Разряд в газе, механизм

Весьма интересны исследования влияния наложения электрических полей (разрядов) на механизм и кинетику процесса пиролиза газов 3]. [c.8]

Величина напряженности электрического поля в полом волноводе пропорциональна корню квадратному из подаваемой в волновод мощности электромагнитной волны. Следовательно, с увеличением мощности электромагнитных колебаний напряженность электрического поля также увеличивается до тех пор, пока не произойдет пробой газа, находящегося, например, в кварцевой трубке, проходящей через волновод. Возникает разряд. Физический механизм образования стабильного разряда может быть описан следующим образом. Как уже говорилось, под влиянием электрического поля образуется дополнительное количество электронов в результате ион и-зирующих столкновений свободных электронов с молекулами газа. Это понижает импеданс газа, что приводит к понижению напряженности электрического поля в нем. В поле с пониженной напряженностью образуется меньше электронов, поэтому в конце концов импеданс газа и напряженность электрического поля достигают ста- [c.107]

Полимеризация органического соединения может быть проведена или путем электрического разряда в среде паров только мономера, или в среде смеси мономера с газом (Не, Аг, N2, Н2). Механизм полимеризации, по-видимому, также зависит от того, используется или нет плазма газа. [c.78]

К разветвленным цепным реакциям относится, например, реакция образования воды из простых веществ. Экспериментально установлен и подтвержден расчетами следующий механизм этой реакции. В смеси водорода с кислородом при нагревании или пропускании электрического разряда происходит взаимодействие молекул этих газов с образованием двух гидроксильных радикалов [c.203]

Принцип действия плазматрона состоит в том, что при охлаждении поверхностного слоя облака дугового разряда происходит сжатие разрядного шнура дуги, в результате чего увеличивается плотность тока в ней. Это достигается помещением графитовых или тугоплавких электродов в камеру, в которую вводят струю инертного газа в направлении касательных к камере. Механизм работы плазмотрона ясен из рис. 30.9. В горящую дугу вводят аэрозоль анализируемого раствора. Вихреобразные струи инертного 1 аза охлаждают снаружи облако разряда и выносят образуемую плазму через отверстие в катоде в виде светящейся струи длиной 10—15 мм. По мере увеличения скорости потока через выходное отверстие возрастает электропроводность струи, что приводит к повышению плотности тока и увеличению температуры [c.663]

Изучению свойств электростатически заряженных аэрозолей с довольно низкой концентрацией частиц уделялось значительное внимание [10, 11]. Нас же в соответствии . общими задачами настоящей монографии больше интересуют взвеси повышенной плотности, обычно используемые в промышленности. В данной главе будут сначала рассмотрены механизм электризации (разд. 9.2) -и основы динамики заряженных частиц (разд. 9.3), а затем в качестве примеров будут проанализированы два важных вопроса, связанных с электризацией промышленных запыленных газов, а именно электростатическое улавливание золы (разд. 9.4) и опасность взрыва взвесей от искрового разряда (разд. 9.5). [c.288]

Рис, 7. Зависимость стационарной степени превращения кислорода в озон от состава газа при синтезе из смесей кислорода с аргоном и азотом от %-ного содержания последних но, следовательно, участие азота в реакции синтеза озона, а именно его активирующее действие. Оно особенно наглядно проявляется при сравнительно небольших содержаниях азота в смеси, когда по сравнению с чистым кислородом получаются не только большие степени превращения, но и большие абсолютные концентрации озона. Например, при определенных условиях опыта в техническом кислороде (N2 0,5%) стационарное содержание озона составляло 5,1%, а в смеси, содержащей 19% N2,— 6,3% О3. По-видимому, присутствие азота способствует более эффективному использованию энергии, затрачиваемой в разряде на синтез озона. Очевидно, в связи с этим, существует какой-то механизм кислорода, что подтверждает теорию энергетического катализа Н. И. Кобозева, С. С, Васильева и Е. Н. Еремина [5]. [c.403]

Механизм электрического разряда в газе........... [c.4]

В тепловой модели механизма воспламенения [160, 161] искровой разряд заменяется точечным мгновенно действующим тепловым источником, который в момент времени т = О выделяет Q Дж. Он равномерно нагревает до некоторой весьма высокой температуры сферический объем газа радиусом г. Накопленное в этом объеме тепло в результате теплопроводности будет отводиться в окружающие слои. Температура в начальном объеме, следовательно, будет уменьшаться, а в окружающих искру слоях — увеличиваться. Распределение температуры вокруг мгновенного точечного источника тепла через различные промежутки времени после прекращения разряда представлено на рис. 39. В горючей газовой смеси процесс охлаждения замедлится вследствие выделения тепла окружающими искру слоями смеси за счет протекания в них химических реакций. Когда температура в сферическом объеме упадет до значения, близкого к температуре горения смеси дальнейшее охлажде- [c.98]

МЕХАНИЗМ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО РАЗРЯДА В ГАЗЕ [c.118]

Электрический разряд в газе, как и всякое сложное явление, может быть исследован и описан с двух точек зрения. Во-первых, могут быть выяснены общие макроскопические зависимости, определяющие свойства разряда в целом. Во-вторых, можно попытаться объяснить эти общие закономерности с помощью детального механизма проходящих в разряде элементарных процессов. Первый, феноменологический, путь является естественным, начальным этапом любой теории. Второй путь должен обосновать, опровергнуть или, наконец, дополнить и расширить выводы, полученные первым путем. Нет необходимости объяснять, например, с помощью аналогий с термодинамикой или формальной химической кинетикой, что общие феноменологические закономерности могут отклоняться от реально существующих. От феноменологической теории можно требовать только того, чтобы она не содержала внутренних противоречий, т. е., чтобы основанные на опыте предпосылки теории не входили в противоречие с выводами из нее в целом. Это нисколько не обесценивает значения такой теории в они-сании конкретных явлений, а напротив, является преимуществом перед любой детальной теорией, как правило, основанной на принятии той или иной модели и, следовательно, ограниченной в своей истинности адекватностью этой модели с реальным процессом. В электротехнике общие феноменологические свойства электрических приборов принято изображать в виде эквивалентных схем, которые позволяют производить расчет приборов, так как эти схемы состоят из простых элементов и отображают прибор только как источники или потребители электрической энергии, но не являются его моделью [30]. Как отмечалось выше, химическое дейст- [c.80]

Маловероятен также и второй путь использования энергии ионов — колебательное возбуждение ими молекул при столкновениях [132]. Так как массы ионов и молекул практически не отличаются, то при больших давлениях ионная и молекулярная температуры будут одинаковы. В этом случае химические реакции в разряде будут иметь термический характер, чему противоречат большие концентрации озона и малая молекулярная температура газа в разряде. Предположение об основной роли ионов в образовании озона, независимо от того или иного конкретного механизма, противоречат так же и другие опытные факты. Например, образование озона при действии электронных пучков начинается при энергии электронов (8—10 эв) меньше той, которая требуется для ионизации кислорода [135]. [c.121]

Недостатком рассмотренного механизма является то, что в нем не учтена дискретность разряда, т. е. все реакции считаются гомогенными, протекающими по всему объему разрядного промежутка. Этот путь был единственно возможным пока не стали известны основные физико-химические свойства (в первую очередь температура) газа в каналах локальных разрядов. Как уже было отмечено, спектроскопическое изучение разряда [7] дало возможность определить температуру газа в каналах разрядов. В зависимости от различных условий, в основном от влажности газа, она изменяется от 800 до 1300° К при средней температуре газа в разрядном промежутке 300—400° К [6]. [c.124]

Механизм зажигания электрической искрой является весьма сложным, поскольку искровой разряд сопровождается обогащением газовой фазы активными частицами (возбужденными молекулами, ионами с большим запасом энергии и свободными радикалами) и сильным повышением температуры газа (порядка 10 000°С), что обусловлено высокой концентрацией энергии в малом объеме разрядного плазменного канала. Оба эти обстоятельства послужили причиной появления двух различных трактовок механизма искрового зажигания ионной теории искрового зажигания и тепловой теории [61]. Предпочтение отдается тепловой теории зажигания, как наиболее обоснованной. Согласно этой теории, зажигающая способность искрового разряда определяется главным образом минимальным количеством энергии, передаваемой окружающей горючей смеси и достаточной для появления самораспространяющегося пламени. [c.75]

