Теория вязкости Эйринга

Теория вязкости Эйринга [c.112]

Теория вязкости на основе модели вакансий была развита Френкелем и Эйрингом. Эта концепция аналогична приведенному во втором параграфе этой главы кинетическому рассмотрению диффузии как следствию случайных блужданий. Представим квази-решетку жидкости. Под действием силы возникает течение жидкости. Это течение с кинетической точки зрения является результатом того, что переход молекул в соседние вакансии происходит чаще в направлении действия силы, чем в противоположном. Это различие в частоте блужданий объясняется тем, что сила X, действующая на одну молекулу, уменьшает энергию активации в одном направлении и увеличивает в обратном. Эта сила производит на расстоянии пути реакции (до вершины активационного [c.287]

Экспериментальные данные зависимости эффективной вязкости от напряжения однородного сдвига в процессе стационарного, устойчивого, ламинарного течения структурированных жидкостей можно разбить на две группы по положению точки перегиба С (рис. 46). Для многих структурированных жидкостей точка С весьма близка к точке В. В этом случае для описания кривой г) (Р) используются одночленные формулы, в частности, теория Френкеля — Эйринга, в которой для функции Г) (Р) предлагается следующая формула [c.161]

Теория вязкости на основе модели вакансий была развита Френкелем и Эйрингом. Эта концепция аналогична приведенному во втором параграфе этой главы кинетическому рассмотрению диффузии как следствию случайных блужданий. Представим квази-решетку жидкости. Под действием силы возникает течение жидкости. Это течение с кинетической точки зрения является результатом того, что переход молекул в соседние вакансии происходит чаще в направлении действия силы, чем в противоположном. Это различие в частоте блужданий объясняется тем, что сила X, действующая на одну молекулу, уменьшает энергию активации в одном направлении и увеличивает в обратном. Эта сила производит на расстоянии пути реакции (до вершины активационного барьера) работу Хс1/2, где й — период квази-решетки. Эта работа вычитается из энергии активации в направлении X и добавляется к энергии активации, отвечающей движению в противоположном направлении [c.370]

Активационная теория Френкеля — Эйринга приводит к следующему выражению для температурной зависимости вязкости [c.253]

Теория вязкости жидкости приводит к следующему выводу относительно влияния изотопного состава на вязкость. Замещение легкого изотопа на тяжелый в соединениях с малой молекулярной массой приводит к относительно значительному повышению молекулярной массы, а поскольку вязкость жидкости, по Эйрингу, пропорциональна молекулярной массе М [c.31]

Теория вязкости жидкостей рассмотрена в работах Френкеля, Панченкова, Эйринга и других авторов [3, 13, 14]. Однако она не может считаться полностью разработанной. [c.7]

Изменение температуры увеличивает кинетическую энергию теплового движения и как бы понижает высоту потенциального барьера. В соответствии с теорией Френкеля — Эйринга [87, с. 183 105, с. 464 120] температурная зависимость вязкости имеет вид [c.71]

Теорию абсолютных скоростей Эйринга и др. можно успешно использовать для выявления связи между диффузией и вязкостью. Согласно этой теории, вязкость является мерой скорости переноса количества движения в жидкости в результате движения молекул от точки, обладающей большей скоростью, к точке, движущейся с меньшей скоростью. Диффузия же характеризует скорость переноса материи за счет молекулярного движения поэтому диффузия и вязкость тесно связаны друг с другом. [c.173]

Все известные теории аномалии вязкости в полимерных системах можно условно разделить на следующие большие группы, различающиеся по физическому подходу к обсуждаемому эффекту. Это — теории Г. Эйринга и его последователей, связывающие явление аномалии вязкости с влиянием напряжения или скорости сдвига на высоту потенциального барьера, препятствующего переходу молекулярно-кинетических единиц из одного равновесного положения в другое структурные теории аномалии вязкости, рассматривающие зависимость эффективной вязкости от режима течения как процесс [c.149]

Теория вязкости жидкости Эйринга [c.122]

Эйринг разработал интересную теорию вязкости жидкостей, основное уравнение которой имеет вид [c.122]

Согласно теории Ри-Эйринга [315], вязкость консистентной смазки слагается из трех составляющих вязкости масла ХоТ)о> ньютоновской дисперсной вязкости, обусловленной течением в масле разделенных частиц загустителя и вязкости пластического течения X [c.158]

Эйринг первым широко использовал представление об энергии активации для развития теории вязкости и диффузии в жидких и стеклообразных системах с высокой вязкостью. Согласно этой теории, текучее вещество рассматривается как некоторая смесь, в которой происходит химическая реакция. Таким образом, при исследовании таких процессов, как вязкость и диффу- [c.114]

В дальнейших разделах будет подробно рассмотрена теория вязкости, основанная на понятии об абсолютной скорости реакции, разработанная Эйрингом [8], поскольку она. [c.107]

Величина активационного барьера на пути перескока молекулы в новое положение определяет температурную зависимость вязкости. Согласно теории Френкеля — Эйринга [c.157]

В настоящем изложении было бы некстати заниматься подробным обсуждением теории строения жидкости. Из предложенных теорий вязкости теория Эйринга имеет то преимущество, что она широко применялась к проблеме течения в полимерах, и поэтому будет рассмотрена довольно подробно. [c.188]

Разрушение структуры может происходить по двум механизмам— энергетическому и энтропийному. Это разделение следует из общего уравнения в общей теории Эйринга — вязкости и диффузии жидкостей [c.150]

Применительно к жидкостям Г. Эйрингом в его теории абсолютных скоростей реакций [49] предложено следующее уравнение для вязкости [c.99]

В механизме неньютоновского течения Эйринга не предполагается каких-либо изменений в структуре системы при переходе от покоя к течению, поэтому структурные параметры А ш в процессе течения считаются постоянными. В последующем механизм течения Эйринга был положен в основу теории неньютоновского течения многокомпонентных систем, предложенной Ри и Эйрингом [4]. В теории Ри и Эйринга в качестве аргумента, однозначно определяющего вязкость, применяется скорость деформации сдвига 7 в установившемся вязком потоке. Но для однокомпонентных систем вязкость может выразиться однозначно через 7 и через Р в последнем случае получается формула вида (2). [c.175]

Основные представления о структуре жидкости, которые существуют в настоящее время, указывают на тесную связь между жидким и твердым состоянием. Но тогда как в твердом теле отдельные атомы могут колебаться, но не могут изменять своего среднего взаимного расположения, в жидкости на эти атомные колебания накладывается движение средних положений ). Измерения самодиффузни в расплавленном свинце показали [50], что атом дрейфует на расстояние, в среднем равное межатомному расстоянию в течение времени, отвечающего 35 колебаниям. Как показали Мотт и Герни [98] в своей последней обзорной статье, из этого следует, что воз1Можны два пути развития теории. Можно предположить, что атом или движется из одного положения равновесия к другому один раз за 35 колебаний, или он движется на значительно меньшее расстояние при каждом колебании. Первое предположение образует основу теории вязкости Эйринга 2), тогда как второе является исходной точкой теории Андраде. [c.188]

Повышение температуры от 15 до 65° С приводит к резкому снггжению предельней вязкости г)о (рис. 66). Согласно теории Френкеля — Эйринга [c.123]

Рассмотрим в качестве примера теорию вязкости, развитую Г. Эйрингом. Как можно представить движение одной части жидкости относительно другой на основе вакансиониой теории Если на частицу действует сила, возникаюшая в результате скалывающего напряжения, то она увеличивает вероятность перехода атома (молекулы) в соседнюю вакансию, расположенную по направлению силы. Очевидно, при отсутствии такой силы вероятность перехода в соседние вакансии одинакова. Сила уменьшает энергию активации движения по направлению ее действия на величину работы, производимой атомами при переходе из узла до точки, где энергия максимальна и увеличивает энергию активации при движении в противоположном направлеиии. Пусть энергия активации в отсутствие силы равна Е. Тогда Е+=Е— Х(1/2 и Е-=Е- -Хй/2, где + и —энергии активации при движении в направлении силы и в противоположном X — сила, действующая на атом с1 — период квазнрешетки н й 2 — расстояние до вершины энергетического барьера, отделяющего атом от вакансии. Соот- [c.209]

С позиций активациониой теории вязкость определяется формулой Френкеля — Эйринга — Аррениуса (формулой АФЭ) [c.305]

Н-Связи влияют не только на скорость распространения, но и на поглощение звука. Холл ]860] объяснил избыточное поглощение звука в воде как результат запаздывания молекулярной перестройки. Он допустил существование двух состояний с различной энергией и определил, что АР при переходе между ними составляет 0,5 ккал/моль. Основываясь на теории вязкости Юилла и Эйринга [626], Холл пришел к выводу, что переход между этими состояниями осуществляется путем разрыва Н-связей. Смит и Лоусон [1897] частично подтвердили теорию Холла, но поставили под сомнение идею о разрыве Н-связей. Они нашли —АЯ равным 2,6 ккал/моль и предположили, что эта величина отвечает энергии изгиба Н-связи. Этот вопрос все еще остается открытым. [c.58]

В теории вязкости жидкостей Эйринг предположил, что в процеосе вязкого течения молекулы при движении относительно друг друга должны преодолевать энергетический барьер между двумя соседними положениями. Скорость этого процесса определяется факторами, аналогичными тем, которые действуют в химических реакциях. Следовательно, [c.112]

В последние годы было развито несколько подходов к построению молекулярно-статистической теории вязкости нематиков. Диого и Мартин-шем была описана температурная зависимость вращательной вязкости на основе теории быстрых процессов Эйринга. Значительная часть работ содержит вывод определенного кинетического уравнения, с помощью которого получают конкретный вид тензора вязких напряжений. В силу простоты этим уравнением обычно является уравнение Фоккера-Планка для вращательной функции распределения или уравнение Л андау-Халатникова для параметра порядка. [c.80]

Представления о механизме теплового движения и вязкого течения в жидкостях получили дальнейшее развитие в теории аномально вязких систем Эйринга [20]. Современные представления об активационных механизмах вязкого течения и диффузии основываются на представлениях Френкеля и Эйринга о тепловом движении в жидкостях. Вязкое течение, по Эйрингу, происходит в результате перехода от равновероятной картины самодиффузионного перемещения кинетических единиц по всем направлениям пространства в покоящейся жидкости к несимметричному распределению вероятностей перехода частиц в вязком потоке, где перемещения частиц с наибольшей вероятностью происходят в направлении тангенциальной силы. Уточнение в расчет вязкости Эйринга внесено одним из авторов [21 ]. Было учтено, что перескоки частиц происходят по всем направлениям пространства, а не только в направлении действия тангенциальной силы. При малых напряжениях сдвига распределение вероятностей является линейной функцией напряжения сдвига, вследствие чего скорость деформации сдвига пропорциональна напряжению сдвига, т. е. наблюдается ньютоновское течение с постоянной вязкостью. При больших напряжениях, реализуемых в высоковязких жидкостях со сложным строением (полимеры, дисперсные системы и др. [22—26]), линейное приближение нарушается и вязкость уменьшается с увеличением напряжения или скорости деформации сдвига. [c.13]

Теория Зйринга. Используя представление о внутримолекулярных силах, Эйринг предположил, что для перемещения молекз ла должна обладать энергией, достаточной для преодоления потенциального энергетического барьера. Основываясь на этом, Эйринг разработал свою теорию вязкости и вывел следующее уравнение [c.411]

Структура полимерных жидкостей определяет их реологичеокие свойства. Течение полимерных жидкостей подчиняется общей теории. вязкости жидкостей, разработанной Френкелем, Панченковым, Эйрингом и рядом других авторов [7—9]. [c.54]

В развитии теории вязкости значительную роль сыграла подсобная гипотеза о пустых ультрамикрополостях (едырках ) в жидкости, имеющих молекулярные размеры. Согласно этой гипотезе течение жидкости представляет собой процесс перемещения молекул в эти пустоты ). Исходя из молекулярно-кинетических представлений, Я. И. Френкель вычислил энергию образования таких полостей, а Эйринг и Юелл определили энергию испарения молекул в дырки . [c.135]

Для другого крайнего случая — очень тонких адсорбционных пленок, когда процесс смещения мениска контролируется поверхностной диффузией молекул воды (поверхностной вязкостью т] ), Т. Блейк и Д. Хайнес [566] получили решение для 0й на основе теории Эйринга абсолютных скоростей реакции [c.223]

Молекулярные механизмы вязкости были рассмотрены Я. И. Френкелем [18] и Эйрингом [50]. Предполагая, что читатель в достаточной мере знаком с кинетической и статистической теорией жидкостей, мы ограничимся кратким напоминднием основных выводов названных теорий. [c.164]

Реология представляет собой науку о деформации и течении материалов. В случае полимеров реология позволяет получить результаты, дополняюшие теорию упругости п гидродинамику, что важно для физического и математического описания процессов переработки полимеров в изделия. Процессы течения полимеров подчиняются некоторым закономерностям, наблюдаемым в аномально вязких низкомолекулярных системах. Однако неньютоновское течение полимеров не описывается предложенным Эйрингом энергетическим механизмом. Механизм вязкого течения полимеров, предложенный Бартеневым, является энтропийным, как и механизм высокоэластической деформации полимеров. Для полимеров с высокой молекулярной массой оказывается справедливым правило логарифмической аддитивности вязкости. [c.172]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология