Рейнера

Рейнер М. Деформация и течение. Введение в реологию. - М. [c.85]

Рейнер М. Реология.— М. Гостехиздат, 1965. [c.314]

Рейнер. M. Деформация и течение. Введение в реологию. Гостоптехиздат, М., 963. [c.20]

На рис. 61 длину отрезка АВ найдем, продолжая кривую ф х) до пересечения с осью ф. Отрезок кривой, лежащий за осью ф, обозначим ООд. Здесь же указана точка О1 пересечения прямой параллельной оси Ох. Длина отрезка 00, = ф [Рг) = Фо- По Рейнеру Фо = ф (0) = Л — В. [c.159]

Противоположна тиксотропии дилатансия, открытая бол ее 80 лет назад О. Рейнольдсом и характеризующаяся упрочнением материалов при наложении напряжений. М. Рейнер [27 ] связывает это явление с объемными деформациями, вызванными простым сдвигом. Они имеют положительное значение в песчаных грунтах, битуме, монокристаллах металлов. Физическая основа дилатансии в перераспределении частиц твердой фазы под влиянием внешнего усилия. При этом образуются полости, которые заполняет перетекающая в них жидкость, и местные уплотнения с непосредственными контактами между частицами. Отсутствие смазочной прослойки затрудняет их перемещение. В глинистых породах эффект дилатансии отрицателен. Это связано со значительной жесткостью, возникающей в них объемной структуры и иммобилизации всей имеющейся в системе [c.253]

Термин Д введен О Рейнольдсом (1885), подробно явление изучено М Рейнером [c.60]

Идеальногазовый вклад очень мал и, возможно, пренебрежим, за исключением, быть может, гелия при температурах много ниже 1°К. Самые общие результаты для С получены Рейнером [35], который, иснользуя метод Фаддеева, свел задачу к вычислению парных интегралов и нескольких квадратур. При таких вычислениях возникают огромные трудности, однако в настоящее время такие приближения крайне необходимы. Большинство вычислений основывается на разложении через двойные взаимодействия или амплитуды рассеяния двух частиц [32, 34, 36], предложенном Ли и Янгом [41]. Интересный вопрос был поднят Пай-сом и Уленбеком [32]. Известно, что второй вириальный коэффициент полностью определяется через энергию предельного состояния и фазовый сдвиг рассеяния. Можно ли высшие вириальные коэффициенты также определить через предельные состояния и через характеристики по рассеянию Ответ до сих пор остается неопределенным даже для третьего вириального коэффициента. [c.52]

По методу завода Сименс-Шуккерта малое количество воды определяют по реакции ее с металлическим натрием и по измерению количества выделившегося водорода. По Рейнеру [8] воду в нелетучих маслах определяют, отгоняя ее из нагретого масла током инертного газа и улавливая ее фосфорным ангидридом. Эртель, а также Пфлуг предложили простой и очень точный метод определения малых количеств воды в маслах, основанный на измерении повышения температуры при обработке влажного масла обезвоженным сульфатом магния при строго определенных условиях. Повышение температуры, помноженное на 0,5, прямо дает содержание воды в процентах. Однако этот метод еще нуждается в доработке. [c.18]

Напряжение Р°, необходимое для того, чтобы вызвать течение в некоторой точке капилляра на расстоянии Вд от оси, дается выражением Р° = РВо/2Ь. Вблизи оси Во очень мало, так что Р должно было бы быть бесконечно большим для того, чтобы РВо12Ь превысило Р°. Следовательно, у оси всегда существует тонкий слой образца, который двигается через капилляр как твердая пробка. Букингем (1921) и Рейнер (1926) при обработке данных неньютоновского течения через капилляр ввели коэффициент для этого явления [c.205]

С капиллярами сильно различающихся размеров один образец может дать совершенно разные кривые напряжение — скорость сдвига. Варьирование длины капилляра, по-видимому, имеет небольшой эффект основное влияние оказывает изменение радиуса (Скотт Блэйр, 1958). Если радиус капилляра уменьшить, экспериментально определяемая вязкость также снизится. Одно из объяснений, предложенных для этого феномена, состоит в том, что уравнения Пуазейля, Букингема — Рейнера и другие выведены путем интегрирования, основанного на предположении, что сдвигающиеся слои имеют бесконечно малую толщину. Это предположение не обосновано, когда частицы в суспензии или капли в эмульсии относительно велики в сравнении с радиусом капилляра (Дин и Скотт Блэйр, 1940). [c.206]

В основу представленного материала положены фундаментальные труды в области реологии М.Рейнера и П.А.Ребиндера, труды научных школ А.Х.Мирзаджанзаде, В.В.Девликамова, З.И.Сюняева и др., а также результаты собственных исследований авторов пособия. [c.3]

Уравнение Шведова — Бингама (У.2) не охватывает всего многообразия пластично-вязкого течения и приближенно характеризует лишь одну его область. Тем не менее, это уравнение лежит в основе гидравлики буровых растворов, что объясняется его простотой и возможностью аппроксимировать экспериментальные кривые. Необосно-ваны, однако, попытки использовать бингамовские константы в качестве физических параметров. Непригодны для описания полных реологических кривых и уравнения Во. Оствальда, А. Де-Вилля и Льюиса, Портера, Фарроу, В. Филиппова, Эйзенштитца и др. [36]. Для этой цели М. Рейнер [27 ] предложил степенной ряд, описывающий широкий класс реологических кривых, константы которого являются реологическими константами (предельным напряжением сдвига, ньютоновской вязкостью и др.). Число членов этого ряда определяется реологической сложностью системы. [c.231]

Пульсирующие колебания, возникающие при измерениях в ротационных вискозиметрах, были еще в 1920 г. описаны В. Гессом, М. Рейнер [27] считает это типичным для максвелловских жидкостей Н. Н. Серб-Сербина и П. А. Ребиндер [29] объяснили появление зигзагов на диаграммах напряжений тиксотропией глинистых суспензий. Э. Г. Кистер рассматривает эти пульсации как проявление механических автоколебаний, подобных тем, которые возникают при сухом трении [14]. [c.249]

Для структурированных суспензий уравнение (У.Ю) не оправды вается и обычно заменяется уравнением Букингама — Рейнера [c.256]

Уравнение Букингама — Рейнера в виде (У.13а) представляет собой уравнение кривой, асимптота которой отсекает на оси давлений участок о о является экспериментальной точкой, характеризующей начало течения и соответственно равной Рв- Опыт показывает, что это соотношение не оправдывается, характеризуя формальность бингамовской экстраполяции. [c.257]

Прототипами ротационных вискозиметров явились разработанные в 1889 г. приборы ф. Н. Шведова и М. Куэтта, в которых осуществляется круговое течение жидкости в кольцевом зазоре между наружным цилиндром радусом / , вращаемым с угловой скоростью (О, и внутренним цилиндром радиусом подвешенным на упругой нити, служащей динамометром и воспринимающей крутящий момент М. Для пластично-вязких жидкостей М. Рейнер и Р. Ривлин в 1927 г. вывели уравнение [c.258]

Лит Рейнер М, Деформация и течение Введение в реологию, пер с англ, М, 1963 его же. Реология, пер сангл, М, 1965, Уилкинсон У Л, Неньютоновские жидкости пер с англ, под ред А В Лыкова, М, 1964 Урьев Н Б, Высококонцентрнроваяные днсперсные системы, М, 1980, Ефремов И Ф, Успехи химия , 1982, т 51, 2 с 285 310 Н Б Урьев [c.60]

Г Кь1ли рассчитаны коэффициенты кип степенного реологическо-1го уравнения Оствальда-де-Вилла для ненаполненных и наполненных каучуков [36] л изменяется в пределах от 0,15 до 0,40, а к — от 0,1 до 0,3 МПа с. Следует отметить, что уравнение Оствальда-де-Вилла не имеет ясного физического смысла и, кроме того, не может быть использовано для описания свойств материала как при очень малых, так и при очень больших скоростях деформации. Вязкость материала в этих крайних условиях должна бесконечно возрастать или стремиться к нулю. В связи с этим правомернее описывать нелинейное течение материала по уравнениям, предложенным Рейнером и Филлиповым [41, 42], Эйрингом [43], или Бикки и Раусом [44, 45]. Уравнение Бикки — Рауса устанавливает связь между безразмерными реологическими параметрами ф/г н [c.34]

Попробуем воспроизвести опыт Дебе рейнера В пробирку или коническую колбу с резиновой пробкой и стеклянной газоотводной трубкой (рис 35) поместим кусочки гранулированного цинка Zn, прильем до 1/3 объема разбавленную (1 2) серную кислоту и добавим несколько капель водного раствора сульфата меди(П) СиЗО , позволяющего ускорить выделение водорода по реакции [c.314]

Рис. i, взятый из работы Штаудингера в 1929 г., недостаточно точно характеризует явление аномальной вязкости растворов высокополимеров. Рейнер [89] н независимо от него Рабинович и Эйаеишитц [90] в 1933 г. показали, что аномальная (структурная) вязкость растворов высокополимеров всегда люжет быть выражена кривой, схематически изображенной иа рис. 2, где Р — напряжение сдвига iiV — скорость течения. При малых скоростях (от начала координат до точки а) вязкость растворов (характеризуемая отношением PIV) остается постоянной в дальнейшем она плавно понижается до точки Ь, выше которой снова оказывается постоянной. Положение точек а и Ь определяется особенностями полимера и растворителя, концентрацией, температурой. Такой характер кривой Рейнер объясняет наличием в растворах полимеров агрегатов (ассоциатов) цепеобразных молекул, иммобилизующих геометрически охваченный ими объем растворителя. При малых скоростях течения ассоциаты не разрушаются, при достаточно высоких — разрушаются полностью при средних скоростях разрушаемые ассоциаты успевают в процессе течения частично восстанавливаться, освобон дая лишь часть иммобилизованного ими растворителя. Некоторые авторы дают другое объяснение л)еханизма структурной вязкости. В частности, Пауэль и Эйринг [91] рассматривают аномалию вязкости с точки зрения современных иредставлений о внутреннем движении сегментов цепеобразной молекулы. Это движение происходит Свободно в расплавленном полимере, когда каждый сегмент окружен себе подобными, и тем менее свободно, чем более разбавлен раствор, т. е. чем оолее сегменты полимера окружены сольватирующими их малыми молекулами растворителя в очень сильно разбавленном растворе, при полной сольватации, движение сегментов вовсе не имеет места. Кинетической единицей в [c.179]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология