Поле электрическое вокруг свободной

Как известно, положительно заряженный ион водорода (протон) обладает по сравнению с другими ионами особыми свойствами. В силу того, что он имеет малые ра меры (диаметр протона примерно в 10 раз меньше диаметра других ионов), заряд его, концентрируясь в очень малом объеме иона, создает вокруг него сильное электрическое поле. Поэтому ионы водорода не способны сколько-нибудь долго существовать в растворе в свободном виде. Они очень быстро вступают во взаимодействие с молекулами воды, образуя так называемые ионы гидроксония [c.200]

Свободный протон, размеры которого во много раз меньше размеров других ионов, создает вокруг себя электрическое поле большой интенсивности, в которое втягиваются дипольные молекулы воды. Поэтому в водных растворах нет свободных протонов, они, реагируя с молекулами воды, образуют ионы гидроксония Н3О+. Исходя из этих соображений, диссоциацию кислот более правильно записывать таким уравнением [c.86]

Коллоидные частицы, представляющие собой совокупность большого числа молекул вещества, содержащегося в сточной воде в диспергированном состоянии, при перемещении прочно удерживают покрывающий их слой воды. Обладая большой удельной площадью поверхности, коллоидные частицы адсорбируют находящиеся в воде ионы преимущественно одного знака, значительно понижающие свободную поверхностную энергию коллоидных частиц. Ионы, непосредственно прилегающие к ядру, образуют слой поверхностно-ядерных ионов, или так называемый адсорбционный слой. В этом слое может находиться также небольшое число противоположно заряженных ионов, суммарный заряд которых, однако, не компенсирует заряда поверхностно-ядерных ионов. В связи с тем, что на границе адсорбционного слоя создается электрический заряд, вокруг гранулы (ядра с адсорбционным слоем) образуется диффузионный слой, в котором находятся остальные противоположно заряженные ионы, компенсирующие заряд гранул. Гранула вместе с диффузионным слоем называется мицеллой. На рис. 4.1 показано изменение напряженности электрического поля мицеллы. Потенциал на границе ядра— термодинамический потенциал (е-потенциал) —равен сумме нарядов всех поверхностно-ядерных ионов. На границе адсорбционного слоя потенциал уменьшается на величину, равную сумме зарядов, находящихся в адсорбционном слое противоположно заряженных ио- [c.126]

В электровалентных соединениях 1) нет реальной связи между противоположно заряженными ионами они притягиваются друг к другу электростатическими силами и могут свободно принимать любые положения друг относительно друга 2) ионы электровалентных соединений принимают положения, определяемые силами притяжения в данных условиях, и поэтому возможна лишь одна пространственная группировка за исключением случая стереоизомерии 3) электровалентные соединения составлены из ионов, и поэтому вокруг молекулы существуют сильные электрические поля. Процесс нейтрализации происходит благодаря особой группировке молекул. Положительное электрическое поле, окружающее катион одной электровалентной молекулы, нейтра-лизует отрицательное электрическое поле, окружающее анион дрз ой молекулы. [c.551]

Расчет проводят методом теории возмущений. Считается, что для свободного иона, занимающего центральное место в комплексе, известны собственные функции гамильтониана Ясв, описывающие распределение электронной плотности вокруг ядра, и собственные значения, указывающие энергии уровней в ионе. Потенциал Укр рассматривается как возмущение. Результаты расчета зависят от величины Укр и его симметрии. Как известно, ионы переходных элементов с недостроенными оболочками в отсутствие внешнего электрического поля имеют вырожденные электронные уровни, т. е. уровни, соответствующие различным значениям проекций орбитального и спинового квантовых чисел, но имеющие одинаковые энергии. При наложении электрического поля это вырождение снимается частично или полностью, на месте первоначального уровня образуется несколько, число которых зависит от характера исходного уровня и симметрии возмущающего поля. [c.109]

Положительно заряженный ион водорода — протон, диаметр которого примерно в 10 раз меньше диаметра других ионов, отличается крайней подвижностью при химических реакциях. Отсутствие электронной оболочки у иона водорода, а также распределение заряда в очень малом объеме иона, создает вокруг него сильное электрическое поле. Поэтому протоны не могут существовать в растворе в свободном виде, они быстро реагируют с растворителем, например с водой, по уравнению [c.84]

Такое различие в эффекте влияния увеличения числа колец с сопряженными двойными связями объясняется, как мы уже указывали, кроме двойного сопряжения во 2-м ряду, также и снижением степени сопряжения в -м ряду за счет возможного свободного вращения отдельных колец вокруг линий простых связей. Однако полностью сопряжение за счет действия указанного фактора (особенно в постоянном электрическом поле) не устраняется, так как в противном случае не наблюдалось бы снижения Е[c.22]

Все перечисленные экспериментальные данные удовлетворительно объясняются в рамках теории релаксации ионов с 5>1, развитой в работах [18—26]. Как было указано выше, в основе этого механизма релаксации лежит искажение симметрии электрического поля вокруг гидратированного иона в результате столкновения его со свободными молекулами воды. Поэтому в области (0Тс 1 ширина резонансной линии зависит от частоты измерения. В работе [24] приведена расчетная калибровочная кривая, которая позволяет оценивать величину параметра Тс из соотношения ширин экспериментальных резонансных линий на разных частотах (в 3-см и Ъ-мм диапазонах) для ионов с S= /2. Из наших данных следует, что ширина компоненты СТС в спектре ЭПР иона Мп2+ в гидратированных цеолитах в Ъ-мм диапазоне примерно в 3 раза уже, чем в 3-см диапазоне. Это соответствует значению параметра T i7-10- 2 сек (более подробно о возможностях использования работы [24] для анализа спектров иона Мп + со сверхтонкой структурой см. в работе [16]). [c.123]

Вообще говоря, за счет спин-орбитальной связи этот терм расщепляется на и (/ = /а и / = /2 соответственно). Однако, поскольку мы не будем рассматривать случай слабого кристаллического поля, в качестве нулевого приближения необходимо принять свободный ион в состоянии Ю с десятикратным [ 21 + 1)-(25 + 1) =5-2 = 10] вырождением. В электрическом поле кристаллической решетки орбитальное вырождение снимается. В первом приближении будем считать, что кристаллическое поле имеет кубическую симметрию (например, ближайшие ионы и диполи растворителя располагаются вокруг иона Си на вершинах октаэдра) [c.60]

В уравнении (5.10), часто называемом уравнением Борна, АО может быть приравнено свободной энергии сольватации иона. Среди других факторов, которые мы игнорировали в этом типе расчета, нужно отметить а) диэлектрическое насыщение вокруг нона и б) изменение свободной энергии из-за нарушения структуры растворителя ионом (АОс). Диэлектрическое насыщение обычно рассматривается как маловероятное для карбониевых ионов ([898], см. также разд. 5.3.3) из-за их большого размера, которое снижает интенсивность электрического поля, окружающего их. Нарушение структуры растворителя является важным фактором, но для ряда ионов сходного размера эффект должен быть примерно постоянным. Итак, при сравнении между ионами такого типа основным фактором, определяющим энер- [c.161]

Как известно, твердые тела разделяют на проводящие и не проводящие электрический ток. Технически важные полупроводники (окислы металлов, сульфиды и многие другие) здесь не рассматриваются. Принято считать, что у проводников (металлов) под влиянием так называемой электродвижущей силы (э.д.с.) электроны могут более или менее легко перемещаться от одного атома к другому и таким образом создавать электрический поток. Полагают, что каждый атом в среднем теряет из своей электронной оболочки один электрон, так что атомный остаток становится положительно заряженным. Отсюда также следует, что из-за образующихся в веществе зарядов передвижение свободных электронов может осуществляться только при приложении к проводнику электрического напряжения. У непроводников, наоборот, электроны так прочно связаны с определенной орбитой, что в общем случае под влиянием внешних полей происходит лишь смещение электронных орбит, а не переход электронов от атома к атому. Согласно представлениям квантовой теории, электроны образуют статистическое облако зарядов вокруг атомного ядра. Все же в первом приближении достаточно представлять электроны в виде точечных частичек, движущихся по определенным дискретным орбитам вокруг ядра. Для полимеров ввиду отсутствия свободных электронов едва ли следует рассматривать проводимость электронов. Наоборот, определенную роль играет здесь ионная проводимость. Величина ее зависит как от числа ионов, так и от строения и вязкости рассматриваемых веществ. [c.626]

Благодаря отсутствию в диэлектриках свободных ионов и слабо связанных с атомными ядрами электронов, способных перемещаться под влиянием электрического поля, диэлектрики не проводят постоянного тока. Для прохождения переменного тока не требуется переноса заряженных частиц, для этого вполне достаточно небольших колебаний зарядов вокруг неподвижных точек. Смещение электронов и атомных ядер и повороты постоянных диполей в диэлектрике под влиянием электрического поля и представляют собой подобные колебания зарядов, которые создают так называемые токи смешения, замыкающие электрическую цепь. Вот почему вещества, являющиеся хорошими диэлектриками для постоянного тока, способны в известной степени проводить переменный ток. О способности диэлектрика проводить переменный ток обычно судят по величине его диэлектрической постоянной, так как последняя тесно связана с поляризацией, от которой зависит проводимость. Поэтому диэлектрическую постоянную часто называют еще диэлектрической проницаемостью, тем самым рассматривая ее как меру проницаемости диэлектрика для переменного тока. [c.426]

Растения в космосе можно было бы выращивать примерно так же, как и в регулируемых средах, создаваемых на Земле, внеся в этот метод некоторые изменения. Освещение будет создаваться электрическими лампами, а необходимую для этого энергию будут поставлять солнечные элементы, находящиеся вне космического корабля. Хотя растения будут находиться в среде, свободной от действия гравитационных сил, на их ориентацию в пространстве могут влиять слабые центробежные силы ориентации растений может также способствовать фототропизм. Для того чтобы удерживать воду вокруг корней, можно использовать искусственное поле центробежных сил или же в отсутствие гравитации помещать корни в запаянные сосуды, так чтобы наружу выступали только побеги. Кроме того, может понадобиться улавливать многочисленные выделяемые растениями летучие вещества на фильтры из активированного угля, которые, вероятно, так или иначе будут нужны для очистки воздуха. Для получения пищи, очистки воздуха и переработки отбросов можно использовать также такие одноклеточные водоросли, как хлорелла, выращиваемая в гигантских герметически закрытых освещаемых контейнерах. Возможно, что для увеличения объемности пищи и ее разнообразия, а также для оптимального использования очистных свойств двух описанных систем будут применяться как одноклеточные водоросли, так и многоклеточные растения. [c.524]

Тепловое равновесие свободного электрона со средой достигается примерно за 10 с, время релаксации молекул воды при комнатной температуре составляет такую же величину. Следовательно, за —10 ° с вокруг стабилизированного электрона возникнет область радиальной поляризации, т. е. поляризованные молекулы воды ориентируются в собственном электрическом поле электрона (рис. 1У-3). Область радиальной поляризации, обладающая избыточным положительным зарядом около своего центра, служит ловушкой для электрона, обусловливающего поляризацию. Вместе они и формируют уникальное образование — гидратированный электрон, который в химическом отношении ведет себя, как очень активный ион, (вступая в реакции со многими веществами при первом соударении. Скорость реакции ограничена временем, необходимым для того, чтобы перемещающиеся в результате диффузии реагенты нашли друг друга . Время жизни е гидр в высокоочищенной воде приближается к 1 мс. Такое большое время жизни позволяет гидратированному электрону диффундировать на значительные расстояния от трека первичной ионизирующей частицы и взаимодействовать с растворенными молекулами. [c.101]

Вследствие сложности описываемых явлений можно рассмотреть лишь простейшие случаи. Наиболее четко разграничимые процессы, вероятно, имеют место на начальных стадиях заправки самолета топливом, а именно 1) заряды образуются в фильтре 2) в трубопроводе и шланге преобладает релаксация 3) вокруг свободной струи, поступающей в резервуар, возникает электрическое поле в паровоздушной среде [c.170]

Электрические свойства дисперсных систем объясняют особенностью их строения, заключающейся в образовании мицелл (рис. VI.8). В центре мицеллы находится кристаллическое тело /, названное по предложению Пескова агрегатом. На нем, согласно правилу Панета—Фаянса (см. разд. 11.42), адсорбируются ноны 2, способные достраивать его кристаллическую решетку. Эти ионы сообщают агрегату электрический заряд и называются потен-циалопределяющими. В результате образуется ядро мицеллы, несущее электрический заряд, равный сумме электрических зарядов адсорбировавшихся на агрегате потенциалопределяющих ионов. Ядро создает вокруг себя электрическое поле, под действием которого к нему из раствора притягиваются противоионы, образующие вокруг ядра диффузионный слой 4 и частично входящие в состав адсорбционного слоя 3. Ядро совместно с адсорбционным слоем противоионов называется коллоидной частицей. Электрический заряд последней равен алгебраической сумме электрических зарядов потенциалопределяющих ионов и ионов адсорбционного слоя. Так возникает на частице заряд, определяющий -потенциал (дзета-потенциал) системы. Знак его соответствует знаку электрических зарядов потенциалопределяющих ионов. Противоионы диффузионного слоя мицеллы, относительно свободно [c.278]

Выше Гс в случае аморфных простейших веществ и низко--молекулярных смол часть молекул приобретает возможность свободного вращения, благодаря чему создаются условия для ориентации их в электрическом поле. В случае линейных и разветвленных цепных полимеров выше Тс (в высокоэластическом 1 состоянии) происходит тепловое вращение звеньев цепей вокруг ординарных связей и непрерывное изменение конфигурачий молекул. Подобно тепловому движению молекул вращение звеньев и связанных с ними групп происходит беспорядочнст Если приложить электрическое поле, боковые группы или атомы, связв-которых с основной цепью полярна, вращаются вокруг связей С —С в соответствии с направлением электрического поля. Иначе говоря, звенья макромолекул ведут себя в электрическом поле аналогично полярным молекулам и подобным же образом влияют на диэлектрические свойства материалов. [c.67]

Дискретным уровням атома в твердом теле соответствует всегда дискретная система разрешенных зон, разделенных запрещенными зонами. Если электроны образуют в атомах или моле1<улах законченную группу, то прн образовании из них твердого или жидкого вешества созда ются зоны с полностью заполненными уровнями, поэте му такие вещества при абсолютном нуле имеют свойства изоляторов. Сюда относятся решетки благородных газов, молекулярные и ионные решетки соединений с насыщенными связями. В решетках алмаза, кремния, германия, а-олова, соединений тяпа А" В , А В , Si каждый атом связан единичными ковалентными связями с четырьмя ближайпгими соседними, так что вокруг него образуется законченная группа электронов s p и валентная зона оказывается заполненной. Необходимо подчеркнуть, что полупроводники и диэлектрики отличаются от Металлов тем, что валентная зона у них при Гл О К всегда полностью заполнена электронами, а ближайшая свободная зона (зона проводимости) отделена от валентной зоной запрещенных состояний. Ширина запрещенной зоны АЕ у полупроводников — от десятых долей до 3 эВ (условно), а у диэлектриков — то 3 до 5 эВ (условно). Если между полупроводниками и диэлектриками имеется только количественное различие, то отличие их от металлов качественное. Чтобы проходил ток в металле, не требуется никакого другого воздействия, кроме наложения электрического поля, так как валентная зона в металле не заполнена или перекрывается с зоной проводимости (рис. 71, а). [c.292]

Существуют две прнчины, препятствующие проявлению эффекта легирования в аморфных германии и кремнии, еслн легирующие примеси вводить обычными методами. Первая состоит в том, что добавление мышьяка обычно не приводит к появлению свободных электронов, так как атомы. мышьяка часто занимают позиции, окруженные лить тремя ближайшими соседями, Вторая причииа заключается в том, что если бы свободные электроны удалось ввести в структуру стекла, то оии вскоре оказались бы пойманными в ловущки ненасыщенных связей атомов германия, координирующих вокруг себя лишь три соседних атома. Поэтому эти свободные электроны скоро перестали бы участвовать в переносе электрического заряда. Для полу- [c.219]

Если молекула имеет высокую симметрию с одной или большим числом осей, то она может поворачиваться вокруг этих осей, переходя от одного минимума потенциальной энергии кристаллической решетки к другому. Это делает возможной ориентацию диполя молекулы в накладываемом внешнем электрическом поле. Молекула четыреххлористого углерода может, например, поворачиваться вокруг любой из четырех осей симметрии, в которых лежат связи С — С1, но поскольку дипольные моменты четырех связей С — С1 взаимно нейтрализуются и молекула неполярна, то это вращение мало влияет на диэлектрическую проницаемость. Однако в случае трет-бутилхлорида, три метильные группы которого по размерам и форме отличаются, хотя и очень мало, от атома хлора, вращение вокруг любой из трех связей С — С приводит к частичной переориентации диполя С — С1 в накладываемом внешнем поле. Действительно, в трепг-бутял-хлориде (рис. 3), бромиде и иодиде переориентация молекул происходит настолько свободно, что при понижении температуры диэлектрические проницаемости у них растут при затвердевании и в твердой фазе до тех пор, пока не происходит переход в безвращательное состояние. Точка самого низкотемпературного перехода на рис. 3 не показана. [c.637]

Цвет, оттенок и внешний вид определяют по эталонам. Вязкость эмали по вискозиметру ВЗ-4 при 18—20°—не менее 35 сек. Высыхание пленки эмали на меди и на конденсаторной бумаге при 100°—не более 1 часа. Эмаль должна полностью укрывать поверхность с двух покрытий. Содержание в эмали свободного формальдегида—не более 1,3%. Водопоглощаемость сухой пленки эмали на медной пластинке за 24 часа пребывания в водопроводной воде при 18—20°—не более 3%. Пленка на медной пластинке после пребывания в трансформаторном масле при 120° в течение 6 час. не должна разрушаться, сходить с пластинки при протирании марлей, а также не должна окрашивать масло (допускается незначительное пожелтение пленки). Сухая пленка после пребывания в бензине в течение 24 час. при 18—20° не должна размягчаться, сходить с пластинки при протирании марлей, а также не должна окрашивать бензин. Пробивная напряженность электрического поля для пленки сухой эмали, нанесенной на медную пластинку и высушенной в течение 3 час. при 100°, до пребывания в воде—не менее 50 кв1мм, после пребывания в воде в течение 24 час. при 18—20°—не менее 20 кв1мм. Твердость сухой пленки по маятниковому прибору—не менее 0,3. Прочность пленки на удар—не менее 50 кг-см. Пленка эмали, нанесенная на медную пластинку и высушенная при 100° в течение 3 час., а затем при 150° в течение 3 час., должна выдерживать испытание на эластичность при изгибании на 180° вокруг стержня диаметром 3 мм. [c.506]

Ядерный квадрупольный резонанс. Метод ядерного квадрупольного резонанса позволяет определить константу ядерного квадрупольного взаимодействия, являющуюся мерой асимметрии электрического поля вблизи атомного ядра (теория метода изложена в [71—74]). При чисто ионной связи электрическое поле сферически симметрично вокруг ядра данного иона, например С1 . В этом случае считают, что у свободного иона С1 квадрупольное взаимодействие отсутствует и константа равна нулю. При малой степени ковалентности связи возникает квадрупольное взаимодействие, количественно передаваемое небольшими значениями константы. При значительном увеличении степени ковалентности возрастает асимметричность градиента электрического поля вокруг ядра агома хлора (табл. 4.8), Константа монотонно изменяется при переходе от почти ионного соединения Li I до чисто ковалентного lj и далее к соединению 1F, в котором заряд на атоме хлора становится положительным. [c.126]

При этом полагали, что катионы водорода находятся в водном растворе в виде положительно заряженных ионов, или протонов Н+. В последнее время установлено, что протон в растворе самостоятельно не существует. Свободные протоны в чистом виде могут существовать лишь в газообразном состоянии. Протон отличдется от всех остальных ионов тем, что он представляет собой голое ядро без электронной оболочки. Поэтому он очень мал, его радиус 10 м, в то время как радиусы остальные ионов имеют величину порядка 10 2 м. Из-за незначительного размера и очень сильного электрического поля вокруг него протон может настолько приблизиться к отрицательному иону, что проникает в его наружный электронный уровень, образуя ковалентную связь. При сближении молекул воды с протоном Н+ между ними возникает химическая ковалентная связь за счет обобществления неподеленной электронной пары атома кислорода. При этом образуется положительно заряженный ион гидроксония (рис. 21) [c.71]

Устройство магнито-электрических гальвансметров основано на следующем принципе если проводник с током поместить в постоянное магнитное поле, то в результате взаимодействия магнитных полей постоянного магнита и тока, идущего по проводнику, последний будет стремиться перемещаться с тем большим усилием, чем больше сила тока в проводнике. Измеряемый ток в этих приборах протекает по проводнику, свитому в виде рамки. Рамка закреплена на оси, опирающейся на подпятники, и может свободно вращаться. Рамка помещена в поле сильного постоянного магнита и к ней прикреплена легкая стрелка-указатель. Ток, протекающий по виткам рамки, создает магнитное поле, взаимодействующее с магнитным полем постоянного магнита. В результате этого рамка поворачивается вокруг оси. Вращению рамки противодействуют спиральные пружккы, стремящиеся вернуть ее в исходное положение. Взаимодействие двух сил (силы, стремящейся повернуть рамку и противодействующей силы пружин) заставляет рамку установиться в каком-то положении, определяемом величи1юй измеряемого тока. [c.95]

Лхтановка предназначена для сушки образцов размером 200 X X 200 мм. Она смонтирована на станине из угловой стали (50 X X 50. И.1 ) и состоит из сушильной части, включающей в себя два цилиндра и два сукна с направляющими и натяжными роликами, устройства для перевода образца с цилиндра на цилиндр, привода, измерительной, записывающей и регулирующей аппаратуры (рис. 2-2). Установка может быть снабжена приспособлением для продувания воздухом пространства между цилиндрами и отсоса из него парогазовой смеси, а также сопловым дутьем. Сушильные цилиндры изготовлены из цельнотянутой стальной трубы наружным диаметром 195. и.и, длиной 250. ч.ч и толщиной стенок 6. .п. Наружная полированная поверхность их имеет три проточки (1 X 1 м.м). Цилиндры вращаются вокруг полых осей, которые крепятся к станине консольно с помощью колодок и шпилек. С торцов цилиндры закрыты крышками со встроенными в них подшипниками. К ступицам задних крышек приварены звездочки цепной передачи привода. На осях с помощью натяжных компенсационных колец из керамики закреплены электрические нагреватели, изготовленные из нихромовой проволоки диаметром 0,7 м. . Для обеспечения равномерной температуры наружной поверхности сушильных цилиндров внутри них установлены цилиндрические экраны. Электронагреватели дают возможность довести температуру греющей поверхности до 220—240 °С. Каждый сушильный цилиндр снабжен прижимным сукном, которое движется в результате трения его о цилиндр. Натяжение сукна осуществляется натяжными и направляющими роликами, которые свободно вращаются в шариковых подшипниках, установленных па осях в направляющих вилках. Последние крепятся к перемещающимся относительно станины рамам. [c.21]

Теперь рассмотрим молекулы, обладающие значительным общим дипольным моментом или локальнг.тми диполями в заместителях, например красители или основания нуклеиновых кислот. В большинстве случаев взаимодействие этих диполей с водой не дает достаточного выигрыша энергии для преодоления неблагоприятной свободной энергии образования полост , так что, как и в случае неполярных веществ, растворимость этих соединений невелика. Однако существуют различия п ориентации дюлекул воды вокруг растворенного вещества, так как полярные группы влияют на окружающие дюлекулы воды. В предыдущей главе отмечалось, что сравнительно слабые электрические поля вокруг ионов средних раздхеров или за пределами первой [c.319]

Метод лазерного электрофоретического светорассеяния был введен в 1971 г. Варом и Фляйгером [82]. Этот метод, в котором объединены измерение скорости на основе эффекта Доплера и электрофорез в свободном растворе, позволяет определить подвижность относительно чистых белков всего за несколько секунд (рис. 3.1). Йертен [83] сконструировал прибор, позволяющий устранить конвекцию зоны белка в свободном растворе путем вращения горизонтальной кварцевой трубки, в которой проводят электрофорез вокруг ее продольной оси (рис. 3.2). Разделяемые зоны наблюдают путем оптического сканирования этой трубки. Кацимпулас [79] при изучении кинетики электрофореза применил градиенты плотности в вертикальных кварцевых колонках с последующим многократным сканированием (рис. 3.3). В сконструированном Хэннигом и др. [84] приборе для аналитического электрофореза в свободном потоке стабилизация достигается при помощи капиллярного зазора между пластинами, которые находятся в высоковольтном электрическом поле, перпендикулярном ламинарному потоку буфера (рис. 3.4). Колин [85] применил остроумный метод стабилизации зон в электрофорезе с бесконечной лентой жидкости под действием электромагнитных сил жидкость вращается в кольцевой ячейке, в то время как заряженные частицы движутся в электрическом поле по спирали (рис. 3.5). [c.115]

Тотчас же возник вопрос, каким образом эти кирпичи мироздания — единицы положительного и отрицательного электричества— образуют атомы, молекулы, кристаллы, не нейтрализуясь взаимно. Наиболее вероятным, хотя и не свободным от возражений, было предположение аналогичности строения микрокосмоса —мира атомов — строению макрокосмоса — солнечной системы. Электроны, как земля вокруг солнца, вращаются вокруг положительного ядра атома, и это вращение удерживает их от падения на ядро. Излучение световых волн определенной длины может быть объяснено переходом вращающегося электрона с одной орбиты на другую, причем число этих орбит не может быть каким угодно, могут существовать только определенные орбиты. Электроны переходят с одной из них на другую не непрерывно, а скачками, каждый скачок связан с возмущением электромагнитного поля атома, следствием чего и получается волна, распространяющаяся от атома. Прерывистость материи и прерывистость электрической энергии дополняются здесь пре-рызистостью действия имеются лишь определенные орбиты, каждой из которых отвечает свой запас энергии. Переход электрона с одной орбиты на другую происходит скачком, и выделяющаяся в результате еСйНЗ вета обязана своим происхождением разнице между энергиями [c.40]

Молекула одноатомного газа в свободном состоянии, т. е. в отсутствие внешних сил, сферически симметрична иными словами, электроны изотропно распределены вокруг ядра. Однако если атом находится в электрическом поле, то на ядро и электрон действуют силы, противоположно направленные при этом ядра смещаются в направлении поля, а электроны — в противоположном направлении. Следовательно, возникает эффективное разделение зарядов вдоль поля и атом приобретает индущрованный электрический дипольный момент. Говорят, что атом поляризуется. Если поле слабое, то величина поляриза-tfuu пропорциональна напряженности электрического поля, и можно написать [c.232]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология