Дополнительное поле

Если поместить такой равномерно поляризованный капилляр в рассматриваемый диэлектрический элемент объекта, то дополнительное поле, создаваемое связанными зарядами вследствие [c.137]

Ориентация спина Суммарное дополнительное поле [c.241]

В (54) слагаемое Е соответствует полю в неподвижной системе координат, слагаемое Е = [W X В] — дополнительному полю, индуцированному магнитным нолем в движущейся жидкости. [c.191]

Ядро И занимает уровень а, ядро Н"—р. Дополнительного поля нет, сигнал появится при значении напряженности Я1. [c.288]

Ядро Н занимает уровень р, Н" — уровень а, дополнительное поле также отсутствует. [c.288]

Диаграмма системы, в которой при данной температуре существует одна двойная безводная соль, образованная из двух безводных солей, отличается от диаграммы простейшего типа (см. рис. 126, с. 323) наличием дополнительного поля кристаллизации О. [c.330]

В качестве примера рассмотрим спин-спиновое расщепление сигнала в ЯМР-спектре ацетальдегида. Три эквивалентных протона СНз-группы вызывают появление четырех (Л1 = 3 + 1 = 4) локальных дополнительных полей. Они образуются в результате комбинации всех ориентаций спинов трех протонов (рис. 5.25, а). Поэтому сигнал соседнего [c.258]

СТС от нескольких парамагнитных ядер. Рассмотрим радикал СНз-. В отличие от взаимодействия неспаренного электрона с од-ним протоном в радикале СНз-электрон находится в суммарном дополнительном поле сразу трех ядер (рис. 84). Будем считать, что протоны эквивалентны, т. е. значения создаваемых ими дополнительных магнитных полей АЯ/ равны по абсолютной величине, [c.239]

Из табл. 21, в которой представлены возможные ориентации ядерных спинов для радикала СНз, видно, что в /а всех радикалов неспаренный электрон находится в дополнительном поле ЗАЯ/, в 8 — в дополнительном поле ДЯ/, в — в поле —ДЯ/ ив /а — в поле —ЗДЯ/. Таким образом, спектр частицы с тремя эквивалентными протонами представляет собой квартет (4 линии) с равным расщеплением между компонентами (2ДЯ/) и с соотношением интенсивностей 1 3 3 1. Каждый радикал вносит свой вклад толькО в одну из линий спектра, соответствующую той ориентации ядерных спинов, которая реализуется в момент поглощения кванта переменного поля. [c.240]

СТС от нескольких парамагнитных ядер. Рассмотрим радикал СНз. В отличие от приведенного выше случая взаимодействия неспаренного электрона с одним протоном, в радикале СНз электрон находится в суммарном дополнительном поле сразу трех ядер. Мы будем считать, что про- [c.101]

Процесс электрической дегидрации проходит особенно эффективно, когда в нижпей части аппарата под электродами поддерживается определенный уровень воды, так как при этом создается дополнительное поле в зоне отстоя между зеркалом воды и нижним ярусом концентрических колец нижнего электрода. [c.88]

Вторым типом взаимодействия, оказывающим влияние на процессы релаксации, является анизотропия химического сдвига. Электронные оболочки создают в точке расположения атомного ядра А локальное дополнительное поле, которое почти всегда анизотропно, и в силу этого его величина изменяется во времени под влиянием броуновского движения молекул, причем время корреляции вновь является мерой этой зависимости от времени. Так как это взаимодействие возрастает пропорционально величине поля В , а скорость релаксации пропорциональна квадрату величины, характеризующей силу взаимодействия, то оказывается, что вклад в скорость релаксации от временной модуляции анизотропии химического сдвига для жидкостей малой вязкости в области, где выполняется уравнение [c.38]

Эта прецессия эквивалентна току, создающему на ядре атома дополнительное поле Н. В атомах поле Н направлено противоположно поляризующему полю [c.62]

Поскольку раствор предполагается изотропным, го прй расчете дополнительного поля следует провести усреднение по ориентациям связи АВ относительно поля Яо. Свободное вращение молеку- [c.68]

Используя формулу (1.40), легко убедиться в том, что это поле равно нулю, если Хп =Хх> т. е. если группа магнитно-изотропна. При наличии анизотропии Ах=Хн Хх =7 0 дополнительное поле оказывается неравным нулю. Учитывая пропорциональность этого поля величине внешнего поля Яо, получим для дополнительного экранирования [c.69]

Здесь АЯ — дополнительное поле, равное т . Сигнал при Я —Яо называют центральной полосой, а сигналы при Яо+АЯ и [c.122]

Квадрупольный масс спектрометр имеет и другие преимущества при использовании его в ХМС Если к основной рабо чей частоте добавляется переменный потенциал, то ионы будут резонировать в дополнительном поле, увеличивая амплитуду колебаний, и исчезать при контакте с электродами Центр отсекаемого таким образом интервала масс определяется часто [c.55]

Как уже отмечалось, поля, создаваемые объемными зарядами за пределами объемного носителя заряда, идентичны полям точечных зарядов той же величины. При этом расстояния должны отсчитываться от центра тяжести зарядов. Сказанное относится и к поляризованным телам конечных размеров, в том числе молекулам и их дипольным моментам. Рассмотренный выше вклад поляризованного вещества в поле конденсатора с этой точки зрения является векторной суммой полей всех диполей, находящихся между пластинами конденсатора. Математический аппарат описания таких полей предполагает, что диполи являются точечными, т. е. расстояние между ними в веществе можно считать большими по сравнению с геометрическими размерами самих диполей. Поскольку поле диполя резко неоднородно (см. приведенные выше формулы), то и поле диполя в веществе сильно неоднородно на расстояниях порядка межмолекулярных. Фигурировавшее выше дополнительное поле в веществе, порождаемое его по- [c.650]

На основе полученных соотношений следует проанализировать возможности использования дополнительных полей для решения задач акустической тензометрии. [c.81]

Это объясняется тем, что выпускное отверстие действует как полюс дополнительного поля напряжений, которое накладывается на исходное поле напряжений для неподвижного недеформированного зернистого слоя (см. гл. II). Попытки исправить формулу Янсена таким образом, чтобы она описывала распределение напряжений в условиях выпуска сыпучего материала, в принципе неправильны, так как эта формула по существу не предназначена для расчета давлений в движущемся слое зернистого материала. В этом случае необходимо использовать метод расчета, рассмотренный выше (см. стр. 85). [c.117]

Разница в энергиях атомов, ядра которых находятся в состояниях с гп1 =— /2 и т.1= + Ч2, очень мала, число ядер в этих состояниях практически одинаково. Отсюда и число электронов, находящихся в дополнительных полях +АН1 и —АЯ/ также одинаково. Таким образом, каждый энергетический уровень неспаренного электрона расщепится на два практически равнозаселенных уровня (рис. 83). [c.239]

В исследованиях применялись реакторы с внутренним диаметром 2,5 см, В которых помещалось 50 см гранулированного катализатора. При температуре 450° С объемная скорость подачи смолы [4] составляла 0,2 час , причем парциальное давление сырья при оби ем давлении водсфода равном 200 атм было меньше 1 атм таким образом применялся очень большой избыток водорода. Для промышленного применения этого процесса необходимо было увеличить объемную скорость и парциальное давление сырья (т. е. уменьшить избыток водорода). В опытах, проведенных в большем масштабе, было найдено, что активность катализатора быстро уменьшается. Катализатор покрывался слоем высококипящих асфальтеновых углеводородов с малым содержанием водорода. Дальнейшие исследования показали, что при 450° С и 200 атм давления водорода ароматические соединения с четырьмя или более конденсированными кольцами гидрируются очень медленно и, кроме того, они дополнительно поли- [c.256]

Если два компонента трехкомпонентной системы образуют химическое соединение состава АтВп, плавящееся конгруэнтно, то на диаграмме состояния появляется дополнительное поле кристаллизации этого соединения и возникают две тройные эвтектики (рис. 30). Существование одной тройной эвтектики в такой системе невозможно, поскольку тогда бы к одной точке примыкали все четыре поля кристаллизации и в равновесии должны были бы находиться четыре твердые и одна жидкая фазы, что противоречит правилу фаз (в изобарной тройной системе число фаз в инвариантной точке не может быть больше 4). Появляется также новая пограничная кривая Е]Е2, разделяющая поля кристаллизации твердых фаз АтВп и С. [c.76]

Непрямое электронное спин-спиновое взаимодействие. При достаточно высокой разрешаюи1,ей способности спектрометра ЯМР становится заметным влияние на спектр других локальных полей. Последние возникают вследствие ферми-контактного взаимодействия ядерного спина, ориентированного во внешнем поле Н , со спином электрона. Это приводит к возникновению электронной поляризации, которая вновь воздействует на соседние ядра (сверхтонкое взаимодействие). Вследствие существования 2/ + 1 различных возможностей ориентирования спина ядра А 8 поле (см. стр. 249) по этому механизму расщепления, в м сте нахождения соседнего ядра X возникают точно такие же многочисленные локальные ПОЛЯ вызывающие расщепление сигнала. Это сверхтонкое расщепление характеризуется константой сверхтонкого взаимодействии J, величину которой измеряют в герцах. В простых случаях она соответствует расстоянию между соседними линиями в мультиплете сигнала (рис. 5.23, б). Если п эквивалентных ядер А взаимодействуют с ядром X, то на ядро А оказывают воздействие 9.nJ + 1 различных дополнительных полей и мультиплетность расщепления сигнала оказывается равной [c.258]

Если под прямым углом к основному магнитному полю Яо приложено небольшое магнитное поле Яь то комбинация полей Яо и Н в некоторой точке прецессионного движения частицы стремится изменить угол 0. Однако за время прецессионного вращения действие полей усреднится и изменения угла не произойдет. Для того чтобы изменить ориентацию, а следовательно, и магнитную энергию частицы, дополнительное поле Hi должно вращаться синхронно с прецессией магнитного момента относительно Яо. [c.115]

Дислокации — области дефектов решетки, захватывающих большое число элементарных ячеек и простирающихся вдоль так называе.мых. иииий дислокаций. Простейшие дислокации бывают двух видов краевые 1)ис. 51, а) и винтовые (рис. 51, б). На рис. 51, а показано, как в резул.ьтате смещения трех верхних рядов атомов в направлении, указанном вектором, против некоторых узлов в местах, где должны быть другие узлы решетки, окажутся середины расстояний между узлами. В результате как бы появляется дополнительная полу-нлоскость, заканчивающаяся внутри кристалла по линии, выходящей из кристалла на поверхность перпендикулярно плоскости рисунка в точке, отмеченной знаком [c.172]

Протон Н, обладая собственным магнитным полем, оказывает влияние на протоны Н" и Н" через валентные электроны. Поскольку ядро Н имеет две разрешенные ориентации во внешнем поле (по полю, когда /=+ /2, и против поля, когда /=—7г). то в месте расположения ядер и Н" могут возникнуть два дополнительных поля — усиливаюш.ее и ослабляющее. Поэтому вместо одного сигнала, соответствующего И, появляются два сигнала — дублет. Расстояние между этими сигналами характеризует энергию спин-спи-нового взаимодействия (/), выражаемую в герцах. Сигнал Н" так же расщепляется в дублет, причем оба дублета точно совмещаются друг с другом. [c.90]

Таким образом, при линейном распределении температуры существует полоса бесконечной ширины. В действительности отклонение от линейного распределения температуры теперь проявляется в виде некоторой разности , т. е. в виде нескольких интерференционных полос. В качестве следующего шага представим, что ца исследуемое поле наложено дополнительное поле полос (вертикальные полосы). Тогда любое отклонение от линейного распределения показателя преломления (температуры) приводит теперь к деформации вертикальных полос, подобной показанной на фиг. 82. Это свидетельствует о вкладе излучения в теплообмен в жидкости. В жидкостях с высоким коэффициентом поглощения, таких, как вода, метанол, этанол, проианол, этот эффект не обнаружен полосы сохраняются вертикальными при условии, что dnIdT = onst. Прием с наложением поля полос был использован для получения качественного представления о характере распределения темиературы. Для количественных оценок использовались интерферограммы, полученные при настройке интерферометра на полосу бесконечной ширины без компенсации. [c.216]

Однако при использовании широкополосной развязки возникает проблема, состоящая в том, что образец подвергается облучению дополнительным полем в течение достаточно длительного времени. Это особенно сильно сказывается на водных растворах и растворах электролитов, которые достаточно сильно поглощают РЧ излучение, что приводит к разогреву образца. Изменение температуры сказывается на виде спектра in-vitro, а для чувствительных к изменению температуры биологических молекул может приводить к необратимой денатурации. При проведении исследований in-vivo это может привести к потенциально более вредному воздействию, а именно, разрушающему перегреву тканей. [c.65]

Спин-спиновое взаимодействие приводит к появлению дополнительной мультиплетной структуры спектров. Если в отсутствие косвенного взаимодействия ядро А дает резонанс на частоте va, то при включении этого взаимодействия половина спинов ца испытывает воздействие дополнительного поля ядер В, ориентированных параллельно ца, а другая половина — ядер В, ориентирован ных антипараллельно ла- Таким образом, в спектре для ядра А будут наблюдаться две линии vi и V2 с частотами [c.32]

В результате непрямого спин-спинового взаимодействия сигналы в спектрах ЯМР могут быть расщеплены в мульти-плеты-дублеты, триплеты и т. д. Рассмотрим, например, спектры Н и хлороформа, обогащенного на 100% изотопом углерода Если поместить образец H lз в магнитное поле, протоны в ядре начнут прецессировать-, создавая в месте расположения друг друга дополнительное поле, направленное вдоль или против направления Яд. В каждой конкретной молекуле резонансный сигнал протона окажется вследствие этого в более сильном или более слабом поле, чем для хлороформа с немагнитным изотопом углерода СНСЦ. В образце содержится примерно равное количество молекул, в которых спин С направлен вдоль или против направления поля. Поэтому в ПМР-спектре СНСЦ будут наблюдаться две линии от эквивалентных в химическом отношении протонов. В этом случае принято говорить об одном сигнале ЯМР, расщепленном в дублет за счет спин-спинового взаимодействия с другим ядром. Аналогичное расщепление сигнала будет наблюдаться и в спектре ЯМР С хлороформа. Поскольку расщепление является результатом взаимодействия магнитных ядер внутри молекулы, оно зависит от магнитных свойств ядер и электронных свойств связей, по которым оно передается, но не от напряженности внешнего магнитного поля Яд. Поэтому расщепление измеряют в единицах частоты (Гц) на приборах с магнитами различной [c.292]

В молекулах внешнее магнитное поле Я, индухщрует небольшие дополнительные поля, обусловленные диполь-дипольным взаимодействием, экранированием электронов, электронными спин-спиновыми взаимодействиями. В жидкостях вследствие броуновского движения магнитные поля, вызванные диполь-дипольным взаимодействием, усредняются до нуля, и условие резонанса зависит только от локальных магнитных полей, связанных со структурой молекулы. Эти дополнительные поля в 10 раз слабее по напряженности приложенного магнитного поля Яд, поэтому спектрометр ЯМР для исследования жидкостей и газов должен обладать высокой разрешающей способностью. Условия резонанса для отдельных ядер существенно различны, поэтому существует спекфоскопия ЯМР высокого разрешения для ядер Н, С, р, Р. [c.353]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология