Сечение ионизации

Детекторы сечения ионизации. Детектирование газов можно осуществить на основе поглощения ими радиоактивного излучения. Л еханизм процесса, проходящего в камере такого детектора, заполненного водородом в качестве газа-носителя, может быть представлен следующим образом [c.44]

Взяв за меру вероятности ионизации Р отношение сечения ионизации к газокинетическому сечению и воспользовавшись экспериментальными данными но ионизации ра. зличных атомов и молекул в максимуме функции ионизации, можно убедиться, что за редким исключением величина Р составляет около 0,2—0,5. [c.185]

I. Неодинаковое поперечное сечение ионизации различных по своей химической природе молекул и атомов. Этот фактор лежит в основе метода анализа газов по образованию ионных пар (метод поперечных сечений ионизации). [c.602]

Одной из основных аналитических характеристик для реакций, инициируемых ионизирующим излучением, является полное сечение ионизации молекул электронами. [c.26]

При исследовании полной ионизации в гомологических рядах углеводородов было установлено [49], что изомеры парафиновых углеводородов имеют приблизительно одинаковую полную ионизацию. Полная ионизация возрастает с увеличением числа углеродных атомов в данном ряду (до Сю) и уменьшается при уменьшении количества атомов водорода в молекуле при равном количестве углеродных атомов. Все эти правила лишь приближенно описывают сложную зависимость между структурой молекулы и относительным сечением ионизации. Ниже будет показано, что во многих случаях наблюдаются отклонения от принципа аддитивности атомных сечений. [c.27]

Калибровка детекторов. Интенсивность сигнала детектора зависит как от свойств детектируемого соединения, так и от детектирующего устройства. Поэтому в принципе она может быть рассчитана, а следовательно, и положена в основу количественных изме- рений. Однако современное состояние теории детектирования позволяет делать такие расчеты лишь для небольшого числа типов детекторов. Так, например, для детектора по плотности концентрация анализируемого вещества может быть рассчитана по величине сигнала (например, по площади пика), если известна молекулярная масса применяемого газа-носителя. Для детектора по сечению ионизации количество вещества вычисляется по площади пика и сечению ионизации молекул анализируемых соединений и газа-носителя. [c.45]

Для углеводородов, содержащих кратные связи и обладающих разветвленным углеродным скелетом, наблюдаются значительные отклонения от аддитивности полной ионизации. Очевидно, что значительные колебания величин относительных сечений ионизации изомеров могут быть связаны с резкими изменениями электронной плотности молекул. [c.79]

Другая трудность при определении потенциалов ионизации методом исчезающих ионных токов заключается в том, что нет теоретических положений, позволяющих сделать прямолинейные участки двух ионизационных кривых строго параллельными, поскольку возрастание сечения ионизации двух газов в зависимости от энергии электронов может происходить различными путями. Тем не менее, несмотря на указанные трудности, метод сравнения исчезающих токов является вполне удовлетворительным точность определения лежит в пределах 0,1 эв. Такая же погрешность наблюдается прн использовании полулогарифмического метода наименее удовлетворительные результаты дает метод линейной экстраполяции. [c.177]

Пороговая чувствительность детектора сечения ионизации соответствует чувствительности катарометра. Однако объем камеры катарометра обычно почти на порядок больше камеры детектора сечения ионизации, поэтому пороговая чувствительность последнего выше. [c.44]

По сечению ионизации 10-4 мг/с Любые [c.176]

Здесь а, — эффективное поперечное сечение ионизации газовых молекул анализируемого вещества. [c.63]

ДЕТЕКТОР ПО СЕЧЕНИЯМ ИОНИЗАЦИИ [c.136]

Вследствие этого нулевая линия детектора по сечениям ионизации имеет ширину примерно 2A/q. Поэтому с помощью детектора можно определять только такие пики , высота которых больше чем А/у. Тогда предел детектирования составляет [c.138]

Специфическая чувствительность к отдельным веш,ествам может быть определена по формулам (41) и (46) и по данным табл. 2. Чувствительность возрастает с увеличением поперечного сечения ионизации анализируемого вещества и уменьшением сечения ионизации газа-носителя. Поэтому целесообразно в качестве газа-носителя применять газ с минимальным поперечным сечением ионизации, например водород или гелий. [c.143]

Показание детектора основано на различии в сечениях ионизации газа-носптеля и анализируемого вещества. [c.136]

Если на электроды камеры подать напряжение, то в результате движения свободных электронов и ионов, создаваемых при ионизации газа, в камере возникает электрический ток. Этот ток между электродами камеры может быть измерен (рис. 28). Сила тока будет зависеть только от сечения ионизации молекул газа, если напряженность электрического поля исключает возможность как рекомбинации ионов с электронами, так и ионизации [c.137]

Если в газе-носителе содержится ср мол. % другого компонента Г, молекулы которого имеют поперечное сечение ионизации Q , то получаем [c.137]

Пороговая чувствительность детектора по сечениям ионизации ограничена главным образом тем, что число ионизирующих частиц П], излучаемых в 1 сек радиоактивным источником, а следовательно, ионизационный ток 1д, создаваемый ими, имеют статистические флуктуации. Если постоянная времени регистратора ионизационного тока составляет t сек, то регистрируемые статистические флуктуации ионизационного тока лежат в пределах [c.138]

Сечение ионизации и возбуждения быстрым электроном очень слабо зависит от температуры газа. Поэтому главным кинетическим параметром, характеризующим скорость химического превращения всщества в радиациохг-ной химии, является величина G — числе превратившихся молекул па единицу поглощенной веществом энергии (обычно за Taityro единицу берется 100 эв). Эта величина носит название радиациошю-химического выхода. Выход ионизации для разных газов лежит в диапазоне от 2,39 у гелия до 4,46 у бутана [354] и слабо зависит от типа облучения [111]. [c.184]

Значит, предел детектирования зависит не от величины фонового тока /о, а только от поперечных сечений ионизации газа-носителя и анализируемого вещества и числа ионизирующих частиц, излучаемых радиоактивным источником в ионизационное пространство в единицу времени. При точных количественных анализах необходимо учитывать, что расчет поперечных сечений ионизации молекул по формуле (1) является приближенным, так как при атом не принимаются во внимание связи между атомами. Кроме того, природа газа-носителя также оказывает влияние на эффективное поперечное сечение ионизации. Поэтому при высоких требованиях к точности анализа необходимо, как и при работе с другими детекторами, эмпирическое определение поперечных сечений ионизации или относительных поправочных коэффициентов. [c.138]

Конструкция детектора по сечениям ионизации [c.139]

Для полного использования чувствительности детектора по сечениям ионизации нужно регистрировать изменения ионизационного тока того же порядка, что и статистические флуктуации А/,, [см. выражение (47)] фонового тока (10 —10 а). Это возможно только при предварительной компенсации существенно большего фонового тока (10 —10 а). Компенсация может осуществляться с помощью ионизационного тока такого же ионизационного детектора, продуваемого чистым газом-носптелем (рис. 31). При [c.141]

Детектор по сечениям ионизации в отличие от большинства других детекторов мало чувствителен к колебаниям температуры и скорости газового потока. Это делает его особенно пригодным для использования в промышленных хроматографах при автоматическом контроле процессов. [c.143]

Поскольку детектор по сечениям ионизации применяется еще сравнительно редко, трудно сравнить его с другими детекторами и оценить перспективы его широкого применения. [c.143]

Основное отличие аргонового ионизационного детектора от детектора по сечениям ионизации заключается в том, что в качестве газа-носителя здесь применяется аргон и в ионизационном пространстве создается значительно более высокая напряженность электрического поля. [c.143]

И вызывающие возбуждение аргона. Для веществ, энергия ионизации которых ниже 11,6 эв, чувствительность определения на основе изложенного механизма ионизации в аргоновом ионизационном детекторе на несколько порядков выше, чем у детектора по сечениям ионизации. [c.144]

Из рис. 33 видно, что чувствительность аргонового ионизационного детектора не зависит от концентрации детектируемого вещества лишь до некоторой, относительно небольшой его концентрации. Только в области ниже этой концентрации, примерно отвечающей наименьшей концентрации, еще определяемой катарометром или детектором но сечениям ионизации (около г-мл ), аргоновый ионизационный детектор не дает искажений хроматограммы. При увеличении напряженности поля чувствительность детектора возрастает. При слишком высокой напряженности сокращается линейный динамический диапазон и возрастают колебания фонового ионизационного тока, так как с увеличением напряженности он также увеличивается. Таким образом, для каждой конструкции детектора имеется оптимальное рабочее напряжение, к которому и следует относить указываемую чувствительность и минимально определяемое количество вещества. [c.145]

Особенно большие трудности возникают при расчете сечения ионизации вбли- зи порога. Поэтому широко используются приближенные и полуэлшириче-ские формулы для расчетов абсолютных сечений ионизации в широком интервале кинетических энергий электропов. Обычно сечение ионизации моно- [c.184]

Для радиационвой химии принципиальный интерес представляет парциальное сечение ионизации. На основании вычисления последнего для ионизации атома водорода покапано, что при ионизации атома электронным ударом в основном освобождаются не очень быстрые электроны (с энергией порядка потенциа (а ионизации). Этот вывод можно, по-видимому, считать достаточно точно отр 1жающим реальные процессы, в которых участвуют и более сложные атомы и молекулы. [c.185]

Ввиду сложности теоретических расчетов большое значение приобретают эмпирические. закономерности. Например, обнарун еио, что при увеличении энергии ионизирующих электронов различия сечепий ионизации разных атомов и молекул все более и более сглаживаются, и нри достаточно больших энергиях электронов сечепие ионизации главным образом определяется числом электронов в ионизируемой частице. Эта закономерность была установлена Отвосом и Стивенсоном [446] для ионизации молекул р-лучами С (энергия 0,15 Л/эй) и смесью изотопов 8г и (энергия 0,61 и 2,35 Мэе). В то же время авторы работы [446] указывают, что разброс точек (до 30%) на зависимости сечение — число электронов в молекуле в значительной мере устраняется, если для каждого класса углеводородных соединений (алканы, алкены) построить свото зависимость. Из этого следует, что в действительпо-сти даже при очень больших энергиях ионпзирующих электронов на сечение ионизации в некоторой степени влияют структурные особенности молекул. [c.185]

Отвос и Стивенсон далее показали, что для большого числа молекул относительные сечепия ионизации близко совнадают с суммой относительных сечений ионизации атомов, входящих в состав молекул. [c.185]

Однако, как было установлено позднее [110], для углеводородов, содержащих кратные связи и обладающих разветвленным углеродным скелетом, наблюдаются замети1.1е отклонения от аддитивности сечения ионизации. [c.185]

В детекторе по сечениям ионизации газ, выходящий из колонки, проходит между двумя электродами маленькой ионизационной камеры н облучается радиоактивным источником, установленным в камере. Под действием этого излучения атомы либо возбуждаются, либо ионизируются. Мерой вероятности того, что атом будет ионизирован пролетающей мимо электрически заряженной частицей, служит в большинстве случаев поперечное сечение ионизации атома. Оно не идентично геометрическому поперечному сечению и зависит главным образом от электронной структуры атома. Сечение ионизации растет с числом заполненных электронных оболочек и с числом электронов на частично заполненной внешней электронной оболочке (Отвос п Стивенсон, 1956). Поперечные сечения ионизации. молекул во многх х случаях могут быть очень точно вычислены путем суммирования поперечных сечений ионизации атомов, входящих в молекулу. В табл. 2 даны отно- [c.136]

Относительные поперечные сечения ионизации атомов (Отвос и Стивенсон) Поперечное сечение ионизации водорода принято равным 1 [c.136]

Элемент Относительное поперечное сечение ионизации Элемент Относительное поперечное сечение иопнзации [c.136]

Источники с а-излучением (ВаВ) имеют то преимущество, что они создают существенно большую плотность ионизации, чем -источники той же интенсивности. Однако вследствие незначительной длины пробега а-излучения число п, а-частиц, излучаемых с поверхности источника в единицу времени, относительно мало. Поэтому детекторы по сечениям ионизации, снабженные а-источниками, имеют относительно высокий ионизационный ток /о и в соответствии с формулой (46) большую чувствительность. Однако их предел детектирования Ст1п, согласно формуле (49), относительно велик. Попадание КаВ в человеческий организм исключительно вредно для здоровья [допустимая максимальная концентрация в теле человека 0,2 мккюри (Раевский, 1956)]. [c.139]

Линейный динамический диапазон детектора по сечениям ионизации при сохранении зависимости (43) простирается до 100% анализируемого компонента в газе-носителе. Это делает его особенно пригодным для применения в препаративной хроматографии. [c.143]

Руководство по газовой хроматографии (1969) -- [ c.136 ]

Растровая электронная микроскопия и рентгеновский микроанализ том 2 (1984) -- [ c.2 , c.17 , c.18 ]

Аналитическая химия Том 2 (2004) -- [ c.2 , c.329 ]

Руководство по газовой хроматографии (1969) -- [ c.136 ]

Ионизованные газы (1959) -- [ c.67 , c.75 ]

Физические методы исследования в химии 1987 (1987) -- [ c.25 ]

Аналитические возможности искровой масс-спектрометрии (1972) -- [ c.111 , c.122 ]

Краткая химическая энциклопедия Том 2 (1963) -- [ c.315 ]

Руководство по газовой хроматографии (1969) -- [ c.130 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология