Вероятность неупругого соударения И рода

Ионизация газа радиоактивными излучениями. Ионизация газа радиоактивными излучениями сводится в случае а- и -лучей к ионизации путём неупругих соударений первого рода (ядер гелия и быстрых электронов [830—833]), а в случае т-лу-чей — к фотоионизации газа квантами. излучения, обладающими очень большой энергией [834—836]. В отношении -лучей установлено, что вероятность ионизации при каждом отдельном соударении электрона в области очень больших скоростей электронов продолжает убывать с увеличением скорости и по мере при- ближения скорости электронов к скорости света приближается к нулю. [c.237]

К рассмотрению процесса вторичной эмиссип за счёт потенциальной энергии положительного иона при.ложимы методы волновой механики, позволяющие подсчитать вероятность перехода э.чектрона из металла на тот или другой уровень энергии в атоме, образуемом при нейтрализации положительного иона. Наиболее вероятным оказывается переход на такой уровень, на котором энергия электрона близка к. энергии, которой он обладает как электрон проводимости в металле. Эти представления приводят к следующей картине рассматриваемого элементарного процесса. При прнближен1Ш положительного иона к новерхности металла, когда ион находится от этой поверхности ещё на некотором расстоянии, происходит переход к иону первого электрона. В результате этого перехода получается атом в возбуждённом состоянии. Затем путём нового элементарного акта происходит освобождение второго электрона проводимости из металла за счёт энергии возбуждения, подобно тому как в объёме газа это имеет место при неупругом соударении второго рода. Справедливость такой точки зрения подтверждается тем, что эмиссия электронов из [c.92]

Рекомбинация может произойти при одновременном взаимодействии положительного иона и двух электроиов (тройное соударение). В этом случае один электрон нейтрализует положительный ион, а другой принимает на себя выделяющуюся при этом процессе энергию ионизации и отлетает с увеличенной скоростью. Такое тройное соударение представляет собой элементарный процесс, обратный процессу ионизации путём неупругого соударения аервого рода. Вероятность рекомбинации иутём тройного соударения зависит от концентрации электронов в разряде. [c.118]

Ионизация газа радиоактивными излучениями. Ионизация газа радиоактивными излучениями сводится в случае а-п р-лучей ионизаци т путём неупругих соударени первого рода ядер гелия и быстрых электронов с молекулами газа, а в случае (-лучей—к фотоионизации газа квантами излучения. В отношении р-лучей установлено, что вероятность ионизации при каждом отдельном соударении в области очень больших скоростей электронов продолжает убывать по мере приближения к скорости света. [c.125]

Как и ко всем другим элементарным процессам, к процессу вторичной эмиссии за счёт потенциальной энергии положительного иона приложимы мето Ды волновой механики, позволяющие подсчитать вероятность перехода электрона из металла на тот или другой уровень энергии в атоме, образуемом при нейтрализации положительного иона [598]. При этом наиболее вероятным оказывается переход на такой уровень, на котором энергия электрона близка к энергии, которой он обладает как электрон проводимости в металле. Эти представления приводят к следующей картине рассматриваемого элементарного процесса. При приближении положительного иона к поверхности металла, когда ион находится от этой поверхности ещё на некотором, хотя и малом, расстоянии, происходит переход к иону первого электрона. В результате этого перехода получается атом не в нормальном состоянии, а в возбуждённом. Затем путём нового элементарного акта происходит освобождение второго электрона проводимости из металла за счёт энергии возбуждения, подобно тому как в объёме газа это имеет место при неупругом соударении И рода. Справедливост такой точки зрения, как это показывают опыты, подтверждается тем, что эмиссия электронов из металла наблюдается также при непосредственном воздействии на катод имеющихся в газе при разряде метастабильных атомов [585, 586]. В работах [585, 586] указан способ получить пучок метастабильных атомов гелия, заставляя ионы гелия падать под очень острым углом на металлическую поверхность. Скорости вторичных электронов, освобождаемых метастабильными атомами гелия, лежали в пределах. от 2 вольт до (0 — 9), где Им —энергия метаста-бильного атома, ср — работа выхода электрона из металла в эл.-в. В случае разряда в гелии при катоде из молибдена скорость вторичных электронов, освобождаемых метастабильными атомами (С/м = 19,77), достигала 15 вольт. Число метастабильных атомов, не теряющих своей энергии на поверхности металла и, следовательно, отражаемых в качестве метастаби-лей же в зависимости от условий опыта, лежало в пределах от 10 до 50%. Наличие процесса поверхностной ионизации, производимой метастабильными атомами, и значение этого эффекта в разряде показаны также опытами Спивака и Рейхруделя [599]. О поверхностной ионизации ударами положительных ионов смотрите также [593, 594, 635—637, 639, 641, 657, 658, 667, 668], отрицательных — [671]. [c.191]

Рассмотрим процесс возбуждения частиц газа до состояния а с энергией возбуждения электронами, обладающими энергией (точнее от до I,-Ь. Вероятность такого возбуждения обозначим через ( 1). После неупругого столкновения первого рода энергия электрона будет = Процессом, обратным рассматриваемому, будет неупругое соударение второго рода электрона, обладающего энергией о (точнее от до с возбуждённой частицей газа в состоянии а. Передача энергии возбуждения электрону приведёт к тому, что после соударения его кинетическая энергия будет 1 = Вероятность такого соударения обозначим через га ( 2) и концентрации электронов с кинетической энергией и обозначим через йщ и йп.2. Число актов возбуждения, имеющих место в единице объёма газа в единицу времени, равно числу столкновений электронов с энергией с невозбуждёнными частицами газа К, умноженному на вероятность Точно так же число неупругих соударений второго рода в том же объёме и за то же время равно числу соответствующих столкновений N2, умноженному на. Если мы допустим, что числа столкновений Л 1 и N2 пропорциональны соответственно (при факторе пропорциональности к) йщ-п и йп2-п , где п — концентрация невозбуждённых, п —концентрация возбуждённых частиц газа, то мы непосредственно придём к установленному Клейном и Росселандом [694, 675] в 1921 году соотношению [c.213]

При наличии в газе атомов в метастабильных состояниях вероятность столкновений второго рода возрастает. Поэтому метастабнльные состояния играют в явлениях газового разряда большую роль. На разборе некоторых относящихся сюда явлений мы остановимся в соответствующих главах (например, влияние метастабилей на потенциал зажигания — так называемый эффект Пеннинга [696]). О неупругих соударениях второго рода смотрите также [754]. [c.217]

Аналогично вероятности ионизации при неупругом соударении первого рода, являющейся функцией кинетической энергии электрона, для процесса фотоионизации газа в объёме также существует определённая вероятность, зависящая от природы частицы газа и от длины волны производяп1 его ионизацию света (от энергии Л / светового кванта). Для иллюстрации приводим на рисунке 101 графики спектрального распределения фотоионизации в парах цезия, снятые [774] при давлениях паров цезия, соответствующих 182° С и 230° С. Как показывают эти кривые, ход вероятности фотоионизации газа в зависимости от энергии [c.223]

Первый механизм обусловлен различием вероятностей радиационного распада уровней и реализуется при относительно малых плотностях электронов в оптически тонкой плазме, второй — различием характерных времен жизни за счет неупругих соударений первого и второго рода атомов с электронами. Поскольку столкновительный механизм осуществляется при сравнительно больших плотностях электронов, то с точки зрения создания рекомбинационного лазера он представляет наибольший интерес. Впервые такой механизм был предложен в результате численных расчетов /7/ для покою-щейся рекомбинирующей литиевой плазмы. Экспериментально он был реализован для калиевой и цезиевой плазмы Л 8/. Рекомбинацию атомов и электронов можно осуществить, например, путем быстрого адиабатического охлаждения плазмы в результате ее истечения через расширяющееся сопло. Параметры подобного плазмодинамического лазера рассчитываются на основе совместного решения уравнений баланса засенностей уровней и газодинамики. В настоящее время такая сложная и трудоемкая задача решается численными методами. [c.113]