Рихмана

Согласно закону Ньютона — Рихмана к наружной поверхности отложений на элементе длиной йх подводится тепло [c.225]

Плотность конвективного теплового потока при контакте движущейся жидкой или газообразной среды с непроницаемой поверхностью вычисляют по уравнению Ньютона-Рихмана [c.43]

В движущейся многокомпонентной газовой среде плотность конвективного потока массы определяется по соотношению, аналогичному уравнению Ньютона-Рихмана [c.46]

Интенсивность конвективного теплообмена характеризуется коэффициентом теплоотдачи а, который определяется по формуле Ньютона— Рихмана [c.181]

С другой стороны, для того же элемента поверхности закон Ньютона-Рихмана записывается в виде [c.184]

Конвективная теплоотдача является основной формой переноса тепла от ТПЭ и, согласно закону Ньютона — Рихмана, может быть представлена в следующей форме [c.678]

Преобразуем уравнение (9.82) к вид>, соответствующему формуле закона Ньютона — Рихмана [c.680]

Определим конвективную составляющую теплового потока, отводимого через токоподвод. Согласно закону Ньютона — Рихмана, процесс конвективной теплоотдачи описывается выражением [c.681]

Мощность Р можно выразить также в форме закона Ньютона — Рихмана [c.682]

Основной характеристикой интенсивности теплообмена, подлежащей опытному исследованию, при конвективной теплоотдаче в щелевидных каналах является коэффициент теплоотдачи. Для определения коэффициента теплоотдачи наиболее надежным и самы.м распространенным является метод стационарного теплового потока с использованием закона Ньютона — Рихмана [c.130]

Определяя теплопередачу на стенку но закону Ньютона — Рихмана [c.219]

Оценку научной деятельности Рихмана см. [29—31]. [c.50]

Тейлор и Рихман экспериментально доказали опытами с водой справедливость формулы (III, 1). Она и известна под названием формулы Тейлора- Рихмана. [c.51]

Опыты не только с водой, но и с другими жидкостями подтвердили уравнение (III, I). По словам Вольтера, теории подобны мышам, они проходят через девять дыр и застревают в десятой (цит. по [33]). Формула Тейлора — Рихмана застряла на опытах по определению температуры, которая устанавливается при встряхивании воды и ртути. Фаренгейт провел эти опыты (1732 г.) по предложению голландского врача и химика Бургаве . Температура после встряхивания равных масс воды и ртути не равна среднему арифметическому начальных температур воды и ртути. Это противоречит формуле Тейлора — Рихмана (III, 1а). Температура больше средней арифметической, если температура воды выше температуры ртути температура меньше средней арифметической, если температура воды ниже температуры ртути. При встряхивании трех объемов ртути с двумя объемами воды конечная температура равна средней арифметической начальных температур ртути и воды. [c.51]

Блек [21] объяснил (1760 г.) с единой точки зрения опыты Мартина— Рихмана, Тейлора — Рихмана и Фаренгейта — Бургаве. Он показал, что характерной величиной для каждого тела является его емкость для теплоты или, по современной терминологии, его теплоемкость. [c.51]

Далее Блек излагает и объясняет опыты Мартина — Рихмана. Мы должны только предположить, что равные количества теплоты сообщаются обеим жидкостям. Но для нагревания ртути необходимо меньшее количество теплоты, чем для нагревания воды. Ртуть, по необходимости, будет нагреваться быстрее воды. Когда же обе жидкости, нагретые до одной и той же температуры, выставляются на холодный воздух, то воздух первоначально получает теплоту от обеих жидкостей с одинаковой скоростью. Но ртуть, отдавая то же количество теплоты, что и вода, охлаждается гораздо быстрее воды. Эти эксперименты доктора Мартина хорошо согласуются с экспериментами Фаренгейта и ясно показывают, что ртуть, несмотря на ее большую плотность, требует меньше теплоты для заданного повышения температуры, чем равный объем воды. Ртуть поэтому, можно сказать, имеет меньшую емкость для теплоты [21]. [c.52]

При смешении двух масс одной и той же жидкости (С[ = Сг) с различными температурами из уравнения (111,3) выводится уравнение Тейлора — Рихмана, написанное для двух масс жидкости. Если смешиваются две равные массы одной и той же жидкости [c.53]

Измерения количества теплоты привели к установлению формулы Тейлора — Рихмана, к открытиям теплоемкости, скрытой теплоты и закона Гесса. [c.59]

Статья — К 200-летию со дня смерти академика Г. В. Рихмана . [c.61]

Теплоемкость. Опыты Тейлора—Рихмана [c.128]

Воспользуемся теперь уравнением (УП, 8) для анализа опытов Тейлора — Рихмана. Ограничимся разбором изменения температуры при смешении двух масс одной и той же жидкости. На этом простом примере можно выяснить суть правила Тейлора — Рихмана. (Разбор общего случая при произвольном числе масс одной и той же жидкости ничего нового не вносит.) [c.130]

Смешение двух масс одной и той же жидкости происходило при адиабатических условиях. Поэтому применительно к опытам Тейлора — Рихмана уравнение (VII, 5) записываем гак [c.131]

Теплоемкость при постоянном давлении (Ср)—свойство системы, и по уравнению (VII, 8) можно вычислять изменение величины Е + Рь при изменении температуры и постоянном давлении независимо от причины, вызвавшей изменение температуры. Например, в опыте Тейлора — Рихмана температура изменялась в адиабатическом процессе. [c.132]

Значения всех температур должны быть отсчитаны от одного и того же нуля, который может быть произвольным. Формула (III, 1) известна под названием формулы Тейлора—Рихмана. [c.50]

Оценка научной деятельности Рихмана дана в статьях [19—211. [c.50]

При смешении двух масс одной и той же жидкости ( i= 2), имеющих различные температуры, из уравнения (III, 3) выводится уравнение Тейлора—Рихмана (III, 1), написанное для двух масс жидкости. Если смешиваются две равные массы одной и той же жидкости (mi=m2), то уравнение (III, 3) превращается в уравнение Тейлора—Рихмана (III, 1а). [c.53]

Изучение оптимальных условий сорбции предполагает, что аффинный лиганд присоединен к нерастворимому носителю с достаточно высокой пористостью и на достаточном расстоянии от его поверхности (разд. 5.1), чтобы сохранить даже после присоединения высокое сродство к выделяемому веществу (разд. 5.2). Емкость специфического сорбента определяется концентрацией доступных аффинных лигандов и их константами диссоциации пз комплекса с выделяемым веществом (рис. 3.3). В разд. 5.3 ул<е обсуждалась оптимальная концентрация им.мобнлизованного аффинного лиганда, которая должна была бы обеспечить достаточную емкость и одновременно позволить освобождаться выделяемому веществу из специфического комплекса с иммобилизованным аффинантом в достаточно мягких условиях, не приводя, однако, к неспецифической сорбции. Свойства пространственной группы, вводимой между аффинным лигандом и поверхностью нераство-рихмой матрицы [6], могут оказывать влияние на свойства сорбента, как и концентрация аффинного лиганда. Специфический сорбент должен быть приготовлен таким способом, чтобы все группы, способные к присоединению, были блокированы (разд. 8.4) и чтобы число групп, способных принимать участие в неспецифической сорбции, было минимальным (разд. 10.3). Однако особенно важно, чтобы все молекулы аффинного лиганда, которые не присоединились к носителю ковалентной связью, были тщательно отмыты (разд. 8.6). [c.258]

Основные уравнения нагрева ТТТЭ электрическим током, в соответствии с законом Ньюто- Выразим мощность, потребляемую ТПЭ от на — Рихмана, суммарная мощность, потребляе- электрического источника, через суммарный ко-мая ТПЭ от электрического источника энергии эффициент теплоотдачи. Дпя этого подставим зна-и подводимая к нему за счет окисления метана чение К из формулы (9.107) в формулу (9.105) [c.683]

Изучая физику, Лавуазье не мог пройти и мимо работ Ломоносова об электричестве. Смерть друга Ломоносова академика Рихмана, убитого в 1753 году молнией во время совместных опытов двух ученых над атмосферным электричеством, произвела большое впечатление во всем мире. О результатах опытов и о своей теории электричества — первой в истории науки — Ломоносов 26 ноября 1753 года произнес публичную речь на торжественном заседании Академии. Как всегда, эта речь — Слово о явлениях воздушных, от Електрической силы происходящих — была немедленно отпечатана и разослана заграничным научным учреждениям и, кроме того, отдельным ученым, многие из которых прислали в Петербург свои отзывы. Совершенно невероятно, чтобы Лавуазье, интересовавшийся и много занимавшийся метеорологией, хотя бы уже по одному этому не читал замечательного сочинения, в котором Ломоносов, как мы говорили, впервые дал научное объяснение таких явлений погоды, как- внезапные резкие похолодания после оттепели и сильные грозы среди ясного летнего дня. [c.91]

В 1777 году Лавуазье написал работу О соединении огненной материи с испаряющимися жидкостями . Он упоминал в ней статью академика Рихмана Об охлажде-ции жидкости при испарении . Статья Рихмана была напечатана в том самом выпуске Новых Комментариев Санктпетербургской Академии , в которой были опубликованы четыре больщих сочинения Ломоносова, в том числе его знаменитые диссертации О действии химических растворителей вообще , Размышления о причине теплоты и холода и Попытка теории упругой силы воздуха . Совершенно невероятно, чтобы, держа в руках этот том петербургского научного журнала, Лавуазье прошел мимо работ Ломоносова, составлявших добрую треть всего сборника. [c.92]

Статья — Выдающийся русский физик XVIII века. К 200-летию со дня смерти Г. В. Рихмана . [c.61]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология