Давление при безвихревом движении

Для игнорирования плотности газа в уравнениях движения пренебрегают изменением давления внутри пузыря под действием силы тяжести и ускорения ожижающего агента. Таким образом, поверхность пузыря образуется линиями тока твердых частиц и должна быть поверхность с постоянным давлением газа. Следовательно, форма пузыря должна определяться задачей о линиях тока при безвихревом движении в указанных условиях. [c.96]

Если принять, что крыша пузыря имеет сферическую форму, начало системы сферических координат находится в центре пузыря и полярная ось направлена вертикально, то можно считать, что движение частиц является безвихревым, и поле скоростей определяется, как и по методу Дэвидсона, уравнением (111,53). Соответствующее поле давления описывается уравнением (111,74), интегрирование которого дает [c.104]

Рассмотренное движение жидкости носит название безвихревого циркуляционного движения. а соответствующее ему поле скоростей называется полем скоростей плоского изолированного вихря. Если считать жидкость несжимаемой, то давление [c.107]

Отметим, что выше не рассматривалось поле давления твердой фазы. Его нетрудно определить из уравнения (4.2-5). Поскольку движение твердой фазы безвихревое и установившееся, суммар- [c.125]

Уравнение (4.6-11) имеет Вид уравнения движения идеальной жидкости с плотностью Ps (1 — о) и давлением p +р. Поскольку по предположению (4.6-7) движение твердой фазы безвихревое, массовые силы консервативны и поле скорости твердой фазы в силу уравнения (4.6-2) соленоидально, для уравнения (4.6-11) справедлив интеграл Лагранжа [6], который имеет следующий вид [c.149]

Здесь уь = (1 —+26). Область замкнутой циркуляции газа, связанная с пузырем, возникает при условии > Уб-Эффективное давление твердой фазы нетруДно определить из уравнения (4.2-5). Действительно, поскольку движение твердой фазы безвихревое и установившееся, суммарное давление р + можно найти с помощью интеграла Эйлера—Бернулли (4.2-35). Используя уравнения (4.2-35) и соотношения (4.8-25), (4.8-26) и (4.8-31), получим следующее выражение для эффективного давления твердой фазы р на поверхности пузыря при г = / [c.166]

Пусть при воздействии источника переменного давления пузырек, имевший в равновесном состоянии радиус / о, достиг некоторого радиуса Р. Требуется установить, как изменяется радиус пузырька во времени, а также какое будет давление в жидкости на расстоянии г от центра пузырька. Считаем движение жидкости безвихревым, осесимметричным, а жидкость невязкой и несжимаемой. Допускаем также, что пузырек при движении сохраняет сферическую форму, а центр пузырька не изменяет своего положения в пространстве. [c.160]

Расположение линий тока можно получить, рассчитывая так называемое безвихревое, или потенциальное, течение. Когда эта математическая задача решена, для определения распределения давления жидкости можно воспользоваться уравнением Бернулли. Для точек линии тока при горизонтальном движении идеальной несжимаемой жидкости это уравнение принимает вид [c.79]

Конденсат под давлением пара поступает через штуцер 8 и направляющий канал 7 в разделительную камеру 3. Благодаря обеспечению безвихревого движения конденсата на этом участке происходит строгое разделение двух потоков конденсат кж более тяжелый, течет внизу, пар — свер цг, что отчетливо видно через расположенные один против Щ)угого смотровое и измерительные стекла 6. В разделительной камере 3 выступает разделительный срез 1, наружная кромка которого расположена глубже дна входного и выходного штуцеров, следовательно, ниже нормального уровня конденсационной воды. [c.133]

Это — давление торможения или динамическое давление. В точках В л В скорость максимальна, и давление падает до минимума. В точке С скорость снова равна нулю. Так как течение перед цилиндром симметрично течению за ним, сила, с которой жидкость давит на переднюю половину цилиндра, равна силе, действующей на заднюю половину. В результате цилиндр не испытывает сопротивления. Вблизи искривленной поверхности цилиндра внутренние слои жидкости движутся быстрее внешних, так что результирующее вращение элементов жидкости равно нулю Отсюда и название — безвихревое движение. Кроме того, скольжение слоев жидкости относительно друг друга не приводит к появлению касательных напряжений, ]Иатематическая сторона этих вопросов будет разобрана в гл. 12. [c.79]

Суммарное давление фаз р + определяется из уравнения движения твердой фазы (4.2-4). Поскольку движение твердой фазы безвихревое и установивщееся, справедлив интеграл Эйлера—Бернулли [б] [c.144]

Из симметрии кривой давления (построенной на основе поля скоростей и уравнения Бернулли), характеризующей распределение безразмерного давления на поверхности обтекаемой сферической частицы, можно сделать вывод о том, что главный вектор сил давления равен нулю. Иными словами, при равномерном движении частицы в идеальной жидкости она не испытывает сопротивления. Интересно, что такой вывод справедлив для тел любой конечной формы, обтекаемых потенциальным (безвихревым) потоком — так называемый парадокс Д Аламбера. [c.113]

Как отмечалось выше, поступающие в факел частицы подхватываются потоком газа и выносятся им в верхнюю часть каверны. При этом восходящее движение частиц имеет безвихревой характер, а их распределение по сечению струи зависит главным образом от инерционности частиц и площади сечения. Так, мелкие частицы, поступающие в сравнительно широкую струю, выносятся вверх преимущественно в слое, примыкающем к стенкам каверны. При уменьшении диаметра частиц уменьшается их число в ядре струи, т.е. понижается давление в каверне. С другой стороны, уменьшение диаметра частиц приводит к ослаблению эжекции и, следовательно, к некоторому повышению давления в каверне, которое компенсируется снижением давления, связанного с меньшей потерей импульса на движение частиц. В результате с уменьшением диаметра и плотности частиц область сужения факела смещается вверх. Напротив, достаточно крупные частицы, хотя и способствуют эжекции, проникают в центральную область струи (если, конечно, последняя не слишком широка) и образуют жгут , локализованный по оси или плоскости симметрии струи. Следовательно, давление в каверне тем выше, чем тяжелее ускоряемые труей частицы жгута, т. е. область сужения факела с увеличением размера чи плотности материала частиц смещается вниз. [c.17]

При приведении тела, погруженного в вязкую жидкость, в движение из состояния покоя можно наблюдать следующее характерное для такого рода нестационарных процессов явление. Пограничный слой образуется не мгновенно, а требует на свое развитие конечного промежутка времени, сравнимого по величине с характерным для данного движения временем, например, потребным для прохождения телом пути, равного размеру тела. Достаточно внимательно рассмотреть известные фотографии Титьенса ), описывающие начало движения круглого цилиндра в водяном лотке, чтобы убедиться в справедливости этого утверждения. На этих фотографиях отчетливо наблюдается, как вначале отсутствующий пограничный слой постепенно утолщается до тех пор, пока при некоторой максимальной толщине вблизи кормовой критической точки цилиндра не возникнет отрыв слоя. В дальнейшем этот отрыв развивается и распространяется, стремясь занять свое предельное положение, соответствующее установившемуся обтеканию цилиндра. Результаты экспериментов по измерению распределений давления по повгрх-ности круглого цилиндра на разных стадиях его движения из состояния покоя, выполненных М. Швабе ), подтверждают, что в начале движения распределение давлений очень близко к теоретическому, соответствующему безвихревому обтеканию цилиндра идеальной жидкостью. Это также говорит о том, что в начале движения пограничный слой даже на таком плохо обтекаемом в установившемся движении теле, как круглый цилиндр, весьма тонок, полностью охватывает поверхность тела и поэтому не оказывает заметного обратного влияния на внешний поток. Только после зарождения отрыва и перемещения его от задней кромки цилиндра [c.114]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология