Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Длина пробега частиц

    Напыление реплики на поверхность исследуемого образца осуществляют с помощью вакуумного универсального поста. Установка оборудуется рабочей камерой с колпаком, вакуумной и электрической системами (рис. 7.11). В рабочей камере устанавливают держатели для образца и для распыляемого материала на расстоянии 60—100 мм друг от друга. В качестве распыляемого вещества чаще всего применяют углерод, кварц, серебро, платину, хром и другие материалы. Материал испаряют с помощью электрического тока силой 60—80 А. Рабочая камера снабжена диафрагмами и заслонками для защиты от нежелательного теплового воздействия испарителя на образец. Для обеспечения средней длины пробега частиц испаряемого материала больше диаметра колпака и прямолинейности распространения этих частиц внутри колпака создают разрежение порядка 0,133—1,33 МПа (1-10- —Ы0- мм рт. ст. Частицы испаряемого вещества при попадании на поверх- [c.114]


    Зная зависимость тормозной способности данного вещества от энергии частицы, можно вычислить длину пробега частицы с зарядом г и массой т в веществе с атомным номером 2, замедлившейся от начальной энергии Ео до конечной энергии Е.  [c.64]

    При температуре 100°С и нормальном давлении средняя длина пробега частицы для газов имеет порядок 10 —10 см. [c.234]

    Установка состоит из герметичного латунного ящика, внутри которого помещается нанесенный на пластинку А радиоактивный препарат. Боковая стенка ящика имеет небольшое отверстие Б, закрытое очень тонкой металлической пластинкой. Вблизи от нее помещается экран из сернистого цинка В, сцинтилляции на котором наблюдаются при помощи микроскопа М. Краны Г служат для заполнения установки исследуемым газом и создания в ней пониженного давления (с целью увеличения длин пробега частиц). [c.512]

    На рис. 571 представлена зависимость толщины полностью экранирующей защитной стенки из полистирола от величины энергии излучения. Из графика видно, что в случае чистых бета-излучателей, используемых для синтеза меченых органических соединений, установка защитных стен и применение дальнейших способов защиты от внешнего излучения требуется только для и однако их излучение можно поглотить органическим стеклом толщиной 7 мм Н , О и 5 полностью экранируются стеклом используемых сосудов. Вследствие сильного поглощения в самом препарате и небольшой длины пробега частиц в воздухе (-<30 см) при работе в резиновых перчатках нет необходимости экранировать излучение даже открытых препаратов. [c.652]

    То, что массовый расход газа через трубу с радиусом отверстия, меньшим длины пробега частиц, оказывается прямо пропорциональным кубу радиуса и обратно пропорциональным длине трубы, было подтверждено экспериментально Кнудсеном [Ц. Заметим, что в этих экспериментах получилось согласие с формулой (22.19) вплоть до подтверждения численного коэффициента. Однако, имея в виду, что в принципе могут быть такие условия, когда от поверхности трубы диффузно отражаются не все падающие на нее частицы, а лишь доля Ь от полного числа, укажем, что в таком случае формула для N (х) окажется отличающейся от (22.14) на множитель (2/Щ — 1. [c.89]

    При увеличенном размере вертикала возрастает средняя длина пробега частиц, необходимая для смешения газа и воздуха Это в свою очередь приводит к замедлению процесса горения и вытягиванию факела [c.110]

    Величина области распространения (выражаемая в г/смЦ получается делением длины пробега частицы (в см) на плотность (в г/см ) вещества, в котором эта частица движется во избежание написания дробей граммы часто переводят в миллиграммы. — Прим. ред. [c.186]


    Первичный механизм воздействия инициирующего излучения на углеводород с растворенным в нем кислородом в общих чертах следующий. Фотон или частица высокой энергии при столкновении с молекулами вызывает образование положительно заряженных ионов КН и электронов Ъ. Часть электронов захватывается молекулами кислорода с образованием ионов Оа. Положительно заряженные ионы соединяются с электронами или отрицательно заряженными ионами, образуя возбужденные молекулы. Возбужденные молекулы диссоциируют на свободные радикалы. Таким образом, воздействие ионизирующего излучения на углеводород сводится к образованию свободных радикалов и возбужденных молекул. Различные виды излучений отличаются разной плотностью ионизации вдоль трека частицы (кванта) высокой энергии, а вследствие этого различной локальной концентрацией свободных радикалов. В случае а-частиц плотность ионизации вдоль трека частицы очень велика, длина пробега частицы мала. Вдоль трека каждой а-частицы возникает высокая концентрация свободных радикалов, главную роль в радиационно-химическом превращении под действием а-частиц должны играть реакции между свободными радикалами. Для электронов плотность ионизации вдоль пути частицы значительно ниже. В случае фотонов высокой энергии (рентгеновского и у-излучения) ионизация происходит более или менее равномерно по всему объему облучаемой жидкости. В этих случаях большую роль играют реакции радикалов с окружающими их молекулами. [c.194]

    Поправка на обратное рассеяние. Частицы способны многократно отражаться от подложки, на которую нанесен радиоактивный препарат, и затем попадать в счетчик. Доля отразившихся частиц зависит от материала подложки и ее толщины. При неизменном материале с увеличением толщины доля отразившихся частиц возрастает и при толщине, равной половине максимальной длины пробега -частиц в веществе подложки, достигает максимального и постоянного значения. В соответствии с этим с увеличением толщины возрастает и поправка на обратное рас- [c.60]

    Расстояние, которое может пройти заряженная частица данной энер--ГИИ в какой-либо среде (называемое длиной пробега частицы), определяется тормозной способностью. [c.15]

    Для защиты от а-излучения извне не принимают особых мер, так как в воздухе длина пробега частиц с наибольшей энергией не превышает нескольких сантиметров (см. разд. 9). а-Частицы проникают только во внешние слои кожи (глубина проникновения в ткань 50 и). [c.9]

    Ионизирующая способность р-излучения в —100 раз меньше, чем у а-лучей. Однако оно обладает большой проникающей способностью. Длина пробега -частиц в воздухе исчисляется метрами, но в более плотных средах они поглощаются сравнительно легко. Свинцовые защитные экраны толщиной , Ъ мм, стальные толщиной 3 ли или деревянные толщиной 20 мм полностью поглощают р-лучи. [c.161]

    Наконец, важное значение для определения типа и интенсивности радиоактивного излучения имеет изучение его поглощения различными средами и измерение длины пробега частиц продуктов радиоактивного распада. [c.274]

    Заряженная частица любого рода, проникающая в газ с некоторым запасом кинетической энергии, большим, чем средняя энергия частиц газа, проходит в газе определённое расстояние, пока её энергия не уменьшится до уровня средней энергии частиц газа. Это расстояние называется длиной пробега частицы данного рода в данном газе. Число электрон-вольт е, получающееся как частное от деления первоначальной энергии частицы на число ионизаций, производимых ею на длине пробега, представляет собой среднюю энергию, затрачиваемую частицей при образовании одной пары ионов с учётом потери энергии при упругих столкновениях и на возбуждение частиц газа, и является для данного газа и данного рода частиц константой на определённом довольно большом интервале первоначальной энергии частицы. [c.237]

    Максимальные энергия и длина пробега -частиц [c.12]

    Из двух природных изотопов лития и Ы (содержание в природной смеси соответственно 7,4 и 92,6%) при облучении тепловыми нейтронами подвергается воздействию преимущественно (поперечное сечение захвата тепловых нейтронов 950 барн, Ы 0,033 барн). При реакции с тепловыми нейтронами по схеме Ы( , а) Н (Т) 4-4,78 Мэе энергия делится между а-частицей 2,04 Мэе и ядром трития (тритоном) 2,74 Мэе, длина пробега частиц в воздухе составляет соответственно 1,1 и 5,7 см. Определение может быть произведено по числу образовавшихся а-частиц или тритонов с помощью сцинтилляционного счетчика или 51—Аи детектора, а также по числу треков частиц на ядерной фотоэмульсии или другим способом [832]. Метод использовался в ряде работ [667, 714, 746, 764, 789, 790, 792, 888, 943, 967, 1112]. Чувствительность метода 10 г [66, 1157]. [c.123]


    Частицы, проникающие через газ, теряют свою кинетическую энергию благодаря ионизации молекул газа. Чем больше число образующихся ионов, тем меньше, следовательно, будет длина пробега частицы. а-Частица с энергией 3 Мэв обладает длиной пробега через воздух при 15° и 760 мм рт. ст.,. равной 1,7 см, и образует - 4000 пар ионов газов на каждый миллиметр пройденного пути. [c.744]

    Интенсивность поглощения иллюстрируется данными, характеризующими зависимость длины пробега -частиц в алюминии ог величины энергии частиц. [c.25]

    В последнее время с ростом числа онкологических заболеваний активно ведутся поиск и исследование радионуклидов, которые обладали бы оптимальными для радиотерапии свойствами. К числу таких свойств относят испускание частиц с высокой линейной передачей энергии при ограниченной длине пробега. Наиболее эффективной считают радиоиммунотерапию (особенно на начальной стадии появления опухолевых клеток) как дополнение к другим традиционным методам. Наиболее подходящими по свойствам считаются альфа-излучатели, благодаря более высокой линейной передаче энергии ( 80 кэВ/мкм) и очень маленькой длине пробега частиц (50-90 мкм), по сравнению с бета-излучателями. Подсчитано, что количество альфа-рас-падов на единицу массы ткани, необходимое для достижения одного и того же терапевтического эффекта, примерно на 3 порядка меньше, чем число бета-распадов, т. е. для полного уничтожения опухолевой клетки достаточно 1-3 прохождений альфа-частицы через ядро клетки. Данные свойства делают альфа-излучающие радионуклиды пригодными для терапии злокачественных опухолей. Исследования показали, что альфа-излучатели успешно можно применять для лечения микрометастазов в начальной стадии развития, лейкемии, рака лёгких. Они также позволяют бороться с такой болезнью как СПИД на стадии, не превышающей образования нескольких клеток. [c.552]

    Если % примерно равна единице, то на диффузионной длине пробега частица испытывает в среднем одно соударение с потерей кинетической энергии. В результате асимптотика функции распределения определяется вероятностью отсутствия таких соударений на дрейфовой длине пробега, превышающей диффузионную длину пробега. Такая вероятность может быть оценена по распределению Пуассона, однако при этом надо учесть характерный [см. 12.20)] для функции распре ения по кинетическим энергиям предэкспоненциальный множитель характеризующий фа-34 [c.34]

    Привлекательность этого простого метода заключается в том, что при его применении не происходит сушественных нарушений структуры молекулы. Однако и он имеет два больших недостатка. Они обусловлены, во-первых, конечным размером зерен серебра и, что более существенно, значительной длиной пробега частиц. Последнее обстоятельство является причиной того, что разрешение ухудшается до сотен ангстрем для Н, тысяч ангстрем для " С и еще большей величины для Второй недостаток заключается в следующем для получения изображения образца необходимо, чтобы произошло несколько распадов на молекулу. Так что, если исследователь не обладает исключительным терпением, он должен применять, короткоживущие изотопы. При этом еще более серьезной проблемой является то, что радиоактивными изотопами должна быть замещена существенная часть атомов молекулы. [c.185]

    Наличие коэффициента и поправки Кенингема придает инерционному параметру определенный физический смысл — это отношение длины пробега частиц от некоторой начальной скорости до полной остановки в неподвижной газовой среде к характерному для рассматриваемого процесса газоочистки геометрическому размеру I диаметру капли, газового пузырька, аппарата (для мокрых циклонов), сопла (для аппаратов ударно-инерционного действия). [c.93]

    Чем больше размеры имеет частица, образующаяся при распаде ядра, тем вероятнее ее столкновение иа своем пути с другими атомами или молекулами и тем быстрее она потеряет энергию Длина пробега частицы определяется числом столкновений и зависит от энергии и вида частицы или 7-кванта Фотоны 7-иэлучения при незначительной плотности ионизации имеют значительно [c.206]

    Энергия, теряел1ая на единице длины пробега частицей или кванто.м, обратно пропорциональна пройденному расстоянию  [c.227]

    Постоянство X при р = onst (или при pd= onst) означает постоянное (определенное) число длин пробега частиц от этой точки к катоду. Примерный подсчет показывает, что для максимального сечения ионизации [c.184]

    Бета-частицы обладают большей проникающей способностью, чем <х-частицы с такой же энергией. Альфа-частица с энергией 3 Мэе проходит в воздухе 2,8 см и производит около 40000 пар ионов на 1 см пути. Бета-частица с такой же энергией проходит в воздухе 1000 сл4, цри этом возникают около 40 пар ионов на 1 см пути. Вследствие больиюй длины пробега в воздухе поглощение -частиц обычно изучают с помощью металлической фольги. Если количество поглощающего вещества выражается через произведение плотности на толщину, то длина пробега -частиц почти ые зависит от природы вещества. [c.724]


Смотреть страницы где упоминается термин Длина пробега частиц: [c.269]    [c.124]    [c.208]    [c.124]    [c.218]    [c.66]    [c.229]    [c.445]    [c.224]    [c.117]    [c.344]    [c.13]    [c.27]    [c.35]   
Учебник общей химии 1963 (0) -- [ c.425 , c.449 ]




ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Пробег

Пробег частиц

длина пробега



© 2024 chem21.info Реклама на сайте