Зависимость термо-э.д.с. от температуры

По окончании процесса охлаждения необходимо построить калибровочную кривую, соответствующую данной термопаре. Зависимость от температуры термо-э. д. с. хромель-копелевой и хромель-алюмеле-вой термопар в первом приближении можно рассматривать как прямолинейную. [c.242]

Термопары с почти линейной зависимостью термо- э.д.с. от температуры с широким интервалом измеряемых температур изготовляются из платины и сплава ее с родием. Для измерения очень высоких температур используются термопары из вольфрама и рения, вольфрама и графита, но их надо защищать от действия окислительной атмосферы, так как оксиды рения и вольфрама очень летучи, не говоря уже о графите. [c.239]

Рис. 1.3. Кривые зависимости термо-ЭДС от температуры для наиболее распространенных термоэлементов.

Термо-ЭДС, мВ, термоэлектрических термометров в зависимости от температуры рабочего конца при температуре свободных концов О°С [c.348]

Зависимость термо-э.д.с. от температуры [c.157]

Зависимость термо-э.д.с. от температуры получают на основании экспериментальных данных [28]. Вид зависимости представляют обычно в виде полинома [c.157]

Зависимость термо э.д.с. от температуры Задание исходной информации [c.158]

Рис. п.48. Зависимость исправленной температуры удерживания от в молекулах свободных жирных кислот С,з—С20 при начальном содержании полиэтилен-гликоля 20 М в термо-ПЭГ 3% (t) и 10% (2) [c.221]

Методы и результаты исследования электронно-дырочных инжекционных токов в полимерных полупроводниках рассмотрены в монографии [22, гл. 4]. В случае полимерных полупроводников различают так называемую истинную подвижность Ка, характеризующую движение электрона в пределах одной области сопряжения, и дрейфовую Хдр, которая определяется скоростью, перемещения носителя заряда на макроскопическое расстояние. Значение истинной подвижности, определенное путем сочетания методов ЭНР, термо-э. д. с. и частотной зависимости электрической проводимости, оказалось очень высоким [Ю-" — м2/(В- с)]. Это является убедительным доказательством того, что электрическая проводимость у в пределах одной области сопряжения имеет зонный механизм. Этот вывод подтверждается отсутствием зависимости у от температуры при высоких частотах электрического поля. Значение дрейфовой подвижности, определенное методом инжекционных токов, на много порядков меньше и составляет 10- - 10- ° mV(B- ). Причем дрейфовая подвижность увеличивается по экспоненциальному закону с ростом температуры, т. е. температурная зависимость Хдр имеет прыжковый активационный характер, который и определяет преимущественно темповую проводимость и ее зависимость от температуры. [c.79]

Абсолютные коэффициенты термо-э. д. с. для различных металлов в зависимости от температуры [2] [c.462]

В таблице дана зависимость от температуры термо-э. д. с, (ж/се) между металлом, сжатым всесторонним давлением р (кГ/см ), и тем же металлом, находящимся при нормальном давлении. Термо-э. д. с. считается положительной, если ток в нагретом спае течет от несжатого металла к сжатому. [c.464]

Линейная зависимость термо-э, д, с. от температуры перестает наблюдаться ниже 250° К вследствие торможения фононов [32, 51] и, несомненно, при несколько более высоких температурах из-за снятия вырождения. [c.341]

Рис. 165. Температурная зависимость термо-э. д. с. графита 8Р-1 как функция различного количества хемосорбированного кислорода и температуры хемосорбции.

Отклонение стрелки прибора прямо пропорционально термо-электродвижущей силе, развиваемой термопарой, и обратно пропорционально полному сопротивлению Я цепи термоэлектрического пирометра. Сопротивление цепи термоэлектрического пирометра не является величиной постоянной и зависит от температуры помещения, в котором проложены соединительные провода, а также от температуры тех поверхностей, вдоль которых эти провода протянуты. Рамка гальванометра также выполняется из медной или алюминиевой проволоки, а поэтому и сопротивление ее меняется в зависимости от температуры помещения, в котором устанавливается милливольтметр. [c.146]

Рис. 5. Изменение показателя термо-стабильности топлив в зависимости от температуры топлива.

Рис. 3. Зависимость термо-э. д. с. термопары №—Р1-Ь -Ь30% НЬ от температуры.

Зависимость термо-э.д.с. от температуры рабочего спая, если температура второго спая (свободного) равна 0° С, дана в табл. 9. [c.135]

Сера, введенная в селен в количестве до 5,0% (по массе), повышает его электропроводность. В табл. 95 приведены значения электропроводности сплавов сера—селен в зависимости от температуры и концентрации серы [681 [. Значения термо-э. д. с. для сплавов сера—селен, содержащих до 5% (по массе) 5, при температуре нагретого конца 30,50,80 и 110° С почти не зависят от температуры [681] (табл. 96). [c.266]

Фиг. 31. Термо-э.д.с. О стержней мягкого углерода в зависимости от температуры термической обработки [599].

Фиг. 39. Зависимость термо-э.д.с. в для системы поликристаллический графит — графит, ориентированный по оси а, от температуры [470].

Обычно измерение термо-э.д.с. проводят двумя соединенными навстречу друг другу термопарами, например термопарами Ni — r/Ni. При этом один спай термостатируют при О °С, в то время как другой имеет температуру объекта. Экспериментально полученную зависимость термо-э.д.с. от температуры в определенном температурном интервале обычно описывают полиномом. Это делают с помощью так называемой линейной регрессии (см. с. 185). [c.124]

Тейлор и Вильсон [17] исследовали температурную зависимость термо-э. д. с. в области низких температур у образцов поликристаллического графита с заданной при прессовании текстурой. [c.213]

На рис. 101 приведена зависимость термо-э. д. с. прессованных образцов, приготовленных на основе пиролизного 1, крекингового 2 и пекового 3 коксов, от температуры обработки. Измерения проведены при комнатной температуре по отношению к меди. Абсолютная термо-э. д. с. меди при комнатной температуре равна приблизительно 2 мкв град. Следовательно, чтобы получить абсолютную термо-э. д. с. представленных на рисунке углеграфитовых материалов, надо ось абсцисс перенести вниз на эту величину. [c.215]

Рис. 101. Зависимость термо-э. д. с. прессованных образцов от температуры обработки

Обнаруженная своеобразная зависимость термо-э. д. с. углеродистых тел от температуры их обработки обусловлена изменением в процессе графитации параметров, характеризующих явления переноса. Превращение несовершенной структуры коксов в структуру графита нри высоких температурах, естественно, сопровождается изменением концентраций носителей тока (электронов и дырок), их подвижностей. Структура энергетических зон в углеродистом [c.217]

Изменение свободной энергии образования некоторых углеводородов в зависимости от температуры приведено на рис. 11.1. Как следует из этого рисунка, термо,динамическая стабильность .всех углеводородов, за исключением адетилеиа, понижается с по-"вышением температуры. В одном гомологическом ряду стабильность падает с повышением молекулярной массы. При высокой температуре алкены, алкадиены и apetbi значительно более устойчивы, чем алканы и циклоалканы. Отсюда можно сделать вывод, что для переработки алканов в алкены достаточно простого [c.223]

Поправки а впервые разработаны Д. И. Менделеевым, Казанкиным уточнены Кусаковым и другими и стандартизованы (ОСТ 7872, МИ За-35), Температурными поправками плотности (и удельного веса) в обычной заводской практике можно пользоваться для всех нефтяных жидкостей, в том числе (с меньшей точностью) и для парафинистых. При точных расчетах и проектировании резервуарных емкостей надо учитывать не только температурную поправку плотности, но и зависимость терм 1ческого коэффициента объемного расширения от температуры. [c.22]

На рис. 23 изображены температурные зависимости термо-э. д. с. некоторых материалов, применяемых для изготовления термопар, в паре с чистой платиной. Наибольшим температурным коэффициентом термо-э. д. с. среди представленных характеризуется пара хромель—копель (ХК), наилучшей линейностью характеристики — пара хромель—алюмель (ХА), наивысшей рабочей температурой пара платина-нлатн-нороднй (ПП). Эти термопары имеют наибольшее распространение. Реже применяются пары медь—константан и железо—константан . Для прецизионных измерений используются обычно термопары из сплавов благородных металлов, отличающиеся высокой стабильностью. [c.87]

Для определения температур плавления и точек превращения можно следить также за изменением определенного свойства в зависимости от температуры, например давления пара, объемного или линейного расширения (дилатометр), электрического сопротивления, термо-э.д.с., магнитных свойств, светопреломления и т. д. некоторые методы, пригодные только для очень высоких температур, подробно рассмотрены в разд. XVII.2 (стр. 560). [c.205]

Путем разложения метана при температурах 1600—2200° авторы [32] приготовили серию пиролитических углей. Они обнаружили, что образцы, полученные при более высоких температурах, имеют низкие значения электросопротивления и термо-э.д.с. На основании этого и в согласии с данными [28] и [29] был сделан вывод, что при низких температурах образования углей захват электронов на поверхностные уровни приводит к преобладанию положительных дырок, образующих единую систему носителей. Если метан разлагался при 1600—1900°, термо-э.д.с. углерода являлась линейной функцией температуры в интервале 77—293° К. Поскольку при повышении температуры степень гра-фитизации увеличивалась, термо-э.д.с. в конце концов стала отрицательной, и на большинстве образцов авторы обнаружили так называемые аномалии при низких температурах (О—100° К). Термо-э.д.с. этих образцов имела резко выраженный минимум между 85 и 90° К, после чего меняла знак. Авторы [32] предположили, что эти низкотемпературные эффекты могут быть связаны с эффектом фононного увлечения, в то время как в менее графитизироваиных телах эти аномалии сглаживаются благодаря меньшему значению длины свободного пробега обоих носителей и фононов. Это предположение основано на том, что искажение решетки хорошо графитизированного материала образованием комплекса С зегВг восстанавливает линейную температурную зависимость термо-э. д. с. при низких температурах. [c.334]

Недавно исследовано [34] отношение коэффициентов Сибека для пиролитического графита в рамках зонной теории полупроводников и в рамках простой модели двух зон при температурах, близких к 300° К. Сделан вывод, что температурную зависимость термо-э.д.с. можно объяснить на основе различия температурных зависимостей подвижности электронов и дырок. [c.335]

Наследов и Фелтыньш [90] нашли, что у Ga.2Seg преобладает дырочная проводимость, в отличие от других A BY, имеющих проводимость 7г-типа. Измерения зависимости термо-э.д.с. и постоянной Холла поликристаллических образцов от температуры (до 1000° К) показали отсутствие изменения знака проводимости в этом интервале температур. Подвижность очень мала, число носителей меняется мало. Область собственной проводимости начинается при 750° К. В табл. 7 приведены данные, характеризующие некоторые свойства селенидов галлия. [c.65]

Оценка теплот сублимации основывается на том факте, что интенсивность пика в спектре прямо пропорциональна давлению пара образца в ионном источнике. Образец помещается в сосуд с выходной щелью очень малого размера (ячейка Кнудсена) этот сосуд соединен с ионным источником так, что образец может проникать в ионный источник, только диффундируя через щель. Если поместить в ячейку достаточное количество образца, с тем чтобы в ней всегда имелась твердая фаза, и термо-статировать ячейку, можно найти теплоту сублимации твердого вещества, исследуя изменение интенсивности (связанной с давлением пара) пика в зависимости от температуры образца. Небольшие количества вещества, диффундирующие в область пути иона, не влияют сколько-либо существенно на равновесие. Таким образом были получены некоторые интересные результаты о природе веществ, присутствующих в парах над некоторыми твердыми телами с высокими температурами плавления. В парах хлорида лития были обнаружены мономеры, димеры и [c.412]

Хкул. Эти параметры мало изменяются в зависимости от температуры или остаются практически постоянными. Коэффициент термо-э. д. с. легированных и особенно обработанных в парах серы кристаллов p-InjSg имеет большие значения при комнатной температуре (порядка 500—1000 мкв/град). [c.230]

Однако атомарный водород наблюдается не только после у-облучения силикагеля, но также и после освещения мягким ультрафиолетовым светом ртутной лампы типа ДРШ предварительно у-облученного и нагретого до комнатной температуры силикагеля. В зависимости от времени освещения интенсивность одной из линий спектра ЭПР атомарного водорода, характеризующая концентрацию, изменяется по кривой, которую можно описать выходом и предельной концентрацией, причем при большей дозе предварительного у-облучения предельная концентрация и выход больше. В этих условиях диссоциация молекулы воды возможна только в результате какого-либо механизма передачи энергии кванта, поглощенного центром окраски силикагеля, к молекуле воды, адсорбированной на поверхности. Этот вывод подтверждается экспериментальными результатами с термо- и фотообесцвечиванием. В зависимости от температуры прогрева уоблученного кварца концентрация атомарного водорода, образующегося при постоянном времени освещения при 77° К, уменьшается. Температурная область этого уменьшения совпадает с литературными данными по термообесцвечиванию. При фотообесцвечивании, т. е. после длительного освещения при комнатной темиерагуре, концентрации атомарного водорода, образующегося при постоянном времени освещения при 77° К, также уменьшаются по кривой, близкой к экспоненте. [c.148]

Зависимость термо-э. д. с. (а) от температуры обработки изучалась автором на кусковых [28], а также на порошкообразных углеродистых материалах [6, 29, 35]. Установле- [c.218]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология