Вертикальная бесконечная полоса

Бесконечная вертикальная полоса высотой ДЛ = /<2 --А,, вертикальная заряженная полоса (аномалия Z при Сц = Ш)) [c.38]

Бесконечная вертикальная материальная полоса высотой ДЛ = / 2 - Л), вертикальная заряженная полоса (аномалия 2 при Сц = т,) [c.97]

В этом неравенстве значение л/в =2,83 соответствует аномалии первой производной силы тяжести от точечной массы. Более подробный анализ формулы (5.15) показывает, что предельные случаи неравенства (5.16) п/2 и п имеют место соответственно при / оо и ЛЛ оо для аномалий первых производных силы тяжести от бесконечных материальных горизонтальной и вертикальной полос (здесь I - половина ширины, Ак = 12 / вертикальный размер полос). При / - О и АН -> О для этих аномальных тел Рг = 2,40 имеет такое же значение, что и для случая аномалии первой производной силы тяжести от бесконечной горизонтальной материальной линии. [c.213]

Бесконечная вертикальная материальная полоса [c.214]

По значениям С, соответствующим нормированной автокорреляционной функции аномалии силы тяжести (магнитной Z или Н аномалии), для различных тел [38] построены кривые, графики которых приведены на рис. 62. Здесь и на других рисунках кривая с параметром О соответствует аномалии от бесконечного горизонтального кругового цилиндра (от однополюсной линии). Кривые, расположенные выше нее, относятся к случаю бесконечной вертикальной материальной полосы (бесконечной вертикальной заряженной полосы). Построены они для параметра ДА/А,, где ДА = Аг А, - высота полосы, А, и Aj - глубины залегания верхней и нижней границ полосы. Кривые, расположенные ниже, соответствуют аномалии от [c.294]

Графики изменения значений а и Р в зависимости от значений параметров Д/г/Л, для вертикальной бесконечной материальной полосы и 21/к для горизонтальной бесконечной материальной полосы шириной 21 приведены на рис. 63. Из рисунка видно, что кривые для а и Р начинаются соответственно со значений 3,69 и 3,03, таких же, как для случая бесконечной горизонтальной материальной линии. [c.296]

Графики построены для аномалии первой вертикальной или горизонтальной производной от ускорения свободного падения для случаев бесконечной горизонтальной материальной полосы шириной 21 (магнитные I тл Н аномалии от бесконечной горизонтальной дипольной пластинки) и бесконечной вертикальной материальной полосы (магнитные аномалии от двух бесконечных линий полюсов разного знака). [c.301]

Графики изменения значений у2 = о тях приведены на рис. 67. Указанное выше для величины у, свойство сохраняется и в данном случае, а именно, точки, соответствуюшие горизонтальной материальной полосе и вертикальной материальной полосе, расположены в разных непересекающихся областях - ниже значения 1,16, соответствующего аномалии от бесконечного горизонтального кругового цилиндра, и выше. Графики функции у, и Уг отличаются друг от друга тем, что в случае Уз значения, соответствующие вертикальной полосе, расположены ниже, а значения, соответствующие горизонтальной полосе - выше, тогда как в случае У картина была обратная. При этом кривые имеют общую точку на оси ординат (у2 = 1,16). Далее в случае горизонтальной полосы значения Уг увеличиваются и при т оо достигают максимального значения у2 = 7с/л/з = 1,81 в случае же вертикальной полосы они уменьшаются и при А - < Уг 0. [c.303]

Другой пример, показанный на рис. 70, интерпретировался с применением автокорреляционных функций. Если брать исходную аномалию как единую, то в результате интерпретации получается некоторое обобщенное тело со средней глубиной залегания h = i км. Более точные и соответствующие реальным условиям данные можно получить, если разделить исходную аномалию на две составляющие и вести интерпретацию по автокорреляционной функции каждой из них в отдельности. В этом случае в первом приближении в качестве аномальных тел были получены в случаях обеих аномалий бесконечные вертикальные материальные полосы с параметрами, хорошо совпадающими с получаемыми данными. Следует [c.307]

Здесь второй член в круглых скобках учитывает факт смещения и влияние второй полосы, а все остальные определяют энергетический спектр аномалии от одной бесконечной вертикальной материальной полосы, залегающей под началом координат. Поэтому, деля значения полученного из наблюденных данных энергетического спектра на вторую скобку, можно освободиться и от смещения полос, и от влияния второй полосы, т.е. таким путем можно разделить спектры и в чистом виде выделить энергетический спектр аномалии от одного аномального тела. [c.311]

Бесконечная материальная вертикальная полоса (вертикальная заряженная полоса) [c.361]

Бесконечная вертикальная материальная полоса или вертикальная заряженная полоса. [c.366]

Значения радиуса взаимной корреляции Л, (бесконечная вертикальная материальная полоса) [c.372]

Характер изменения радиусов корреляции ] ,, и R показан на рис, 84, Рассматриваемые значения радиусов корреляции (сплошные линии) соответствуют гравитационной аномалии У г от бесконечной вертикальной материальной полосы. Графики построены для одного и того же значения вертикальной мощности полосы А/г = /22 - /г, = 10 км. Пунктирные линии соответствуют аномалии от бесконечной горизонтальной материальной линии. [c.373]

На рис. 85 приведены графики изменения значений отношения радиусов взаимной корреляции у, = найденные по данным приведенных выше табл. 3-6, в зависимости от значений L = 1/Н и ДЛ/Л, = К - Графики рис. 85 по своему внешнему виду похожи на некоторые из приведенных выше рисунков. На рис. 85 и на других двух рисунках, которые приведем ниже, кривая 1 соответствует случаю бесконечной вертикальной материальной полосы, кривая 2 - бесконечной горизонтальной материальной полосы. Во всех случаях значения кривых при Ь = О и ДЛ/Л, = К - = О соответствуют случаю бесконечной горизонтальной материальной линии. [c.374]

Интерференционную картину от фазового объекта в поле полосы бесконечной ширины (фиг. 1) следует рассматривать как вертикальные сечения эйконала измерительного пучка волновыми фронтами сравнительного пучка. Однако интерференционная картина получается как сечения эйконала измерительного пучка наклонными плоскими волновыми фронтами, повернутыми на угол е = 2ф (разд. 2.1). [c.98]

Ни>ке будет онисана методика расшифровки интерферограмм, полученных при настройке интерферометра на полосы конечной ширины и иа полосу бесконечной ширины в случае теплового пограничного слоя на вертикальной нагретой стенке. [c.156]

До сих пор мы обсуждали интерферограммы, состоящие из полос, сформированных на бесконечности. Но информацию о разности хода можно также получать другим способом, во многих отношениях более удобным. Если вторую пластину Савара, повернутую на 90° относительно первой, поместить в области схождения или расхождения третьей линзы (ячейка заполнена раствором однородного состава), то такая система даст в плоскости изображения набор вертикальных и параллельных конечных полос [46]. Ширина этих полос зависит от фокусного расстояния третьей линзы - чем короче фокусное расстояние, тем чаще расположены полосы. Для получения строго прямолинейных полос необходимо склеить две полуволновые пластины Савара, как описано в [47, 35]. Типичная интерферограмма диффузионной системы, полученная двойной пластиной Савара, показана на рис. 6. Оптическая разность хода между соседними полосами соответствует разности хода в одну длину волны. Зафиксировав некоторую прямую основную полосу, из интерферограммы можно легко определить ДР(г )/А. Для этого измеряют отклонение полосы от зафиксированного положения и делят его на расстояние между соседними параллельными полосами. Преимущество метода состоит в том, что он позволяет проследить частичный сдвиг полосы со временем, тогда как система с одной пластиной Савара ограничивает его целым числом полос. Несмотря на отличные возможности этого метода для точных измерений, о нем опубликовано сравнительно мало работ [41, 48]. [c.154]

Бесконечная материальная вертикальная полоса [c.275]

Формулы, определяющие гиг, для используемых на практике аномальных тел, были даны выше. На рис. 58 показаны графики зависимости отношения г/пг, для вертикальной и горизонтальной материальных полос от значений А/г//г, и l/h. Из рисунка, видно, что в начале координат величина r/ кr = 0,77 (это значение соответствует случаю бесконечной горизонтальной материальной линии). Далее кривые расходятся, причем в случае горизонтальной полосы значения уменьшаются и при l/h 2,5 достигают минимума, а далее увеличиваются. [c.283]

Бесконечная материальная вертикальная полоса (две бесконечные линии полюсов разного знака) [c.300]

Как видно из рисунка, значения произведения параметров Риг начинаются с 2,40, также соответствующего бесконечному горизонтальному круговому цилиндру или материальной линии, а дальше с увеличением значений тик расходятся - для аномалии от бесконечной материальной вертикальной полосы увеличиваются и в бесконечности стремятся к пределу, равному л, тогда как в случае бесконечной материальной горизонтальной полосы они уменьшаются и достаточно быстро (по сравнению с первым случаем) стремятся к пределу, равному л/2. Рассматриваемые кривые легко можно интерпретировать. Этому способствует тот замечательный факт, что точки, соответствующие значению произведения Рг для разных тел, располагаются на плоскости рисунка в разных непересекающихся областях. По этому признаку легко определить форму тела если значение Рг больше 2,40, то аномальное тело можно аппроксимировать вертикально вытянутым, если - меньше 2,40, то горизонтально вытянутым телом, если же оно близко или равно 2,40, то точечным источникам. [c.301]

В данном примере взята простейшая модель и она позволяет получать удовлетворительные результаты. Безусловно, при более сложной модели можно интерпретировать и более точно, но в данном примере ставилась цель показать, как можно разделить друг от друга спектры аномалий двух тел, смещенных по горизонтали на некоторые расстояния, и как можно определить глубину залегания нижних кромок полос. Следует отметить, что этот же прием можно применить и для тел более сложной формы. Например, таким путем при интерпретации можно перейти от энергетических спектров горизонтальной материальной полосы шириной 21 и вертикального кругового усеченного цилиндра радиуса К соответственно к энергетическим спектрам простейших тел бесконечной горизонтальной материальной линии и вертикальной материальной линии. Для этого необходимо разделить энергетический спектр наблюденной аномалии на значения [(1/ )5шо)/] и [(1/р )/, (р/ )] (величины I н Я легко определяются непосредственно по данным энергетических спектров). [c.313]

Графики изменения х в зависимости от параметров = 1/Ь и к = Л2/Л1 для случаев бесконечных материальных горизонтальной и вертикальной полос показаны на рис. 81. [c.356]

Зная величины х или х , из этого рисунка легко определить и форму тела, и значения параметров Ь и к во-первых, значения х для горизонтальной полосы меньше 2, для вертикальной полосы больше 2 при всех значениях параметров Ь и к во-вторых, для горизонтальной полосы Хд > х ,, для случая же вертикальной полосы, наоборот, х > Ха. Величина х,, = = х, = 2 при Ь=0ик = 1и соответствует аномалии от бесконечной горизонтальной материальной линии. Правда, для случая бесконечной горизонтальной материальной полосы, начиная с Ь = 3 величины х и Хо почти не зависят от параметра Ь, поэтому Ь можно определить только до значений Ь = 3, но форму тела всегда можно легко определить, так как точки, соответствующие значениям х для случаев горизонтальной и вертикальной полос, расположены на рисунке в разных непересекающихся областях (ниже значения 2 и выше). [c.356]

На рис. 82 приведены графики изменения отношения для случаев рассмотренных выше двухмерных тел правильной формы. Из рисунка видно, что кривые 1 и 2 (кривая 1 соответствует случаю бесконечной материальной вертикальной полосы, кривая 2 - бесконечной материальной горизонтальной полосы) начинаются с одного и того же значения = 1,73 (это значение соответствует также и аномалиям от бесконечной горизонтальной материальной линии - случаи, когда L = О и k = = 1). С увеличением параметров k и L кривая / возрастает (при k оо величина < ), а значения кривой 2 уменьшаются, при этом заметное уменьшение происходит примерно до L = 3,5, а далее кривая почти выходит на свою асимптоту (при [c.361]

Из рисунка видно, что кривые 1 и 2 (кривая / соответствует случаю бесконечной материальной вертикальной полосы, кривая 2 - бесконечной материальной горизонтальной полосы) начинаются с одного и того же значения р, = 1,73. Это значение соответствует также и аномалиям от бесконечной материальной горизонтальной линии - случаи, когда Ь = О и к = 1. [c.367]

На рис. 85 точки, соответствующие значению у, = для случаев бесконечных материальных вертикальной и горизонтальной полос, находятся в разных непересекающихся друг с другом областях - выше и ниже линии 1.56. Прав- [c.374]

Графики изменения С, приведены на рис. 64. Рис. 64, а относится к случаю бесконечной материальной горизонтальной полобы шириной 21 (бесконечная горизонтальная заряженная полоса). Кривые здесь построены при различных значениях параметра l/h (на рисунке 64, б более подробно показаны кривые зависимости С, при изменении l/h от О до 4). Рис. 64, в соответствует вертикальной бесконечной материальной полосе (бесконечной вертикальной заряженной полосе). Кривые построены при различных значениях параметра Д/г/Л,. [c.298]

В [9] проведено численное рипепис уравнений гидродинамики для ламипарного режима течения в каналах, которые имитировали ребристую новерхность из смещенных пластин. Исследования проведены для ребер с нулевой толщиной и с отношением горизонта [ьного размера к вертикальному, равным бесконечности. Пластинчаторебристые поверхности из смещенных полос наиболее широко используются из-за высоких теплогидравлических характеристик. [c.101]

Экспериментальная проверка. На фиг. 45 показаны интерферограммы (полоса бесконечной ширины, интерференционные полосы приблизительно соответствуют изотермам), полученные в случае вертикальной кюветы, заполненной водой, при различных положениях плоскости фокусировки tm — т- Как на фиг. 44, направление оси 2 совпадает с направлением распространения света ее начало совпадает с началом рабочей части (/ = 50 мм). Ось у перпендикулярна правой (нагретой) стенке н направлена влево, ось л параллельна нагретой стенке и направлена по потоку. Вблизн левой (охлажденной) стенки невозможно различить интерференционные полосы. В этой области интерферограмму невозможно расшифровать, поскольку световые лучи отклоняются в сторону стенки, отражаются от нее, и поэтому интерференционная картина непосредственно около стенки размыта. Градиент температуры циркуля- [c.116]

Таким образом, при линейном распределении температуры существует полоса бесконечной ширины. В действительности отклонение от линейного распределения температуры теперь проявляется в виде некоторой разности , т. е. в виде нескольких интерференционных полос. В качестве следующего шага представим, что ца исследуемое поле наложено дополнительное поле полос (вертикальные полосы). Тогда любое отклонение от линейного распределения показателя преломления (температуры) приводит теперь к деформации вертикальных полос, подобной показанной на фиг. 82. Это свидетельствует о вкладе излучения в теплообмен в жидкости. В жидкостях с высоким коэффициентом поглощения, таких, как вода, метанол, этанол, проианол, этот эффект не обнаружен полосы сохраняются вертикальными при условии, что dnIdT = onst. Прием с наложением поля полос был использован для получения качественного представления о характере распределения темиературы. Для количественных оценок использовались интерферограммы, полученные при настройке интерферометра на полосу бесконечной ширины без компенсации. [c.216]

Бумага проходит в виде бесконечных гиироких полос через пропиточную ванну, заполненную 30—50%-ным раствором смолы. После пропитки бумажная лента пропускается через отжимные валки, обеспечивающие необходимую дозировку, и затем поступает в горизонтально или вертикально расположенные сушильные камеры, температура которых примерно 100° С, для удаления растворителя (который регенерируется) и достижения требуемой степени конденсации смолы. Наряду с правильным выбором исходного сырья (бумаги и смолы) важнейшими факторами являются скорость прохождения бумажной ленты и температура в сушильной камере, которые наряду с основным веществом определяют качество пропитанного материала. [c.23]

Рассмотрим аномалию от Гуляйпольской синклинали, соответствующей месторождению площади Западного Приазовья (по данным З.А. Крутиховской). На рис. 70, а показана кривая остаточной аномалии силы тяжести, полученная по данным наблюденного поля. Аномалия соответствует в основном крутопадающим пластам железистых кварцитов, вытянутых в горизонтальном направлении (двухмерная задача). По имеющимся геолого-геофизическим данным при интерпретации за основу можно принять простейшую модель аномального тела в виде двух бесконечных материальных вертикальных полос, смещенных друг от друга по горизонтали на расстояние 1,4 км (расстояние между двумя максимумами аномалии). Примем, что верхние и нижние границы полос залегают на одних и тех же глубинах. Коэффициентами, зависящими от массы полос служат й, и 2 причем й, = 1,4д2 [число 1,4 соответствует отношению первого (большого) максимума аномалии ко второму, и оно в первом приближении может характеризовать отношение масс]. [c.309]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология