Ядра отдачи

Образующиеся при распаде ядра отдачи приобретают энергию, которая может быть подсчитана по уравнениям для а-распада отд = 4 а/Л (в МэВ) (12.10а) [c.212]

К ионизирующим относятся электромагнитные излучения высокой энергии - рентгеновские и у-лучи, корпускулярные излучения высокой энергии - быстрые электроны, протоны, нейтроны, дейтроны, а-частицы, осколки деления ядер, ядра отдачи, возникающие при ядерных реакциях, потоки тяжелых ионов [13]. [c.101]

Наиболее универсальным видом взаимодействия нейтронов с веществом является упругое рассеяние на ядрах атомов. Если при упругом рассеянии нейтрона с энергией Е ядро отлетает под углом ф к направлению первоначального движения нейтрона, то кинетическая энергия ядра отдачи при нерелятивистских энергиях Е тс равна [c.17]

Если ядерный процесс происходит в тонком слое твердого вещества или суспензии, то образовавшиеся радиоактивные ядра отдачи вылетают из твердого вещества и могут быть собраны на коллекторе, поставленном вблизи мишени, или отделены вместе с растворителем от суспензии. Этот способ был использован и в вышеописанном опыте по идентификации курчатовия. [c.592]

Тяжелые ядра отдачи. .... 20 )> 5 Мэе. ....... 7 [c.233]

Образовавшееся при а-распаде (как и при 3-распаде) дочернее ядро уносит часть энергии в виде кинетической энергии (энергии ядра отдачи). Следовательно, энергия распределяется между а-частицей, дочерним ядром и, если есть, то и у-квантами. Так, при а-распаде [c.9]

Уравнения (12.10) показывают, что в ряде случаев энергия, приобретаемая образовавшимся в результате распада ядром, соизмерима, а иногда и значительно превышает энергию химической связи и скрытую теплоту испарения. Вот почему при радиоактивном распаде может происходить значительное нарушение кристаллической решетки. Кроме того, ядра отдачи могут разрушать соседние с распавшимся атомом молекулы. Таким образом, в кристалле радиоактивного вещества могут происходить более или менее значительные химические изменения. [c.213]

Быстрые нейтроны, обладающие энергиями свыше 0,5 М.эв, передают свою энергию смазочному материалу, главным образом посредством упругих столкновений с ядрами атомов, образуя ядра отдачи, которые вызывают ионизацию и возбуждение атомов и молекул. [c.239]

Тяжелые ядра отдачи [c.276]

Эту методику лучше всего применять, очевидно, для получения соединений, меченных тритием, используя ядра отдачи трития, образующиеся в результате реакции Li (n, а)Н Для этого смесь органического соединения и соли лития облучают потоком тепловых нейтронов [162—165]. При этом должна разрываться только одна связь, в связи с чем следует ожидать не столь значительных нарушений скелета, как в случае атомов отдачи С . [c.34]

При взаимодействии у-квантов с веществом имеет место процесс образования электрон-позитронных пар (рис. 2.4, в). Этот процесс возможен только в присутствии ядра или электрона, так как только в таком случае можно распределить энергию и импульс у-кванта между тремя частицами, не нарушая законы сохранения. При этом, если процесс образования пары происходит в кулоновском поле ядра, то энергия ядра отдачи оказывается весьма малой, так что пороговая энергия у-кванта, необходимая для образования пары, практически совпадает с энергией покоя электрона и позитрона (1,02 МэВ). При образовании пары в кулоновском поле электрона пороговая энергия у-кванта повышается до 2,04 МэВ. Вероятность образования электрон-позитронных пар в кулоновском поле электрона примерно в 1000 раз меньше вероятности их образования в поле ядра. Возникновение пары электрон— позитрон приводит к полному поглощению энергии у-кванта [c.16]

Ядро отдачи, обладая электрическим зарядом, способно потратить свою энергию на ионизацию вещества. Дара отдачи, возникающие при рассеянии медленных нейтронов, ионизации не производят. [c.17]

Для углеводородов и полимеров существенное значение имеет процесс упругого рассеяния на ядрах атома водорода. Вся энергия нейтрона передается атому водорода, образуются атомы отдачи, которые и производят ионизацию и возбуждение молекул среды. При неупругом рассеянии возникает ядро отдачи, находящееся в возбужденном состоянии. Переход его в устойчивое состояние сопровождается испусканием одного или нескольких у-квантов. [c.276]

Принцип работы таких детекторов основан на том, что теплоёмкость кристаллической решётки в соответствии с формулой Дебая пропорциональна четвёртой степени температуры. Спектр электронных состояний диэлектриков, полупроводников и сверхпроводников характеризуется наличием энергетической щели. При достаточно низких температурах Т, когда энергия тепловых флуктуаций къТ <С Д (где къ — постоянная Больцмана, А — ширина щели в спектре энергии электронных состояний), электронная теплоёмкость кристалла не возбуждается. Для диэлектриков это состояние достигается при температурах порядка сотен милликельвин (1 мК = 10 К), для полупроводников — десятков и для сверхпроводников — единиц милликельвин. Оставшаяся решёточная , фононная или дебаевская теплоёмкость идеального кристалла при сверхнизких температурах оказывается настолько малой, что кинетическая энергия ядра отдачи при единичном акте рассеяния частицы вызывает всплеск температуры всего макроскопического кристалла мишени, который превышает уровень термодинамических флуктуаций. Этот всплеск температуры регистрируется термометром и служит выходным сигналом детектора. Физические принципы и перспективы применения криогенных детекторов этого типа изложены в обзоре [69]. [c.42]

Мешающие реакции при облучении нейтронами могут протекать и под действием заряженных частиц, образующихся либо в результате ядерных реакций макрокомпонентов, либо как ядра отдачи при столкновении быстрых нейтронов с ядрами легких элементов. Например, реакция 0- (р, n)Ni , протекающая на протонах отдачи, ограничивает чувствительность определения азота в органических соединениях [101]. Так, даже в чистом от азота органическом веществе возникает активность которая соответствует содержанию 0,01—0,05% азота, в то время как теоретическая чувствительность реакции 2n)Ni при облучении быстрыми нейтронами реактора составляла 10- %. [c.133]

Интересный метод определения в кремнии примеси бора по реакции В ° [п, a)Li основан на том, что монокристаллы кремния после нанесения слоя алюминия для создания / ,п-перехода обладают счетными свойствами по отношению к а-частицам и ядрам отдачи Li . Этот же принцип может быть использован для определения в кремнии примесей и других элементов с массами от 1 до 16 [74, 75]. [c.38]

Расчеты показывают, что ядро отдачи получает более чем достаточно энергии для разрыва одной или более химических связей в молекуле, если только все последовательно испускаемые в данном процессе Кванты не обладают низкой энергией при этом с энергией связи следует сопоставлять не всю энергию отдачи, а ее составляющую в направлении химической связи. Импульсы некоторых у-квантов, испускаемых ядром в каскаде, могут иметь противоположные направления и взаимно компенсировать друг друга. Однако нет оснований предполагать, что все пары импульсов будут взаимно компенсированы, и это обстоятельство не может существенно уменьшить вероятность разрыва связей. Опыт показывает, что для подавляющего большинства п, у) реакций вероятность разрыва связей очень велика. [c.156]

При этом выделяется в виде кинетической энергии а-частицы Еа и ядра отдачи. Поскольку масса первой много меньше массы второго, то подавляющую часть энергии уносит именно а-частица [c.26]

Поскольку тяжёлое ядро отдачи и налетающий ион движутся с разными скоростями, их равновесные заряды сильно отличаются друг от друга. Этот эффект особенно сильно выражен при низких скоростях атомов отдачи, близких к скорости Бора (г в = 2,19 10 см/с). В этом случае продукты испарения можно отделить от ионов пучка и других ядер вследствие большого различия их магнитной жёсткости. [c.49]

Каждый стрип имеет продольную чувствительность. Позиционное разрешение каждого стрипа определяется экспериментально. Это достигается выбором реакций, в которых известные атомы отдачи испытывают последовательный а-распад или спонтанное деление. Позиционное разрешение зависит от типа регистрируемых частиц (ядра отдачи, альфа-частицы или осколки спонтанного деления). Однако более 95% всех заряженных частиц, сопровождающих распад имплантируемого ядра, как правило, находится в пределах Да 1,5 мм. Таким образом, вся площадь фронтального детектора эффективно разделяется на приблизительно 500 индивидуальных ячеек. Каждая ячейка несёт информацию о времени прибытия и энергии ядер отдачи, а также о времени последовательных распадов. Фронтальный детектор окружён боковыми детекторами. Таким образом, вся система представляет собой сборку с открытой передней стенкой. Это увеличивает эффективность детектирования 0 -частиц от распада имплантированного ядра до 85-87% от 4тг. [c.50]

Энергия налетающих частиц в середине мишени была выбрана 236 МэВ. С допусками на потерю энергии в толщине слоя мишени и на некоторые изменения в энергии пучка во время долгосрочных экспозиций, было оценено, что энергия возбуждения компаунд-ядра 292 4 должна быть между значениями 32 и 39 МэВ. Однако, для каждого ядра отдачи, зарегистрированного детекторной системой, было возможно определить точное (мгновенное) значение энергии пучка и сегмент мишени, в котором появилось событие. Точность в определении энергии при которой образовалось искомое [c.53]

Проходя сквозь вещество, ядерные частицы взаимодействуют в основном с электронными оболочками атомов, а не с ядрами, так как доля пространства, занимаемая последними, весьма мала и состаршяет —10 об.%. Главный результат взаимодействия этих частиц с веществом — ионизация и (или) возбуждение молекул. Поэтому -у-лучи, быстрые электроны, протоны, нейтроны, дейтроны, а-частицы, осколки деления ядер, ядра отдачи, возникающие при ядерных реакциях, потоки ускоренных многозарядных ионов называются ионизирующими излучениями. [c.594]

ИОНИЗАЦИИ ПОТЕНЦИАЛ, см. Потенциал ионизации. ИОНИЗЙРУЮЩИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ, потоки фотонов или частиц, взаимод. к-рых со средой приводит к ионизации ее атомов или молекул. Различают фотонное (электромагнитное) и корпускулярное И.и. К фотонному И.и. относят вакуумное УФ и характеристическое рентгеновское излучения, а также излучения, возникающие при радиоактивном распаде и др. ядерных р-циях (гл. обр. 7-излучение) и при торможении заряженных частиц в электрич. или магн. поле - тормозное рентгеновское излучение, синхротронное излучение. К корпускулярному И. и. отиосят потоки а- и Р-частиц, ускоренных ионов и электронов, нейтронов, осколков деления тяжелых ядер и др. Заряженные частицы ионизируют атомы или молекулы среды непосредственно при столкновении с ними (первичная ионизация). Если выбиваемые при этом электроны обладают достаточной кинетич. энергией, они также могут ионизировать атомы или молекулы среды при столкновениях (вторичная ионизация) такие электроны наз. 5-электрона.ми. Фотонное излучение может ионизировать среду как непосредственно (прямая ионизация), так и через генерированные в среде электроны (косвенная ионизация) вклад каждого из этих путей ионизации определяется энергией квантов и атомным составом среды. Потоки нейтронов ионизируют среду лишь косвенно, преим. ядрами отдачи. [c.254]

Нейтронное излучение взаимод. только с атомными ядрами среды. По энергии нейтроны (в сравнении со средней энергией теплового движения кТ где /с-постоянная Больцмана, Т-абс. т-ра) подразделяют на холодные (Е < кТ), тепловые (Е кТ), медленные (кТ< Е < 10 эБ), промежуточные (10 < < 5 10 эВ) и быстрые ( >5 -10 эВ). Нейтроны в в-ве испытывают упругое и неупругое рассеяние. Прн достаточной энергии нейтроны могут выбивать частично ионизир. атомы из среды (т. наз. ядра отдачи). При захваге нейтронов атомными ядрами могут происходить ядерные реакции, последствием к-рых является испускание у-квантов, о.- и Р-частиц, осколков деления ядра и др. Ослабление потока нейтронов происходит по экспоненциальному закону Ф = где N-число атомов дан- [c.254]

Как уже отмечалось, при воздействии на смазочные материалы быстрых нейтронов (0,5—20 Мэе) имеют место упругие соударения нейтронов с ядрами и последующая ионизация среды ядрами отдачи. При этом, чем ближе по величине к массе нейтрона масса атомов вещества, тем ббльщую часть энергии передает нейтрон ядру отдачи и, следовательно, тем большую ионизацию в среде произведет ядро отдачи. [c.243]

Кристаллы СаР2(Еи) представляют большой интерес для регистрации у-квантов на фоне нейтронов. Это связано с тем, что сечения радиационного захвата нейтронов ядрами Са и Р малы по сравнению с сечениями взаимодействия у-квантов. Ядра отдачи, получающиеся при упругом рассеянии нейтронов на ядрах Са и Р, имеют сравнительно малую энергию и большую удельную ионизацию. [c.73]

Поврежаения нейтронами. Смещение атомов решетки кристалла в результате упругого рассеяния нейтронов (причем каждое первичное ядро отдачи вызывает вторичные смещения) является основной причиной повреждения ППД при энергиях нейтронов больше 100 эВ. Число таких смещений достигает сотен. Дефекты в решетке распределены неравномерно, поскольку пробег ядер отдачи мал, а первичные ядра отдачи, соз- [c.90]

Энергия, выделяющаяся при ядерных реакциях, составляет не менее 100000 eV (2,3 10 кал1моль), причем энергия обычно делится между двумя частицами — испускаемой легкой частицей и остаточным тяжелым ядром — в соответствии с законом сохранения импульса. В табл. 1 сведены результаты ядерных реакций наиболее распространенного типа. В этой таблице применяются следующие обозначения М—масса ядра отдачи в обычных единицах, т—масса испускаемой легкой частрщы, х — масса бомбардирующей частицы, если она участвует в реакции, и Еа — энергия а-частицы (энергия других частиц обозначается соответствующим индексом). В случае -активности представляет собой верхний предел энергии сплошного спектра . [c.207]

Необходимо отметить, что в реакциях слияния, ведущих к формированию компаунд-ядра, импульс налетающей частицы полностью передаётся компаунд-системе в результате энергия и импульс ядер отдачи хорошо определяются. Следовательно, проблема сводится к сепарации ядер отдачи, испущенных в узком угловом интервале -дь = 0° 2,5° относительно направления пучка ионов, в соответствии с их скоростями (или энергиями). Это можно осуществить при помощи фильтров скоростей Вина (сепаратор SHIP в GSI) [11] или селектора энергии (сепаратор ВАСИЛИСА, ОИЯИ) [12], где продукты реакции разделяются в соответствии с их электрическими жёсткостями в поперечных электрических полях. По сути, эти функции могут выполняться установками другого типа — газонаполненными сепараторами, где ядра отдачи разделяются по их магнитной жёсткости в газовой водородной или гелиевой среде при давлении около 1 торр (рис. 11.2.1). [c.48]

На рис. 11.3.1, а приведены две цепочки распада, наблюдаемые в первых экспериментах [22, 23]. В первой цепочке а-частица с 0 1 = 9,80 МэВ была зарегистрирована через 4,6 с после имплантации ядра отдачи с энергией 7,8 МэВ в стрип 8 (энергия ядра отдачи и время его пролёта во времяпро-летном детекторе близки к значениям, ожидаемым для продуктов испарения с Z = 114). Вторая а-частица с энергией 9,13 МэВ была испущена через 18 с. И наконец, спустя ещё 7,4 с наблюдалось спонтанное деление на два осколка с выделением энергий Efl = 171 МэВ и Ef2 = 42 МэВ ( tot = 213 МэВ) во фронтальном и боковом детекторах, соответственно. Тот факт, что все четыре сигнала (ЕК, а, аг, 5Р) были зарегистрированы в позиционном интервале [c.53]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология