Скольжения угол

На рис. 5.12 приведена принципиальная схема рентгеновского спектрометра с изогнутым кристаллом. Как видно из рисунка, первичные рентгеновские лучи из источника падают на исследуемый образец, вызывая вторичное флуоресцентное излучение. Часть излучения через диафрагму подается под малым углом на поверхность изогнутого кристалла и под углом скольжения отражается от него. Поскольку этот угол в соответствии с уравнением Вульфа— Брегга должен быть различным для компонентов излучения с разными длинами волн X, отраженные от изогнутого кристалла лучи, будучи сфокусированными на кольцевой экран (см. пунктирную окружность), образуют на нем спектр (см. точки а, б, в). Этот [c.125]

Если в горизонтальном расположении КСП будет иметь место скольжение слоя то, вследствии вертикального направления силы тяжести, оно в любом сечении будет происходить в плоскости перпендикулярной оси КСП независимо от степени заполнения в любом сечении, то есть независимо от того был ли уровень сыпучей массы в КСП по всей его длине одинаковым или разным. Поступательного движения материала при этом быть не может, иоо нет силы, хотя бы в качестве слагаемой, направление которой этому бы способствовало. При этом, вообще, можно думать о скольжении, если коэффициент трения сыпучего материала (угла трения), а значит и угол подъема слоя при вращении, меньше угла естественного откоса. [c.69]

Угол скольжения 0 определяют по формуле (XXX. 13). [c.374]

Различают несколько типов трещин. Трещины первого типа распространяются от поверхности внутрь металла под углом 25—30° (иногда 5—10°) к направлению перемещения контактируемых точек, трещины второго типа идут вблизи поверхностного слоя параллельно направлению перемещения. К третьему типу относят трещины, возникшие внутри поверхностного слоя и сходящиеся с трещинами, идущими с поверхности образца. В точечном контакте допускается также распространение трещин перпендикулярно поверхности до определенной глубины. Основное число трещин распространяется от поверхности внутрь металла. В пользу этого свидетельствует тот факт, что повышение износа снижает питтингообразование р72]. На интенсивность и размер трещин при прочих равных условиях влияет коэффициент скольжения. Так, на участках с высоким коэффициентом скольжения угол распространения трещин внутрь металла больше, чем на участках с низким коэффициентом. [c.252]

Головную волну можно представить как идущий от излучателя пучок лучей продольных волн. Максимальную амплитуду имеет луч под углом скольжения (угол к поверхности) 12. .. 15°. Амплитуда луча, идущего вдоль поверхности, очень мала и быстро убывает с расстоянием вследствие порождения поперечной волны, распространяющейся под углом, равным третьему критическому (33° для стали). Достигая нижней поверхности, она порождает там головную волну, которую также используют для контроля. [c.200]

Как видно из приведенных данных, с увеличением влажности сырья начало скольжения (угол ф) увеличивается. После 45%-пой влажности изменение угла наклона не влияет на сдвиг (скольжение) исследуемых материалов. [c.43]

Нормаль к плоскости скольжения составляет с направлением максимального главного напряжения угол [c.20]

Допустим, что перемешивание будет идеальным и отсутствуют так называемое скольжение частиц вблизи стенок и измельчение материала внутри слоя в результате эрозии. Вследствие незначительной скорости вращения печи (0,5—2 об мин) частицы материала, находящиеся внутри ее, будут перемещаться до тех пор, пока не достигнут плоской поверхности, образующей с горизонталью угол, приблизительно равный углу естественного скоса материала. После этого частицы продолжают двигаться по плоскости под действием силы тяжести. [c.201]

Ф — угол скольжения материала. [c.204]

Коэффициент трения при скольжении ц = 1др. Для случая трения стали по стали 0,104-0,15 и р = 5ч-10°. Таким образом, угол скоса клина должен быть не более 10—20°. [c.88]

Расчет валковых дробилок. Угол захвата. На кусок материала А (рис. 3-10). находящегося между валками, действует сила давления Р валка, которая может быть разложена на составляющие Р sin а (по вертикали) и Р os а (по горизонтали). Сила Р вызывает силу трения fP, где f — коэффициент трения скольжения между куском и валком. Эту силу также можно [c.64]

Это происходит только по тому, что угол скольжения соды и стали больше утла естественного откоса и при вращении КСП, слой поднимается на угол естественного откоса и сода пересыпается по поверхности слоя не достигнув угла скольжения и потому скольжение не имеет место. [c.70]

Схема механизма движения сыпучего материала при вращении КСП может быть описана таким образом [23, 25, 26]. При отсутствии скольжения слой материала поднимается на угол естественного откоса и хордальная поверхность слоя занимает положение с уклоном к горизонтальной плоскости равным углу естественного откоса. [c.71]

Поликристаллические (или порошкообразные) образцы имеют много семейств параллельных плоскостей. Если семейство параллельных плоскостей решетки вращать вокруг монохроматического пучка рентгеновских лучей, то рассеянный луч образует с первичным угол 20 и опишет в пространстве конус. При вращении поликристаллического образца для каждого семейства плоскостей образуются свои конусы дифракции в соответствии с углами скольжения и числом порядков отражения. [c.153]

Если материал стенки полирован или материал стенки таков, что коэффициент трения материала по стенке меньше угла естественного откоса, то слой материала при врашении также поднимается, но только на угол скольжения и также занимает, при врашении материала, постоянное положение с уклоном хордальной поверхности, равной углу скольжения. [c.72]

Угол а ограничивается скольжением твердых частиц по поверх-тар [c.60]

Угол начала скольжения [c.165]

Если направить пучок ультразвуковых лучей наклонно к поверхности валка (рис. 1.23, в), то в переходной зоне лучи будут изменять свое направление под влиянием изменения скорости (произойдет рефракция). Лучи, угол скольжения для которых не более 5... 15°, не достигнут сырого металла, а испытают полную рефракцию в переходной зоне и выйдут опять на поверхность валка. [c.55]

Для получения спектра рентгеновских лучей в рентгеноспектральном анализе используют их дифракцию на кристаллах (или на штриховых дифракционных решетках) при таких малых углах 0 (1 —12°), что рентгеновские лучи испытывают отражения, как бы скользя по поверхности отражающего кристалла. Угол 0, образованный падающим или отраженным лучом и поверхностью кристалла (или дифракционной решетки), назван углом скольжения. Отраженные лучи, как и рассеянные, дифрагируют на структуре отражающей поверхности, и получившаяся дифракционная картина подчиняется закону Вульфа — Брегга (см. уравнение (4.3)]. [c.124]

Для получения пучка монохроматических нейтронов на их пути при выходе из реактора ставят достаточно большой кристалл, перекрывающий весь пучок. Так как спектр нейтронов сплошной, то любому положению кристалла-монохроматора соответствует некоторый интервал длин волн, для которых угол скольжения удовлетворяет условию селективного отражения [c.94]

Легко, далее, вывести уравнение, заменяющее третье условие Лауэ. Путь луча, отраженного от второй сетки (hkl) (рис. 115) М2—Л2—N2, больше пути луча, отраженного от первой сетки Ml—Ai—iVi на отрезок В2—А2—Сг, равный 2 В2 2. Последний можно выразить через межплоскостное расстояние dm и угол скольжения (угол между лучом и сеткой в плоскости падения—отражения) . B2A2==dhhism . Чтобы лучи, отраженные первой и второй сетками (а следовательно, и всеми остальными сетками), находились в одной фазе, на отрезке В2—Л2—Сг должно укладываться целое число длин [c.187]

Для пространственной группы Рпта можно построить диаграмму симметрии из набора приведенных ранее операторов. Наряду с тремя зеркальными плоскостями и тремя осями второго порядка имеется еще и центр инверсии. К трем операторам, включающим зеркальные плоскости, относятся п-скольжение при х = 1/4, зеркальная плоскость при у= 1/4 и й-скольжение при 2= 1/4. Осями являются 2 вдоль а при у = = 2 = 1/4, 21 вдоль Ь в начале координат и 21 вдоль с при х = 1/4 и у = = 0. Рис. 17.7 демонстрирует все элементы симметрии элементарной ячейки, порожденные данными восемью операторами. Штрихпунктир-ная линия изображает плоскость -скольжения, движущуюся по диагонали (направление делит пополам угол между осями Ь и с), а все центры инверсии проецируются на переднюю грань ячейки, хотя можно видеть, что один центр, возникающий при (1/2, О, 0), связан с центром инверсии, находящимся в начале координат, винтовой осью (при х = 1/4, Ь = 0) и поэтому находится при 2= 1/2. [c.374]

Для определения расхода необходимо знать площадь сечения, заполняемого материалом, и скорость движения материала. Если обозначить расстояние ВС на рис. V-17 через а, угол наклона печн по отношению к горизонту через а, угол САВ через 6, угол скольжения материала через ф, а угол падения через б, то для скорости движения частпц V (в mImuh) получим следующее уравнение [c.203]

Из выражения (VII,57) ясно, что в положении грохота при ф = 180° скольжение материала по ситу воз. )ожно только в том случае, если угол наклона сита будет Оольте угла трения, а частота вращения эксцентрика удовлетворяет выражению (VII,57). В противном случае материал будет двигаться в обратном направлении. [c.272]

Угол а ар ограничивается скольжением твердых частиц по поверхности тарелки к ее периферии. Этот угол оц-ар должен быть меньше угла скатывания частиц зафязнения в центробежном поле очистителя, и его оптимальное значение составляет 50-60 фадусов. Эффек1ИВность очистки жидкости в тарельчатом центробежном очистителе повышается также с увеличением максимального радиуса тарелок. [c.79]

Только в этих условиях при вращении КСП слой поднимается на угол скольжения соды по стали и будет происход1ггь скольжение, слой не достигнет угла естественного откоса и не будет пересыпания (а значит и перемешивания слоя), поскольку оба эти угла как физические показатели - разные. Оче оно, что в этих условиях в горизонтальных КСП, не только не будет поступательного движения соды, но и теплосъем ничтожно мал из-за ничтожной величины теплопроводности слоя, в котором частицы не будут взаимно перемешиваться (конвекции не будет). [c.69]

В условиях статического равновесия действие равно противодействию. Движение возникает при нарушении этого равновесия. В данном примере оно наступит тогда, когда сила создающая крутящий момент для силы тяжести слоя приложения к его центру тяжести. Лишь в этом случае возможно взаимное смещение слоя по отношегаю к стенке. Очевидно, что это сила больше чем сила тяжести н поэтому и затрата энергни на преодоление. момента скольжения будет больше, чем для подъема материала на угол скольжения. [c.72]

Рефракция (от позднелат. refra tio — преломление) в широком смысле то же, что преломление волн. Применительно к акустическим волнам под рефракцией понимают непрерывное изменение направления акустического луча в неоднородной среде, скорость волн в которой зависит от координат. Это явление наблюдают в слоисто-неоднородных и анизотропных средах, в которых скорость меняется по определенному закону. Такую среду можно представить как состоящую из бесконечного количества бесконечно тонких слоев, в каждом из которых скорость звука постоянна, но меняется скачком на границах между слоями. Для определения поведения луча применяют закон синусов к границе двух таких слоев sin a/ = os Y/ = onst, где =90° — а — угол скольжения. В результате изменения скорости с лучи отклоняются от прямолинейного направления, образуются зоны молчания и наоборот — зоны концентрации энергии, в которых возникают каустические поверхности. [c.54]

У. Л. Брегг и У. Г. Брегг и несколько позднее Г. В. Вульф вывели основную формулу, позволяющую расшифровывать структуру по данным интерференции рентгеновских лучей. Любую кристаллическую решетку можно рассматривать как совокупность плоскостей, находящихся на одинаковом расстоянии друг от друга. Пусть рентгеновский луч падает, как это показано иа рис. XXIII. 1, под определенным углом скольжения 0 к плоскости (угол скольжения является дополнительным к углу между лучом и перпендикуляром к плоскости). [c.494]

Метод Дебая — Шеррера. Данный метод позволяет выполнять ренггеноструктурные исследования с порошкообразным веществом. Пусть некоторое семейство плоскостей в кристалле образует с падающим пучком монохроматического рентгеновского излучения угол 0, удовлетворяющий уравнению Вульфа — Бреггов (рис. 57). Не меняя угла скольжения (т. е. сохраняя условие Вульфа — Брег-га), будем вращать кристалл вокруг оси первичного пучка. Отраженный пучок излучения опишет в пространстве конус с углом при вершине, равным 40. Другое семейство плоскостей этого же кристалла даст такой же конус, но уже с иным углом при вершине и т. п. Если на пути отраженных пучков излучения перпендикулярно первичному пучку поставить фотопластинку, то на ней зафиксируется ряд концентрических колец по числу семейств атомных плоскостей, отражающих рентгеновское излучение. [c.114]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология