Вероятность ионизации

С повышением энергии ударяющего атома вероятность ионизации увеличивается, и чем тяжелее атом, тем выше его ионизирующая способность. Так, при энергии ударяющего атома в 100 эв каждый атом аргона ионизирует в среднем около двух атомов Аг, 10 атомов Не — приблизительно один атом Не, а 100 атомов Не ионизируют один атом Не. При ионизации атомов ионами соотношения несколько меняются. Ударяющий ион должен преодолеть отталкивание, возникающее в результате ионизации атома. В этом случае энергию ударяющего иона приближенно можно представить в виде суммы [c.79]

Это правило получается как следствие возможности обмена местами соударяющихся электронов, благодаря чему электронный спин может или остаться прежним, или измениться на -<-1 или на —1. Вероятность ионизации под действием электронного удара максимальна при энергии электронов в пределах от 100 до 00 эв и равна обычно нескольким десяткам процентов. [c.76]

Взяв за меру вероятности ионизации Р отношение сечения ионизации к газокинетическому сечению и воспользовавшись экспериментальными данными но ионизации ра. зличных атомов и молекул в максимуме функции ионизации, можно убедиться, что за редким исключением величина Р составляет около 0,2—0,5. [c.185]

По мере увеличения энергии электронного пучка вероятность ионизации при столкновении возрастает и возникают пики с большей интенсивностью. При дальнейшем росте энергии электронов большая ее часть передается образующемуся молекулярному иону. Она может быть настолько большой, что в ионе рвутся связи, и происходит фрагментация частицы. Ускоряющий потенциал бомбардирующего электрона, которого только-только хватает для начала фрагментации, называется потенциалом возникновения фрагментарного иона. Если энергия электрона достаточно высока, то в молекуле может происходить разрьш более чем одной связи. Следующая последовательность реакций описывает процессы с участием гипотетической молекулы В — С — О — Е, когда она бомбардируется электронами [c.318]

Таким образом, в настоящее время отсутствует единая теория масс-спектров, поэтому приходится ограничиться получением качественной картины взаимодействия электронов с молекулами. Одним из немногих возможных путей, позволяющих судить о характере взаимодействия электронов с молекулой, является изучение экспериментальных данных по масс-спектрам сложных молекул. При небольщих энергиях электронов (10—12 эв) в масс-спектрах будут присут" ствовать только пики, отвечающие ионизированной молекуле— молекулярному иону. По мере увеличения энергии электронов вероятность ионизации возрастает. Появляется больше возможностей для протекания процессов диссоциации молекулярные ионы приобретают избыточную энергию и переходят из основного состояния в возбужденное, соответствующее энергии диссоциации образуются осколочные ионы, свободные радикалы, атомы, а также возбужденные молекулы. Все эти процессы, объединяемые общим названием — [c.18]

Изменения масс-спектров, происходящие под влиянием температуры ионизационной камеры, могут быть следствием, во-первых, изменения концентрации молекул газа в камере ионизации, во-вторых, изменения вероятности ионизации и, наконец, дискриминационных эффектов. [c.19]

Для большинства углеводородных соединений вероятность ионизации пропорциональна количеству углерода в анализируемом соединении. Поэтому относительная чувствительность детектора к различным углеводородным соединениям приближенно характеризуется множителем [c.178]

Функция ионизации—зависимость вероятности ионизации молекулы (атома) от энергии электрона —проходит через максимум (табл. 49). [c.215]

Вероятность ионизации атомов и молекул в максимуме функции ионизации [c.216]

Функция ионизации — зависимость вероятности ионизации молекулы (атом) от энергии электрона — проходит через максимум. [c.267]

Таким образом, чем сильнее кислота НАп и чем выше диэлектрическая проницаемость среды, тем вероятнее ионизация продукта присоединения, сопровождающаяся образованием Н (Аг) Нг -ионов, т. е. тем более отчетливо углеводороды проявляют основные свойства. [c.403]

На рис. 11 изображена так называемая кривая Брэгга, представляющая собою зависимость числа пар ионов, образующихся на 1 мм пробега а-частицы, от расстояния от источника а-излучения. По мере увеличения расстояния скорость ионизации вначале увеличивается медленно, затем быстро растет, достигает максимума и затем еще быстрее падает. Форма кривой Брэгга объясняется тем, что а-частица, начиная двигаться, создает на своем пути ионы, расходуя на это определенную часть своей энергии, что, естественно, приводит к замедлению ее движения. Вследствие этого а-частица дольше задерживается около каждой из встречных молекул воздуха, что увеличивает вероятность ионизации. Верхняя точка кривой соответствует присоединению к а-частице двух электронов, вследствие чего она становится нейтральным атомом гелия и теряет ионизирующую способность. [c.53]

Единственный эффект генерации рентгеновского излучения, который необходимо рассмотреть,— это вероятность ионизации атома данного элемента, описываемая сечением ионизации [c.77]

Распыление всегда приводит к изменению состава поверхности анализируемого образца, поскольку первичные ионы имплантируются в поверхностную зону толщиной 5-10 нм. Равновесные концентрации имплантированных частиц могут составлять от нескольких процентов до 50%. Если поверхность бомбардируют реакционноспособными ионами (например, ионами кислорода, цезия или галлия), химический состав поверхности и, следовательно, вероятность ионизации испускаемых частиц изменяются довольно резко. Этот факт весьма важен в МСВИ (см. с. 358, разд. Основы метода и применения МСВИ ). [c.355]

При высокой энергии возбуждения существенно увеличивается вероятность ионизации [c.85]

При анализе на МС органических соединений обычно используются электроны с энергией 50-100 эВ, так как в этом интервале вероятность ионизации наибольшая и от энергии электронов она зависит незначительно. Наряду с ионизацией взаимодействие электронов таких энергий с молекулами приводит к разрыву химической связи в молекулах и образованию осколочных ионов (табл. 7.12 и 7.14). Вероятность образования тех или иных осколков обычно коррелирует с прочностью разрываемых связей в [c.863]

Прогрессивное увеличение потребности в коагулянте при pH, превышающих оптимальные значения, обусловлено, вероятно, ионизацией новых кислотных групп (предположительно фенольных) и образованием растворимых А1-хелатных комплексов [39, 81]. [c.167]

Атомы ионизуются при поглощении квантов света, энергия которых равна потенциалу ионизации атома или превосходит его. Сечение фотоионизации 0ф есть отношение вероятности ионизации атома в единицу времени к плотности падающего светового потока 0ф имеет размерность [сж ]. Коэффициент поглощения К связан с Оф соотношением К = МОф, где N — число атомов в единице объема. [c.424]

В табл. 44 приведены значения вероятностей ионизации различных атомов и молекул в максимуме функции ионизации, определяемой отношением сечения ионизации а к газокинетическом сечению. [c.408]

Как видно из табл. 44, за редкими исключениями вероятность ионизации составляет величину, близкую к 0,2—0,5. [c.408]

Затем рассчитывают относительную чувствительность по Онг-кихонгу. Для большинства углеводородных соединений вероятность ионизации пропорциональна количеству углерода в анализируемом соединении. Поэтому относительная чувствительность детектора к различным углеводородным соединениям приближенно характеризуется множителем Онгкихонга [c.69]

Источником монохроматического излучения обычно служит разряд в атмосфере гелия при низком давлении с йу = 21,22 эВ [линия Я. = 58,4 нм (584А)]. Кванты данной энергии выбивают электроны не только с ВЗАО, но и других, не очень глубоко лежащих АО, что позволяет измерять ПЙ с разных атомных орбиталей. Для определения ПИ с более глубоких АО используется особая ламти с разрядом в гелии с йу = 40,7 эВ [линия Х= 30,4 нм (304А)]. Для этих же целей используется и рентгеновское монохроматическое излучение (РЭС). В спектре каждому орбитальному ПИ отвечает свой пик. При ионизации с вырожденных АО интенсивность выше, так как вероятность ионизации возрастает (например, для атома азота она втрое выше с р-АО, чем с 5-АО). ФЭС и РЭС используются и для исследования молекул, где наряду с орбитальной энергией они дают сведения о колебательных состояниях молекул, их структуре и т. н. [к-7] и [к-39]. Метод ФЭС" (РЭр является мощным средством для изучения электронной структуры вещества — атомов, молекул, твердых тел. Особое значение он приобрел для исследования химической связи и для элементного химического анализа —электронная спектроскопия для химического анализа (ЭСХА) [к-41]. [c.59]

Манометр с холодным катодам. Принцип работы манометров с холодным 1сатодом (иногда их называют также ионизационными манометрами Филлипса или манометрами Пеннинга) связан с процессами, возникающими при наложении высоковольтного напряжения между электродами в газоразрядных лампах. Помещая такую лампу в поле сильного постоянного магнита, можно легко добшъся, чтобы электроны двигались от катода к аноду по спирали, что значительно усиливает вероятность ионизации молекул электронами и позволяет измерять усиленный ток ионизации при низких давлен1 ях вплоть до 10" торр. [c.79]

ЛММС является довольно чувствительным методом локального анализа— пределы обнаружения элементов находятся в диапазоне 1-100 мкг/г. Поэтому метод часто используют для проведения распределительного анализа микроколичеств элементов, в первую очередь в биологических образцах. Оценки содержаний из интенсивностей сигналов являются скорее качественными, так как вероятности ионизации сильно различаются для различных элементов и матриц. [c.321]

Одним из первых и наиболее распространенным вплоть до настоящего времени способов ионизации является ионизация электронным ударом (ЭУ) [37]. Источник ионов с ЭУ обычно имеет камеру ионизации, в которую вводят поток паров анализируемого вещества (рис. 7.2,). Перпендикулярно этому потоку камеру пересекает пучок ускоренных до заданной энергии электронов, эмитируемых нагретым рениевым или вольфрамовым катодом. Этот пучок электронов бомбардирует молекулы анализируемого вещества. Если энергия электронов больше потенциала ионизации молекулы, то с определенной вероятностью неупрутие соударения приводят к образованию ионов в результате выбивания из молекулы одного из электронов М + е -> М + 2е. Ионизация ЭУ имеет много достоинств это, прежде всего, простота устройства источника ионов, хорошая воспроизводимость масс-спектров и высокая чувствительность. Абсолютная эффективность ионизации составляет 0,01-1% количества молекул, введенных в источник, а тепловой разброс ионов по энергиям находится в пределах 3-5 эВ, что позволяет достичь высокого разрешения (8000 и более) без применения масс-анализаторов с двойной фокусировкой. Вероятность ионизации ЭУ зависит от потенциала ионизации атомов и молекул (табл. 7.2 7.3) и сечения ионизации (табл. 7.4). [c.842]

Однако предположение о независимости актов взаимодействия, приводящих к появлению носителей заряда, не всегда обосновано. Так, например, в ионизационных детекторах частица на всем своем пробеге теряет энергию как на ионизахщю, так и на возбуждение атомов. И если бы энергия, затрачиваемая на ионизацию, бьша строго определенной в каждом акте ионизации, а вероятность возбуждения атомов бьша бы пренебрежимо малой в сравнении с вероятностью ионизации, то флуктуация числа созданных пар ионов равнялась бы 1 пара ионов. И только когда вероятность ионизации мала в сравнении с вероятностью возбуждения, процесс ионизации можно считать статистически независимым, и тогда дисперсия в числе созданных пар ионов равна N. Для водорода предположение о независимости актов ионизации приводит к завышению дисперсии почти в 3 раза по сравнению с наблюдаемой [2]. [c.97]

Висмут занимает промежуточное место между металлами и полу-цроводниками и, отличается по физическим свойствам как от тех, так и от других. Особенно это различие проявляется при изучении внешнего фотоэффекта. Особые свойства полуметаллов типа В1, 5Ь, Аз были рассмотрены Вильсоном, Моттом и др. на основании представления, что валентные электроны у них размещаются в двух слегка перекрывающихся энергетических зонах. В случае платины, нанесенной на висмут, таким образом, еще больще увеличивается вероятность обмена электронами между активными центрами платины и носителем и уменьшается вероятность ионизации платины. Наконец, еще раз отметим, что платиновую ч< рнь можно рассматривать как атомарную платину, фиксированную кристаллами платины. Здесь валентные электроны активных центров, т. е. адсорбированных атомов платины, имеют общую зону проводимости с носителем, вероятность ионизации активных центров крайне мала, хотя и конечна. [c.157]

Фотокаталитичеокий эффект у платиновых катализаторов сильно зависит от электрических свойств носителя. Чем шире запрещенная зона носителя (диэлектрики), тем больше вероятность ионизации атомов платины, адсорбированных на этом носителе, и наоборот уменьшение ширины запрещенной зоны увеличивает возможность электронных переходов между носителем и адсорбированной платиной (полупроводники уголь,, германий, металлы висмут, платина, где запрещенная зона отсутствует) таким образом повышается вероятность возврата валентного электрона на атомы платины. В соответствии с этим наибольшее падение активности при облучении наб [юдается в случае платины на силикагеле, наименьшее — в случае платиновой черни. [c.158]

Однако даже в поле 4 в/А и на расстоянии в 5А вероятность ионизации атома гелия, двигающегося в направлении острия, еще мала. Для такого направляющегося к поверхности атома имеется только один щанс из 100 быть ионизированным на участке пробега в 1 А. Поэтому, чтобы понять механизм образования ионного изображения, необходимо изучить движение атома гелия после столкновения с поверхностью. [c.207]

К числу недостаточно ясных моментов, касающихся стадии инициирования, относится вопрос о природе ионов, образующихся в случаях, когда в качестве оснований Льюиса используются вещесгва, отличные от обычных сокатализаторов — гидроксилсодержащих соединений или галогеналкилов. По-видимому, для альдегидов, кетонов, сложных эфиров и нитрилов более вероятна ионизация с отщеплением протона, чем иона карбония. Возможно, что в этом участвуют структуры, отвечающие енольным (для карбонильных производных) или иминным (для нитрилов) формам [c.306]

Зависимости вероятностей ионизации и возбунедения от энергии Л/7, переданной молекуле гептана при столкновении с электроном с энергией 70 эв, показаны на рис. 95, взятом из работы [732]. Из этого рисунка видно, что сверхвозбужденные состояния еще суш,ествуют при АЕ = 30 э . В табл. 24 приведены значения вероятностей Р ионизации различных атомов и молекул в максимуме функции ионизации. За такую вероятность принято отношение сечения ионизации к газокинетическому сечению Как видно из этой таблицы, за редким исключением вероятность ионизации составляет величину, близкую к 0,2—0,5. [c.364]

Таким образом, из этих данных следует, что при больших скоростях электронов вероятность ионизации молекулы так же, как и вероятность ионизации атома инертного газа, пропорциональна числу электронов в ионизируемой частице. Эта закономерность была установлена, Отвосом и Стивенсоном [1324] для ионизации молекул, р-лучами С (энергия 0,15 Мэе) и смеси изотопов и (энергия 0,61 и 2,35 Мэе). В то же время авторы работы [1324] указывают, что значительный разброс точек (до 30%) на прямой сечение — число электронов в молекуле в значительной мере [c.364]

Отметим, что при увеличении энергии ионизующих электронов различия сечений ионизации различных атомов и молекул, обусловленные их строением и энергетическими характеристиками, все более и более сглаживаются, и при достаточно больших энергиях электронов сечения ионизации главным образом определяются числом электронов в ионизуемой частице. Так, при энергии электронов, превышающей 5 кэв, сечения ионизации различных двухатомных и многоатомных газов, отнесенные к числу электронов в дагшой молекуле, различаются не более чем иа 30%, при раз.чичии самих сечений в несколько (до 13) раз (см. [59, стр. 158]). Такое же постоянство отношения сечения ионизации к числу электронов наблюдается и в случае атомов инертных газов однако при переходе от атомов к молекулам это отношение увеличивается в несколько раз (приблизительно в три раза). Таким образом, из этих данных следует, что при больших скоростях электронов вероятность ионизации молекулы, так же как и вероятность ионизации атома инертного газа, пропорциональна числу электронов в ионизуемой частице. [c.408]