Энергия и спектры 7-лучей захвата

Энергия и спектры -(-лучей захвата 245 [c.245]

Энергия и спектры f-лучей захвата [c.247]

Энергия и спектры ч-лучей захвата 249 [c.249]

При радиационном захвате ядро испускает у-лучи сложного спектра, максимальная энергия которых не может быть выше энергии связи присоединившегося нейтрона. При благоприятных условиях (наличие у определяемого элемента более высокого сечения захвата и энергии связи) может быть достигнута высокая чувствительность определения. Л. В. Грошев и др. [94] показали, например, что успешно можно определить примеси 5т или 0(1 в других редкоземельных элементах. При этом в зависимости от анализируемого элемента чувствительность определения 5ш и 0с1 колебалась от 0,1 до 5-10- %. [c.67]

При бомбардировке антикатода электронами большой энергии из атомов элемента, нанесенного на антикатод, вырываются электроны даже с самых близких к ядру орбит. На освободившиеся при этом места переходят электроны с более удаленных орбит. Такие переходы сопровождаются излучением рентгеновских лучей, обладающих наибольшей частотой и наименьшей длиной волны среди атомных спектров. Рентгеновские спектры состоят из нескольких серий. Переход электронов на ближайшую к ядру орбиту сопровождается излучением так называемой /(-серии, на вторую орбиту — излучением L-серии, на третью орбиту — уИ-серии и т. д. (рис. 10). Каждая серия состоит из многих линий. Так, в /С-серии переход со второй орбиты на первую дает линию /С, с третьей на первую —/< 3, с четвертой на первую — Кг и т. д. Возбуждение К-, L- и М-серий рентгеновских спектров показано на рис. 10. В каждой серии есть граничная — максимальная — частота, отвечающая захвату свободного электрона соответствующей орбитой. Эти максимальные частоты особенно просто связаны с атомным номером элементов Z, например, максимальная частота в /С-серии ч- тлл = R Z — 1)2, где R — постоянная величина, определенная задолго до появления планетарной [c.27]

Рассмотрим теперь влияние интенсивности возбуждения. При данной температуре скорость освобождения дырок, захваченных центрами свечения А, пропорциональна концентрации Л а Центров, захвативших дырки, а скорость их рекомбинации с электронами пропорциональна произведению Ма на концентрацию п электронов в зоне проводимости. Поскольку с увеличением интенсивности возбуждающего света произведение МаП растет быстрее, чем Ма, то отношение числа актов рекомбинации на центрах А к числу актов освобождения дырок, захваченных этими центрами, будет расти. Следовательно, повышение интенсивности возбуждения должно вызвать перераспределение энергии в спектре излучения в пользу коротковолновой полосы. Это легко наблюдать на уже упоминавшемся 2п5-1 10 Си-фосфоре с синей и зеленой полосами излучения. По мере приближения его к источнику ультрафиолетовых луч й цвет свечения изменяется, вследствие увеличения доли голубой полосы в спектре излучения за счет зеленой (см. рис. 8, б). Описанное явление служит иллюстрацией того, что закономерности стационарной (не меняющейся во времени) люминесценции также в большой мере определяются кинетическими факторами. [c.28]

В. Гадолиний. Финк и Кинле [77] изучали резонансные спектры поглощения 7-лучей с энергией 89 /сзв и 7-лучей с энергией 79,5 кэв, используя для заселения возбужденных ядерных уровней реакцию п, у). Для этих переходов в Gd можно ожидать малого по сравнению с их ширинами расщепления 7-линий, так как и магнитное дипольное и электрическое квадрупольное взаимодействия для вращательных состояний с / = 2 малы. Измерения проводились с использованием в качестве мишени-источника и поглотителя металлического гадолиния или его окиси. Как и ожидалось, сверхтонкая структура не была получена. Соображения Финка и Кинле о влиянии отдачи ядра при захвате нейтрона и последующем испускании жестких 7-лучей на вероятность мессбауэровского испускания (величину /) приводятся в разд. П1, И. [c.365]

Однако в работе [246] указывается, что ионизацию в луче лазера нельзя объяснить многофотонным фотоэффектом или простым образованием электронов в поле волны. Предлагается для объяснения ионизации использовать механизм туннельного эффекта в поле волны излучения и столкновительные комплексы атомов , которые на время удерживаются силами Ван-дер-Ваальса. В результате захвата нескольких фотонов таким комплексом может происходить ионизация одного из атомов. Кроме того, из-за большой плотности энергии при рассеянии излучения лазера на атомах возможно излучение более высоких гармоник лазерной частоты V(,. Такие фотоны с частотами 2vo, Зу(,,. . , (особенно в УФ-области спектра) могут быть весьма эффективны при ионизации и возбуждении [246]. [c.75]

Свинец-204 т . Четно-четный изотоп, свинец-204, представляет собой интересный пример ядерной изомерии. 68-минутный изомер, распадающийся путем испускания у-лучей с энергией около 1 Мэв, был уже известен в течение некоторого времени. Он образуется из висмута-204 при захвате электрона. При "-распаде этот изотоп не возникает. В 1950 г. электронный спектр этого изомера свинца исследовали с помощью магнитного спектрометра. Для К- и Z-оболочек были обнаружены конверсионные линии двух у-квантов с энергиями 374 и 905 кэв и отношениями KIL, равными соответственно 2,1 и 1,5. Из величин отношений-ff/Z следует, что переход с энергией 374 кэв относится к типу Е2, а переход с энергией 905 кэв — к типу Е5 (ср. табл. 18). Кривые поглощения у-лучей и электронов, полученные с помощью счетчика Гейгера — Мюллера, показывают, что приблизительные значения полных коэффициентов внутренней конверсии для переходов с энергией 374 и 905 кэв равны соответственно 0,05 и 0,1. Эти значения также не противоречат предполагаемым типам переходов —Е2 и Е5. В соответствии с данными табл. 17 можно предположить, что период полураспада = 68 мин соответствует переходу типа Е5 с энергией 905 кэв, но не Z 2-переходу с энергией 374 кэв.Отсюда был сделан вывод, что переход с энергией 905 кэв является изомерным, а переход с энергией 374 кэв следует за ним. [c.431]

Электронный /(-захват сопровождается рентгеновским излучением, соответствующи.м переходу электронов внешних оболочек на освободившееся место. Наблюдается полный рентгеновский спектр атома, однако /(-линии наиболее интенсивны, /(-захват часто сопровождается испусканием электронов Оже. Обычно эффект Оже наблюдается в тех случаях, когда рентгеновские лучи выбивают электрон одной из оболочек, например -оболочки. Энергия выбитого электрона равна разности энергий рентгеновского фотона и связи электрона в атоме. Электроны Оже образуются также при -излучении возбужденных ядер. [c.12]

Максимальная энергия у-кванта определяется энергией связи нейтрона с облучаемым ядром и составляет - 6—8Л1эв. Но, как правило, переход возбужденного ядра в основное состояние осуществляется эмиссией нескольких у-квантов — ядро с возбужденного уровня переходит на основной через ряд промежуточных состояний. Именно этим и объясняется возникновение спектров у-лучей захвата. [c.237]

Кинетическая энергия атома в процессе Сцилларда — Чалмерса возникает вследствие радиационного захвата нейтрона в результате испускания у-лучей. Хотя общая энергия, испускаемая возбужденными ядрами, обычно 6—10 Мдв, она часто проявляется в форме нескольких у-лучей более низкой энергии. Были сделаны вычисления [83—84], которые позволяют определить спектр энергий атомов отдачи, если известны число, энергия и угловая корреляция испускаемых ядром у-лучей. Эта информация является фундаментальной для исследований в области горячих атомов, особенно в твердых системах, где энергия отдачи, необходимая для создания центра дефекта структуры, вероятно, около 25—30 эв [85]. Как уже упомянуто, пустоты в К- или L-оболочке, образующиеся при электронном захвате или внутренней конверсии у-лучей, нриводят к наблюдаемым химическим эффектам внутренняя конверсия уже была найдена в нескольких схемах распада при радиационном захвате. Информация но у-снектрам непрерывно накапливается [86—87], и мы можем надеяться вскоре получить достаточно детальных данных, позволяющих провести важные вычисления в интересующих системах. [c.122]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология