Релаксации полупериод

Из уравнения (2.75) следует, что полупериод релаксации то,5 зарядов (Q = 0,5Qo) равен [c.88]

Расчетами по формулам (2.76) и (2.77) получены следующие значения времени релаксации и полупериода релаксации при температуре 20 °С (при е=2,37) [c.88]

Многие реакции в растворе, в частности, важные реакции в неводных растворителях, протекают с весьма высокими скоростями (полупериод 10 с). Такие реакции стали изучать после создания и усовершенствования струевых и релаксационных методов. В основе последних лежит наблюдение за временем возвращения обратимой системы к равновесию (релаксация), нарушенному кратковременным внешним воздействием механическим, температурным, электрического или магнитного поля. [c.265]

Е-сли раствор электролита поместить в переменное поле низкой частоты, то за каждый полупериод ион может пройти сравнительно большой путь, при котором нарушается шаровая симметрия ионной атмосферы и появляется тормозящий движение иона эффект релаксации. По мере повышения частоты путь, проходимый но-ном за полупериод, будет уменьшаться и при значительном увеличении частоты уменьшится настолько, что сферическая симметрия ионной атмосферы не будет нарушаться. В этом -случае практически исчезнет тормозящий эффект релаксации и произойдет увеличение электропроводности раствора. [c.120]

Поляризация в переменном электрическом поле определяется соотношением между периодом изменения поля Т и временем релаксации т. При т -С Г поляризация та же, что и в постоянном электрическом поле. Если Т, то поляризации не происходит, так как за полупериод Г/2 изменения поля частицы не успевают сместиться в заметной степени. В промежуточном случае соизмеримых значений т и 7 поляризация происходит неполностью, смещения частиц не успевают за внешним полем. [c.209]

Второй тип релаксации — спин-спиновая релаксация — относится к обмену спиновыми состояниями между соседними ядрами. Этот процесс определяется характеристическим полупериодом жизни, обозначаемым Т. . Поскольку чистой потери энергии при этом не происходит, спин-спиновая релаксация не оказывает влияния на относительное распределение ядер в данном спиновом состоянии, но частично влияет на ширину полосы. [c.207]

Незатухающие колебания, наблюдавшиеся в опытах Теорелла, изображены на рис. 8.2. Подобные характеристики исследованной системы можно найти в работе (60] здесь приводятся только краткие сведения. На рис. 8.3 представлена схема установки, применявшейся в опыте. Мембрана имела поры диаметром мк, пористость составляла 70—80%, толщина мм. Камеры объемом 20 см были соединены с закрытым 3-литровым резервуаром. Площадь мембраны и горизонтального сечения камеры составляла 2 см , и, следовательно, перенос 1 см жидкости через мембрану приводил к изменению разности уровней на --- 1 см. Полупериод релаксации перепада давления составлял 5 мин. [c.485]

Представим себе, что через раствор сильного электролита проходит переменный ток. Тогда движение каждого из ионов происходит в двух противоположных направлениях попеременно. Если частота переменного тока мала, то за каждый полупериод ион успевает пройти сравнительно большой путь. Во время этого пути нарушается шаровая симметрия ионной атмосферы, как это было описано раньше, вследствие чего появляется тормозящий движение иона эффект релаксации. Если увеличивать частоту переменного тока, то пути, проходимые [c.129]

ИОНОМ за время полупериода, будут уменьшаться. При достаточно высокой частоте время движения иона в одном направлении станет настолько малым, что сферическая симметрия ионной атмосферы практически не будет нарушена. За время полупериода ион почти не сместится от центра ионной атмосферы. При этом должен исчезнуть или сильно уменьшиться тормозящий эффект релаксации, ибо ионная атмосфера не успевает рассеиваться за короткий полупериод. Исчезновение эффекта релаксации должно иметь следствием увеличение электропроводности раствора. [c.130]

Представим себе, что через раствор сильного электролита проходит переменный ток. Тогда движение каждого из ионов происходит в двух противоположных направлениях попеременно. Если частота переменного тока мала, то за кал<дый полупериод ион успевает пройти сравнительно большой путь. Во время этого пути нарушается шаровая симметрия ионной атмосферы, как это было описано раньше, вследствие чего появляется тормозящий движение иона эффект релаксации. Если увеличивать частоту переменного тока, то пути, проходимые ионом за время полупериода, будут уменьшаться. При достаточно высокой частоте время движения иона в одном направлении станет настолько малым, что сферическая симметрия ионной атмосферы практически не будет нарушена. За время полупериода ион почти не сместится от центра ионной атмосферы. При этом должен исчезнуть или сильно [c.115]

Если время адиабатического сжатия газа нри прохождении звуковой волны заметно превышает время колебательной релаксации Ткол то молекулярную колебательную теплоемкость можно считать близкой к равновесной колебательной теплоемкости С ол- В тех же случаях, когда полупериод колебаний меньше вс личины Ткол (большие частоты), колебательная теплоемкость будет практически равна нулю, т. е. вся заключенная в данном элементе газа энергия будет иметь форму поступательной и вращательной энергии. [c.77]

Адиабатический метод позволяет осуществлять термические реакции, приводящие к пиролизу, или взрывные реакции, сопровождающиеся образованием свободных радикалов, изменение концентрации которых можно наблюдать спектроскопически через промежутки времени, измеряемые микросекундами, или же непрерывно с помощью фотоэлементов и осциллографа. Изотермический метод впервые дал возможность экспериментального исследования релаксации колебательной энергии с высоких уровней без повышения температуры. Этим методом было показано, что реакции атомов с молекулами очень часто дают продукты, находящиеся на высоких колебательных уровнях кроме того, он позволил получить и расшифровать спектры поглощения свободных радикалов и возбужденных молекул, образующихся фотохимическим путем. Во всех изучавшихся случаях мы были ограничены продолжительностью фотоимпульса и спектроимпульса, составлявших в обычных условиях 15 и 1 мксек и измеряемых как полупериоды при энергиях соответственно 2000 и 100 дж. Анализ всех упомянутых процессов мог бы быть улучшен путем уменьшения продолжительности обоих импульсов при сохранении той же энергии, это дало бы возможность получать более высокие концентрации промежуточных веществ и наблюдать их реакции и спектры в течение более коротких промежутков времени. Общими условиями для этого являются малая емкость, высокое напряжение и уменьшение самоиндукции, а также преодоление сопряженных со всем этим трудностей. Большие возможности метода заставили нас согласиться на принятое нами неизбежное в настоящее время компромиссное решение аппаратурной задачи. Таким образом, нам приходится ограничиваться исследованием промежуточных веществ с временами жизни порядка 1 мксек и выше. [c.561]

Изучению кинетики реакций комплексообразования с ионами этих металлов посвящено много работ. Обычно реакции изучаются в условиях, допускающих обратимые процессы, так что в них можно получить и константы скорости образования комплекса, и константы обратного (сольволитического) процесса. При этом используются самые разнообразные методы микроволнового и ультразвукового поглощений, уширение линий спектра ЯМР, температурного скачка, остановленного потока и в редких случаях классические методы, используемые для изучения медленных реакций. Несмотря на большое разнообразие реакций и самые различные величины констант скоростей, вырисовывается один общий тип механизма реакций (который охватывает даже те лабильные комплексы, где координационное число не равно 6, например тетраэдрический Ве(Н20)4 и 9-координационные ионы лантаноидов М(Н20)9 , М — лантаноид). В своей самой простой форме образование комплекса характеризуется двумя процессами релаксации. Первая ступенька — процесс, скорость которого определяется диффузией, полупериод релаксации 10 10" с. Он зависит главным образом от зарядов участвующих в процессе переноса частиц и от природы растворителя (если не ограничиться лишь водными растворами). Вторая ступенька более медленная, скорость ее почти не зависит от природы и концентрации лиганда, но чрезвычайно чувствительна к природе иона металла и растворителя. В случае РеС1(Н гО) эти оба процесса релаксации можно представить следующим образом [c.123]

Проводимость растворов электролита и сопротивление их переменному току не зависят от частоты колебаний тока в интервале частот, обычном для практики и техники измерений. При таких условиях длительность периода колебаний превосходит время релаксации ионной сферы. Ионная сфера в течение каждого периода переменного тока деформируется, и, следовательно, протеканию переменного тока противодействует эффект релаксации. Однако при частотах выше 10 Гц эквивалентная проводимость возрастает с повышением частоты, т. е. проводимость обнаруживает дисперсию. Дебай и Фалькенхаген [124] объясняют ее недостаточностью времени для развития асимметрии ионного облака, если длительность полупериода переменного тока — порядка времени релаксации. При высокой частоте переменного тока центральный ион колеблется в середине ионной сферы со столь незначительной амплитудой, что ионная сфера практически сохраняет сферическую симметрию, и эффект релаксации исчезает. Электрофоретический эффект проявляется и в этих условиях вследствие смещения катионов и анионов в каждый момент в противоположные стороны. Таким образом, проводимость, вызываемая эффектом дисперсии, возрастает в меньшей степени, чем можно ожидать благодаря влиянию поля на диссоциацию, и эквивалентная проводимость в высокочастотном поле предельного значения Л° не достигает. [c.378]

Это явление видно из анализа кривых ползучести, приведенных на рис. 12. Обратимая деформация ускоряется с повышением температуры и полностью заканчивается за короткий промежуток времени, если при длительном нагружении образец не получил повреждений. Эрбар [20] исследовал релаксацию труб и установил, что при одинаковой температуре после снятия нагрузки с образцов полупериод обратимой деформации для поливинилхлорида, полиэтилена и полипропилена одинаков и составляет 6 час. [c.148]

Высокочастотная искра представляет собой серию единичных пробоев на протяжении одного высокочастотного импульса (Францен, 1963). Число пробоев за импульс зависит от ширины зазора, который определяет напряжение пробоя, а также от времени релаксации высокочастотного импульса в цепи электродов (рис. 2.8). Время релаксации зависит главным образом от условий регулировки коэффициента связи трансформатора Тесла. В большинстве случаев пробой происходит через несколько высокочастотных периодов после предыдущего пробоя, но пробои могут возникать и в каждый полупериод (Хикем, Суини, 1964). [c.46]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология