Эффект Зеемана нормальный

Описать нормальный и аномальный эффекты Зеемана (стр. 500- 502). [c.473]

Несомненно, теория Бора— Зоммерфельда явилась крупнейшим достижением физики. Наличие в атомах дискретных состояний было подтверждено экспериментально в опытах Д. Франка и Г. Герца (1913 г.). Серьезным успехом этой теории стало также вычисление постоянной Ридберга для водородоподобных систем и объяснение структуры их линейчатых спектров. В частности, Бору удалось правильно объяснить серии спектральных линий иона Не+, до того приписываемые водороду. Теория Бора — Зоммерфельда объяснила физическую природу характеристических рентгеновских спектров, расщепление спектральных линий в сильном магнитном поле (так называемый нормальный эффект Зеемана) и другие явления. [c.17]

Нормальный эффект Зеемана проявится для переходов и [c.541]

Происхождение названий аномальный и нормальный эффекты Зеемана относится к периоду, когда представления об электронном спине еще не были введены в квантовую механику. Поскольку зеемановский триплет, как это легко показать, может быть объяснен и в рамках описания с набором обычных квантовых чисел п, [c.83]

Рис. 2-3. Диаграмма, изображающая расщепление уровней энергии с, I = i ти 1 — 2 на 21+1 подуровней (нормальный эффект Зеемана) при наложении сильного магнитного поля Н в направлении оси z. Когда Н = О, наблюдается одиночная линия, а при наложении поля Н — три линии. Переходы подчиняются правилам отбора Ami = О, 1 и имеют частоты Vo, Vq + Avq. Vo — Avo.

Нормальный эффект Зеемана проявится для переходов Аномальный эффект для атома углерода проявляться не будет. [c.385]

Компоненты с АМ = О называют тг-компонентами, тогда как с АМ,- = 1 — (т-компопентами. тг-Компоненты линейно поляризованы параллельно магнитному полю, тогда как (т-компоненты линейно поляризованы перпендикулярно магнитному полю. Нормальный эффект Зеемана (называемый нормальным, поскольку он может быть объяснен в рамках классической физики) возникает, когда оба состояния расщепляются на состояния одинаковой энергии. При этом образуется триплет (рис. 8.2-13) с центральной тг-компонентой и двумя <т - и -компонентами, так что суммарная интенсивность трех компонент равна интенсивности нерасщепленной линии (рис. 8.2-14). В этом случае расщепление (расстояние между компонентами) прямо пропорционально напряженности магнитного поля. Аномальный эффект Зеемана более сложен и приводит к образованию мультиплета, расщепление которого представляет собой более сложную функцию напряженности магнитного поля (рис. 8.2-15). [c.53]

На рпс. 15 приведено не полное схематическое изображение спектра атома натрия. Хорошо известно, что каждая из линий спектра в действительности является дублетом. Знаменитый натриевый дублет 5896 и 5890 А вызван двумя очень близкими переходами, энергии которых равны соответственно 48 630 и 48 700 кал/г-атом. Таким образом, энергия двух возбужденных состояний отличается всего лишь на 70 кал/г-атом. На основании изложенного выше, казалось бы, можно было объяснить эту разницу с помощью теории относительности так, как предлагал Зоммерфельд. Однако объяснение оказалось совершенно другим. Под действием не слишком сильного магнитного поля натриевый дублет расщепляется довольно странным и сложным образом. Исходные линии исчезают, причем одна из них заменяется четырьмя линиями, расположенными симметрично относительно того места, где находилась первоначальная линия. Совершенно аналогично другая линия расщепляется на шесть компонент. Разделение в каждом случае оказывается меньше классического еН/ лтс, найденного для нормального эффекта Зеемана в слабых полях. Ланде [28] удалось подобрать [c.124]

Я — атом гелия б — нормальный эффект Зеемана на переходе Р у атома кад- [c.185]

Схематически изобразите спектры для каждого разрешенного перехода из предыдущей задачи при эффекте Штарка и нормальном эффекте Зеемана. [c.192]

Такое расщепление предсказывалось классической электронной теорией. Оно носит название нормального эффекта Зеемана. [c.321]

Нормальный эффект Зеемана наблюдается для некоторых СОСТОЯНИЙ сложных атомов. Как будет показано в 78, состояние сложных атамов, содержащих несколько электронов, в некотором приближении можно характеризовать собственными значениями операторов суммарного спина всех электронов S = суммарных орбитальных моментов количества движения L = и полного момента J — L -j- S. Изменение энергетических состояний таких атомов в слабом однородном внещнем магнитном поле также определяется формулой [c.322]

Рассматривая нормальный эффект Зеемана, мы не учитывали спин-орбитального взаимодействия, которое, как показано в 1 гл. X, определяет мультиплетную структуру спектра. Такое упрощение допустимо, если действие внешнего магнитного поля существенно больше спин-орбитального взаимодействия. Под влиянием такого поля связь между моментами М и 8 разрывается и эти векторы проектируются на направление поля Н независимо, а энергия характеризуется квантовыми числами п, / и при снятии вырождения — т. В случае же очень слабого магнитного поля его действие приходится рассматривать как возмущение, накладываемое на сложную мультиплетную структуру энергетических уровней, зависящих от квантовых чисел п, /, / и при снятии вырождения — Ш]. Картина спектра оказывается гораздо сложнее, чем в случае нормального эффекта Зеемана, и поэтому явление носит название сложного эффекта Зеемана. [c.203]

В чем заключается нормальный эффект Зеемана [c.206]

Мы видим, что энергии возмущенных состояний распределены симметрично вокруг невозмущенного уровня. Число уровней попрежнему равно 27-f-1, но величина расщепления отличается от простой теории множителем g, который отличается от единицы членом, происшедшим от матричного элемента S . Для синглетных уровней 5 = 0 и L=J, так что добавочный член исчезает. Другими словами, теория нормального триплета Лоренца относится к эффекту Зеемана на линиях, являющихся комбинациями синглетных уровней. [c.365]

Однако оказалось, что во многих случаях расщепление значительно сложнее число компонент бывает более трех и величина смещения частот А не соответствует в точности вычисленной по формуле (1.9). Расщепление, описываемое теорией Лоренца, называют нормальным эффектом Зеемана. Другие виды расщепления — аномальным эффектом Зеемана. [c.14]

Р 11 с. 66. а. Нормальный эффект Зеемана д, 1я перехода из состояния с I. 2 в состояние с 1. Аномальный эффект Зеемана для перехода из 2 I I - 1. [c.201]

Но I Я1- -расстояние между уровнями в нормальном эффекте Зеемана, так что v в точности равно величине расщепления частот трех спектральных линий в нормальном эффекте Зеемана. [c.204]

Из сказанного видно, что для анализа спектра, наряду с постоянными разностями частот, приходится привлекать ряд других критериев правила интервалов и отбора и интенсивности линий. Нормальная конфигурация атома определяется по спектру поглощения. Весьма большую роль при анализе сложных спектров играют данные, вытекающие из изучения эффекта Зеемана, о чем будет сказано ниже ( 67). [c.84]

Такое расщепление линий на три компоненты носит название нормального эффекта Зеемана. [c.331]

Закон Рунге утверждает, что для случая сложного эффекта Зеемана расстояния Av между компонентами являются рациональными дробями от нормального расщепления Avg, отнесенного к тому же магнитному полю [c.334]

Нормальный эффект Зеемана наблюдается для атомов, не имеющих спинового момента. В этом случае каждая линия расщепляется на три компоненты. [c.444]

Если 8 = О, то 1 (нормальный эффект Зеемана). [c.445]

Нормальный j) В отсутствие эффект полей Зеемана [c.427]

Первой экспериментальной работой в этой области явилась работа Маклен-нана и Шрума2) о зеленой линии северного сияния. Как выяснилось в разделе 5 гл. XI, эта линия вызывается переходом — в нормальной конфигурации 2р нейтрального кислорода. Первые измерения эффекта Зеемана производились в продольном направлении. Как следует из результатов раздела 6 гл. IV, в этом направлении составляющие с Д/И = 2 и АМ=0 отсутствуют, так что зеемановская группа линий подобна дипольной. Измеренные расстояния между линиями дали = откуда вытекало, что линия носит синглетный характер. Поперечный эффект на этой линии был изучен Фрериксом и Кемпбеллом ), установившими, что а-составляющие имеют удвоенное против нормального смещение, соответствующее Д/И == 2, а -составляющие, отвечающие Д/И = г 1, имеют нормальное смещение, причем все линии одинаковы по интенсивности в согласии с теорией. [c.379]

Успех опытов Штерна вызван тем, что, во-первых, магнитный момент электронной оболочки молекулы водорода в нормальном состоянии Е равен нулю, а, во-вторых, тем, что момент, связанный с вращением молекулы, доступен непосредственному измерению по отклонению пучка молекул параводорода. Вообще же говоря, магнитный момент ядра много меньше магнитного момента электронной оболочки и проявляется лишь в небольших поправочных членах, определяющих магнитное ращепление уровней ( 92). Магнитный момент ядра можно наиболее непосредственно обнаружить на расщеплении терма, для которого J = 0 (например, терма Sg). Полный магнитный момент атома в состоянии с У=0 совпадает с магнитным моментом ядра и, следовательно, по величине магнитного расщепления уровня с J=0 можно непосредственно найти множитель Ланде g I). Однако наблюдение обычного эффекта Зеемана на таких уровнях требует применения очень сильных магнитных полей до сих пор оно остается экспериментально не исследованным. [c.568]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология