Ньютона Рихмана закон

Согласно закону Ньютона — Рихмана к наружной поверхности отложений на элементе длиной йх подводится тепло [c.225]

С другой стороны, для того же элемента поверхности закон Ньютона-Рихмана записывается в виде [c.184]

Конвективная теплоотдача является основной формой переноса тепла от ТПЭ и, согласно закону Ньютона — Рихмана, может быть представлена в следующей форме [c.678]

Преобразуем уравнение (9.82) к вид>, соответствующему формуле закона Ньютона — Рихмана [c.680]

Определим конвективную составляющую теплового потока, отводимого через токоподвод. Согласно закону Ньютона — Рихмана, процесс конвективной теплоотдачи описывается выражением [c.681]

Мощность Р можно выразить также в форме закона Ньютона — Рихмана [c.682]

Основной характеристикой интенсивности теплообмена, подлежащей опытному исследованию, при конвективной теплоотдаче в щелевидных каналах является коэффициент теплоотдачи. Для определения коэффициента теплоотдачи наиболее надежным и самы.м распространенным является метод стационарного теплового потока с использованием закона Ньютона — Рихмана [c.130]

Определяя теплопередачу на стенку но закону Ньютона — Рихмана [c.219]

Согласно закону Ньютона—Рихмана среднее значение коэффициента теплоотдачи [c.103]

Коэффициент теплоотдачи а является основной характеристикой закона Ньютона — Рихмана, описывающего теплоотдачу от теплоносителя к поверхности нагреваемого или охлаждаемого объекта. Согласно этому закону, тепловой поток зависит от интенсивности проникновения тепла через поверхность объекта, выражаемой коэффициентом теплоотдачи а как мерой тепловой проводимости пограничного слоя, образуемого теплоносителем, и от разности температур теплоносителя /ср и поверхности объекта / (или температурного напора) [c.17]

Для описания теплообмена между жидкостью (газом) и поверхностью твердого тела применяется закон теплоотдачи [см. (1,31)] Ньютона — Рихмана, который может быть записан в виде [c.125]

Дифференциальное уравнение теплообмена, следующее из закона Ньютона — Рихмана (3.2) для теплообмена на поверхности и закона теплопроводности Фурье (1.7) [c.126]

Методы определения коэффициентов теплоотдачи можно разделить на стационарные и нестационарные. В стационарных методах должны быть достигнуты такие условия, при которых ни температуры, ни тепловые потоки не меняются во времени. В этом случае а определяется из закона Ньютона — Рихмана (3.2). Для определения а необходимо измерить /ст w. ty и найти плотность теплового потока. Последняя может быть определена на основе других физических процессов. Например, при использовании электрического нагревателя постоянной мощности тепловой поток рассчитывается по формуле (2.20). [c.152]

Здесь — температура поверхности стенки, соприкасающейся с первой жидкостью, а Т 2 — температура поверхности, соприкасающейся со второй жидкостью. Выражения для и К 2 записаны на основании закона Ньютона—Рихмана (1.21) с учетом того, что единичные векторы внешней нормали к двум поверхностям стенки направлены в противоположные стороны. Если, кроме (2.156) и (2.15в), еще записать [c.36]

По закону Ньютона—Рихмана [c.49]

После подстановки (2.101) в (2.100) легко получаем формулу (2.98). При расчете Q по третьему способу в (2.100) используется закон Ньютона—Рихмана [c.60]

Первое слагаемое в левой части (2.104) характеризует тепловой поток через сечение на расстоянии х (теплота поступает в элемент стержня), второе — тепловой поток через сечение на расстоянии х + Дх (теплота уходит из элемента стержня), третье — приток теплоты через боковую поверхность элемента (Р — периметр сечения стержня). Последнее слагаемое записано на основании закона Ньютона—Рихмана с учетом того, что средняя темпе- [c.62]

Третий случай. Считаем, что / — конечная величина и теплота к жид-. кости передается не только через боковую поверхность стержня, но и через сечение ребра при х = I. Тогда по закону Ньютона—Рихмана [c.64]

Тепловой поток Q можно найти при использовании закона Фурье для сечения х = О или закона Ньютона—Рихмана для поверхности стержня. [c.64]

И ЖИДКОСТИ следует также из закона Ньютона—Рихмана. Если в решении отбросить все члены ряда, кроме первого, то [c.98]

Находим коэффициент теплоотдачи а и д " по закону Ньютона—Рихмана [c.410]

Если параметры а и Ai не изменяются от точки к точке поверхности, то закон Ньютона — Рихмана записывается в интегральной форме [c.14]

Представим зависимость (1.202) в форме, аналогичной закону Ньютона— Рихмана (1.9) для конвективного теплообмена [c.95]

Пусть тело произвольной конфигурации без источников энергии помещено в среду с температурой t , теплообмен между телом и средой подчиняется закону Ньютона — Рихмана (1.9), т. е. граничные условия описываются зависимостью (1.35). На основании точного аналитического решения задачи температурное поле тела может быть определено по формуле [12, 14] [c.166]

Для аппарата с герметичным корпусом в условиях свободной конвекции тепловая проводимость азе может быть оценена по формуле 0зс = 9Лз, а 013—-по формуле (3.54). Наконец, переход от системы пластин (рис. 3.16, в) к квазиоднородному телу (рис. 3.16, г) возможен на основании приема, изложенного в 3.1. Окончательно получаем анизотропный параллелепипед с источниками и стоками теплоты, последние вызваны проточным течением жидкости между пластина ли. Поместим начало координат в угле параллелепипеда (рис. 3.16, г), обозначим значения теплопроводностей вдоль осей через А.Х, 2 и будем считать, что теплообмен с граней в окружающую среду происходит по закону Ньютона — Рихмана (1.9). Для этого случая нетрудно обобщить уравнения (3.64) и (3.65) для одиночного канала [3] [c.188]

Согласно закону Ньютона—Рихмана количество теплоты, отдаваемое единицей поверхности тела в единицу времени, пропорционально разности температур поверхности тела Чс и окружающей среды [c.23]

При расчетах теплоотдачи используют закон Ньютона — Рихмана [c.125]

Согласно закону Ньютона — Рихмана тепловой поток dQ , Вт, от жидкости к элементу поверхности соприкасающегося тела йР (или от [c.125]

В общем случае коэффициент теплоотдачи переменен по поверхности F. Если а и AI не изменяются по F, то закон Ньютона — Рихмана может быть записан следующим образом [c.126]

Таким образом, если известно температурное поле, можно вычислить, не обращаясь к закону Ньютона — Рихмана [c.139]

Для расчета теплопередачи часто необходимо знать среднее по поверхности значение коэффициента теплоотдачи. Среднее значение а определяют согласно закону Ньютона—Рихмана [c.175]

Одиако уменьшение а при увеличении А< не означает, что при этом уменьшается и Согласно закону Ньютона — Рихмана < с = аА< и в то же время а=сМ . Таким образом, в рассматриваемом случае [c.273]

При химически.ч реакциях теплоотдачу описывают преобразованным законом Ньютона—Рихмана [c.357]

Замена в законе Ньютона—Рихмана температур энтальпиями позволяет учесть основное влияние химических реакций иа процесс теплоотдачи. При использовании уравнения (15-10) значения коэффициентов теплоотдачи в первом приближении. можно брать из формул для течений без химических реакций. Конечно, при наличии химических превращений могут измениться и значения коэффициентов теплоотдачи, так как соответственно изменяются поля температур, скорости и концентраций, однако влияние последних факторов не столь значительно, как влиянне тепловых эффектов реакций. Уравнение (15-10), по-видимому, дает наилучщие результаты, когда выполняются как е-либо из трех ранее отмеченных частных случаев. [c.357]

Граничньш условием третьего рода задается температура среды Т. , окружающей тело, и зависимость q от температуры поверхности тела Т . и Г . Обычно эта зависимость задается в виде закона Ньютона—Рихмана [c.29]

Рассмотрим задачу о распространении теплоты в плоском ребре (рис. 2.14). Толщина ребра 25 / и 25 h. Допустим, что температура основания ребра (оно лежит в плоскости yOz) постоянна и равна Tq. Это условие может, например, выполняться тогда, когда основание ребра соприкасается с жидкостью, температура которой постоянна, и при этом а -> оо (см. закон Ньютона—Рихмана). Примем, что теплопроводность ребра X = onst, оно находится в среде с = onst, коэффициент теплоотдачи в окружающую среду а = onst. Для определенности примем, что Tq > Т . Тогда в установившемся состоянии тепловой поток, входящий в ребро через его основание, будет равен тепловому потоку, выходящему из ребра через его боковую поверхность. При этом теплота передается окружающей среде. [c.54]

Соотношение (14.41) аналогично закону Ньютона—Рихмана. Теоретически значение7, . для концентрационной диффузии можно найти по закону Фика [c.388]

Граничное условие третьего рода предполагает известной связь между температурой и ее нормальной производной на Гранине теплообмена с окружающей средой. Если эта связь линейная, то соответствующее граничное условие будет описывать с кекотдрым приближением конвективный теплообмен, удовлетворяющий закону Ньютона — Рихмана [c.25]

Теплообмен между потоками жидкости и поверхностью соприкасающегося с ними тела называется конвективным теплообменом (конвективной теплоотдачей). Этот процесс изучался еще в XVIII в. Ньютоном и русским академиком Рихманом, которые не зависимо-друг от друга установили следующую закономерность (закон Ньютона — Рихмана) тепловой поток Ф от жидкости к элементу поверхности сЗЛ (или в обратном направлении) пропорционален площади элемента поверхности разности температур A.t=t —t или At=t—t между поверхностью тела t и средой t - [c.14]

Тепловая схема представляет собой графическое изобра>ГРЧие тепловой цепи и показывает, как осуществляется соединение ее активных и пассивных элементов. Для изображения на тепловых схемах различных элементов используются символы, известные в электротехнике и представленные в табл. 1.2. Изотермическая по -верхность, температура которой выбрана за начало отсчета, является общей точкой схемы и изображается символом земля . ИТП включается в схему между общей точкой и точкой области, где происходит выделение (поглощение) теплоты. Если ИТП отображает поток между двумя изотермами, то на схеме он включается между соответствующими, изотермам точками. ИТН включается между точками схемы тех областей, разность температур которых определена. Для участка тепловой цепи законы Фурье (1.7), Ньютона — Рихмана (1.9) и Стефака — Больцмана (1.15) можно записать в форме (1.39), аналогичной закону Ома ср1—ф2 == // для Электрической цепи. Для тепловой цепи, так же как и для электрической, справедливы законы Кирхгофа. [c.28]

Плотность источников энергии 0Фз=<7н 1гб0л ёФ1 определим на основании закона Ньютона — Рихмана (1.9) [c.185]

Значения и с берутся для элемента поверхности йР. Выбор же расчетной температуры законом Ньютона — Рихмана не предопределен. В обп1ем случае конвективного теплообмена температура жидкости переменна в рассматриваемом пространстве. Появляется необходимость в договоренности о том, какое значение температуры жидкости выбирается за расчетное, т. е. вводимое в закон Ньютона — Рихмана. [c.169]

Если решена задача нахождения зависимости 1(х) при заданных а (л ) и с(х), то из закона Ньютона — Рихмана можно легко определить и распределение дс(х). В частном случае a= onst и с = соП51 имеем [c.174]

Поскольку при 9 = onst температура t является линейной функцией X, линейно изменяется и t - В более общем случае, когда а=а(х и дс = Чс(х), из закона Ньютона—Рихмана н уравнения (6-17) получаем [c.174]

В рассматриваемых случаях тепло- и масоотдача идут одновремеи-ио. Для расчетов теплоотдачи используют закон Ньютона—Рихмана [c.336]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология