Спектр рентгеновские характеристические

Рис. 25. Белый (непрерывный) п характеристический (К и /(р-линии) спектры рентгеновского излучения

Рис. 27. Белый (непрерывный) и характеристический (К д- и АГр-линии) спектры рентгеновского излучения

Наибольшее применение в дифракционном структурном анализе получили три компоненты характеристического спектра рентгеновского излучения Кр, Ка, и Ка,. Не вдаваясь в подробности, укажем только, что существуют экспериментальные методики, позволяющие выделять из всего спектра излучения ту или иную характеристическую компоненту, например, с помощью кристаллов-монохроматоров, фильтров и т. д. [3]. В настоящее время промышленность выпускает рентгеновские трубки с анодами из различных материалов, которым соответствуют характеристические длины волн /(Г-серии рентгеновского излучения, лежащие в интервале от 0,5 до 2,5 А и наиболее подходящие для целей структурного анализа. Спектральные характеристики рентгеновского излучения для различных материалов анода можно найти в справочниках [4, 5]. [c.113]

Рентгеновские характеристические спектры. [c.59]

Характеристический спектр рентгеновских лучей [c.142]

Из курса атомной физики известно, что рентгеновское излучение, генерируемое рентгеновской трубкой, имеет сплошной и характеристический спектры [2]. В рентгеноструктурном анализе используется как тот, так и другой. Сплошной спектр рентгеновского излучения зависит от напряжения, подаваемого на трубку, а характеристический спектр определяется материалом ее анода. [c.113]

При съемке кристаллов белков, нуклеиновых кислот и других объектов с очень большими параметрами решетки, когда общее число отражений достигает нескольких десятков или сотен тысяч, а также при съемке кристаллов, нестабильных во времени или разлагающихся под действием рентгеновского излучения, возникает необходимость ускорения рентгеновского эксперимента. Один из естественных методов ускорения — повышение мощности рентгеновских трубок, в частности, использование трубки с вращающимся анодом или переход к другим источникам мощного у-излучения. Так, все шире используется синхротронное излучение, т. е. у-излуче-ние, возникающее при ускорении (устойчивом круговом движении) электронных пучков в синхротронах. Синхротронное излучение содержит у-кванты разной энергии и, следовательно, является аналогом белого спектра рентгеновской трубки. Но даже при монохроматизации посредством отражения от кристалла-монохроматора, связанной с ослаблением интенсивности на один порядок, интенсивность синхротронного излучения остается выше интенсивности характеристического излучения обычной рентгеновской трубки примерно на два порядка. [c.79]

Жидкости и аморфные тела в отличие от кристаллов не дают дискретных дифракционных максимумов. Поэтому для исследования их структуры важно знать общий ход интенсивности в зависимости от угла рассеяния. Поскольку характеристический спектр рентгеновского излучения состоит из дискретных длин волн, каждая из которых дает свою дифракционную картину, то используемое излучение должно быть монохроматическим. Наиболее интенсивной в рентгеновском спектре является / ol-линия, поэтому кажется естественным, что в структурном анализе жидкостей используется именно /Са-излучение. Сопровождающее его /Ср-излучение рассеивается веществом независимо от / i-излучения. В результате возникают две дифракционные картины одна от Кш -, а другая от -излучения, что затрудняет их расшифровку. Поэтому ATp-излучение отфильтровывается. [c.91]

В процессе неупругого рассеяния электронов пучка рентгеновское излучение может возникать за счет двух совершенно различных процессов 1) торможения электрона пучка в кулоновском поле атома, состоящего из ядра и слабо связанных электронов, приводящего к возникновению непрерывного спектра рентгеновского излучения с энергией от нуля до энергии падающего электрона, как показано на рис. 3.32 это излучение называется непрерывным, или тормозным рентгеновским излучением 2) взаимодействия электрона пучка с электронами внутренних оболочек, которое может привести к выбиванию связанного электрона, покидающего атом в возбужденном состоянии с вакансиями на электронной оболочке (рис. 3.33). При возвращении атомов в стационарное состояние происходит электронный переход с внешних оболочек для заполнения этой вакансии. При переходе происходит изменение энергии и высвободившаяся энергия атома может проявиться либо в форме испускания рентгеновского кванта, либо в форме испускания (оже) электрона. Так как энергия испускаемого рентгеновского кванта определяется разностью энергии между четко определенными атомными уровнями, это излучение называется характеристическим рентгеновским излучением. [c.66]

Процесс возбуждения рентгеновской флуоресценции аналогичен процессу возбуждения характеристического рентгеновского излучения электронами. Спектры рентгеновской флуоресценции содержат информацию, необходимую для анализа элементного состава веществ и материалов. При качественном анализе определяют длины волн флуоресцентных линий, а затем с помощью таблиц (см. Приложение III) устанавливают принадлежность зарегистрированных линий тем или иным элементам. [c.7]

Помимо диаграммных линий в характеристическом спектре рентгеновского излучения существуют слабые по интенсивности линии, называемые недиаграммными линиями, или сателлитами диаграммных линий. Коротковолновые сателлиты могут возникать при дополнительной ионизации излучающего атома, а также при переходах на внутренний уровень с оптических уровней атомов, которые были предварительно возбуждены. Сателлиты, проявляющиеся с длинноволновой стороны от диаграммной линии, могут возникать при перекрестных переходах электронов атомов, образующих химическое соединение. Например, длинноволновой сателлит i -линии хлора проявляется в соединении КС1 и может быть объяснен переходом 2р электрона иона на уровень Is иона С1 [1, 2]. [c.797]

В рентгеновских микроанализаторах пучок электронов с энергией до 40-50 кэВ бомбардирует поверхность исследуемого образца, что приводит к возбуждению рентгеновского характеристического спектра материала образца (подобно тому, как это происходит в рентгеновских трубках). По набору длин волн спектра осуществляется качественный анализ материала образца. Интенсивность линии каждого элемента пропорциональна его количеству и используется для количественного анализа элементного состава материала образца. [c.43]

Рентгеновские характеристические спектры. Линии этих спектров возникают при переходах внутренних электронов с оболочки на оболочку. Такие переходы возможны, когда один из электронов предварительно был удален из атома. Если удален электрон оболочки К (рис. 102, б), то освободившееся место может занять либо один из электронов оболочек Ь или М или же еще более удаленных оболочек. Когда нижним уровнем является [c.170]

Спектр рентгеновского излучения (рис. 7.7) содержит две составляющие тормозное и характеристическое излучения. [c.289]

Тормозное излучение однозначно связано с напряжением С/а и имеет непрерывный спектр, а характеристическое получается при превышении определенного Уа и определяется физическими параметрами материала мишени. Энергия кванта рентгеновского излучения с минимальной длиной волны >.0 при- [c.289]

В этом методе определение химического состава производится по рентгеновскому характеристическому спектру на основе известных принципов рентгеноспектрального анализа с той существенной разницей, что рентгеновское излучение возбуждается не в большой пробе (весом 10" —10" г), а в микропробе весом 10 —г без выделения этой пробы из массивного образца. Характеристика веса пробы наглядно показывает аналитические возможности нового метода и тот огромный скачок, который сделал рентгеноспектральный анализ с развитием этого метода. [c.59]

Характеристические линии мишени иногда мешают возбуждению спектра рентгеновскими лучами. Эти линии полезны, если их длины волн короче (но лишь не на много) длины волны края поглощения, соответствующего возбуждаемой линии. В этом случае характеристические линии мишени очень эффективны, так как в возбуждающем пучке интенсивность их велика и они исключительно сильно поглощаются в образце. Такой благоприятный случай бывает не всегда. Иногда возбуждение линий мишени отнимает от непрерывного спектра энергию, которая могла бы пойти на возбуждение характеристической линии образца. В других случаях линия может накладываться на аналитическую линию образца. Такое наложение, возникающее в результате рассеяния образцом линии мишени, происходит не только при близости длин волн обеих линий, но и в случае, когда отра- [c.116]

Рентгеновские характеристические спектры занимают область длин волн от десятых долей А до нескольких десятков А. [c.171]

Для получения характеристических рентгеновских спектров достаточно нанести на охлаждаемый водой антикатод незначительное количество исследуемого вещества, поместить антикатод в специально сконструированную рентгеновскую трубку, наложить высокое напряжение и сфотографировать спектр. Рентгеновский анализ не только качественно указывает на присутствие или отсутствие данного вещества, но дает возможность на основании сравнения интенсивностей приблизительно определить его количественно. [c.255]

Характеристический спектр рентгеновских лучей. Характеристический спектр возникает при определенном ускоряющем напряжении и , зависящем от атомного [c.143]

Уменьшение объема вещества, взаимодействующего с пучком электронов при большой интенсивности последнего, является чрезвычайно важным при проведении элементного микроанализа. Этот анализ может проводиться по рентгеновским характеристическим спектрам и по характеристическим потерям электронов (см. также гл. 19 и гл. 23). [c.548]

Спектры испускания рентгеновских лучей бывают двух типов сплошные (белые) и линейчатые (характеристические). Сплошной (белый) и характеристический спектры рентгеновского излучения показаны на рис. 1. Напомним, что рентгеновское излучение возникает в результате столкновения электронов, летящих с большими скоростями, с материалом анода рентгеновской трубки. [c.5]

Пропорциональный счетчик дает импульсы, строго пропорциональные энергиям фотонов, вызвавшим эти импульсы. Усиленные еще и электронными схемами, сигналы от счетчика по своей амплитуде могут отличаться один от другого более чем на 100 в. Следовательно, на выходе усилительных схем получается амплитудное распределение импульсов, достаточно разных, чтобы их можно было зарегистрировать с помощью электронно-вычислительных схем. Это амплитудное распределение импульсов можно рассматривать как характеристический энергетический спектр излучения. Последнее же означает, что можно весьма успешно получить спектр рентгеновского излучения без кристалл-анализатора. Принимая набор (за время проведения эксперимента) одинаковых по амплитуде импульсов в качестве непосредственной оценки интенсивности спектральной линии, нетрудно использовать это в практической аналитической работе. [c.241]

Электроны, достигнув отмеченной критической энергии, выбивают электроны из внутренней оболочки атома. На место выбитого электрона из какого-либо дальнего слоя переходит электрон с бмьшей энергией, чем выбитый. При этом переходе выделяется энергия, определяющаяся разностью энергетических уровней до и после перехода, в виде квантов рентгеновского излучения. Поэтому каждый элемент дает определенный, присущий только ему спектр. Рентгеновский характеристический спектр является в связи с этим чисто атомным свойством. Он возникает независимо от того, находится ли атом, излучающий рентгеновские лучи, в свободном состоянии или входит в химическое соединение. Этим рентгеновские спектры отличаются от оптических, где один и тот же элемент дает различные спектры в атомном или молекулярном состоянии. Эта разница обусловливается тем, что [c.52]

Мозли установил, что корни квадратные из частот линий а (илир) данной серии характеристических спектров рентгеновских лучей прямолинейно изменяются с ростом заряда ядра (порядкового номера Z) [c.75]

Рис, 3.34, Расчетный спектр рентгеновского излучения, генерируемого в медной мишени электронным пучком с энергией 20 кэВ, демонстрирующий обра-зерывного фона и характеристических линий Сих . Си оИ u . [c.68]

Для определения значения постоянной Крамерса кв необходимо выполнить абсолютные измерения спектрального распределения непрерывного рентгеновского излучения. Выполнить таккс измерения на микроанализаторе с кристалл-дифракциои-ным спектрометром чрезвычайно трудно, так как эффективность спектрометра изменяется с энергией и, более того, обычно неизвестным образом. В дисертации Грина [65], опубликованной за несколько лет до появления детекторов с дисперсией 1го эн е ргии, описан ряд измерений эффективности генерации как непрерывного, так и характеристического рентгеновского излучений, в которых для прямого измерения спектров рентгеновского [c.108]

Форма континуума зависит главным образом от величины приложенного высокого напряжения. На рис. 8.3-8 показан спектр рентгеновской трубки с родиевым анодом, работающей при 45 кВ. Тормозной континуум достигает максимума при 1,5Лтш (или при 2/3 тах)- Общая интенсивность континуума растет с ростом атомного номера мишени и линейно зависит от величины тока трубки. Толщина бериллиевого окна влияет на низкоэнергетическую часть спектра. Правильный выбор материала анода и рабочего напряжения позволяет оптимально возбуждать определенный набор элементов с помощью непре-рьшного излучения, а также с помощью характеристических линий трубки. Для возбуждения элементов с большим Z следует использовать большое ускоряющее напряжение. [c.70]

Ширина линии характеристического спектра рентгеновского излучения равна сумме ширин верхнего и нижнего уровней атома. Полная ширина уровня определяется радиационными и безрадиационными (эффект Оже) переходами. Оже-переходы какого-либо определенного типа возможны только в том случае, если энергия перехода превышает энергию связи конвертируемого элект- [c.806]

Синтезированы и исследованы производные ионола и продукты их термоокислительных превращений с помощью рентгеновских и ИК-спектров. Рентгеновские спектры сняты на установке УРС-50И с использованием характеристического фильтрованного излучения Ге-антикатода (Хк=1,936 А). Показано, что строение радикала-заместителя в производных ионола определяет термоокислительные превращения, что связано с различной их эффективностью как антиокислителей. Окисление ионола и некоторых его производных сопровождается образованием коньюгироваиных [c.612]

Счетчики такого типа находят особенно широкое применение при рентгеноспектральном анализе, где используется для бескристальной (энергетической) дисперсии рентгеновских характеристических спектров. [c.157]

Характеристические спектры рентгеновских лучей данного элемента обычно получают, изготовляя из этого элемента или содержащего его соединения антикатоды электронных трубок, которые бомбардируются пучком электронов, имеющих энергии, соответствующие нескольким десяткам киловольт. Возбужденные таким способом атомы испускают излучение, длина волны которого заключена в интервале 1 —10 А. Вследствие больших волновых чисел спектроскопия таких излучений требует спещшльной экспериментальной техники. Она достаточно полно рассмотрена, например, в книге Зигбана ). Мы ограничимся лишь теоретическими вопросами. [c.311]

Уже отмечалось, что за несколькими исключениями атомные веса элементов последовательно возрастают, причем атомный вес являлся единственным непериодическим свойством элементов, известным до исследования спектра рентгеновских лучей и радиоактивности. Теперь известно, что элемент с атомным номером Z может иметь более тяжелые изотопы, чем элемент с атомным номером как, например, в случае 27 0 и и причем число изотопов у различных элементов может быть совершенно различным. Из свойств, непрерывно изменяющихся с увеличением Z, мы должны отметить рассеивание элементами а-частиц, поглощение и рассеивание рентгеновских лучей и длину волны характеристических рентгеновских лучей данной серии (т. е. Л, и других серий). Мозли в 1914 г, для многих элементов установил приблизительную линейную зависимость квадратного корня из частоты характеристического излучении данного типа, например Л -линий от атомного номера. Линейнаи зависимость между и Z для каждого типа характеристического рентгеновского излучения К, Ь, М к т. д.) существует не во всем интервале величин до Z= 1, но справедлива липгь до тех пор, пок [c.41]

А. Многие из них используются для количественных определений и идентификации технеция спектральным путем [81]. Среди них имеются линии достаточной интенсивности для идентификации технеция с чувствительностью до 10 г [21]. Получены также характеристические спектры рентгеновского излучения, которые хорошо согласуются с положением технеция в периодической системе на основании закона Мозли [82]. Какие-либо сведения о жидком и газообразном элементарном технеции в литературе отсутствуют, за исключением данных о давлении паров. Для газообразного технеция известна только величина энтропии (43,3 кал1моль при 25°С) [83] и установлено, что в масс-спектрометре при термической ионизации или электронной бомбардировке образуется ион Тс+газ [84]. Работа выхода электрона, рассчитанная по зависимости от атомного номера Z, равна 4,4 эв [85], потенциал ионизации 7,23 в [86]. Основные физические свойства технеция сведены в табл. 9, где они сопоставлены с аналогичными свойствами рения и марганца. Данные относятся к основному изотопу технеция — Тс . [c.25]