Бета-частицы пробег

Пробег альфа- и бета-частиц в зависимости от их энергии в воздухе и алюминии [c.23]

Поскольку ДЛЯ синтеза меченых органических соединений в большинстве случаев используются мягкие бета-излучатели (Н , О , S ) с максимальной энергией менее 0,2 Мэе и с максимальным пробегом бета-частиц в воздухе меньше 30 см, главная опасность при этой работе заключается в проникновении радиоизотопа в организм. [c.648]

Проникающая способность радиоактивных излучений определяется величиной длины свободного пробега. По мере пробега в веществе скорость альфа- или бета-частиц уменьшается и на некотором расстоянии от начала пути становится равной скорости движения атомов и молекул среды. Это расстояние называется длиной пробега. [c.60]

Бета-частицы — это поток электронов или позитронов, обладающих достаточной энергией. Их ионизирующая способность а 10 раз меньше, чем альфа-частиц, но длина пробега в воздухе может достигать нескольких метров, а в биологической ткани — сантиметров. [c.125]

Бета-частицы — это ноток электронов или позитронов. Пробег бета-частиц в воздухе зависит от их энергии и достигает для некоторых веществ 6—8 м. [c.194]

В принципе методики счета альфа-частиц не отличаются от методик счета бета-частиц, однако, учитывая очень малые величины пробега альфа-частиц в различных средах, становится особенно существенным точное определение таких факторов, как поглощение излучения в измеряемом образце, стенках счетчика или камеры, в воздухе между образцом и счетным устройством и т. д. [c.14]

Максимальный пробег частиц. Толщина поглотителя, требующаяся для полного поглощения бета-частиц. Приводятся значения, взятые из работы Гусева Н. Г. Справочник по радиоактивным излучениям и защите>, а также на основе графика (рис. 6). [c.16]

На рис. 571 представлена зависимость толщины полностью экранирующей защитной стенки из полистирола от величины энергии излучения. Из графика видно, что в случае чистых бета-излучателей, используемых для синтеза меченых органических соединений, установка защитных стен и применение дальнейших способов защиты от внешнего излучения требуется только для и однако их излучение можно поглотить органическим стеклом толщиной 7 мм Н , О и 5 полностью экранируются стеклом используемых сосудов. Вследствие сильного поглощения в самом препарате и небольшой длины пробега частиц в воздухе (-<30 см) при работе в резиновых перчатках нет необходимости экранировать излучение даже открытых препаратов. [c.652]

Бете и Блох[1] разработали теорию замедления тяжелых заряженных частиц, причем эта теория в области больших энергий хорошо согласуется с опытом. Однако для частиц с энергией, близкой к нулю, теория Бете и Блоха становится неприменимой, как видно из рис. 4. Согласно этой теории, приближенное выражение для ионизации / на единицу длины пробега в данном веществе имеет следующий вид [c.22]

Несмотря на то, что пробеги р-частиц больше, чем а-частиц, они могут быть заторможены относительно небольшими слоями воды, стекла или металла. Пробег р-частиц в ткани все же достаточно велик, чтобы вызвать ожог при облучении кожи. Бета-активные изотопы, отлагающиеся в организме, очень опасны (например 5г °, осаждающийся в костях). Такие изотопы, как Кг или С , которые выводятся из организма очень быстро, значительно менее токсичны. [c.30]

Согласно теории Бете и Блоха, ионизация а-частицей на единицу длины пробега определяется выражением [c.13]

Бета-лучи представляют собой поток электронов, выбрасываемых ядрами радиоактивных атомов. В противоположность а-лучам они даже при происхождении от одного и того же радиоактивного элемента имеют различные начальные скорости (рис. ХУ1-3) от сравнительно небольших до некоторой максимальной, которая может быть очень велика (почти до 300 000 км/сек). Длина пробега в воздухе выбрасываемых при радиоактивном распаде р-частиц доходит до 1(Ю см. [c.525]

Бета-частицы — это поток электронов пли позитронов. Пробег р- ча стиц в воздухе зависит от их энсргни и достигает для некоторых веществ 6—8 м. [c.163]

При работе с органическими мечеными соединениями приходится иметь дело практически только с бета- и гамма-излучением. Отрицательные бета-лучи — это электроны, летящие со скоростями 100 000—300 ООО км1сек. Энергия этих частиц имеет непрерывный спектр от максимальной величины, которая составляет обычно 0,01—10 Мэе, до очень малых величин Средняя энергия бета-частиц составляет примерно одну треть их макси мальной энергии. В отличие от альфа-частиц бета-частицы не имеют прямо линейной траектории, длина пробега бета-частиц в воздухе достигает мак симально нескольких метров. Бета-излучение, так же как и альфа-лучи ионизирует среду, через которую проходит однако эффективность иониза ции для бета-излучения существенно ниже. Отрицательный бета-распад был обнаружен как у природных, так и у искусственных радиоизотопов. [c.644]

Авторадиохроматография основана на действии ионизирующего излучения на фотографический материал. Авторадиохроматографию осуществляют, возможно плотнее прижимая радиохроматограмму к чувствительной рентгеновской пленке при помощи фотографической рамки или мешочка с песком. Хороший контакт с пленкой особенно важен в случае мягких бета-источников (например, 5 ), так как воздушная прослойка между хроматограммой и пленкой заметно ослабила бы их излучение, что привело бы к искажению результатов. Для трития обычный вариант авторадиохроматографии неприменим, так как длина пробега его бета-частице максимальной энергией 14 Кэв равна только 4 мк. Хорошие результаты можно получить при применении сцинтилляционной авторадиографии [831. Хроматограмму после проявления и высушивания прикрепляют, например, к использованной рентгеновской пленке, помещают в плоский сосуд с хорошо герметизирующей крышкой, заливают сцинтилляционной жидкостью, например раствором /г-терфенила в толуоле, не содержащем серы (3 г/л), и покрывают медицинской рентгеновской пленкой при этом обращают внимание на то, чтобы между пленкой и бумагой не образовалось пузырей. Энергия бета-излучения радиохроматограммы превращается сцинтиллятором в световую энергию, которая вызывает почернение фотопленки. [c.673]

Длина пробега мягкого бета-излучения трития в фотографической эмульсии очень мала. В эмульсии, плотность которой 3,5, уменьшение потока бета-частиц трития на 1% достигается уже слоем толщины 0,8 мк [71]. Если одна бета-частица трития активирует только одно зерно бромистого серебра, что является достаточно редким явлением, то остальные активированные зерна бромистого серебра будут находиться на расстояниях менее 1 мк. что объясняет высокую разрешающую способность авторадиохроматографии с применением трития. [c.674]

Защита от альфа- и бета-излучений легко осуществима благодаря их малой проникающей способности, хотя следует принимать во внимание тормозную радиацию (ВгетззЬгак-lung), продуцируемую при поглощении бета-излучения (см. ниже). Глубина проникновения альфа- и бета-частиц изменяется в зависимости от их кинетической энергии. Альфа-излучение представляет собой поток моноэнергетических частиц и полностью поглощается воздушным слоем толщиной в несколько сантиметров. Поглощение бета-излучения в связи с его непрерывным энергетическим спектром и рассеянием подчиняется приблизительной экспоненциальной зависимости. Пробег бета-частиц в воздухе составляет расстояние от нескольких сантиметров до нескольких метров. [c.80]

Защита от внешнего альфа- и бета-излучения радиоактивных препаратов осуществляется сравнительно просто вследствие малой проникающей способности этих излучений. Альфа-и бета-излучение характеризуется определенной величиной пробега альфа- и бета-частиц, т. е. расстоянием, на которое они могут проникать в вещество. Пробег альфа-частиц в воздухе не превышает нескольких сантиметров. Альфа-частицы поглощаются резиновыми перчатками, одеждой, стенками сте клянной ампулы и т. п. Пробег бета-частиц в воздухе в зависимости от их энергии составляет величину от сантиметров до нескольких метров. Для защиты от бета-излучения применяют материалы с малым атомным номером, например специальные [c.59]

Бета-излучение. Взаимодействие бета-частиц, как и альфа-частиц, с молекулами сводится в основном к ионизации и возбуждению последних. Однако вследсгвие меньшей вероятности активации при соударении бета-частицы с молекулой по сравнению с альфа-час-тицей (см. рис. 118, стр. 423), активирующее действие бета-излучения на одном сантиметре пути бета-частицы оказывается значительно меньше действия альфа-излучения. В соответствии с этим длина пробега бета-частиц оказывается значительно больше длины пробега альфа-частиц. Так, длина пробега в воздухе бета-частиц Ra (/(p = 3,15 мэв) равна 3 ж, т. е. является величиной, на два порядка большей длины пробега альфа-частиц (заметим, что пробег в свинце этих бета-частиц меньше 2 мм). [c.458]

Ионизирующая (или возбуждающая) способность быстрых бста-частиц (/(>100 зв), подобно ионизирующей способности альфа-частиц, уменьшается с увеличением их энергии, как это следует из хода сечени51 ионизации ударом электрона с его энергией (рис. 118) и как это также видно из табл. 48, в которой приведены данные о зависимости пробега бета-частиц в воздухе (R) и числа пар ионов, образуемых бета-частицей на 1 см пробега в воздухе (v) от энергии частицы. [c.458]

Вследствие большой длины пробега бета-частиц их химический эффект в газах сравнительно мал. Однако в случае жидких и твердых тел, в которых пробег бета-частиц значительно меньше (на три порядка), результат их химического воздействия на вещество может быть весьма значит хьным. [c.459]

Величина пробега бета-частиц (электронов) в различных материалах зависит от энергии этих частиц и от величины произведения удельного веса материала на его толщину. Указанное произведение имеет размерность (мг1см ) см-мг1см . [c.422]

Так, например, бета-частица с максимальной энергией 0,3 Мэе имеет пробег, равный 77 мг1см-, частица с энергией 1 Мэе имеет пробег 400 мг см , а с энергией 3 Мэе — 1 500 мг1см . Для сравнения можно указать, что слой воздуха толщиной 1 м эквивалентен примерно 120 мг1см . В табл. 7-2 указано значение толщин (в мкм) различных материалов, при которых сквозь них проходит 80 или 50% электронов при различной энергии последних. [c.422]

Альфа- и бета-частицы при взаимодействии с электронами вещества, через которое проходят, теряют энергию маленькими порциялти. Поэтому он и имеют определенную длину пробега. Гамма-излучение проникает прямолинейно до момента разового взаимодейст- [c.281]

Энергии бета-частиц соответствуют наблюденным верхним границам спектров в тех случаях, когда имеются лишь экстраполированные значения Конопинского — Уленбека (К 32), они приведены в таблице со значком К. У. . Для тех альфа-частиц, для которых известна лишь величина пробега, использовано соотношение между средним пробегом в воздухе и энергией по Голловэю и Ливангстону (Н81). [c.8]

Бета-частицы обладают большей проникающей способностью, чем <х-частицы с такой же энергией. Альфа-частица с энергией 3 Мэе проходит в воздухе 2,8 см и производит около 40000 пар ионов на 1 см пути. Бета-частица с такой же энергией проходит в воздухе 1000 сл4, цри этом возникают около 40 пар ионов на 1 см пути. Вследствие больиюй длины пробега в воздухе поглощение -частиц обычно изучают с помощью металлической фольги. Если количество поглощающего вещества выражается через произведение плотности на толщину, то длина пробега -частиц почти ые зависит от природы вещества. [c.724]

Гесс и Паиет — паблюдали явление разветвленного распада изотопа Ас, принадлежащего к ряду урана-235 (4 г-1-3). Они обнаружили альфа-частицы с длиной пробега в воздухе 3,5 см. Эти частицы образуются при альфа-распаде обычно бета-активного Ас,— рассуждали они,—. ..продуктом распада должен быть изотоп элемента 87 . [c.311]

В последнее время с ростом числа онкологических заболеваний активно ведутся поиск и исследование радионуклидов, которые обладали бы оптимальными для радиотерапии свойствами. К числу таких свойств относят испускание частиц с высокой линейной передачей энергии при ограниченной длине пробега. Наиболее эффективной считают радиоиммунотерапию (особенно на начальной стадии появления опухолевых клеток) как дополнение к другим традиционным методам. Наиболее подходящими по свойствам считаются альфа-излучатели, благодаря более высокой линейной передаче энергии ( 80 кэВ/мкм) и очень маленькой длине пробега частиц (50-90 мкм), по сравнению с бета-излучателями. Подсчитано, что количество альфа-рас-падов на единицу массы ткани, необходимое для достижения одного и того же терапевтического эффекта, примерно на 3 порядка меньше, чем число бета-распадов, т. е. для полного уничтожения опухолевой клетки достаточно 1-3 прохождений альфа-частицы через ядро клетки. Данные свойства делают альфа-излучающие радионуклиды пригодными для терапии злокачественных опухолей. Исследования показали, что альфа-излучатели успешно можно применять для лечения микрометастазов в начальной стадии развития, лейкемии, рака лёгких. Они также позволяют бороться с такой болезнью как СПИД на стадии, не превышающей образования нескольких клеток. [c.552]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология