Прецессия Лармора

При наложении внешнего статического магнитного поля Но) такие магнитные ядра, как протон Н, претерпевают прецессию, частота которой (соо или vo) определяется уравнением Лармора-. [c.310]

X- или г/-компоненты и лежит вдоль оси г. Индивидуальные моменты прецессируют вдоль оси г, причем частота классической прецессии Лармора соо = уЯо в угловых единицах. [c.410]

В результате обмена ядра переходят из положения А в В я наоборот. Разумно предположить, что в процессе одного обмена перескок происходит мгновенно и для него необходимо время, гораздо меньшее, чем период прецессии Лармора. Если это выполняется, то можно пренебречь прецессией спина во время перескока, и, следовательно, ядра не изменяют направление спина во время перескока. Далее предположим, что любое ядро, которое находится в положении А, имеет определенную, зависящую от времени вероятность перехода PAв t, т. е. перескакивает в положение В в течение некоторого интервала времени Ы. Точно так же существует вероятность Рва обратного перехода. Тогда изменение намагниченности, обусловленное перескоками, определяется уравнениями [c.268]

В классической механике показано, что момент сил, действующих на магнитный момент, наклоненный под произвольным углом >0 к направлению магнитного поля Яо, вынуждает его прецессию вокруг поля Яо с частотой Лармора [c.254]

Рассмотрим движение ядерного диполя в магнитном поле без учета его свойств как микрочастицы, т. е. с классической точки зрения. Пусть вращающееся ядро ориентировано под углом 9 к направлению приложенного поля Яо- Это поле будет действовать на магнитное ядро так, чтобы уменьшить угол 0. Однако поскольку ядро вращается, то суммарным результатом будет то, что ядерный магнит начнет прецессировать вокруг направления магнитного поля Яо. Это поведение ядра аналогично прецессии вращающегося гироскопа, или волчка, когда он под действием силы тяжести стремится опрокинуться в гравитационном поле Земли. Угловую скорость этой прецессии со можно определить из уравнения Лармора [c.16]

В общем случае, когда Я не перпендикулярно к плоскости орбиты, действие поля состоит, как показал Лармор [2], в возбуждении прецессии орбиты вокруг поля (см. рис. 126, б) век- [c.295]

Поэтому в спектре атома водорода в дополнение к исходным линиям при наличии магнитного поля должен появиться ряд новых линий, расположенных по обе стороны от основных. Это связано с тем, что m и т могут принимать как положительные, так и отрицательные значения. Более того, линии должны располагаться на равных расстояниях, пропорциональных напряженности магнитного поля Н. Эти факты были открыты Зееманом еще в 1896 г. Интересно, что величина разделения линий еЯ/4лгИеС не содержит постоянной Планка. Вот почему классическая электромагнитная теория света смогла объяснить эту величину. Лармор показал, что задачу можно решить, если использовать аналогию с движением вращающегося волчка при действии небольшой по величине внешней силы. Движущийся по орбите электрон ведет себя подобно волчку — исходная частота движения электрона по орбите остается почти неизменной, однако плоскость орбиты прецесси-рует. Лармор показал, что частота, отвечающая прецессионному движению, равна еН/ пт с. Однако классическая теорпя не была в состоянии объяснить число спектральных линий, возникающих в магнитном поле. Перед тем как перейти к другим темам, укажем еще на одно важное обстоятельство. Из уравнения (108) видно, что в общем случае может иметь 2/с2 + 1 различных значений, а wij может иметь 2/ -fl значений. Поэтому переходы между двумя состояниями, описываемыми с помощью чисел f j и / j, могут осуществиться 2k - -i) (2/q + l) способами. Одиако на опыте найдено значительно меньше линий, чем следовало ожидать пз уравнения (110). Это означает, что некоторые из возлюжных переходов фактически являются запрещенными. Дальнейшие опыты показали, что волновые числа, соответствующие наблюдающимся на опыте линиям, можно найти, если предположить, что возможны только такие переходы, при которых т изменяется на единицу или остается постоянным. Это дает нам первое эмпирическое правило отбора, а именно [c.122]

Для описания взаимодействий внутри спиновой системы вводят также другую постоянную времени релаксации Т2, характеризующую время, за которое теряется когерентность прецессии ядерных спинов, т. е. происходит из расфазировка. Согласно теореме Лармора магнитный диполь, помещенный в магнитное поле величиной Но под некоторым углом к его направлению, совершает прецессию вокруг направления поля с круговой частотой o = YЯo Каждый магнитный диполь в системе взаимо-,действующих спинов находится не только в приложенном поле [c.252]

Периодическое изменение свойств воды с ростом напряженности поля можно объяснить закономерностью Лармора, согласно которой прецессия электронов в магнитном поле линейно связана с его напряженностью. По мере изменения напряженности магнитного поля и следовательно его частоты могут периодически возникать резонансные системы. В физике твердого тела установлено, что магнитные свойства твердых тел находятся в немонотонной осциллирующей зависимости от [c.94]

Парамагнитная частица — протон, электрон — зто элементарный магнитный момент т, осуществляющий Ларморов-скую прецессию вокруг оси, параллельной Яд. Это же справедливо и для суммарного магнитного момента М (рис. 3.7). [c.47]

Лармором [3] было показано, что наложение на такую систему внешнего поля, перпендикулярного плоскости орбиты, сообщает электрону добавочную скорость прецессии, которая выражается соотношением [c.39]

Рассмотрим применение принципа соответствия к случаю эллиптической орбиты, прецессирующей во внешнем магнитном поле. Как мы видели ( 7), в этом случае по теореме Лармора имеет место пространственная равномерная прецессия вокруг направления магнитного поля Н. [c.44]

При помещении в-ва в магн. поле в электронной оболочке каждого из атомов, в силу закона электромагнитной индук-Щ1И, индушсруются дополнительные (к токам, обусловленным движением электронов по атомным орбиталям) микроскопич. круговые токи, к-рые создают в каждом атоме дополнительный (к собственному) магн, момент, направленный противоположно внеш. магн. полю. Эти дополнит, токи обусловлены тем, что электроны в атомах приобретают дополнит, вращательное движение (наз. прецессией Лармора) вокруг оси, проходящей через центр атома и совпадающей с направлением магн. поля, что и приводит к появлению добавочного магн. момента. Поскольку этот момент направлен навстречу полю, всегда отрицательна. В общем случае Xd слабо зависит от напряженности магн. поля и т-ры. [c.43]

Эффект приложения магнитного поля к атому или одноатомному иону приводит к усилению вращения электронов вокруг оси, имеющей направление поля и проходящей через ядро. Это вращение, называемое прецессией Лармора, характеризуется угловой скоростью еН12тс. Момент количества движения электрона с радиусом вращения р относительно оси вдоль направления поля и с угловой скоростью еН12тс равен еНр 12с] магнитный момент электрона связан с моментом количества движения фактором — е 2тс и, следовательно, равен —Таким образом, для мольной диамагнитной восприимчивости можно записать следующее выражение [c.811]

Если вектор М направлен под углом а к оси 2, совпадающей с направлением поля В (рис. 1.2), то при круговом движении (прецессии с ларморо-зой частотой компоненты Мц =Мг и [c.13]

Н шкала ХС формируется из частот для свободных ядер протонов Н+ и ядер атома водорода, входящих в какую-либо молекулу. Первая частота — это обычная частота Лармора прецессии ядер Н+ в магнитном поле Яо VG= (11н//й)Яо, где 11н — магнитный момент ядра атома водорода / — спин ядра Й — постоянная Планка. В поле Но= Т значение го = 42,578 мГц. Это и есть первая фундаментальная частота в шкале химических сдвигов — частота свободных ядер. Важным моментом является то, что она зависит от напряженности магнитного поля и не зависит от материала, в котором находятся ядра. Однако исследования сигналов ЯМР показали, что частоты, на которых происходит поглощение, для одного и того же ядра зависят от того, в какой молекуле оно находится и от его месторасположения в ней. Разница частот обычно незначительна по сравнению с величиной резонансной частоты, но тем не менее при современной разрешающей способности спектрометров ее можно обнаружить. Наблюдение резонанса ядер протонов, входящих в молекулу, при частоте, отличной от резонансной частоты ядер Н+, обусловлено экранированием ядра от внешнего поля. Физический смысл экрапировапия обычно связывают с правилом Ленца, по которому внешнее магнитное поле возбуждает ток, магнитное поле которого компенсирует приложенное поле. Таким образом, эффективное поле, действующее на ядро, равно [c.68]

Первый член выражения (1) соответствует ларморов-ской прецессии электронной оболочки молекулы и определяет ланжевеновский диал агнетизм. Второй член характеризует квантомеханический эффект виртуальной деформации электронных оболочек, возникающей в молекуле под влиянием внешнего МП, и эквивалентен фанфлеков-скому парамагнетизму. [c.67]

Периодическое изменение свойств воды с ростом напряженности поля можно объяснить закономерностью Лармора, согласно которой прецессия электронов в магнитном поле линейно связана с его напряженностью. По мере изменения напряженности магнитного поля могут периодически возникать резонансные системы. В физике твердого тела установлено, что магнитные свойства твердых тел находятся в немонотонной осциллирующей зависимости от внешнего магнитного поля. Например, установлено периодическое изменение гальвано-магиитных свойств металлов с ростом напряженности магнитного поля. Это объясняется перестройкой электронного спектра твердого тела и следовательно изменением характера межмолекулярных взаимодействий, вызванных магнитным полем. [c.121]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология