Механизм стабилизация пламени

Увеличение интенсивности горения во многих современных топочных устройствах связано с проблемой стабилизации пламени в высокоскоростном газовом потоке. Несмотря на обширные исследования, выполненные с целью изучения стабилизационных характеристик различных типов стабилизаторов, основной механизм стабилизации пламени все еще недостаточно выяснен. Для дальнейшего расширения наших представлений в этой области необходимо проведение систематических исследований принципиальных основ этой задачи. [c.88]

В последние годы такой метод признан перспективным и способствующим расширению наших представлений об основных механизмах стабилизации пламени. [c.88]

Теория пограничного слоя позволяет лучше понять основные механизмы стабилизации пламени в результате изучения стабилизационных характеристик двух простых моделей. [c.104]

Согласно различным механизмам стабилизации пламени, можно ожидать, что тепловые потери из первичной зоны рециркуляции неодинаковы. Поэтому мы надеемся, что изучение про цесса теплопередачи, в частности из зоны рециркуляции полого стабилизатора, прольет свет на механизм стабилизации пламени. Поскольку у нас не было соответствующих данных, мы сконструировали установку для измерения теплопередачи из [c.256]

Основная цель данного исследования — определение пределов устойчивости пламени при равномерном распылении для нескольких летучих топлив, сгорающих в воздухе, и изучение влияния летучести топлива на механизм стабилизации пламени. [c.287]

Предложенный механизм стабилизации пламени согласуется с кривыми зависимости скорости срыва от соотношения топливо/воздух в набегающем потоке, полученными для четырех различных топлив на стержневом стабилизаторе диаметром [c.313]

С точки зрения механизма стабилизации пламени имеющиеся сведения чрезвычайно интересны, но в этой области необходимо провести большую дополнительную работу. Механизм стабилизации, несомненно, сложнее, чем процесс зажигания параллельными струями или стабилизация телами плохообтекаемой формы, для которых уже сейчас можно рассчитывать некоторые аэродинамические и химические эффекты [2, 3]. Чтобы установить, по крайней мере при одном рабочем условии, характеристики потока в этой сложной системе, необходимы результаты точных измерений состава и распределения скоростей потока. Трассирующие газы (например, гелий) могут оказаться полезными для выяснения общего характера течения. К сожалению, измерения турбулентности затрудняются тем, что температура и скорость в интересующих нас зонах изменяются в широких пределах, поэтому очень трудно количественно определить локальную интенсивность турбулентности. [c.334]

Подтверждением изложенного представления о механизме стабилизации пламени плохо обтекаемыми телами и другими, стабилизирующими устройствами является резкая зависимость пределов устойчивого горения в ВРД (пределов стабилизации) от химического состава топлива. Подобное резкое влияние химического состава топлива на процесс сгорания наблю- 1,7 1,6 [c.129]

Механизм стабилизации пламени [c.492]

Для объяснения механизма стабилизации пламени с использованием стабилизаторов используются различные модели срыва стационарного горения теплообменная, реакторная и индукционная. [c.492]

Механизм стабилизация пламени [c.13]

Для того чтобы выяснить механизм стабилизации пламени встречной струей, необходимо прежде всего исследовать структуру различных зон, образующихся в результате взаимодействия встречной струи с основным потоком. [c.92]

Таким образом, рассмотренный нами механизм стабилизации пламени встречными струями и предложенный метод расчета достаточно хорошо подтверждаются опытом. [c.109]

Подобный механизм стабилизации пламени может быть пояснен с помощью схемы (фиг.УП.1). На этой схеме для нескольких [c.228]

Чтобы исключить указанные выше посторонние влияния при исследовании устойчивости бунзеновского пламени, Хоттель, Тунг и Мартин [13], а также Цимер и Кембел [14] недавно вновь произвели проверку механизма стабилизации пламени гладкими поверхностями. В работе Хоттеля и др. [13] изучалась устойчивость пропано-воздушного пламени в области бедных смесей [c.96]

В описанных выше исследованиях с достаточной определенностью установлено, что механизм стабилизации пламени на телах илохообтекаемой формы ири больших скоростях потока существенно отличается от механизма стабилизации пламен на горелках. При стабилизации пламени плохообтекаемыми телами реакция в подаваемой смеси инициируется не при распространении пламени в свежий газ, а в результате обмена энергией и массообмена между потоком горячих продуктов сгорания, циркулирующих в вихревой зоне, и свежим газом, отделяющимся от стабилизатора. Очевидно, многие авторы придерживаются такой точки зрения [13, 18, 20]. Однако высказывались предположения, что отделение пограничного слоя от тела плохообтекаемой формы питает зону с относительно низкой скоростью Б точке, достаточно удаленной от какой-либо гасящей поверхности, так что реакция инициируется именно при самораспро-странении пламени. В силу этих обстоятельств влияние молекулярной диффузии все еще может иметь некоторое значение. [c.197]

Недавно предложен механизм стабилизации пламени [7], в котором предполагается, что процесс определяется скоростью гомогенной реакции между топливом и кислородом в зоне рециркуляции за стабилизатором. Суммарные скорости реакций всех исследованных здесь топлив (за исключением сероуглерода) измерялись в сферическом реакторе, описанном Лонгвел-лом и Вейссом [11]. Коэффициент избытка каждого топлива определялся в условиях, когда коэффициент нагрузки сферы, равный расходу воздуха через сферу (г/се/с), деленному на объем сферы (л) и давление в степени 1,8 (аг ), был равен 8,92. При начальной температуре смеси 400° К коэффициент нагрузки, равный 8,92, являлся как раз таким, при котором пламя в изооктане срывалось [11] при коэффициенте избытка топлива, равном 0,600. Эти результаты приведены в последних колонках табл. 2. Только в случае водорода различие между наблюдаемым и расчетным коэффициентами избытка топлива составляет 5%. В частности, правый график фиг. 6 указывает на прямое соответствие между срывом в сферическом реакторе и срывом на практически применяемом стабилизаторе. Точность, с которой параметры срыва согласуются между собой, примерно равна точности экспериментального определения срыва в сферическом реакторе или на практическом стабилизаторе в отдельности. (Относительное расположение топлив при срывном коэффициенте изооктана, равном 0,494, в случае использования полого цилиндрического стабилизатора размером 150 мм также достаточно хорошо предсказывается на основании параметров срыва, определенных на сферическом реакторе.) [c.255]

Стабилизацию пламени в струе дизельного топлива изучали Хоттель, Мэй, Уильямс и Маддокс [11]. Хоттель и Мэй предложили механизм стабилизации пламени, основанный в случае горения газообразных смесей на образовании вспомогательного пламени в первичной вихревой зоне. Эта теория согласуется с данными по влиянию размера капли, скорости потока, диаметра стержня и независимо контролируемой температуры стержня, а также с данными, полученными на стабилизирующих стержнях с внещними ребрами или с внутренней керамической изоляцией. Мэй [12] изучал также влияние летучести топлива, используя смеси пропана и дизельного топлива для создания аналогов топлив с различным давлением паров. В результате добавления пропана достигается увеличение максимальной скорости устойчивого горения и значительно расширяются пределы устойчивости в области богатых смесей. [c.287]

Фиг. 13 для самого малого инжекционного зазора показывает, что для четырех скоростей струи отношение Ув.о./У]" является корреляционным параметром. Из фиг. 14 и 15 для двух более широких зазоров следует, что для них таким параметром является отношение Ув.о. У) В области смесей, где скорости срыва максимальны, а также в области бедных смесей наблюдается достаточно хорошая корреляция, тогда как в богатых смесях наблюдается значительный разброс экспериментальных точек. Данные, полученные для самого узкого зазора, можно обработать в пределах обычного разброса с помощью зависимости Vтем не менее график, построенный с помощью зависимости 1/у" при инжекции как воздуха, так и стехиометрической смеси, получается достаточно определенным, чтобы можно было предположить существование другого механизма стабилизации пламени. Область соотношений топливо/воздух для устойчивого горения при данной скорости значительно [c.347]

Карловиц, развивая свою концепцию о механизме стабилизации пламени, говорит об области, где фронт пламени должен распространяться через крутой градиент скорости, как о критической зоне. Как он отмечает, изучение фронта пламени в этой области показывает, что тепло, передаваемое теплопроводностью из фронта в свежий газ, возвращается в пламя с возросшей поверхностью, снижая скорость и температуру пламени, пока фронт не угаснет. Критическое условие, при котором фронт пламени разрушается, достигается в том случае, когда [c.387]

Условия опытов диаметр сопла d = 0,6 мм и постоянное давление перед соплом р = 3,1 ати. В этом случае кривые стабилизации пламени определялись при различных значениях коэффициентов избытка воздуха Ом в смеси встречной струи. При этом варьировались смеси от Ом = со, т. е. от чисто воздушного потока до обогащенной метано-воздушной смеси См = 0,4. Результаты опытов показаны на рис. 10. Наблюдаемая картина непрерывного перемещения кривых стабилизации пламени но мере изменения состава в струе представляет интерес и с точки зрения анализа механизма стабилизации пламени встречными струями. Несмотря на то, что отношение объемных скоростей в сопле к основному потоку в данном конкретном случае d = 0,6 мм и р = = 3,1 ати) составляет величину порядка 0,4%, мы наблюдаем резкое изменение пределов срыва пламени но мере обогащения смеси в струе кривые стабилизации пламени иостененно смещаются в область бедных смесей основного потока. При этом верхшпг предел в данном случае достигает ао = 3,0, что не наблюдается при обычной стабилизации пламени телами плохо обтекаемой формы. Следует, однако, отметить, что наряду с этим понижается максимальная скорость срыва. Естественно было заранее предположить. [c.109]

Пламена могут стабилизироваться в потоке газа, скорость которого гораздо больше, чем нормальная скорость раснрострпиенпя пламени. Это обычно дсютигается особой перестройкой поля скоростей потока перед фронтом пламени, в результате чего образуется фронт пламени, наклонный к noTOiiy газа. Механизм стабилизации пламени рассмотрен в глазе 5. Аналогично движению газа через косой скачок уплотнения изменение состояния газа в косом фронте пламени можно изобразить на диаграмме gT—Ig У. [c.53]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология