Дифференциальная длина пробег

При этом в отличие от (3.33) интегрирование ведется не по энергии, а по потере энергии. Под N понимается концентрация атомных электронов о ( , А ) и а ( ) — суммарное дифференциальное и полное сечения, причем -энергия электрона, а А -потеря энергии. Размерность источника есть обратная энергия, что, как уже отмечалось в 3.4, обусловливает размерность деградационного спектра, равную длине, деленной на энергию, и объясняет иногда испольэуемое название такого деградационного спектра - "дифференциальная длина пробега". [c.112]

Поверхностно-барьерные детекторы сравнительно просты в изготовлении, работают при комнатной температуре и используются для регистрации и спектрометрии заряженных частиц с малой длиной пробега и нейтронов. Такие детекторы часто изготавливают на базе одного кристалла в виде пар, предназначенных для включения в дифференциальные схемы и мостовые электрические. [c.311]

Абсцисса максимума дифференциальной кривой 2 (рис. 29) показывает длину пробега Я, которым обладает подавляющее большинство а-частиц. [c.48]

Общие законы равновесия и движения жидкостей выражаются обычно в виде дифференциальных уравнений, получаемых на основе рассмотрения жидкости как сплошной однородной среды. При этом пренебрегают тем, что элементарный объем жидкости является совокупностью молекул, расположенных на некоторых расстояниях одна от другой. Такое допущение возможно, поскольку размеры элементарного объема всегда могут быть взяты значительно большими средней длины пути свободного пробега молекул. [c.23]

Наличие А-резонанса и небольшая средняя длина свободного пробега сразу же приводят к ряду следствий для полных и дифференциальных пион-ядерных сечений, которые мы сейчас опишем. [c.245]

Отметим основную особенность рассматриваемого решения. Наличие заданного наперед масштаба длин /оо делает задачу не автомодельной, несмотря на то, что в данном случае, как и во всех задачах типа Блазиуса ( 4, 58, 68, 69), пластинка рассматривается как полубесконечная. Этим и объясняется тот факт, что после введения второго из комплексов переменных (10.137) уравнения (10.135) не свелись к обыкновенным дифференциальным уравнениям, содержащим в качестве единственного аргумента С. Устремив е к нулю, что можно рассматривать как пренебрежение длиной пути свободного пробега молекулы по сравнению с размером пластинки, вернемся к обычной задаче Блазиуса. [c.367]

Движение одиночной ступени новые результаты. Как уже отмечалось в гл. ПТ, рост кристаллов в общем случае сводится к проблеме движения некоей границы — это необходимо учитывать в дифференциальных уравнениях, описывающих поток вещества или тепла. В формуле (17.8) теории Бартона, Кабреры и Франка отсутствует член, учитывающий скорость, хотя эти аз-торы и предложили критерий, основанный на средней длине пробега Xs до реиспарения. Хирс [144] учитывает член, содержащий скорость в диффузионном уравнении (исходя, однако, по-прежнему из стационарных условий). Полученный им результат гласит, что решение Бартона, Кабреры и Франка (17.9) справедливо, когда [c.453]

Вдиое уменьшенная длина пробега означает, что средний косинус квантов, двигающихся впереди н назад)5>, полагается равным Дифференциальные [c.59]

Подстановка темттературы из этой формулы в уравнение (10) дает дифференциальное уравнение первого порядка для нахождения функции J (т) или, возвращаясь к (22), Г(т,5а) и 7 (х,5а). Для решения этого уравнения заметим, что в интересующем нас узком интервале температур фактическая больцмановская зависимость длины пробега от температуры, даваемая формулой (3) (слабой зависимостью от температуры предэкспоненциаль-ного фактора пренебрегаем), может быть аппроксимирована экспоненциальной [c.61]

Современные масс-спектрометры оборудованы, как правило, дифференциальной систе.мой откачки. Узлы ионного источника и анализатора сообщаются между собой только через отверстие малого диаметра для пропуска ионного пучка каждый из них откачивается отдельным высоковакуумным насосом. Вследствие этого высокий вакуум в системе разделения в существенной мере независим от остаточного давления в камере ионного источника. что гарантирует необходимую длину свободного пробега при прохождении пучка ионов через аналитическую часть масс-спектрометра. По сравнению с системами накуумирования, в которых предусмотрен только один общий высоковакуумный насос, дифференциальная система откачки обеспечивает лучщую разрещающую способность и снижение нижнего предела детектирования ионов. [c.279]

Если в газе отсутствуют градиенты скорости, температуры и концентрации, то функция f г, с , т) представляет собой распределение Максвелла. Если же система неравновесная и существуют градиейты, то функция распределения определяется из интегро-дифференциального уравнения Больцмана. Уравнение Больцмана для случая, мало отличающегося от равновесного, когда потоки линейны по отношению к производным, может быть решено с помощью метода теории возмущений, развитого Чепменом и Энскогом. Уравнение Больцмана справедливо лишь для достаточно малых плотностей газа, когда влиянием столкновений более чем двух молекул можно пренебречь. Таким образом, рассматриваются лишь парные столкновения. В то же время длина свободного пробега молекулы должна быть достаточно мала, чтобы газ можно.было рассматривать как сплошную среду. В этом случае из уравнения Больцмана получают гидродинамические уравнения Навье-Стокса и выражения для векторов потоков. Коэффициенты переноса определяются векторами потоков и выражаются через интегралы [12], значение которых зависит от вида потенциальной функции межмолекулярного взаимодействия. [c.24]

Решение интегро-дифференциального уравнения Больцмана, как правило, ограничивается лишь первым приближением к функции распределения, что справедливо в условиях, когда градиенты основных макроскопических величин малы (относительное изменение меньше единицы. на средней длине свободного пробега молекул). Простейшие расчеты показывают, что при давлении, например, в 0,1 МН1м , только в ударных волнах возможны большие градиенты макроскопических величин. При обычных условиях учет высших приближений к функции распределения практически не сказывается на результатах расчетов, приводя к их изменению на 1— 2% [892, 967, 968]. [c.57]

Обычно геометрическое подобие осуществить нетрудно. Следует только иметь в виду, что изменение геометрических размеров не должно привести к качественному изменению процесса в модели и, следовательно, к нарушению первого условия подобия. Например, газ нельзя считать сплошной, средой и применять для исследования его течения и теплообмена используемые памп дифференциальные уравнения конвективного теплообмена, если параметр Кнудсена Г//о достаточно велик (см. 4-4). При течении газа в трубе за характерный размер 1о может быть принят диаметр й. Если средняя длина свободного пробега молекул I будет примерно больше 0,00Ы, то такое течение газа по своим свойствам отклоняется от течения сплошной среды. [c.166]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология