависимости напряжений Рейнольдса от осредненных характеристик потока. Существуют несколько подходов такого рода, при которых вводятся понятия длины пути перемешивания пульсирующих глобул и турбулентной вязкости по форме аналогичной закону молекулярного трения а = — = (гипотеза Бусси-неска). Считается, что путь перемешивания турбулентных пульсаций уменьшается по мере приближения к твердой поверхности, которая гасит пульсациоиное движение потока. Все такого рода гипотезы относительно турбулентных потоков так или иначе приводят к логарифмическому профилю осредненных значений скоростей поперек турбулентного потока [c.12]

Алгебраические модели турбулентности. При использовании таких моделей двойные корреляции, присутствующие в уравнениях, выражают через осредненные параметры. Соотношения между корреляциями и осред-ненными характеристиками течения часто называют гипотезами турбулентности. Так, широкое распространение получил градиентный подход Бусси-неска. В соответствии с этим подходом основная компонента тензора и -и [c.15]

Буссе также обобщил этот принцип минимума на более широкий класс задач с отклонениями от приближения Буссинеска (эти задачи будут рассмотрены в разд. 4.1) и сформулировал его в следующем виде. Пусть г/ (х) — произвольная функция планформы, задаваемая формулой (2.30) (причем к не обязательно равно ко), и пусть /(г) удовлетворяет уравнению (2.31) при Л = О и соответствующим граничным условиям. Функция [c.37]

Напротив, на косоварикозную моду дрейф действует деста-билизирующе. Анализ на основе уравнений (3.90)-(3.92) показал [67], что при развитии КВ неустойчивости средний дрейф создает положительную обратную связь вызванный деформацией валов, он усиливает ее, создает перетяжки и в конечном счете может вызвать пересоедине-ние линий постоянной фазы и рождение пар дислокаций. Поэтому КВ неустойчивость играет существенную роль в возникновении фазовой турбулентности (см. разд. 5.2). Длинноволновые границы баллона Буссе , пороговые для Э, 33 и КВ мод неустойчивости, очень хорошо воспроизводятся при исследовании с помощью указанных уравнений [67], причем удается получить явные выражения для инкрементов и форму наиболее опасных возмущений. [c.139]

Тем не менее уравнение (5) дает при различных типах испытаний линейную зависимость для поливинилхлорида, пластифицированного трикрезилфосфатом. На кривой рис. 14 показаны максимумы фактора потерь при 15, 60 и 1000 циклах. (Кривая / взята из работы Дэвиса, Миллера и Буссе [24], 1 Укороченная кривая Я при 50 циклах и значения Т , взятые из определения зависимости объем — температура (III), получены Вурст-линым [125]. Кривая Г, по сравнению с другими сдвигается в сторону низких температур в силу того, что эти испытания проводились медленнее других. [c.48]

В дополнение к данным, ползгченным Вюрстлином для трикрезилфосфата, Девис, Миллер и Буссе измерили диэлектрическую проницаемость и тангенс угла диэлектрических потерь в системах, содержащих диметилтиантрен (синтол Т) или диоктифталат при различной их дозировке в области температур от—15 до 120° С (при частоте 15,60 и 100 гг ). Для этих смесей получены кривые, аналогичные кривой для смесей с трикрезилфосфатом (стр. 145). Показатели обеих систем также сильно изменяются в зависимости от температуры, концентрации пластификатора и частоты. Увеличение диэлектрической проницаемости от 3 до 12 в интервале температур порядка 40° С объясняется повышением интенсивности теплового движения полимерных цепей. Вследствие различной длины кинетически самостоятельных сегментов цепи макромолекулы должно существовать несколько значений времени релаксации т, отличающихся друг от друга в 10 —10 раз. Зависимость времени релаксации от температуры была выражена Фуоссом уравнением [c.143]

Заметим, что перейти от уравнения (3.9) к (3. II) можно непосредственно мимо всех представлений, связанных с моделью турбулентного течения. Для этого достаточно предположить, что напряжение трения, независимо от его природы (т. е. независимо от того, каким механизмом оно обусловлено — молекулярным или молярным), должно выражаться через скорость вполне определенным образом в соответствии с законом Ньютона. Именно эта идея явилась той основой, на которой Бусси-неск впервые (в 1877 г.) предложил для турбулентного напряжения трения уравнение вида (3. II). [c.216]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология