Эффективное квантовое число

Потенциалы ионизации и сродство к электрону. Эффективные квантовые числа и эффективные заряды ядер. Радиусы атомов и ионов. [c.215]

Спектры и потенциалы ионизации (ПИ) атомов щелочных металлов (элементов группы 1А в периодической системе) удается довольно хорошо аппроксимировать в рамках теории Бора, если заменить п эффективным квантовым числом п = п—с1), где с1 — так называемый квантовый дефект. Исходя из значения первого потенциала ионизации, вычислите квантовый дефект для 5-электрона и энергию перехода ( +1)5-<-я5 в атомах и (п = 2 ПИ = 5,363 эВ) и Ка = 3 ПИ = 5,137 эВ). Используйте для постоянной Ридберга значение, соответствующее атому водорода (т. е. предположите, что электроны внутренних оболочек полностью экранируют ядро), (Экспериментальное значение для энергии указанного перехода в атоме Ка составляет 25 730 см . ) [c.26]

Кроме того, эффективный заряд ядер и эффективное квантовое число широко используют для расчета поляризуемости атомов и ионов, их радиусов, а также электроотрицательности элементов. Рассмотрим в качестве примера вопросы, связанные с представлениями об атомных и ионных радиусах, а также способы их расчета [c.225]

СОСТОЯНИЯ в различные возбужденные состояния. Переходы с большими энергиями (наблюдаемые обычно в вакуумной ультрафиолетовой области) соответствуют возбужденным состояниям, в которых электрон находится на весьма удаленной МО. Такая МО аналогична атомной орбите высокой энергии в обоих случаях ядра и остальные электроны как бы сливаются в единое ядро по отношению к возбужденному электрону. Поэтому такие системы полос в электронных спектрах молекул подобны известным сериям Ридберга в атомных спектрах. Экстраполяция эффективного квантового числа для такой серии полос дает возможность найти переход, который соответствует ионизационному потенциалу молекулы. В тех случаях, когда удается надежно идентифицировать возбужденные состояния, этот метод позволяет весьма точно измерить / (погрешность не более 0,01 эв). [c.10]

Обсуждение экспериментальных данных удобно проводить, вводя эффективное квантовое число я, определяемое формулой [c.143]

Здесь п, г е—эффективное квантовое число и заряд для данной оболочки Со—боровский радиус а—постоянная решетки Де—энергия ионизации валентного электрона Тщ—время жизни ионизованного состояния данного атома. [c.279]

Поправка Л зависит от побочного квантового числа, сумму (п + Д) иногда называют эффективным квантовым числом. С увеличением числа внешних электронов формула усложняется. [c.13]

В случае атомов с числом электронов, большим единицы, необходимо ввести эффективное квантовое число, описывающее взаимодействие отдельных электронов, а также учесть ряд других факторов, от которых зависит величина полной энергии атома (например, спин электронов и взаимодействие их с магнитным полем, на которое также накладываются условия квантования). Энергетическое состояние или энергетический уровень любого атома или молекулы может быть определен, если приписать определенные значения этим различным квантовым числам. [c.22]

Здесь йц — радиус первой боровской орбиты п — эффективное квантовое число 2 — порядковый номер элемента V — коэффициент экранировки. [c.100]

В щелочных металлах мы учитывали возмущение орбиты внешнего электрона тем, что вместо главного квантового числа п вводили эффективное квантовое число п. Таким образом, термы Lil и сходных с ним ионов ВеИ, В III, С IV,. .. должны представляться формулой [c.49]

Истинные и эффективные квантовые числа водорода и щелочных металлов [c.54]

В формуле (8) вместо главного числа п = п - -1- - стоит число п = п - -(эффективное квантовое число), которое не является уже целым числом, так как V, определяемое равенством (7), вообще говоря, число не целое. Воспользовавшись значением I по (7), получим для эффективного квантового числа п следующее выражение [c.133]

Здесь п п, т. е. имеет смысл эффективного квантового числа рассматриваемого уровня. Эта формула называется формулой Ланде. [c.143]

Эффективные квантовые числа и заряды ядер. Выше отмечалось, что теория Бора дает возможность вычислить приближенные значения потенциалов ионизации многоэлектронных этомов по уравнению (19.1) без учета энергии взаимного расталкивания электронов. Однако энергия такого расталкивания очень велика и пренебрежение ею приводит к большим ошибкам, которые делают расчет бесцельным. Для устранения этой трудности были введены представления об эффективных значениях главного квантового числа п и заряда ядра 2. [c.223]

Дополнительный член в этой формуле для эффективного квантового числа описывает эффект возмущения термов серии посторонним уровнем а . ТакаЯ формула, если изобразить на графике п — п как функцию <з , представляет собой гиперболу с вертикальной асимптотой при о — а . До того как было выяснено, что возмущение уровней серии вызывается внешним термом, последний часто считался принадлежащим к этой же серии. В результате, значение я —и [c.354]

В полуэмпирических расчетах соединений элементов первого и второго периодов базис АО обычно составляют из орбиталей слейтеровского типа [58]. Для более тяжелых атомов Сичел и Вайтхед также использовали слейтеровские орбитали. Исключением были АО элементов четвертого периода так как главному квантовому числу ге = 4 соответствует дробное эффективное квантовое число, ге = 3,7, то для радиальных частей валентных орбиталей элементов четвертого периода применялась с. едующая простая интерполяция [192] [c.75]

До сих пор мы считали, что все точки орбиты валентного электрона лежат достаточно далеко от атомного остова. Это справедливо только в случае больших п и п , когда орбита имеет не только полуось а значительны-х размеров, но и представляет собою круг или мало вытянутый эллипс. При малых значениях п , даже если п велико, перигелий может подходить весьма близко к атомному остову, что вызывает сильное возмущение всей орбиты например, орбиты из, для которых п =. и при больших п, представляя собой сильно вытянутые эллипсы, продолжают оставаться значительно возмущенными. В ряде орбит с одним и тем же главным квантовым числом, например Зз, Зр, 3(1, орбита 3(1 представляет собою круг, а орбита Зз — наиболее вытянутый эллипс (см. вид орбит на рис. 13). В соответствии с этим орбита Зз наиболее возмущена, а орбита 3(1 — наименее возмущена электронами, входящими в состав атомного остова. Отсюда следует, что в ряде термов 35, ЗР, ЗВ щелочного металла эффективное квантовое число п наименее отличается от значения л = 3 для терма ЗВ и наиболее—для терма 35. [c.47]

Как видно, для всех трех групп термов зависимости от 2 выражаются прямыми, что указывает на постоянство поправок а. Прямые, относящиеся к термам 2 5 и 2 Р, идут параллельно прямой 1/>/Р = 2/2 прямая, соответствующая термам 3 0, — параллельно прямой 1/>/Р = 2/3. Отсюда непосредственно имеем главные квантовые числа п наиболее глубоких орбит з и р лития и сходных с ним ионов равны 2 главное квантовое число п наиболее глубокой орбиты (1 равно 3, а наиболее глубокой орбиты f равно 4. Таким образом, в атоме лития и в сходных с ним ионах для валентного электрона не осуществляется орбита 1з. Возможными орбитами являются 2з, 2р, Зз, Зр, 3(1 и т. д., причем орбита 2з является нормальной. Схема уровней атома лития и сходных с ним ионов начнется с группы термов, характеризуемых п = 2 (см. рис. 23). При этом, однако, орбиты 2з (эллипс) и 2р (круг) возмущены настолько различно, что термы 2 5 и 2 2Р лежат довольно далеко друг от друга. У Li I для терма 2 5 эффективное квантовое число и = 1,59, а для терма 2 Р — /г =1,96. [c.51]

В табл. 14 сопоставлены значения v и X, определенные эмпирически и вычисленные по формуле (6) при этом для постоянной Ридберга принято значение R= 109737,5 см . Начиная с = 9, вычисленные и наблюденные значения длин волн расходятся не более, чем на ошибку наблюдений, составляющую 0,05 А. В некоторых случаях встречаются возмущенные серии (см. 39), в которых частоты линий не могут быть охвачены формулой вида (За). Такие серии не годятся для нахождения численных значений термов. На рис. 44 приведены разности а между эффективными квантовыми числами п и ближайшими целыми числами п для четырех серий неона. При вычислении- по формуле (За) точки для каждой из серий должны были бы укладываться на плавную кривую, переходящую при больших п в прямую, параллельную оси абсцисс. Как видно из рис. 44, это имеет место лишь для одной серии, обозначенной буквой (I4. Три других серии обнаруживают аномалии в ходе термов. Очевидно, что только одна серия (I4 может быть использована для нахождения численных значений термов. Остальные термы находят путем вычитаний, используя частоты интеркомбинационных линий. [c.78]

Рис. 83. Схема уровней кальция, Са I. квантовых чисел п взять эффективные квантовые числа п. В табл. 39 для упомянутых шести термов п приведены значения Д Рхг-л как видно, эти произведения довольно хорошо сохраняются постоянными.

Сравнивая это выражение с выражением энергии стационарных состояний атома водорода и сходных с ним ионов W = —Z e j aQti , видим, что величина и имеет смысл эффективного квантового числа. [c.196]

Смотреть страницы где упоминается термин Эффективное квантовое число: [c.7] [c.30] [c.233] [c.169] [c.247] [c.247] [c.247] [c.158] [c.130] [c.444] [c.219] [c.354] [c.37] [c.30] [c.130] [c.86] [c.100] [c.100] [c.282] [c.123] [c.138] [c.102] [c.45] [c.48] [c.48] [c.53]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология