Жидкий гелий точка

Если товарной продукцией является жидкий гелий, то очистка гелия производится без повышения давления, хотя ири этом значительно повышается нагрузка на адсорберы, так как в газе, поступающем в адсорберы, содержание азота может составлять 2,5-3,5 % об. [c.217]

Определенную полосу поглощения можно наблюдать в спектре только в том случае, если нижнее состояние данного перехода заселено. Заселенность различных энергетических уровней определяется функцией распределения Больцмана, которая зависит от энергии состояния и температуры системы. Колебательные состояния решетки обычно находятся в интервале энергий от О до 100 (200) см . Это означает, что при комнатной температуре эти состояния очень сильно заселены, однако если мы снимаем спектр при температуре жидкого азота или, что еще лучше, при температуре жидкого гелия, то заселены лишь низшие колебательные состояния решетки. В этом случае в спектре [c.104]

Если калориметр предназначен для измерения теплоемкостей до 4—5° К (температура жидкого гелия), то измерение температуры в интервале 4—10° К представляет собой отдельную задачу. Иногда и в этом интервале для измерения температуры используют платиновый термометр сопротивления, однако его чувствительность в этой области очень мала. Чаще всего для этой цели применяют угольные термометры. Очень хорошие показатели для измерения температуры в таком интервале дают германиевые термометры, но они пока еще мало распространены и при измерениях теплоемкости не использовались. [c.303]

Если в конденсационном насосе использовать жидкий гелий, то предельный вакуум определялся бы упругостью водорода при 4,2°К (3,5-10 тор). При откачке испаряющегося гелия из бачка можно понизить его температуру. Например, при 2,82° К упругость пара гелия 137 тор, водорода тор. Разработаны ге- [c.92]

Имеющие большое значение измерения теплоемкостей при низких температурах связаны с получением жидкого азота (точка кипения 77,3°К), жидкого водорода (точка кипения 20,4°К) и жидкого гелия (точка кипения 2,4°К). При низких температурах, получаемых с помощью жидкого гелия, могут быть изучены интересные новые явления, такие, как сверхпроводимость или исчезновение электрического сопротивления у металлов и сверхтекучесть гелия при температурах ниже 2,2°К. [c.60]

К-точка жидкого гелия Точка кипения гелия Тройная точка параводорода Точка кипения параводорода Тройная точка неона Точка кипения неона Фазовый переход в твердом азоте [c.133]

Гетерогенная модель. Если скорость процесса массопередачи мала или сравнима со скоростью реакции Гел, то равновесие между газом и жидкостью не достигается нигде в объеме аппарата. Поэтому для расчета степени превращения уравнения (5.13) и (5.14) должны быть решены одновременно. В этом случае конверсия строго зависит от величины межфазной поверхности а, и выбор условий проведения процесса более сложен, чем в первом случае. Типичными примерами таких ситуаций являются процессы абсорбции, сопровождающиеся химической реакцией абсорбируемого компонента в жидкой фазе. [c.241]

В тетраэдрическом поле лигандов возникает основное состояние Е(х — у , 1 ), в котором спин-орбитальное взаимодействие первого порядка отсутствует. При такой геометрии подмешивание расположенных поблизости возбужденных состояний К основному состоянию за счет спин-орбитального взаимодействия второго порядка приводит К низким временам спиновой релаксации для электрона и широким полосам поглошения. Комплексы обычно должны быть исследованы при температурах, близких к температуре жидкого гелия. Возбужденное состояние расщепляется под действием спин-орбитального взаимодействия. Если поле лигандов искажено (например, как в то основное состояние становится орбитальным синглетом, а возбужденные состояния не подмешиваются. При более высоких температурах наблюдаются узкие спектральные линии ЭПР. [c.234]

Сущность работы. Если смесь азота с гелием или водородом пропускать через трубку, заполненную испытуемым адсорбентом и охлаждаемым жидким азотом, то азот адсорбируется, а гелий или водород нет. При последующем нагревании образца до комнатной температуры азот десорбируется. Изменение состава газовой смеси при прохождении через слой адсорбента регистрируется в виде адсорбционно-десорбционной кривой самописцем (рис. 40). Удельную поверхность адсорбента рассчитывают по методу БЭТ изотерму строят по данным кривой десорбции. [c.128]

Увеличения доли протонов, ориентированных вдоль поля, можно достичь, как видим из уравнения (17), не только повышением напряженности магнитного поля, но и снижением температуры. При этом противодействие теплового движения ослабляется, Например, при температуре жидкого гелия избыток протонов на нижнем энергетическом уровне уже в 70 раз больше, чем при комнатной температуре. Расчет показывает, что даже если бы удалось охладить образец до 0,002 К (самой низкой достигнутой температуры), то все равно вдоль поля выстроилось бы только 73,5 % всех протонов (в поле 8 х X 10" А/м), [c.20]

Если азот, содержащий смесь молекул и атомов, направлять на охлаждаемую жидким гелием поверхность, происходит его мгновенное замораживание. Оно сопровождается ярким зеленым свечением, которое переходит затем в синие вспышки. И то, и другое обусловлено выделением энергии при частично происходящем обратном соединении (рекомбинации) нормальных и возбужденных атомов азота в молекулы. Однако, многие атомы оказываются при замораживании отделенными друг от друга молекулами N2. В таком замороженном состоянии они могут некоторое время (несколько часов) сохраняться. Если содержащее их твердое вещество нагреть, происходит рекомбинация атомов, сопровождающаяся вспышкой синего света. [c.388]

Гелий — вещество, в котором решающую роль играют квантовые эффекты. При атмосферном давлении он может находиться в жидком состоянии при температуре ниже 4,22 К. Гелий является единственным в природе веществом, которое при обычных давлениях не переходит в твердое состояние вплоть до нуля Кельвина. Это свойство гелия связано с очень слабым взаимодействием атомов. В твердом состоянии гелий может находиться только под давлением. Так, для получения твердого гелия при температуре 27 К требуется давление примерно 10 Па. При температуре 2 172 К и давлении насыщенных паров 5,-10 Па в жидком гелии происходит фазовый переход второго рода, сопровождающийся резким изменением теплоемкости, теплопроводности, вязкости и других свойств. График температурной зависимости теплоемкости жидкого гелия в окрестности этой температуры напоминает греческую букву Я (рис. 6.10). Температура, равная 2,172 К, называется Х-точкой. Состояние гелия выше температуры 2,172 К называется гелием-1, ниже ее — гелием-П. [c.164]

На фазовой диаграмме рис. 59 в этой точке кривая плавления соединяется с кривой, описывающей зависимость от давления и температуры фазового перехода второго рода в жидком гелии. Этот фазовый переход второго рода будет рассмотрен далее. [c.228]

Согласно третьему закону термодинамики энтропия жидкой фазы, так же как и твердой, при абсолютном нуле температуры должна обращаться в нуль. В связи с этим приобретает большой интерес вопрос о распределении атомов в жидком гелии, особенно при наиболее низких температурах. Плотность жидкого гелия мала, под давлением насыщенных паров она составляет всего около 0,14 г/мл, что в значительной мере объясняется малой молекулярной массой гелия (заметим, что плотность жидкого водорода примерно в два раза меньше плотности жидкого гелия). Необычна зависимость плотности Не от температуры (рис. 61). Там же представлена температурная зависимость теплоемкости С вдоль линии равновесия жидкость — пар. При температуре 2,173 К и 49,80 10 Па плотность жидкого Не проходит через максимум, после чего функция р = /(Г) резко меняет свое направление, плотность быстро уменьшается. Теплоемкость тоже аномально зависит от температуры. Кривая теплоемкости похожа на греческую букву X. При 2,182 К теплоемкость является разрывной функцией. Здесь в жидком Не происходит фазовый переход второго рода. Температура этого фазового перехода ( Х-точки ) немного снижается при увеличении давления. Жидкую фазу при температурах, соответствующих Х-точкам и ниже, принято называть гелий II . Жидкая фаза при температурах, лежащих выше Х-точек, названа гелий 1 . [c.229]

Па, экстраполированный к бесконечной длине волны = 1,000346. Плотность паров гелия при этих условиях равна 0,17846 кг/м . Если из вычисленного значения поляризации 0,1234, полученного на основании оптических данных, подсчитать диэлектрическую постоянную жидкого гелия в точке кипения при нормальном давлении, [c.231]

Значение конечно, сильно зависит от выбора величины 7 , которая определена неточно, так как нулевое движение в жидком гелии существенно влияет на результаты дифракционных исследований. Если принять = 0,28 нм, что немного превышает диаметр атомов гелия и является нижним пределом величины / в в уравнении (1.65), то EoJ, будет составлять около 167 Дж/моль (см. также работу [65]). Следовательно, предположение, что межатомное притяжение в жидком гелии обусловлено лишь лондоновскими силами, не лишено оснований. Гелий — единственная жидкость, атомы которой, по-вндимому, не испытывают короткодействующего притяжения, сопровождающегося обобществлением электронов. Они притягиваются друг к другу лишь с помощью хотя и очень слабых, но дальнодействующих лондоновских сил. В твердом гелии, имеющем гексагональную плотную упаковку, химические взаимодействия между атомами, вероятно, тоже отсутствуют. При повышении давления они возникают и, возможно, являются главной причиной упомянутых изменений структуры твердого гелия. [c.233]

Оказалось, что при погружении сосуда в жидкий гелий II на поверхности сосуда возникает пленка толщиной около 30 нм. Перенос гелия II по пленке не зависит от разности уровней жидкости, длины пути и высоты промежуточного барьера. При постоянной температуре скорость переноса на единицу периметра поверхности, соединяющей уровни жидкого гелия II, постоянна. Природа поверхности, по-ви-димому, не влияет на скорость переноса. Для медных и алюминиевых сосудов были получены те же значения скоростей переноса, что и для стеклянных сосудов. Скорость переноса очень сильно зависит от температуры. От нулевого значения в >.-точке скорость увеличивается до практически не зависящей далее от температуры величины [c.236]

Твердое состояние устойчиво для гелия лишь под давлением не ниже 2,5 МПа. При охлаждении до —271 "С под более низким давлением жидкий гелий переходит из обычной своей формы (т. н. гелий I) в другую модификацию (т. н. гелий И). Если гелий 1 по свойствам подобен прочим сжиженным газам, то свойства гелия II совершенно необычны. Так, он обладает сверхтекучестью, т. е. обнаруживает практически полное отсутствие вязкости, а теплопроводность его несравненно выше, чем даже у типичных металлов. [c.38]

Примеры таких переходов переход жидкого гелия (1)в жидки гелий (П), многие превращения в Кристаллах, переход железа I точке Кюри п парамагнитное состояние и др. [c.128]

Экспериментальные данные по теплоотдаче прн кипении жидкого гелия имеют существенный разброс опытных точек, полученных различными исследователями примерно при одних и тех же условиях. Это объясняется, по-видимому, сложностью постановки точного эксперимента при гелиевых температурах. [c.241]

Теоретическое обоснование существования скачка температуры на границе раздела тело — Не-П было впервые предложено И. М. Халатниковым [40], который показал, что при всех температурах ниже Я-точки на границе раздела существуют потоки энергии как от поверхности нагрева в жидкий гелий вследствие излучения (в виде фононов), так и от гелия к поверхности вследствие поглощения фононов поверхностью тела. Разность этих двух потоков, направленных от твердого тела к жидкости и от жидкости к твердому телу и определяют сопротивление или проводимость Капицы, для которой И. М. Халатниковым получено выражение [c.247]

Коэффициент теплоотдачи увеличивается с ростом глубины погружения экспериментального образца в объем Не-П (рис. 3.43). Влияние глубины погружения уменьшается по мере приближения температуры гелиевой ванны к Х-переходу, полностью исчезая в Я-точке, когда жидкий гелий переходит в нормальное состояние. Как и < и мин коэффициент теплоотдачи в зависимости от температуры гелиевой ванны имеет характерный максимум в районе 7 .= 1,9 К. [c.249]

Создание сверхпроводящих материалов с критической температурой выше точки кипения жидкого азота (77 К=-196"С) произвело бы настоящую революцию в технике. Поскольку современные сверхпроводники из сплава олова с ниобием, позволяющие без потерь передавать энергию на любые расстояния, необходимо охлаждать жидким гелием. А жидкий азот в этом отношении - в сотни раз дешевле. Однако важен еще один параметр сверхпроводника - величина критического тока. К сожалению, этот показатель пока еще недостаточно высок. [c.153]

Поскольку жидкое стекло на поверхности, например, металла может образовывать пленку щелочного силиката и геля, кремниевой кислоты, его с успехом используют как антикоррозионное средство. Таким образом можно защитить алюминий от действия агрессивных сред. Если погрузить алюминий в раствор жидкого стекла, то на его поверхности, благодаря взаимодействию с металлом, будет оседать устойчивый кремнегель в виде защитной пленки. Силикатная обработка повышает устойчивость и алюминиевых сплавов, а также металлического цинка. Такое же противокоррозионное действие оказывает силикатизация на металлический свинец, железо, что используют, например, для предотвращения отложения железистых соединений на внутренней поверхности водопроводных труб или для защиты котлов от образования накипи. Известно также использование жидкого стекла как антикоррозионной защиты в конденсационных установках холодильных машин и в электролитических ваннах, где оно снижает разъедание железного электрода. Таким образом, коллоидные кремнеземистые пленки, образующиеся на поверхности, обусловливают применение жидкого стекла как весьма эффективного антикоррозионного средства во многих отраслях промышленности. [c.133]

В патенте № 3616602 [24] рекомендуется проводить адсорбционную очистку гелия от иримесей ири темиературе ниже температуры замерзания данной иримеси (в чистом виде). Это иллюстрируется на примере адсорбции неона из смеси с гелием. В таблице 3.37 приведены данные динамической активности угля ио неону ири различных температурах. Начальное содержание неона в смеси с гелием 0,0028 % об. Из таблицы следует, что ири температурах ниже температуры замерзания неона (24,66 К) адсорбционная способность угля по неону возрастает на порядок. Поэтому для получения гелия высокой чистоты часто проводят окончательную его очистку адсорбцией ири температурах 15-20 К. Если продуктом является газообразный гелий, то для охлаждения до указанных выше температур используют холодильные гелиевые установки. Если продуктом является жидкий гелий, то окончательная очистка от иримесей производится в адсорбере, установленном в установке сжижения гелия. Наиример, такая установка предлагается в работе [34] для получения жидкого гелия из газа Братского ГКМ. [c.222]

Что касается заслуг П. Л. Капицы и Л. Ландау в области исследований, связанных с криофизикой, и в частности с жидким гелием, то они были оиенены с некоторым опозданием. [c.263]

В табл. 4.86 приведены значения j для некоторых высококачественных диэ триков и криоагентов. На рис. 4.37 и 4 представлены данные по электричес) прочности газообразного азота и газообр ного и жидкого гелия. Связь пр ге. с его термодинамическим состоянием по зана на рис. 4.39. Данные по электричес прочности жидкого гелия, полученные f ными авторами, см. в [134, 904]. рис. 4.40 и 4.41 приведены зависимости i для жидких азота, водорода и гелия давления, величины d и вида прикладыв мого напряжения. Материал электро, мало влияет на -Бпр жидкого гелия, то как царапины и неровности на их пове ности значительно уменьшают ее. Прим масла в гелии также заметно уменьшг Е р гелия. При облучении гелия (4,2 0,1 МПа d=l мм) радиоактивным ист ником его t/np уменьшалось примерно 30 % [837]. [c.159]

СВЕРХТЕКУЧЕСТЬ-отсутствие вязкости в жидком гелии при температурах,, близких к нулю (т. е. вязкость меньше, чем достигнутая граница измерения, равная 10 " пз) во время протекания его через тонкие капилляры и щели в интервале температур от О до 2,18 К (— 270,98 С). С. открыта сове1ским ученым П. Л. Капицей в 1938 г. С явлением С. связано существование т. паз. термомеханического эффекта (или эффекта фонтанирования), заключающегося в том, что снижение температуры в узкой щели вызывает появление дополнительной разности давлений на концах этой щели. Если погрузить в гелий II (см. Гелий) капилляр и нагревать его верхний конец, то из капилляра начинает бить фонтан. Значит, в гелии II, кроме гидростатического, действует также и гидротермический напор. Гидродинамическая теория С. полнее всего была развита советским ученым Л. Д. Ландау. Считают, что гелий II представляет собой смесь двух жидкостей, которые могут двигаться независимо друг от друга одна из них — сверхтекучая — не связана с тепловым движением, а другая — нормальная — содержит в себе все тепло, имеющееся в гелии II. Относительная концентрация этих двух жидкостей определяется соотношением их плотностей и зависит от температуры. Возможность существования одновременно двух независимых видов движения в гелии II экспериментально доказана советским ученым Э. А. Апд-роникашвили. Открытие и исследование С. положили начало новому разделу современной физики — квантовой гидродинамики. [c.219]

Если диаграмма углерода относится к сверхвысоким давлениям и весьма высоким температурам, то диаграмма, показанная на рис. VIII.4, описывает свойства гелия и в первую очередь изотопа Не при сверхнизких температурах. Рассмотрение этой диаграммы следует начинать с кривой I, выражающей зависимость давления насыщенного пара жидкого гелия от температуры. Уже здесь можно отметить особенность гелиевой фазовой диаграммы область пара не соприкасается с областью твердого тела. Наиболее распространенный изотоп гелия Не имеет критическую температуру = 5,23° К, [c.294]

Особенности, присущие квантовым жидкостям, наиболее отчетливо обнаруживаются у жидких стабильных изотопов гелия Не и Не. Это вызвано тем, что атомы гелия в основном состоянии не способны к химическому взаимодействию друг с другом. При атмосферном давлении они притягиваются друг к другу, видимо, лишь с помощью дисперсионных сил, которые очень слабы и ие могут упорядочить атомы даже при О К- Упорядочению препятствует нетепловая (нулевая) энергия движения гелия, поэтому Не и Не при атмосферном давлении не затвердевают. Точка сосуществования жидкости, пара и твердой фазы у Не и Не отсутствует. Этот факт, необъяснимый с позиций докванто-вой физики, есть одно из проявлений квантовых свойств жидкого гелия. Представление о нулевой энергии движения вытекает из квантовой теории. [c.226]

Изотермическая сжимаемость жидкого гелия очень велика при 2,71 К она составляет около 11,85 10" Па и приблизительно в десять раз превышает изотермическую сжимаемость жидкого водорода при 16 К- Адиабатическая сжимаемость жидкого гелия II практически совпадает с изотермической сжимаемостью. Отношение р, / 5 --- pl v у гелия II отличается от единицы всего на 0,1—0,5%. У гелия I отношение теплоемкостей С>./Су растет с повышением температуры. Распространение звука в гелии I — адиабатический процесс. В гелии 11 звуковые волны тоже адиабатические, но расхождение между адиабатическими и изотермическими условиями распространения звука здесь несущественно ввиду малого отличия теплоемкости при постоянном давлении Ср от теплоемкости при постоянном объеме Су Скорость звука растет от 180 м/с при 4,2 К до 237 2 м/с при О К (экстраполяция). Скорость звука в окрестности X-точки резко снижается. Объем моля жидкого Не при 3 К составляет [c.231]

Как отмечал Ф. Лондон, критическая температура конденсации идеального бозе-газа, имеющего плотность жидкого гелия и состоящего из атомов такой же массы, как у Не, должна быть равна 3,14 К. Эта температура отличается от температуры перехода гелия I в гелий И лишь на 0,96 К. Лондон предположил, что расхождение обусловлено взаимодействием между атомами жидкого Не. Идеи Лондона развивались далее в работах Д. Тисса. По его представлениям, гелий II — раствор конденсата, атомы которого имеют импульс р= О, и нормальной жидкости, атомы которой имеют импульсы р ф 0. По мнению Тисса, конденсат не может участвовать в каких-либо диссипативных процессах и поэтому является сверхтекучим. При О К весь жидкий гелий представляет собой конденсат. Представления Тисса подверглись справедливой критике Л. Д. Ландау и других исследователей. Частицы конденсата должны были бы обмениваться импульсом при столкновениях с частицами нормальной жидкости, поэтому при движении в жидком гелии атомы конденсата испытывали бы трение и сверхтекучести не было бы. Далее, если бы при О К все атомы гелия покоились, то гелий под влиянием сил межатомного притяжения должен был бы кристаллизоваться, а этого не происходит. [c.238]

Использование этого явления позволяет, включая или выключая магниты N — 5 и N" — 8", делать каждую свинцовую ленту (или проволоку) К и К2 либо теплопроводной (ключ замкнут), либо малотеп-логроводной (ключ разомкнут). Таким образом, в нужные отрезки времени обеспечивается тепловой контакт либо с верхним теплоприемником (холодильником), которым служит жидкий гелий при температуре 1 К, либо с охлаждаемым объектом, находящимся при более низкой температуре То. [c.296]

В таблицах теплофизических свойств гелия Л. 4-45], данных в интервале температур от О до 1 000° С при давлениях от 1 до 200 кГ/см , приведены значения теплопроводности гелия. Теплопроводность жидкого гелия между 2,2° К и его нормальной точкой кипения при 4,2° К была впервые определена В. Кеесомом и А. Кеесомом [Л. 4-46] в 1936 г. По данным этих авторов теплопроводность гелия-1 при температуре 3,3° К составляет [c.214]

Жидкий гелий при температура ниже Я-точки обладает исключительно высокой теплопроводностью, значительной теплоемкостью и исчезающе малой (например, при протекании через узкую щель ми капилляр) вязкостью. Одной из особенностей Не-П является его довольно высокая сжимаемость, В Я-точке плотность гелия накси-мальна. Все эти и некоторые другяе специфические свойства Не-П делают его совершенно непохожим на известные жидкости Необычные свойства Не-П могут быть объ- [c.223]

Например, для охлаждения 1 кг меди от 80 до 4,2 К лищь за счет скрытой теплоты парообразования нужно приблизительно 0,27 кг жидкого гелия. Если же учесть все теплосодержание гелия, то требуется всего 0,022 кг гелия. Когда нет возможности использовать все теплосодержание криоагента, то значение его расхода будет лежать где-то между кривыми максимума и минимума. [c.251]

Жидкий кислород можно охладить до температуры инже, чем температура его кипения. Переохлажденный кислород не кипит, поэтому потери его на испарение до тех пор, пока он не нагреется до температуры минус 183°, будут очень небольшими. Бремя, в течение которого кислород будет нагреваться до температуры кипения, зависит от степени его переохлаждения. Так, если в бак ракеты емкостью 2,3 г залит кислород, переохлажденный до температуры минус 193°, т. е. на десять градусов ниже температуры кипения, то ракета может стоять в полностью заправленном состоянии без подпитки ее кислородом в течение 80 мин. За это время кислород в топливном баке нагреется на 10°, после чего он опять начнет интенсивно испаряться. Переохлаждение жидкого кислорода можно произвести с помощью более ннзкокипящих жидкостей (жидкого азота — температура кипения минус 195° или жидкого гелия — температура кипения минус 269°), прокачивая их через змеевики, помещенные в емкость с жидким кислородом. [c.36]

Третья группа объединяет жидкие углеводороды, в том числе широкую фракцию лепких углеводородов (ШФЛУ), смеси сжиженного пропана, сжиженные изо- и -бутаны, жидкий гелий и т. д. Общим признаком этой группы является то, что в жидком состоянии при 20 °С эти углеводороды находятся при определенном избыточном давлении. [c.7]

Айлер [101] в 1954 г. обнаружил, что концентрированные устойчивые растворы с молярными отношениями SiOa LiaO от 4 1 до 25 1 можно получать добавлением LiOH либо к раствору поликремневой кислоты, либо к суспензии геля кремнезема, либо к золю кремнезема, причем все реагенты должны быть свободны от ионов щелочных металлов или других катионов. Поскольку такие смеси сгущаются или же немедленно превращаются в гель, то подобный способ казался бесполезным до тех иор, иока не было обнаружено, что полученная масса самопроизвольно разжижается после выдерживания ири комнатной температуре в течение нескольких часов (до суток). Если же с целью ускорения разжижения смеси нагревали до 80—100°С, то они оставались в желатинизированном состоянии. Жидкие составы содержали как ионную форму, так и коллоидный кремнезем. [c.201]

Гидротермальная обработка приводит к различным результатам в зависимости от того, находится ли кремнезем в паровой или в жидкой фазе. Согласно данным Чертова, Джамбае-вой и Неймарка [322], если гель обрабатывается в паровой фазе, то после его высушивания объем пор становится большим, чем в кремнеземе, не прошедшем такой обработки. Если же образец полностью погружается в жидкую воду, то после обработки объем пор понижается. Никакого объяснения авторы не дали, но можно предположить, что образец кремнезема, погруженный в воду, - должен испытывать некоторую усадку во время последующего высушивания, тогда как образец кремнезема, обработанный в водяном паре, усадке не подвергался, поскольку его поры не были заполнены водой. [c.744]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология