Торможение электронов

Тормозное излучение. Источником первичного излучения в методе РФА, как правило, служит рентгеновская трубка. Схематически процесс генерации первичного излучения показан на рис. 14.74, а. Электроны, испускаемые накальным катодом, ускоряются электрическим полем с напряжением I (напряжение трубки) и бомбардируют массивный металлический анод. Вследствие торможения электронов в материале анода возникает непрерывный (тормозной) спектр рентгеновского излучения. Его основными параметрами являются [c.4]

Сплошной спектр (называемый также белым излучением ) возбуждается всегда, когда возникают рентгеновские лучи. Он вызывается потерей энергии при торможении электронов атомами любого элемента. Этот спектр начинается резко у коротковолновой границы и простирается теоретически в бесконечность в направлении ДЛИННЫХ волн. [c.351]

Торможение электронов на аноде рентгеновской трубки может происходить по-разному. одни из них тормозятся мгновенно на самой поверхности анода, что соответствует фотону максимальной величины (т. е. вычисленному по уравнению (IV. 1)1 другие, проникая в глубь анода, постепенно теряют свою энергию. Следовательно, при торможении электронов возникнут фотоны самой разнообразной энергии, а так как количество их, излучаемое в единицу времени, очень велико, то тормозной спектр будет состоять из непрерывного ряда длин волн с резкой границей в коротковолновой части. Характер распределения энергии в спектре торможения при различных напряжениях показан на рис. 56. Тормозное рентгеновское излучение называют сплошным или белым по аналогии с видимым светом. [c.107]

Электронно лучевой переплав (ЭЛП) проводится в электронно-лучевых печах (рис. 5.66). В них нагрев и плавление металла происходят под воздействием тепла, выделяющегося при резком торможении электронов, поток которых, выходящий из электронной пушки, направлен на металл. При нагреве до высокой температуры в глубоком (1,3 10" —1,3 10 Па) вакууме катод пушки испускает электроны, которые формируются в направленный поток с помощью фокусирующих и отклоняющих устройств при приложении высокого (до 40 кВ) напряжения между анодом и катодом пушки. Для обеспечения равномерного нагрева обычно используются несколько пушек. [c.96]

Анализаторы могут быть с магнитной или электростатической фокусировкой, но последние имеют преимущество в защите от внешних электромагнитных помех, и в современных спектрометрах применяются анализаторы типа электростатического конденсатора. Геометрическая форма анализатора и режим пропускания через него электронов могут быть различны. Но обычно проводится предварительное торможение электронов на входе, а между образцом и анализатором создается некоторый потенциал. Этим добиваются лучшего разрешения, хотя и за счет некоторой потери чувствительности. [c.148]

Высокотемпературная плазма является генератором лучистой энергии. Спектр ее существенно отличается от спектра абсолютно черного тела. В спектре плазмы присутствуют тормозные излучения, обусловленное торможением электронов в поле ионов рекомбинационное излучение, обязанное процессу образования нейтральных атомов из ионов и электронов, а также излучение возбужденных ионов и атомов. Кроме того, упомянутое выше ларморовское вращение электронов в магнитном поле приводит к так называемому бетатронному излучению. [c.538]

Рентгеновское излучение — электромагнитное излучение с длиной волны от 80 до 10 нм, возникающее в веществе при резком торможении электронов высокой энергии, бомбардирующих вещество. Рентгеновское излучение образуется в специальных электровакуумных приборах — рентгеновских трубках, представляющих собой вакуумированный стеклянный сосуд (вакуум 1,33-Ю- — 1,33-10 Па). В противоположные концы сосуда впаяны катод и анод. Катод в виде спирали из вольфрамовой проволоки накаливают электрическим током, который является источником свободных электронов. Анод— массивный стержень, обращенный своим [c.108]

Тормозной рентгеновский спектр, называемый также сплошным или белым, вызывается всегда при торможении электронов. Кинетическая энергия электрона при резком торможении переходит в энергию фотона [c.109]

Торможение электронов на аноде рентгеновской трубки происходит по-разному одни из них тормозятся мгновенно на поверхности анода, что соответствует максимальной энергии фотона [(уравнение (V. )] другие проникают в глубь анода, теряя свою энергию постепенно. Таким образом, при торможении электронов возникают фотоны разной энергии, количество их в единицу времени велико и тормозной спектр при этом состоит из непрерывного [c.109]

Для определения Т используют методы, основанные на торможении электронов в электростатическом поле, регистрацию малых электронных потоков производят с помощью фотоэлектронных умножителей. Результаты получают в виде графика распределения фотоэлектронов по энергиям. Пики (линии) на графике соответствуют фотоионизации электронов с различных уровней атома или молекулы. [c.257]

Для этого необходимо получить концентрированный пучок свободных электронов, обладающих за счет высокой скорости значительной кинетической энергией, которая превращается в теплоту при торможении электронов в свариваемых де- Ф талях. [c.301]

В процессе неупругого рассеяния электронов пучка рентгеновское излучение может возникать за счет двух совершенно различных процессов 1) торможения электрона пучка в кулоновском поле атома, состоящего из ядра и слабо связанных электронов, приводящего к возникновению непрерывного спектра рентгеновского излучения с энергией от нуля до энергии падающего электрона, как показано на рис. 3.32 это излучение называется непрерывным, или тормозным рентгеновским излучением 2) взаимодействия электрона пучка с электронами внутренних оболочек, которое может привести к выбиванию связанного электрона, покидающего атом в возбужденном состоянии с вакансиями на электронной оболочке (рис. 3.33). При возвращении атомов в стационарное состояние происходит электронный переход с внешних оболочек для заполнения этой вакансии. При переходе происходит изменение энергии и высвободившаяся энергия атома может проявиться либо в форме испускания рентгеновского кванта, либо в форме испускания (оже) электрона. Так как энергия испускаемого рентгеновского кванта определяется разностью энергии между четко определенными атомными уровнями, это излучение называется характеристическим рентгеновским излучением. [c.66]

После того как значения кг получены, необходимо провести коррекцию на несколько эффектов, включающих 1) различия в рассеянии и торможении электронов в образце и эталоне, так называемый эффект атомного номера, выражаемый фактором 2г 2) поглощение рентгеновского излучения в образце Ай 3) эффекты флуоресценции и в некоторых специальных случаях флуоресценцию за счет непрерывного рентгеновского излучения. В общем случае выражение для поправок имеет вид [c.8]

Поток движущихся электронов (р-излучение) проникает в вещество на значительно меньшее расстояние, чем рентгеновское и Л -излучение, и быстро поглощается веществом. Взаимодействие Р-излучения с веществом происходит путем упругого и неупругого рассеяния, торможения электронов в электрическом поле атомов. Упругое рассеяние имеет место, когда электроны взаимодействуют с атомами или с электронами их оболочек, и состоит в изменении направления движения электрона без изменения общей энергии столкнувшихся частиц. Отклонение электронов от начального направления движения возможно на любой угол, но с большей вероятностью электроны отклоняются на малые углы (подобно кривым рис. 7.9 при Кэ>0,3). Упругое рассеяние тем больше, чем больше атомный номер вещества. При неупругом рассеянии, происходящем, в основном, при взаимодействии р-частиц с орбитальными электронами атома, часть энергии р-частиц передается орбитальному электрону, который возбуждается и иногда покидает атом В результате неупругого рассеяния появляется ионизация вещества и испускание возбужденными атомами характеристического излучения. Потери энергии движущихся электронов с постепенным снижением их скорости до тех пор, пока их энергия не достигнет теплового уровня. Минимум потерь наблюдается для р-частиц с энергией примерно 1 МэВ. Кроме того, пролетая мимо атомного ядра вещества, дви- [c.297]

МэВ/распад 2эф — эффективный атомный номер вещества, в котором происходит торможение электронов ртах И кэ — максимальная энергия р-излучения и энергия моноэнергетических электронов соответственно р, и (Ик.э.)/ — выход Р-частиц и моноэнергетических электронов г-й энергетической группы на один акт распада соответственно с и Ь —коэффициенты, значения которых приведены в табл. 5.8 т — число энергетических групп Р-частиц или моноэнергетических электронов в спектре нуклида. [c.54]

Возникновение сплошного спектра. Торможение электронов на ядрах материала антикатода. Потеря кинетической энергии (АЕ) вызывает излучение рентгеновского кванта ftv. [c.408]

Характеристики торможения электронов в воде и биологической ткани [9] [c.958]

Рентгеновские лучи возникают в рентгеновской трубке при торможении ускоренных электронов на вольфрамовом или молибденовом аноде. Место торможения электронов на аноде, являющееся также местом преимущественного излучения рентгеновских лучей, называется фокусом рентгеновской трубки. [c.295]

Что касается спада тока на волне серы, то предполагается [15], что он обусловлен торможением электронного процесса адсорбированным полисульфидом, который возникает по реакции [c.395]

Распределение потерь энергии излучения на процессы ионизации и возбуждения почти не зависит от химической структуры вещества. Количество энергии, которое затрачивается на процессы ионизации, примерно равно количеству энергии, затрачиваемой на возбуждение, что вытекает из сопоставления работы ионизации молекул (10—15 эв) и средней энергии, расходуемой на образование одной пары ионов (34 эв). В средний расход энергии на образование одной пары ионов входят все виды расхода энергии излучением работа ионизации атома, потери энергии на торможение электронов в поле атома, преобразование энергии излучения в м и др. Т к как для [c.348]

Сродство твердых органических веществ к электрону Ас измерялось методом торможения электронного луча [107] с использованием аппаратуры, описанной в разделе П,2,А. Сначала определялся контактный потенциал между вольфрамовой нитью, для которой работа выхода была взята равной 4,52 эв, и серебряной пластинкой. Затем определялась разность контактных [c.676]

Это явление характеризуется коэффициентом вторичной эмиссии з, который представляет отношение электронов эмиссии к электронам падающим и поглощенным. Однако вторичная эмиссия является только одним из многих процессов, имеющих место при облучении электронами. Другими следствиями бомбардировки могут быть флуоресценция, изменения в эффективности флуоресценции, электропроводности, химических связях, действии ферментов, термическом расширении и поглощении видимого света, инфракрасного и ультрафиолетового излучения, а также ионизации и образование распределения зарядов в самом кристалле. Облучающие электроны могут отражаться, рассеиваться и терять энергию ( разброс ). Ни один из этих эффектов в данной главе не рассматривается, но в разделе П,2 можно найти сведения об определении сродства к электрону методами торможения электронного луча. [c.692]

Значения контактной разности потенциалов С, полученные методом торможения электронного пучка, и наблюдавшиеся отклонения от средней величины [107] [c.699]

При торможении электронов на аноде их кинетическая энергия переходит в энергию одного или (последовательно) нескольких квантов тю 12—еи=ку- -р, где р—энергия, которую имеет электрон после первого столкновения с атомом. Величина р может меняться от [c.142]

Как следует из последнего соотношения, радиационные потери растут при увеличении эффективного атомного номера вещества и энергии ионизирующей частицы. Однако эти потери имеют значение только при торможении электронов в поле тяжелых ядер. Так, например, для алюминия iZ — 13) при энергии электронов 1 Мэе потери на тормозное излучение составляют меньше 2%. [c.354]

Определение коэффициентов диффузии с помощью -активных веществ. Как известно, -частицы, испускаемые радиоактивными ядрами, обладают непрерывным энергетическим спектром. Комбинация ряда факторов — непрерывного распределения -частиц по энергиям, рассеяния и торможения электронов в веществе — приводит к тому, что ослабление потока -частиц, идущих более или менее широким пучком от источника к детектору излучения (например, счетчику импульсов), носит характер, близкий к экспоненциальному закону. Измеренная активность I экспоненциально уменьшается с толщиной фильтра [c.736]

Приведенные значения мощности дозы в эв/см -сек. характеризуют поглощение энергии, усредненное по всему объему ячейки, а сила тока в J.a пропорциональна мощности дозы в том объеме жидкости, в котором происходит торможение электронов. Первая из этих величин зависит от объема ячейки, а вторая не зависит (см. ч. I, стр.145). [c.166]

Некоторая часть электронов, летящих от катода к аноду, неизбежно рассеивается при столкновении с посторонними молекулами. Кроме того, торможение электронов на поверхности анода сопровождается помимо возникновения рентгеновских лучей и разогревания еще одним явлением — вторичной электронной эмиссией, т. е. выбиванием электронов из атомов анода. Эти электроны летят во всех направлениях и могут попадать на стенки рентгеновской трубки. [c.123]

С точки зрения классической электродинамики, возникновение сплошного спектра объясняется резким торможением электронов в поле ядер атомов, из которых состоит анод. Как известно, всякое неравномерное движение заряженной частицы сопровождается электромагнитным излучением в окружающее пространство. Торможение каждого электрона в тонком поверхностном слое анода создает электромагнитный импульс, который можно рассматривать как сумму бесконечного числа налагающихся друг на друга электромагнитных волн, различных длин от нуля до бесконечности (теорема Фурье). Так как анод непрерывно бомбардируется электронами, то совокупность [c.140]

Применяя теорию Бете — Гайтлера, Ву(ДУи) [1] показал, что при полном торможении электрона с энергией Е в мишени с атомным номером 2 среднее значение энергии тормозного излучения пропорционально ХЕ" . Это было [c.63]

Источником рентгеновского излучения, используемым в рентгенофазовом и рентгеноструктурном анализе, обычно является рентгеновская трубка. В рентгеновской трубке поток электронов, испускаемый вольфрамовой спиралью (катодом), ускоряется из-за большой разности потенциалов между к атодом и анодом (несколько десятков киловольт, кВ) и ударяется об анод. При этом происходят два основных процесса - торможениа электронов (с одновременным возбуждением тепловых колебаний, т.е, нагревом анода и испусканием рентгеновских квантов, дающих сплошной спектр) и ионизация атомов (удаление электронов с внутренних и внешних электронных оболочек атомов). За счет последующих электронных переходов происходит излучение рентгеновских квантов, дающих линейчатый, или характеристический спектр, вид которого определяется материалом анода. [c.6]

Электрической пробой вызывается образованием под действием высокого напряжения электронной лавины. Лавинообразное возрастание носителей тока приводит к пробою диэлектрика. Так как торможение электронов с повышением температуры возрастает, то это приводит к некоторому увеличению электрической прочности с ростом температуры согласно эмиссионной теории, в электрических полях пробой наступает как следствие отрыва связанных электронов при сообш,ении им энергии поля. Эти электроны становятся способными проводить электрический ток. [c.137]

Чем выше температура, тем большее число электронов, вообще говоря, перемещается в зону проводимости и становится носителями тока (т. е. тех электронов, которые можно y кopяfь электрическим полем). Отсюда зависимость проводимости от температуры, характерная для полупроводников как правило, проводимость усиливается с ростом температуры. В металлах проводимость с повышением температуры снижается, что объясняется торможением электронов в результате колебаний решетки. Такое торможение имеется и в полупроводниках, но оно гораздо менее эффективно, чем рост числа носителей тока с температурой. [c.171]

Так называемый эффект атомного номера в микрорентгено-спектралыюм анализе обусловлен двумя явлениями, а именно отражением и торможением электронов, причем оба этих явления зависят от среднего атомного номера мишени. Таким образом, если имеется различие между средним атомным номером образца [c.17]

В теории Чуенкова при определенных допущениях решено кинетическое уравнение для электронов проводимости в диэлектрике, учитывающее торможение электронов на колебаниях решетки, разгон их электрическим полем, ударную ионизацию и рекомбинацию электронов (т. е. переходы электронов из заполненной зоны в зону проводимости и обратно). Существенно при этом отметить, что, согласно Чуенкову, электроны, попадающие в зону проводимости после актов ударной ионизации, распределены по энергиям в некотором интервале со средним (медианным) значением энергии АЕ,/, (половина таких электронов имеет энергию АЕсАЕ,/ и половина A >A i/J. Величина Afi/2 возрастает с увеличением y. Следовательно, с увеличением S значения АЕц и АЕр сближаются и критерием пробоя может быть равенство [c.27]

Сплошной спектр вызывается потерей энергии при торможении электронов атомами любого элемента. Он наЗлэдается у коротковолновой границы и распространяется в направлении длинных волн, вызывая сплошйое потемнение пленки. [c.79]

В случае электронного потока энергия электронов полностью поглощалась в ячейке, так что среднее поглощение на единицу объема не зависело от природы жидкости. Средняя мощность дозы колебалась для различных ячеек в пределах от 3-101 дд б-10 эв/см -сек при токе 0,1 1а в ячейке. Для других режимов мощность дозы принималась пропорциональной силе тока в ячейке. Объем н идкости, соответствующий полному торможению электронов той средней энергии, которой они обладают, попадая в жидкость после прохождения через мембрану, был в наших опытах в 7 —9 раз меньше объема ячейки, так что истинная мощность дозы была па порядок больше средней. При облучении исследуемой жидкости коицен-Т1)ация радиационно-химических продуктов усредняется по всему объему ячейки в результате перемешивания точно так же, как при дозиметрических определениях концентрация ионов Ге +, служащая мерой мощности дозы. Таким образом, значение радиационно-химического выхода, отвечающего отношению между количеством образовавшихся продуктов и количеством поглощенной энергии, не зависит от условий усреднения. Однако его отнесение к определенной мощности дозы содержит некоторую неопределенность, которой можно пренебречь только в тех случаях, когда выход не зависит от мощности дозы или когда усредненная но объему доза приближается к истинной. [c.148]

ГАММА-ЛУЧИ ( -лучв ) — электромагнитное излучение с очень коротким11 длинами волн (от 1 Л и меньше), испускаемое атомными ядрами в результате естественных и искусственных превращений или возникающее вследствие торможения заряженных частиц, аннигиляции пар частиц (напр., электронцо-позитрон-ной пары) и т. д. Г.-л. проявляют себя не только как электромагнитные волны, но также и как поток частиц (т. н. у-квантов), причем волновые свойства (дифракция, интерференция) проявляются лишь у самых длинноволновых Г.-л., корпускулярные же свойства их выражены более отчетливо (фотоэффект, компто-новское рассеяние). Энергия Г.-л. (у-квантов) выражается как hv, где к— постоянная Планка, а V — частота электромагнитной волны. Естественные радиоактивные источники испускают Г.-п. с энергией до нескольких Мэе в ядерных реакциях можио получить Г.-л. с большей энергией. Г.-л. с порядка сотен Мэе и даже ок. 1 Бее получаются при торможении электронов на ускорителях заряженных частиц. [c.402]

Под действием жестких у-квантов (с энергией до нескольких сот мегаэлектрон-вольт, получаемых, например, торможением электронов, ускоренных на бетатроне) идут также реакции вида (у, 2п), (у, р), (у, рп), (у, 2р), (у, ап) и "более сложные с вылетом нескольких нуклонов из сильно возбужденного ядра. Пороги реакции вида (у хп+ур) при бомбардировке ядра углерода у-квантами следующие [c.175]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология