Скорость звука в как функция связе

Линейную зависимость между Ум и молекулярным весом имеют и жидкие полимеры [22]. Формула (8) позволяет приписать атомам отдельных элементов определенные инкременты молекулярной скорости звука и подсчитать для различных веществ их сложением, руководствуясь при этом формулой соединения. Для углерода С атомный инкремент равен 10 для водорода Н он равен 92,5. Таким образом, для группы СН инкремент 7м составит 195. Более точные измерения, произведенные в последнее время, дают величину 190 [18, 22, 30]. Показано также [61], что молярная скорость звука является конститутивным свойством и поэтому может быть подсчитана как аддитивная функция связей, имеющихся в данном соединении. Значения инкрементов молярной скорости звука, приходящихся на различные связи в соединениях, имеют следующие величины. [c.453]

Скорость звука —это количественная характеристика особого физического эффекта (распространения слабых возмущений в среде), независимая по отношению к процессу движения среды и определяющаяся ее (этой среды) термодинамическим состоянием. В той мере, в какой среду можно считать идеальным газом, скорость звука следует рассматривать как функцию одной только ее температуры а= У кЯТ, где к — показатель обратимой адиабаты идеального газа). Важная особенность величины а как масштаба отнесения заключается в том, что она строго однозначным образом определяется заданием начальной температуры среды То, которая, независимо от каких-либо дополнительных условий (конфигурации канала, интенсивности диссипации энергии, начального давления и т. п.) связана с критической температурой Т уравнением [c.318]

Было установлено также, что молекулярная скорость звука является конститутивным свойством и потому может быть подсчитана как аддитивная функция связей, имеющихся в данном соединении [157], В таблице 17 приведены значения инкрементов молекулярной скорости звука, приходящихся на различные связи в соединениях [159—161], [c.167]

Другой важной функцией среднего уха является защита внутреннего уха от чрезмерных механических нагрузок при воздействии очень громких звуков. Это достигается за счет изменения характера колебаний стремечка в зависимости от силы звука. При пороговых значениях звукового давления стремечко колеблется как поршень. Абсолютные значения смещения очень малы и повторяют движения барабанной перепонки. Для барабанной перепонки величину смещения легко рассчитать. Толщина барабанной перепонки очень мала по сравнению с длиной звуковых волн и скорость ее перемещения совпадает со скоростью частиц в плоской волне в воздухе. Средняя скорость смещения частиц в волне ( ) связана со значением звукового давления (р), скоростью распространения волны (с) и плотностью воздуха (р) выражением [c.255]

Теплопроводность и тепловое расширение. Проблема теплопроводности жидкостей (и в некоторой степени газов) до сих пор остается преимущественно на стадии эмпирического исследования. Ковальчик [1144] дал обзор вопроса и тех уравнений, которыми теплопроводность может быть связана с вязкостью, молярным объемом, температурой плавления и скоростью звука. Сакиадис и Коте [1776, 1777] составили таблицы данных о теплопроводности для ряда соединений и привели функции, которые устанавливают корреляцию между распространением тепла и звука. [c.56]

ЛИЧНЫХ атомов — по материалам рентгеноструктурного анализа. Значения энергий связи, выраженные в динах на 1 связь, Б. Б. Кудрявцев [2] определил путем измерения молекулярной скорости звука в органических соединениях. Таким же методом и Pao [7] определил коэффициент R, по которому молекулярная скорость звука может быть пересчитана как аддитивная функция связей, имеющихся в данном соединении. Этот коэффициент имеет значение инкремента (подобно удельной рефракции, парахору, коэффициенту Ь в уравнении Бан-дер-Ваальса). Особенно важно, что энергия связи С — С в алмазе и графите отличается от энергии связи С — С в углеводородах только яа 2,6—4 ккал мол, т. е. в пределах ошибки опыта. Используя данные об энергии связей в углеводородах, можно объяснить результаты наших опытов по термическому обессериванию нефтя-НОГО кокся. [c.142]

В настоящей работе проведено исследование зависимости скорости звука в ионных кристаллах КС1 и Na l от давления и температуры при различных предположениях о функции энергии связи кристаллической решетки. Поскольку при достаточно высоких давлениях возможны фазовые переходы от структуры Na l к структуре s l, скорость звука в указанных кристаллах рассчитывалась для обеих этих структур, определялась точка фазового перехода и рассматривалось влияние фазового перехода на скорость звука. [c.223]

Рассмотрено влияние давления и температуры на скорость звука в кристаллах Na l и K I исходя из различных предположений о силах связи в ионных решетках. При этом скорость звука для обоих указанных кристаллов рассчитывалась для структур Na l и s l, определялась точка фазового пере.чода и рассматривалось его влияние на скорость звука. Показано, что она для всех вариантов функции энергии взаимодействия линейно зависит от давления, изменяясь скачком в точке фазового перехода увеличение температуры качественно аналогично уменьшению давления. Приведены полярные диаграммы зависимости скорости звука от направления волнового вектора. [c.360]

Рассмотренные обобщения уравнения Фурье — Кирхгофа имеют сравнительно ограниченную область применения. Это связано с тем, что скорость распространения теплоты в больщин-стве твердых тел соизмерима со скоростью звука и соответственно времена релаксации очень малы. Например, для алюминия время релаксации 10 с, для газов 10 с. Из-за малости времени релаксации рещения гиперболического уравнения переноса теплоты практически совпадают с решениями классического параболического уравнения теплопроводности. Значительные отличия обнаруживаются только в начальные моменты времени на протяжении 3—10т и в областях аномально высоких температурных градиентов. Релаксационные функции й(0) и /(0), которые входят в уравнения переноса теплоты для материалов с памятью (1.103) и (1.105) для большинства веществ при высоких и умеренных температурах очень быстро затухают со временем. Это также приводит к тому, что решения интегро-дифференциальных уравнений переноса теплоты вида (1.103) и (1.105) для реальных типов релаксационных функций мало отличаются от решений классического параболического уравнения переноса теплоты. Релаксационные функции имеют заметную протяженность только при очень низких температурах. Так, например, уравнение (1.103) было с успехом использовано при анализе процесса распространения тепловых возмущений в жидком гелии-П и в некоторых диэлектриках [c.36]

Основными функциями, выполняемыми слуховой системой, являются биологическая связь (у человека — восприятие речи), ориентация в пространство (пассивная и активная локация положения, скорости и лаправлепия движения источника звука), восприятие некоммуыикативных сигналов (всевозможные шорохи, трески у человека — восприятие музыки). [c.65]