Эффективное поперечное сечение

Второе граничное условие заключается в требовании непрерывности результирующего тока нейтронов плотности потока нейтронов на границе. Это условие более удобно записать в интегральной форме изменение числа нейтронов по всему объему реактора равно нулю. Это условие должно выполняться, когда система находится в стационарном состоянии. Однако оно применимо также и к нестационарным системам, так как уравнения, описывающие поведение во времени систем, могут быть всегда сведены к эквивалентным стационарным уравнениям с помощью эффективного поперечного сечения поглощения 2. Таким образом, это интегральное условие может быть записано в виде [c.322]

Чтобы оценить порядок величины числа двойных столкновений в единице объема за 1 сек., вычислим Z для воздуха при нормальных температуре и давлении. Эффективное поперечное сечение молекул воздуха можно определить, например, из данных о вязкости. Для среднего поперечного сечения молекул воздуха имеем с 7 см . Подставляя это значение в (9.14а) и полагая п = 2,7 10 см , j. == = 2,4-10 г, Г = 300° К, найдем Z ii 1,6-10 см -сек . [c.129]

Начинается вторая стадия окисления металла сопровождающаяся образованием микропустот между металлом и окалиной. При этом скорость процесса окисления металла снижается вследствие уменьшения эффективного поперечного сечения для диффузии катионов металла из металла в окалину. Однако существующий градиент химического потенциала окислителя в окалине и связанный с ним градиент концентрации дефектов в кристаллической решетке окисла обусловливают дальнейшую диффузию металла наружу. В результате процесса диффузии внутренняя поверхность окалины обогащается металлом и термодинамическое равновесие нарушается. Градиент концентрации дефектов в кристаллической решетке окалины начинает уменьшаться и система окалина—окислитель стремится к равновесию с окислителем. [c.74]

Величина о называется эффективным поперечным сечением процесса ионизации и имеет размерность площади. Аналогичным образом вводятся сечения любых других процессов. Например, можно говорить о сечении образования двухзарядных ионов или вообще сечении образования иона данного состава и в данном состоянии. Сечения ионизации атомов и молекул при электронном ударе обычно в несколько раз меньше, чем так называемые газокинетические сечения столкновений молекул при комнатной температуре. Для столкновений молекул с электронами, обладающими различными скоростями, сечения ионизации одной и той же молекулы [c.8]

БАРН — единица эффективного поперечного сечения ядерных взаимодействий, равная 10 см2. Эффективное поперечное сечение характеризует вероятность ядерных реакций для многих из них оно близко по порядку величины к геометрическому сечению ядра, лежащему для большего количества ядер в пределах (0,5—2) см , чем и объясняется [c.39]

В- предельном случае, когда адсорбированные молекулы образуют монослой с плотнейшей упаковкой, число молей Гоо помешающихся на единице площади, будет определяться только эффективным поперечным сечением молекулы и не зависит от природы поверхности поэтому для вычисления 5 можно использовать величину Гос, найденную ранее для границы раствор—воздух. В этом случае [c.113]

Плавление наступает тогда, когда эффективное поперечное сечение, приходящееся на одну цепь, становится больше,-чем это допускается силами межмолекулярного притяжения, скрепляющими кристалл. [c.230]

Изменение удельного сопротивления осадка со временем отмечалось неоднократно [2, 19, 22, 85, 87, 207]. Нередко с увеличением продолжительности фильтрования удельное сопротивление осадка постепенно повышается или в некоторый момент времени начинает резко возрастать. Это вызывается различными причинами, в частности миграцией тонкодисперсных частиц в порах осадка с уменьшением эффективного поперечного сечения пор уменьшением пористости осадков, состоящих из тонкодисперсных частиц пептизацией предварительно флокулированных частиц. Более редко наблюдается некоторое уменьшение удельного сопротивления осадка, объясняемое, в частности возникновением микротрещин в осадке вблизи фильтровальной перегородки. В общем процессы, обусловливающие изменение удельного сопротивления осадка со временем, достаточно многообразны и сложны и подлежат дальнейшему исследованию. [c.203]

Здесь т) имеет обычное определение. Следует отметить, что с=1, и ф>0 только в тех случаях, когда среднее число (т]) вторичных нейтронов на один поглощенный больше единицы. Эти параметры могут быть также выражены как функции эффективного поперечного сечения поглощения 2. Соответствующее определение для с было дано в уравнении (8.93). Избыток вторичных нейтронов на одно столкновение (ф) дается соотношением [c.321]

Здесь а, — эффективное поперечное сечение ионизации газовых молекул анализируемого вещества. [c.63]

Титан, цирконий и гафний наиболее заметно различаются по плотности, температуре плавления и температуре кипения. Кроме того, у гафния высокое эффективное поперечное сечение поглощения тепловых нейтронов, равное 105 барн у циркония оно 0,18 0,02 барн. [c.212]

Значит, предел детектирования зависит не от величины фонового тока /о, а только от поперечных сечений ионизации газа-носителя и анализируемого вещества и числа ионизирующих частиц, излучаемых радиоактивным источником в ионизационное пространство в единицу времени. При точных количественных анализах необходимо учитывать, что расчет поперечных сечений ионизации молекул по формуле (1) является приближенным, так как при атом не принимаются во внимание связи между атомами. Кроме того, природа газа-носителя также оказывает влияние на эффективное поперечное сечение ионизации. Поэтому при высоких требованиях к точности анализа необходимо, как и при работе с другими детекторами, эмпирическое определение поперечных сечений ионизации или относительных поправочных коэффициентов. [c.138]

Для протекания ядерного процесса необходимо, чтобы бомбардирующая частица обладала энергией, достаточной для преодоления отталкивающего действия ядра. Поэтому, если энергия бомбардирующих частиц меньше этой величины, то эффективное поперечное сечение реакции будет равно, естественно, нулю. Начиная с определенной величины энергии Е , называемой пороговой, в мишени будут возникать новые ядра, количество которых быстро возрастает с увеличением энергии бомбардирующих частиц. После того, как энергия частиц достигает определенного значения коптим, дальнейшее увеличение ее мало сказывается на выходе реакции. [c.78]

Барн — единица измерения эффективного поперечного сечения ядерных реакций [c.24]

Эффективное поперечное сечение. Если бы молекулы представляли собой упругие твердые шары определенного радиуса г, то число столкновений зависело бы непосредственно от суммы их радиусов и Гг, определяющей величину поперечного сечения столкновения, равную а = я г + + Г2)2. в действительности молекулы, разумеется, не представляют собой твердых шаров, и их взаимодействие на близких расстояниях определяется [c.125]

Поскольку обычно интересуются ие самим процессом столкновения, а его результатом, например, изменением скорости и энергии каждой из молекул, столкновение последних все же можио приближенно рассматривать. как столкновение твердых шаров. Это столкновение, однако, будет характеризоваться эффективным поперечным сечением, величина которого зависит от природы сил, действующих между молекулами. В зависимости, от характера столкновения эффективное поперечное сечение для одних и тех же молекул может быть различным. Так, например, поперечное сечение для упругого столкновения двух молекул (т. е. такого столкновения, в результате которого их внутренняя энергия остается без изменения) в общем случае должно отличаться от поперечного сечения столкновения, приводящего к химическому превращению. Это отличие обусловлено прежде всего тем, что химические превращения всегда связаны с неупругими столкновениями, эффективность которых зависит от вероятности перераспределения энергии между различными степенями свободы молекул. Последнее обстоятельство должно особенно сильно сказываться в случае реакций между сложными молекулами (см. стр. 179 и сл.) [c.125]

Выражение для эффективного поперечного сечения (27.16) пригодно не только для случая столкновения электрона с атомом, по и для столкновения двух любых частиц при условии выполнения неравенства (27.6). В общем случае под т следует понимать приведенную массу сталкивающихся частиц, причем (27.16) будет представлять вероятность процесса в системе координат, в которой центр инерции частиц покоится. [c.400]

ЭФФЕКТИВНЫЕ ПОПЕРЕЧНЫЕ СЕЧЕНИЯ СТОЛКНОВЕНИЙ. [c.166]

Фактор уширения линии Kij можно выразить через эффективное поперечное сечение столкновений молекул [c.35]

Природный литий (эффективное поперечное сечение захвата тепловых нейтронов 67 2-10-2 м ) состоит из двух стабильных изотопов [c.31]

При рассмотрении массопередачи между двумя взаимодействующими фазами в системе пар — жидкость для расчета используют формулы (7, а) и (7, б) из табл. 1.5. В том случае, когда поверхность раздела фаз не может быть определена, применяют висимости (7,в) и (7,г). В эти выражения входят величины К — приведенный коэффициент массопередачи между двумя фазами, рассчитанный на едитцу площади fэф эффективного поперечного сечения аппарата К — приведенный коэффициент массопередачи между двумя фазами, рассчитанный на единицу объема V аппарата К — коэффициент массопередачи, отнесенный к единице поверхности f контакта фаз Ас с — с — разность между равновесной и рабочей концентрациями в одной фазе (движущая сила процесса). Для паровой фазы имеем [c.34]

Dij. Его можно привести к более удобному виду, если число столкновений типа i j в единице объема за секунду (Vij) выразить через другие молекулярные характеристики. Так как в единице объема находится ге,- молекул -го типа, то Vij = Tiihij, где Xij — среднее время между столкновениями молекулы сорта i с молекулами сорта /. Обозначим через Oij эффективное поперечное сечение столкновений молекул типа i и j [например, в случае твердых сфер с радиусами Г и rj эффективное сечение равно = я (г,- 4- TjY], а через дц — среднюю относительную скорость молекул типа i и /. Тогда для любой молекулы сорта t можно выделить в пространстве объем, равный Oij Vij, такой, что данная молекула столкнется с каждой молекулой сорта /, находящейся в этом объеме. Поскольку в среднем рассматриваемая молекула сорта i. испытает соударение с молекулой сорта / после прохождения объема, равного i/rij, где rij — число молекул сорта / в единице объема, ясно, что число столкновений молекулы сорта i с молекулами сорта / за секунду равно 1/т = = rij (OijVij). Поэтому [c.562]

Коэффициент пропорциональности а при условии, что поток относят к числу частиц, проходящих за 1 с через поперечную потоку площадку в 1 см , имеет размерность площади (см ) и называется эффективным поперечным сечением ядерной реакции. Эффективное поперечное сечение измеряют вбарнах (1 барн соответствует 10 см ). Геометрическое сечение ядра, вычисленное по формуле 5 = яг, не совпадает с эффективным сечением ядерной реакции. Более того, разные ядерные реакции, осуществляемые с [c.77]

Геометрическое сбчение атомных ядер имеет порядок 10 см. Эффективные поперечные сечения, как правило, составляют сотые или десятые доли барна. Это соответствует незначительной доле возникших новых ядер по отношению к потоку бомбардирующих частиц. Однако известны случаи, когда эффективное поперечное сечение может быть больше единицы, достигая для некоторых процессов тысяч или даже сотен тысяч барн. Это наблюдается в процессах, при которых бомбардирующая частица (чаще всего это бывает нейтрон) захватывается ядром даже в том случае, если нет непосредственного столкновения, а частица пролетает на некотором расстоянии от ядра. [c.78]

Ри, который эффективно поглощает тепловые нейтроны и может делиться только быстрыми нейтронами. После захвата нейтронов он трансформируется в делящийся изотоп плутония Pu. Ядра этого изотопа имеют большие значения эффективных поперечных сечений деления быстрыми нейтронами и радиационного захвата тепловых не11тронов, вследствие чего он благоприятствует накоплению Я. г. в реакторах на быстрых нейтронах (эффективные поперечные сечения ядерных реакций характеризуют вероятность ядерной реакции). Важнейшей характеристико Я. г. является число вторичных нейтронов, образуемых в результате одного акта захвата Я. г. нейтронов. Эта величи- [c.806]

Зависимость эффективного сечения атома от скорости электронов характеризуется с помопи ю функции возбуждения. Существуют два различных понятия функция возбуждения уровня—зависимость эффективного поперечного сечения от скорости электрона по отношению к возбуждению данного уровня и функция возбуждения спектральной линии (оптическая функция воз-бул<дения) — зависимость эффективного поперечного сечения от скорости электронов по отношению к возбуждению данной линии. Оптическая функция возбуждения спектральной линии отличается от функции возбуждения уровня в тех случаях, когда существенную роль играют каскадные переходы, т. е. переходы со всех выше лежащих уровней на данный уровень. [c.14]

Е. Бучельникова Н.С., Эффективные поперечные сечения захвата медленных электронов некоторыми галогенсодержащими молекулами, О2 и HgO. КЭТФ,. [c.702]

Если толш,ина перегородки равна /, ее полное эффективное поперечное сечение равно Л, а напряжение на ней равно Еу то объем жидкости, переносимой за единицу времени, равен [c.253]