Интенсивности зеемановских компонент

Расщепления выражены в долях нормального зеемановского расщепления наиболее "интенсивные компоненты набраны жирным шрифтом. [c.373]

Относительные интенсивности зеемановских и штарковских компонент линий. При исследовании зеемановского расщепления спектральных линий наблюдения обычно ведутся по двум направлениям распространения света —вдоль поля (по оси z) и перпендикулярно к полю (по оси х). В первом случае вектор к направлен по оси 2 , а векторы поляризации лежат в плоскости х, у. В качестве двух независимых направлений поляризации q = 1, 2 можно выбрать направления хну. При этом из (31.1) получаем [c.383]

Для молекул, находящихся в магнитном поле, в принципе возможны переходы с испусканием или поглощением излучения между зеемановскими компонентами и подуровнями их сверхтонкой структуры. Из-за чрезвычайно малой интенсивности самопроизвольных переходов с испусканием излучения такие переходы практически не регистрируются. [c.470]

Относительные интенсивности отдельных компонент зеемановского расщепления подчиняются следующим качественным правилам. [c.346]

Будем считать, что все компоненты, на которые расщепилась в магнит ном поле данная линия, разрешены. Кроме того, ограничимся пока случаями слабых полей, когда расщепление симметрично (по положению компонент и по их интенсивности) относительно первоначального положения нера щеп-денной линии. Тогда необходимо из экспериментальных данных определить число компонент, состояние их поляризации и расстояния между компонентами, выраженные в виде дробной части (обычно в виде десятичной дроби) от нормального зеемановского расщепления. Кроме того, важно отметить, хотя бы качественно, распределение интенсивностей в группах тс- и о-ком-понент. По этим данным можно найти значения квантовых чисел У и множители Ланде g для обоих термов, соответствующих изучаемой линии. [c.369]

Селективность возбуждения как в одномерном, так и в двумерном экспериментах определяется длительностью подготовительного периода tT на рис. 9.1.1, а или Тр на рис. 9.1.1, б. Однако 2М-метод позволяет изучать частично перекрывающиеся спектры, для которых селективное возбуждение невозможно. Кроме того, если в одномерном эксперименте селективный импульс имеет достаточно большую длительность, то необходимо учитывать процессы обмена во время этого импульса, так что разделение возбуждения и восстановления становится сложным. В 2М-эксперименте, наоборот, продольная намагниченность в течение h не представляет интереса, а обмен поперечных компонент на интервале h не влияет на интегральную интенсивность кросс-пиков он лишь приводит к уширению линий (см. разд. 9.3). Второй тг/2-импульс почти мгновенно создает неравновесные населенности, и с этого момента стартуют соответствующие процессы смешивания. Поскольку наблюдаемый перенос зеемановской поляризации начинается с четко определенных начальных условий, становится возможным определение скорости динамических процессов с повышенной точностью. [c.583]

Для той же цели можно использовать компоненты зеемановского расщепления, расстояния между которыми можно плавно менять величиной магнитного ноля. Желательно выбрать компоненты с одинаковой интенсивностью и состоянием поляризации, погасив ненужные компоненты соответственно ориентированным поляроидом. [c.81]

Относительные интенсивности компонент зеемановского расщепления [c.335]

Сверхтонкое расщепление линий, обусловленное магнитным взаимодействием электронной оболочки с ядром, легко может быть различаемо от изотопического путем наблюдения зеемановского расщепления благодаря тому, что магнитное расщепление компонент сверхтонкой структуры в отличие от линий, относящихся к разным атомам, находится в определенной взаимной связи. Наблюдение интенсивностей и интервалов сверхтонкой структуры долгое время удовлетворительно объяснялось подбором значений магнитного и механического ядерных моментов. Энергия взаимодействия магнитных моментов оболочки и ядра пропорциональна скалярному произведению их моментов У и /, которое выражается формулой [c.434]

Из схемы, представленной на рис. 13.8, видно, что направления H ett (+) и Яег( (—) составляют с осью i углы —0 и +0 соответственно. Угол 0 определяется выражением (52). Наконец, рассмотрим спектр ядра Ii. Переходы аа Ра" являются разрещенными, и интенсивность их пропорциональна os 0. Направление квантования спина 2 изменяется на угол 20, но зеемановская энергия /2 в поле H eit не изменяется. Следовательно, эти два перехода происходят на частоте (Oj. Переходы аа РР" или аР Ра" являются запрещенными. Их относительные интенсивности пропорциональны sin 0, и так как зеемановская энергия ядра U изменяется на yzh I то возникает дублет, компоненты которого располо- [c.312]

Неэквивалентные позиции могут возникать не только при замещении магнитных ионов немагнитными, но и в тех случаях, когда в окружении данного иона находятся магнитные ионы разного типа. В работе [И] при исследовании шпинелей СоРег-О4 и МпРс204 было обнаружено сильное уширение линий месс-баз эровских спектров, относящихся к ионам Ре в В-подре--шетке. Это связано с наличием нескольких типов ионов Ре +, каждый из которых имеет свое значение поля Яэфф на ядре железа. В данных шпинелях это возникает из-за различного окружения ионов Ре в В-узлах ионами Ре и Со + (или Мп +), находящимися в А-подрешетке. Разложение сложного спектра при помощи ЭВМ позволило выделить 5 наиболее интенсивных зеемановских компонент — одну в А-подрешетке и Т1етыре в В-подрешетке (см. рис. Аа и 46). Относительная интенсивность линий В-компонент задавалась формулой, аналогичной соотношению (1) /(п)=С (1—где С — биномиальный коэффициент п — число ионов Ре + в А-узлах к — их концентрация. Здесь п = 6, 5, 4, 3, 2, 1, 0. Соответствующее число ионов Со + (или Мп +) равно (6—га) =0, 1, 2, 6. Для каждой компоненты было получено значение сверхтонкого магнитного поля и изомерного сдвига в интервале температур 4,2—500° К и построена температурная зависимость полей Яэфф для компонент А, В1, В2, ВЗ и В4. Установлено, что при фиксированной температуре величина поля Яэфф (В) уменьшается с увеличением числа ионов Со + (или Мп +) в А-подрешетке. Кроме того, различие в полях Яэфф для различных неэквивалентных мест увеличивается с ростом температуры. Это означает, что суперобменные взаимодействия Со (А)—Ре (В) и Мп(А)—Ре(В) меньше, чем Ре(А)—Ре(В). [c.16]

В результате мессбауэровского эксперимента получают спектр поглощения у-квантов в исследуемом объекте — зависимость интенсивности 1 прошедшего через образец излучения от скорости у, движения поглотителя. На рис. Х.2 представлен ряд возможных форм линий поглощения, наблюдаемых при проведении эксперимента. Линия поглощения может быть синглетной (а), иметь форму Дублета (б) или более сложную расщепленную форму, соответству-1рщую зеемановскому сверхтонкому взаимодействию в исследуемом веществе (в). И одиночная линия и компоненты расщепления описываются выражением (IX.7) и имеют лоренцевскую форму б шириной лвнии Гэксп) ЧТО верно для тонкого поглотителя. [c.191]

Подробное рассмотрение различных возможных случаев зеемановского расщепления приводится в монографии М. А. Е л ь я ш е в и ч, Спектры редких земель, Гостехиздат, 1953. Там же помещены обширные таблицы -факюров и относительных интенсивностей я- и а-компонент. [c.334]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология