Кинематическое свойство

Считая своей важнейшей задачей количественное изучение внешних макроскопических форм материи, А. Лоран Лавуазье объяснял сложные макроскопические явления через воображаемые геометрические и кинематические свойства отдельных корпускул, непосредственно недоступных еще тогда органам чувств и измерительным приборам. Ниспровергнув флогистон, он оставил в списке [c.95]

Структура воды значительно искажается при попадании в нее различных примесей — как способных взаимодействовать с диполями растворителя, так и инертных. Здесь возможно либо упрочнение структурных образований (энтропия системы уменьшается), либо их ослабление (энтропия возрастает). Одновременно изменяются и кинематические свойства системы вязкость, диффузия и др. [c.38]

Уравнение (4.2) наглядно демонстрирует то обстоятельство, что кинематические свойства электрона со сложным законом дисперсии не могут быть охарактеризованы одной величиной — массой. Скорость электрона проводимости вовсе не пропорциональна импульсу V — сложная периодическая функция импульса, а коэффициент пропорциональности между силой и ускорением — сложным образом зависящий от импульса тензор второго ранга. В этом же параграфе мы введем определение эффективной массы, удобное при рассмотрении движения частицы в магнитном поле. В некоторых весьма специальных случаях в формулы входит и обычная тяжелая масса электрона. Это имеет место тогда, когда явление определяется истинным (релятивистским) импульсом электрона Pp = vl , где с — скорость света, а S — полная энергия электрона с учетом его массы покоя. Так как энергия взаимодействия электрона с решеткой и с другими частицами значительно меньше энергии покоя Шос , то Рр = moV ( 24). [c.47]

Механическое подобие включает подобие статическое, кинематическое и динамическое каждое из них можно рассматривать как распространение понятия геометрического подобия на стационарные или движущиеся системы, на которые действуют силы. Статическое подобие относится прежде всего к деформации структур и представляет для биотехнологов лишь небольшой интерес. Напротив, кинематическое и динамическое подобие очень важны и касаются систем, для которых характерно движение. В случае геометрического подобия используется декартова система координат, при кинематическом подобии вводится дополнительная переменная — время. О геометрически подобных движущихся системах говорят как о кинематически подобных в тех случаях, когда соответственные частицы описывают за соответственные интервалы времени подобные траектории. Когда две геометрически подобные жидкие системы подобны кинематически, свойства потоков геометрически подобны, а процессы переноса массы и тепла в этих двух системах связаны друг с другом простыми соотношениями. Кинематическое подобие в жидкостях влечет за собой геометрическое подобие как турбулентных систем, так и пограничных (пристеночных) слоев жидкости. Динамически подобны силы (гравитационные, центробежные и т. п.), под действием которых осуществляется ускоренное или замедленное движение тел В динамических системах. В жидких и дисперсионных системах кинематическое подобие предусматривает и динамическое подобие, поскольку характер движения в таких системах определяется приложенными силами. Динамически подобные системы — это геометрически подобные движущиеся системы, в которых соотношения между всеми соответственными силами одинаковы. Динамическое подобие в потоке жидкости очень важно. для предсказания изменения давления или потребления энер- [c.434]

Кинематические свойства (слоистость, скорость и т. п.), определяемые по кинематическим измерениям и которые удобно разбить на три категории кинематические свойства местного масштаба (изучение их основано на использовании объемных воли), кинематические свойства регионального масштаба (изучение их основано на использовании поверхностных волн) к кинематические свойства глобального масштаба (изучение их основано на использовании свободных колебаний Земли). [c.270]

КИНЕМАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА МЕСТНОГО МАСШТАБА (ОБЪЕМНЫЕ ВОЛНЫ) [c.272]

РЕГИОНАЛЬНЫЕ КИНЕМАТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА (ПОВЕРХНОСТНЫЕ ВОЛНЫ) [c.301]

II. Для определения кинетических параметров используются кинематические свойства сейсмических волн — времена вступления, скорости, расстояния. [c.334]

Именно с ближней гидратацией связаны так называемые кинематические свойства растворов и механизм протекания в раст-ворал ряда процессо1в. Таким образом, напрашивается вывод, что гидратация ионов в водных растворах состоит не а связывании ио ном большей или меньшей оболочки из молекул воды. Ближняя гидратация сводится лишь к более или менее сильному взаимодействию иО На с ближайшими молекулами воды, число кото-рьгх 1в разбавленных растворах определяется квазикристалличе-ской структурой воды. [c.129]

Магнитная обработка оказывает влияние лишь постольку, поскольку она изменяет активность компонентов жидкой фазы, структуру и кинематические свойства частиц жидкой фазы, взаимодействующих с твердой фазой. Это воздействие может проявляться при термической и других видах обработки. Оно приводит к повышению прочности изделий с применением термовлажностной обработки в пропарочных камерах [79]. [c.135]

Для описания кинематических свойств пенного слоя необходимо знать зависимости реологических характеристик от структурных параметров пены. В настоящее время предложен ряд формул для определения предела текучести пены. В работе, выполненной НЛ. ЬСларком, экспериментально была получена зависимость — к5 (где - коэффициент пропорциональности, зависящий от свойств дисперсной фазы пены 5 - удельная поверхность ячеек пены, определяемая как общая площадь поверхности, приходящаяся на единицу объема пены). [c.15]

Длительное время без достаточных оснований считалось, что аг = 1. При этом механизмы турбулентного переноса импульса и любой пассивной скалярной субстанции оказывались идентичными (аналогия Рейнольдса). Согласно современным представлениям, если аналогию Рейнольдса и можно использовать для приближенных оценок переноса в некоторых реальных течениях, то область ее применимости сильно ограничена. По существу, это лишь расчет теплообмена при безградиентном обтекании воздухом плоской пластины. Турбулентное число Прандтля, как и определяющие его величины щ и является функционалом от физических, геометрических и кинематических свойств турбулентного потока. Турбулентные образования порождаются, развиваются и диссипируют в движущейся жидкости. Области порождения и диссипации пространственно разнесены. В каждой конкретной точке, вообще говоря, нет баланса между генерацией и диссипацией турбулентной энергии, а состояние турбулентности обусловлено предысторией проходящих через точку турбулентных образований, а также влиянием граничных условий. Так, близость теплопроводной стенки подавляет пульсации температуры турбулентной жидкости. Турбулентное число Прандтля, определяемое из решения соответствующих эволюционных уравнений, в общем случае не является постоянным во всех точках турбулентного потока. Для струйных течений Лаундер [9] рекомендует следующую оценку распределения турбулентного числа Прандтля [c.198]

Амплитудная коррекция позволяет исследовать динал[нческие характеристики, т. е. свойства, влияющие на амплитуду, а фазовая коррекция — кинематические свойства (фазовые и групповые скорости). Можно найти много случаев использования этих уравнений при регнении различных задач в последующих главах. Сделанный здесь вывод касается распространения сейсмических волн, но совершенно аналогичные соотношения и процедуры коррекции частотных искажений выполняются и в других случаях. Поэтому коррекция частотных искажений является основным [c.260]

Вторая область соответствует послепороговому поведению системы, которое может отражать кинематические свойства исследуемых систем, как, например, для реакции Н +]Н"Вг- ->Н Н" + Вг, где Н, и Н" — изотопы водорода. [c.117]