Центр обратного равенства

Центром инверсии С называется точка внутри фигуры, в которой делятся пополам все прямые, соединяющие противоположные одинаковые элементы огранения фигуры. Центр инверсии— центр обратного равенства — представляет собой зеркальную точку (рис. 16). Плоскость симметрии Р делит фигуру на две зеркальные равные части. Ось симметрии I — линия, вокруг которой закономерно повторяются равные части фигуры. При повороте вокруг оси симметрии на некоторый угол фигура совмещается со своим первоначальным положением. Количество совмещений определяет порядок оси симметрии Ьп. Наименьший угол а, на который нужно повернуть фигуру для получения первого совмещения, называется элементарным углом поворота а и п связаны следующей зависимостью /га = 360°. Порядок оси симметрии — любое целое число, но в кристаллах могут быть элементы симметрии, которые свойственны пространственной решетке и, следовательно, не противоречат однородности строения кристаллов. Поэтому осями симметрии кристаллов являются 2, Ьз, 4 и Ьб. Оси симметрии другого по- [c.46]

Центр симметрии (центр инверсии, центр обратного равенства) — особая точка внутри фигуры, характеризующаяся тем, что любая прямая, прове- [c.31]

Центром инверсии (центром симметрии, центром обратного равенства) называется математическая точка пересечения линий, соединяющих части фигуры противоположные, параллельные, равные, но обратно направленные (антисимметричные) (рис. 1.4, с). В этой точке, подобно фотообъективу, изображение инвертируется. Соответствующие кристаллографические точки называются обратно равными, антисимметричными. Центр инверсии обозначается 1. [c.23]

При вычислении o(n, m) может быть использовано равенство Г (а) = ( -b 1). При п- оо коэффициент o(oo, т) равен 1, а другие j o°. т) превращаются в (m) из (4.39) для модели Сюзерленда. Таким образом, потенциал Сюзерленда, как и следовало ожидать, можно рассматривать в качестве предела потенциала типа Леннарда-Джонса при п- оо. При очень высоких температурах достаточно учитывать лишь первый член уравнения (4.48), который тождествен В (Т) для потенциала мягких сфер с обратной степенью, приведенному в уравнении (4.8). Таким образом, рассматриваемый потенциал при высоких Т превращается в потенциал точечных центров отталкивания. Это обстоятельство также можно было предвидеть. [c.188]

Вывод уравнения изотермы адсорбции Ленгмюра для твердых адсорбентов базируется на ряде исходных предпосылок 1) адсорбционные силы подобны силам основных валентностей и действуют на малых расстояниях 2) адсорбционной активностью обладает не вся поверхность адсорбента, а лишь определенные активные центры, расположенные преимушественно на выпуклых участках поверхности выступах, ребрах, углах 3) молекулы адсорбированного газа фиксируются на адсорбционных центрах, не перемещаются по поверхности адсорбента и не взаимодействуют друг с другом. Для упрощения вывода принималось, что все адсорбционные центры энергетически равноценны и каждый такой центр может удержать только одну молекулу адсорбата. В результате такой адсорбции образуется мономолекулярный слой адсорбированных молекул. Поскольку одновременно с адсорбцией протекает обратный ей процесс десорбции, адсорбированные молекулы газа или растворенного вещества через какой-то период времени отрываются от поверхности адсорбента под действием молекулярно-кинетических сил. При равенстве скоростей этих процессов в системе устанавливается динамическое адсорбционно-десорбционное равновесие. [c.334]

Здесь Р — функция концентраций реагентов, выражающаяся через скорость реакции, которая наблюдалась бы в отсутствие цепного механизма / — число реакций обрыва цепей, приходящееся на одну реакцию распространения цепи, а — среднее число активных центров, образующихся в одной реакции распространения цепи. В случае неразвет-вленных цепных реакций [например, реакции (30) и (31)] а = 1. При а = 1 функция Р равна скорости суммарной реакции, если выполняется равенство / = 1 (т. е. если активные центры исчезают сразу после того, как образуют продукты реакции). В этом предельном случае реакцию уже больше нельзя считать цепной реакцией. При цепном механизме стадии инициирования и обрыва цепей должны протекать медленнее, чем стадия распространения цепи (т. е. / < 1). При а = 1 из соотношения (34) следует, что суммарная скорость реакции обратно пропорциональна / скорость увеличивается с увеличением средней длины цепи . Величина / при цепных реакциях обычно мала по сравнению с единицей, поэтому, если величина а слегка превышает единицу из-за небольшого количества развет- [c.491]

Качение пневматической шины по гладкой дорожной поверхности — частный случай качения. Его особенность заключается в том, что катящийся элемент обладает вязкоупругими свойствами, а опора является жесткой, в то время как ранее рассматривался обратный случай. Тем не менее они во многом схожи. На рис. 4.25 показана зона контакта и типичное распределение давления как в продольном, так и поперечном направлениях при качении шины по гладкой плоской дорожной поверхности. На равном расстоянии от вертикальной центральной линии в направлении точки С или Е смещение шины Ъ постоянно, а 2 положительна в направлении СТ> и отрицательна в направлении ОЕ. Общее давление в передней зоне контакта поэтому больше, чем в задней зоне. Это следует из предположения, что зависимость давления от вязкоупругих свойств материала, описываемая уравнением (4.56), справедлива для материала шины. Результирующая нормальная сила реакции Р, обусловленная распределением. давления, в связи с этим смещена в передней зоне на расстояние е от центральной линии. Для стационарного свободного качения, исходя из равенства моментов относительно центра шины, получаем [c.83]

При движении частиц от центра к стенке объема, строго говоря, возникает диффузионный поток частиц обратного направления, обусловленный градиентом концентрации. Однако при условии равенства дрейфового и диффузионного потоков QE pBn R,t) = [c.29]

Во втором случае измеряют концентрацию белка С1 и Сг в двух точках ячейки на расстоянии Ху и Х2 от центра ротора в тот момент, когда после определенного срока работы ультрацентрифуги в ячейке установится седиментационное равновесие, т. е. равенство между числом оседающих и диффундирующих в обратном направлении молекул белка. Расчет молекулярной массы белка ведут по формуле, вводя в нее экспериментально найденные значения Сг, и Хг [c.36]

Центром инверсии С называется точка внутри фигуры, в которой делятся пополам все прямые, соединяюшие противоположные одинаковые элементы огранения фигуры. Центр инверсии — центр обратного равенства — представляет собой зеркальную точку (рис. 19). Плоскость симметрии Р делит фигуру на две зеркальные равные части. Ось симметрии 4 — линия, вокруг которой закономерно повторяются равные части фигуры. При повороте вокруг оси симметрии фигура совмещается со своим первоначальным положением. Количество совмещений определяет порядок оси симметрии Наименьший угол а, на который [c.33]

Результирующая жидкая пелена представляет собой одно-полостиый гиперболоид вращения, вдоль которого движутся по инерции центры тяжести жидких частиц. Полагая, что с достаточным приближением гиперболоид можно заменить конусом, из равенства расходов жидкости в любом нормальном к оси форсунки сечении легко показать, что толщина пелены обратно пропорциональна расстоянию от среза сопла и зависит только от радиуса последнего и гидравлических параметров форсунки. [c.304]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология