Ферми контактный член

И дипольный вклад Но, и ферми-контактный член зависят от ориентации суммарного электронного спина Зц,. Таким образом, относительно ядра процесс релаксации спина можно представить как меняющееся скачками по направ-лению эффективное магнитное поле возможно изменение и его величины. Если частота этих скачков много больше, чем ларморова частота прецессии ядерного спина во внутреннем магнитном поле, сверхтонкая структура отсутствует, так как среднее значение эффективного поля, действующего на ядро, усредняет- [c.150]

В основе этой корреляции лежит предположение, что среди различных механизмов, дающих вклад в спин-спиновое взаимодействие, доминирует только один, так называемый контактный член Ферми. Его величина определяется электронной плотностью на ядре (откуда и происходит название контактный член ), а вследствие этого лишь -орбитали могут участвовать во взаимодействии. Эту точку зрения подтверждают следующие экспериментальные данные [c.408]

Следует также упомянуть, что существуют другие, менее эффективные механизмы интеркомбинационной конверсии. Наиболее распространенными среди них является сверхтонкое взаимодействие электронных и ядерных спинов. Это есть контактный член Ферми, который отвечает за тонкую структуру как спектров ЯМР, так и спектров ЭПР. [c.506]

Для многих систем мы еще не понимаем полностью, какие факторы определяют величины констант взаимодействия. Было показано, что в гамильтониане, описывающем взаимодействие между ядром и непосредственно связанным с ним протоном, доминирует так называемый контактный член Ферми. Качественно этот член определяет вероятность того, что связывающая пара электронов находится у обоих ядер. Такое положение можно представить себе, когда взаимодействие происходит в основном по механизму поляризации спинов электронов под влиянием ядер. Чем больше электронная плотность у обоих ядер, тем сильнее должно быть взаимодействие ядерных моментов со связывающими электронами и, следовательно, друг с другом через поляризацию электронных спинов. Поскольку у электрона на х-орбитали имеется конечная вероятность нахождения у ядра, а р-, -орбитали и т. д. имеют узлы (нулевую вероятность нахождения электрона) у ядра, контактный член Ферми служит мерой -характера связи между двумя ядрами. [c.294]

Некоторые значения /Сдв для связей М—Н приведены в табл. 4-1. Доминирующим фактором, определяющим величины констант взаимодействия водорода с другим атомом, является контактный член Ферми. Приведенная константа взаимодействия определяется с помощью следующего выражения [11] [c.86]

Большой вклад в величину сверхтонкого расщепления вносит так называемый контактный член Ферми, зависящий от значения волновой функции неспаренного электрона в центре ядра г1)(0)(2 (см. стр. 290). Последнее отлично от нуля только для 5-электронов [c.162]

Уравнения для констант сверхтонкого расщепления записаны таким образом, что зависимость от контактного члена Ферми заменена изотропными значениями А и g. Уравнения для величин -факторов весьма сложны — необходимо учитывать члены, включающие спин-орбитальное взаимодействие у лигандов, а также вклады за счет переноса заряда. Однако, если воспользоваться экспериментально полученными значениями --факторов в уравнениях для констант сверхтонкого расщепления от металла, можно определять N% без вывода полных уравнений для -факторов и необходимости точного отнесения переходов в [c.125]

Было проведено исследование с целью выяснения факторов, влияющих на константы взаимодействия протон — О . Существование линейной зависимости между /с1з-н и частичным х-характером гибридной атомной орбитали привело к заключению, что расщепление почти полностью обусловлено контактным членом Ферми, как и предполагается в теории валентных связей. Линейная зависимость между /с1з-н и 5-характером гибридной атомной орбитали С наблюдается также в случае положительно заряженных атомов углерода. Вычисленный процент 5-характера прекрасно согласуется с предполагае-Аюй для карбониевых ионов 5р--гибридизацией [61]. [c.349]

Сверхтонкое расщепление на ядрах лиганда зависит от контактного взаимодействия Ферми (F. С.), дипольного взаимодействия с ионом металла (DIP), дипольных эффектов, обусловленных электронной плотностью на р-орбитали лиганда (LDP), и псевдоконтактного вклада иона металла (LP ), возникающего за счет взаимодействия орбитального углового момента неспаренного электрона с ядерным спином лиганда. Если сверхтонкая структура, обусловленная лигандом, разрешена, то последний член обычно мал по сравнению с другими. При наличии интенсивного спин-орбитального взаимодействия следует ожидать большого псевдоконтактного вклада, но релаксационные эффекты осложняют наблюдение спектра ЭПР и. следовательно, сверхтонкого расщепления на лиганде. Значения А. и А выражают с помощью уравнений (13.38) и (13.39) [c.231]

Первый член этого выражения отражает контактное ферми-взаимодействие спина электрона с ядром, второй — влияние орбитального движения электронов, и третий — диполь-дипольное взаимодействие спина электрона со спином ядра. [c.290]

Выражение (9) называют спин-гамильтонианом, так как операции с волновыми функциями выражены только в членах спиновых переменных. В известном смысле — это эмпирическое выражение член а -5, характеризующий контактное сверхтонкое ферми-взаимо-действие, представляет изотропное взаимодействие, но он ничего не говорит о механизме этого взаимодействия. Роль экспериментатора заключается в определении соответствующего спин-гамильтониана и измерении его параметров. Теоретик, который, разумеется, также должен уметь выполнить измерения, занимается интерпретацией этих параметров. [c.29]

Первый член, в который входит дельта-функция Дирака, описывает контактное магнитное взаимодействие электрона с ядром, так называемое контактное ферми-взаимодействие. Второй и третий члены обусловлены взаимодействием орбитального момента и спина электрона с магнитным моментом ядра (последний член описывает диполь-дипольное взаимодействие ядра и электрона). Энергия магнитного взаимодействия определяется выражением [c.68]

Известно что в нерелятивистском приближении отличной от нуля плотностью на ядре обладают лишь я-электроны атома [76]. Соответственно только эти электроны и дают вклад в контактное ферми-взаимодействие. В металлах вклад в это взаимодействие вносят и электроны проводимости, находящиеся в 8-состоянии. Обычно величина магнитного поля на ядре, обусловленного собственным магнитным моментом электрона на орбите [третий член в выражении (1.131)], составляет по порядку величины от 1 до 10 кэ, тогда как поле контактного взаимодействия и орбитального движения электрона весьма велико. В табл. 1.7 приведены величины магнитных полей, создаваемых в месте расположения ядра оптическим электроном атомов щелочных металлов [76]. [c.68]

Оператор Ni представляет магнитное взаимодействие, возникающее благодаря электронам с не равным нулю орбитальным угловым моментом, и для этих электронов N2 = 0. Контактное ферми-взаимодействие для s-электронов на ядре описывается оператором N2. и два члена являются векторными операторами, которые преобразуются как тензоры первого ранга. Второй член в Ni, зависящий от г, может быть заменен эквивалентной операторной функцией, которая определяется выражением [7, 12] [c.445]

Оно имеет тензорную часть и, в дополнение, хорошо известное контактное слагаемое Ферми. В.заимодействие (3.13) между двумя аксиальными диполями продуцирует и соответствующий тензорный потенциал, и <3-функционное слагаемое. Такие члены характерны для взаимодействий между точечными диполями. Необходимо отметить, однако, что продольная (а V) -связь аксиального диполя, по сравнению с поперечной (ст х V) -связью магнитного диполя, приводит к противоположным знакам в тензорном потенциале и к различию в множителе 2 в контактном члене. В случае потенциала ОПО (5-функция является следствием идеализированной картины точечноподобных нуклонов и пионов и ее роль будет обсуждаться в разделе 3.3. [c.57]

Суммирование к производится по всем электронным дыркам (в этой системе одна), а Pd = 0г0л-РРл < >- Символом ЖР обозначается вклад контактного взаимодействия Ферми члены 2/1)Р и (4/7)Р описывают дипольный вклад, а другие члены — взаимодействие ядерного спина с орбитальным угловым моментом электрона. В случае раствора должен получаться изотропный Л-тензор, в котором [c.227]