Граничные условия на поверхности

Для частиц при отсутствии циркуляции граничное условие на поверхности частицы определяется уравнением (8.19), в котором Си С, следует заменить на Сг и С,,. При наличии циркуляции граничное условие на поверхности частицы определяется уравнением (8.27). [c.308]

При лимитирующем сопротивлении дисперсной фазы уравнение материального баланса для частиц при отсутствии циркуляции определяется формулой (8,21). Граничное условие на поверхности частицы имеет вид [c.308]

При наличии циркуляции граничное условие на поверхности частицы [c.308]

При лимитирующем сопротивлении дисперсной фазы граничное условие на поверхности частицы определяется формулой (8.54). Как следует из рис. 6.7, скорость реакции можно считать бесконечно большой при А"1 > 10 В этом случае процесс хемосорбции при больших значениях [c.308]

Ре описьшается уравнениями (6.84), (6.85) при соответствующих граничных и начальных условиях в объеме капли. При малых т граничные условия на поверхности капли определяются 4к>рмулами (6.90), при больших т - формулой (8.27). При лимитирующем сопротивлении дисперсной фазы вместо граничного условия на поверхносги частицы (8.27) вьшолняется условие (8.54). [c.309]

Граничное условие на поверхности частицы также определяется формулой (8.54). Вопрос об условиях, при которых сопротивление дисперсной фазы можно считать лимитирующим, оговорен в гл. 6. [c.311]

Значение градиента концентрации компонента в мембране находят решением дифференциального уравнения диффузии, которое получено при различных граничных условиях на поверхности мембраны [6]. В частности, для плоской мембраны в стационарном процессе градиент концентрации постоянен в сечении мембраны, если коэффициент диффузии D [c.242]

Если фронт реакции находится на расстоянии /=бр от границы раздела фаз, то граничные условия на поверхности фронта реакции можно записать в виде [c.238]

Получена задача из и + р обыкновенных дифференциальных уравнений с граничным условием на поверхности раздела фаз [c.209]

Граничные условия на поверхности поглотителя состоят в том, что доля нейтронов, падающих на помещенный в среду поглотитель, соответствует а (см. также 5.3в). [c.175]

Рис. 7.17. Распределение полного потока в бесконечном плоском реакторе по Р - и Рд-приближениям (граничное условие на поверхности нечетные моменты потока равны нулю 2(,=(1,2 2/ 2 =0,8 2 2 = 0,1

Соотношение (10.253) можно также использовать для получения условия критичности реактора с ограниченной решеткой блоков горючего, но с бесконечным отражателем (состоящим из того н е материала, что и замедлитель). Последнее условие непринципиально и вводится для упрощения задачи, так как выражение (10.241) не было бы справед.ливым, если бы отражатель состоял из другого материала, и пришлось бы вводить новую функцию, удовлетворяющую граничному условию на поверхности отражателя. Уравнение баланса пейтронов, выраженное через поток нейтронов в различных стержнях горючего, может быть написано тогда в виде [c.523]

Адамар и Рыбчинский [2, 3], решив задачу о движении пузырька в ж кости при наличии циркуляции газа внутри пузырька, нашли, что коэффицие К в формуле (1) равен /12 и в 1,5 раза превышает значение К для случаи, когда движение жидкости и газа на поверхности пузырька заторможено. В последнем случае граничные условия на поверхности пузырька аналогичны граничным условиям на поверхности твердых шариков, а скорость движения определяется формулой Стокса (К=Ч б). [c.20]

Аналогичный результат имеет место и в случае задания кинематических граничных условий на поверхности полости. [c.8]

Одним из вопросов, которые возникают при моделировании тепловых и гидродинамических процессов, протекающих в стекломассе при варке стекла в ванных печах, является задание граничных условий на поверхности расплава. Помимо значительной трудоемкости, экспериментальные измерения температур на действующих производствах ограничены тем, что они выполняются только в нескольких точках бассейна печи и не охватывают большей части стекломассы. Поэтому па практике задание граничных условий выполняется при отсутствии желаемого объема количественных 5 Заказ № 2589 129 [c.129]

В зависимости от конкретной физической постановки задачи граничные условия на поверхности частицы могут иметь различный вид. [c.12]

Функция Сп = ( )7 входящая в граничное условие на поверхности частицы (1.9), определяется путем разрешения параметрической зависимости переменных = [c.173]

Подставляя выражение (1.10) в граничное условие на поверхности частицы (1.9) и учитывая свойства (1.11), приходим к следуюш ему, нелинейному интегральному уравнению для ядра [c.174]

Здесь /оо = 7оо (т) — локальный диффузионный поток, соответствующий чисто диффузионному режиму реакции (т. е. граничному условию на поверхности частицы = = 2 = 1) [c.175]

Функция 1 (т) = / 1 (0), входящая после преобразования (4.2) в граничное условие на поверхности капли [c.184]

Выписывая соответствующие уравнения и используя условия асимптотического сращивания решений иа смежных границах с учетом граничного условия на поверхности капли (6.2) и структуры решения (7.10), можно показать, что главные члены разлоя ения для распределения концентрации в областях диффузионного пограничного [c.200]

Решение во внутренней области должно удовлетворять уравнению (2.6) и граничному условию на поверхности сферы (2.8). Распределение концентрации во внешней области определяется следуюш,им уравнением и граничным условием [c.224]

Оставшиеся неизвестными постоянные й 63 определяются из граничного условия на поверхности частицы (2.8) и имеют вид [c.229]

После температуры вне сферы находится в виде внешнего и внутреннего разложений, в которых порядок малости последовательных членов по числу Рву будет таким же, как и порядок членов по числу Ре в разложениях для распределения концентрации (1.48), (1.49). Решение внутри сферы, как показывают граничные условия на поверхности (3.4), (3.5), следует искать в виде асимптотического разложения с такими же коэффициентами бд Рег), как и во внутреннем разложении вне сферы. [c.237]

Здесь Ъ 1, bji т = i,2,. . ., М Z = О, 1, 2) — произвольные константы, которые должны быть найдены из граничных условий на поверхности частицы. [c.244]

При осреднении граничных условий на поверхности частицы (4.5) — (4,7) учитывается, что 1) для сферической частицы в случае поступательного потока первый член внутренних разложений концентраций и температуры зависит только от радиальной координаты г (в случае сдвигового потока — два первых члена) 2) для любых функций W, зависящих только от г, справедливо равенство <Ж (г)> = W г) 3) оператор осреднения (2,26) перестановочен с оператором дифференцирования по координате г 4) для любой функции f справедливо равенство [c.245]

Члены внутреннего разложения должны последовательно определяться, как и прежде, из уравнения (5.1) с граничным условием на поверхности частицы. Уравнение и граничное условие на бесконечности для членов внешнего разложения представляются в форме [c.252]

Принимая во внимание (2.1) и подставляя внутреннее разложение (5.6) в уравнение (5.1), находим, что частичная сумма 2 удовлетворяет следующему неоднородному уравнению Лапласа и граничному условию на поверхности частицы [c.259]

Умножим уравнение (5.38) на Zo и проинтегрируем его по контрольному объему жидкости V с последующим переходом к поверхностным интегралам no.S и 2д. В результате получим равенство нулю суммы шести интегралов /j, которые соответствуют формальной замене функций S и V в формуле (5.20) на Zg и Ре соответственно. Сумму первых двух интегралов преобразуем, используя граничные условия на поверхности частицы [c.260]

Искомое поле концентрации в. новых переменных с = с ( ( , ), т ( )) удовлетворяет стандартному одномерному уравнению тенлонроводности, автомодельное решение которого (1.5), удовлетворяющее граничным условиям на поверхности капли (5.11) и вдали от нее (5.12), записывается в виде [c.306]

Граничные условия на поверхности соприкосновения коррозионной среды с металлами (s ) определяются из уравнений электрохимической кинетики или на основе аналитической аппроксимации поляризационных кривых. [c.25]

Граничное условие на поверхности соприкосновения коррозионной среды с непроводящими средами или материалами (5и) имеет вид [c.27]

Хемосорбция без циркуляции. В этом случае процесс хемосорбции описьшается уравнениями (6.99) при = 0и граничными и начальными условиями (6101), (6.103) и (8.19). При лимитирующем сопротивлении дисперсной фазы граничное условие на поверхности частицы определяется фор1 /1улой (8.54). При Кх <1 решение уравнений хемосорбции практически совпадает с решением при К= 0. [c.308]

При лимитирующем сопротивлении дисперсной фазы уравнение материального баланса для частиц при отсутствии циркуляции определяется формулой (8.21), в которой С заменяется на i, Граничное условие на поверхности частицы задается формулой (8.54). При наличии цирку-ЛЯЦШ1 уравнение материального баланса по сплошной фазе имеет вид [c.311]

Решение задачи о распределении давления жидкости получено в виде рядов Фурье-Бесселя. При отысканиии формы депрессионной кривой нелинейные граничные условия ( на поверхности давление равно атмосферному и отсутствует нормальная составляющая скорости со стороны жидкости ) перенесены с депрессионной поверхности на горизонтальную плоскость. [c.140]

Ке О- Течение с малыми числами Рейнольдса. В этом предельном случае инерционные слагаемые в уравнениях Навье — Стокса обычно очень малы и ими можно пренебречь (течение Стокса, или ползущее движение). Однако классическая теория Стокса, в которой пренебрегается инерционными слагаемыми в уравнениях Навье — Стокса, строго говоря, непригодна для движения тела в безграничном объеме жидкости, так как в ее рамках невозможно одновременно удовлетворить граничным условиям на поверхности тела и бесконечности [8, 9]. Этот недостаток теории Стокса можно устранить, используя метод сращиваемых асимдтотических разложений [10, 11]. [c.135]

Подставляя приведенные соотношения в выражения для напряжений й удовлетворяя граничным условиям на поверхности полости, получим частное решение раосматдаваемой задачи [c.8]

Граничное условие на поверхности /з = 0 определяется уравнением (VIII.15), а на поверхности /3 = Л/ —уравнением [c.110]

Для жидкой фазы система уравнений должна быть аналогична (2.2.12) — (2.2.15). В уравнении движения вместо члена, характеризующего влияние естественной конвекции, записывается такое же по форме выражение для силы тяжести в пленке за вычетом архимедовых сил. Если конденсат рассматривается как однокомпонентное вещество, то уравнения (2.2.15) исключаются, а в учитывается перенос только за счет теплопроводности. Система дифференциальных уравнений для обеих фаз дополняется уравнениями связи между концентрациями компонентов на границе раздела и граничными условиями. На поверхности жидкость — твердая стенка (у = 0) за- [c.34]

При расчете темплообмена частицы со средой, когда температура поверхности частицы сохраняет постоянное значение, граничное условие на поверхности частицы принимает простой вид [c.14]

Константы bjni., Ьт1 т — 1, 2,.. М Z = О, 1, 2, 3) должны быть найдены из граничных условий на поверхности частицы значение константы а определяется видом сдвигового потока (см. 2). [c.246]