Механизм регистрации ядерной частицы, очевидно, не зависит от ее природы и энергии. Для возникновения коронного разряда в счетчике Гейгера—Мюллера необходимо образование хотя бы одной пары ионов в объеме счетчика. Вероятность того, что ядерная частица будет зарегистрирована, если она попала в объем детектора, называется эффективностью данного детектора к определенному излучению. Эффективность счетчика Гейгера —Мюллера для а- и р-частиц близка к единице эффективность для у-квантов — 0,5—2%. а- и Р-частицы имеют большую удельную ионизацию (удельная ионизация определяется числом пар ионов, которое образуется при прохождении частицей единицы пути) и поэтому при попадании внутрь счетчика они обязательно вызывают ионизацию газа, наполняющего счетчик из-за малой удельной ионизации у-кванты с небольшой вероятностью вызывают разряд внутри счетчика. [c.49]

Плазматроны. В последние годы для получения дуговой плазмы широкое применение нашли плазматроны [10.20, 10.21]. Принцип их действия следующий. Плазма, образованная дуговым разрядом постоянного или переменного тока, струей газа — носителя разряда выдувается на значительное расстояние от межэлектродного промежутка. Механизм действия плазматрона ясен из рис. 10.13, б. В камере зажигается дуга между тугоплавкими электродами при силе тока 20—30 а. Для ряда целей сейчас делают плазматроны на токи в сотни ампер. Анод имеет отверстие, через которое выдувается инертный газ, подаваемый под давлением 1,5—2 ат в направлении касательных к стенкам камеры. Образующиеся в камере вихревые потоки газа охлаждают плазму снаружи, благодаря чему разрядный шнур сжимается и плотность тока в нем увеличивается. Дополнительное сжатие происходит в результате сил магнитного давления (пинч-эффект). Сжатая таким образом плазма вместе с газом выбрасывается через отверстие анода и светится в виде устойчивой струи длиной 10—15 мм. [c.268]

Полезные практические сведения содержатся также в работах [240, 244, 831]. Однако ряд вопросов, касающихся механизма возбуждения спектральных линий и некоторых других процессов, происходящих в дуговом разряде в атмосфере различных газов, остается еще невыясненным [240, 244]. [c.170]

При повышении давления газа (р > 20 Тор) в ВЧ-разряде, согласно данным [617], существенную роль в разложении углекислого газа начинает играть неравновесное ступенчатое возбуждение колебательных уровней основного электронного состояния. К тому же выводу приходят авторы [467, 618], исследовавшие разложение СОа в СВЧ-разрядах при давлениях от 10 до 600 Тор. Однако детального исследования параметров разряда и механизмов процессов, включая и реакции различных возбужденных частиц ни в тлеющем разряде в лазерных смесях, ни в ВЧ- и СВЧ-разрядах при повышенных давлениях не проводилось. Поэтому эти выводы можно считать лишь предварительными. Хотя в принципе исключить такой механизм диссоциации, как ступенчатое возбуждение колебательных уровней, инициированное электронным ударом, нельзя. Обратные реакции регенерации углекислого газа в условиях разрядов в лазерных смесях, ВЧ- и С15Ч-разрядах не исследовались. [c.250]

Источником энергии в разряде является электрическое поле, сообщающее ускорение в первую очередь свободным электронам, которые передают свою энергию молекулам газа посредством упругих и неупругих ударов. В результате неупругих ударов происходит возбуждение и ионизация молекул, а также диссоциация их на свободные ради1 алы или атомы. Принципиально любая нз этих частиц, т. е. возбужденная молекула, ион и свободный радикал, могут являться химически активной частицей, участвующей в первичном элементарном акте. За первичным актом могут последовать, в зависимости от условий, различные вторичные реакции, причем последние могут развиваться не только в самой плазме разряда, но и на стенках разрядной трубки. Таким образом, весьма сложная задача изучения механизма реакций в разряде сводится, во-первых, к выяснению природы первично активной химической частицы и характера первичного элементарного акта и, во-вторых, к изучению возможных вторичных реакций. Следует иметь в виду, что плазма разряда может быть изотермической и неизотермической. В изотермической плазме температуры электронного и [c.250]

Электрический ветер. Явление электрического ветра, также называемое корональный ветер , имеет отношение к движению газа, вызванному выталкиванием ионов из области, прилегающей к коронирующему электроду. Несмотря на то что это явление относилось к одному из ранних явлений газового разряда, исследованием которого занимались на протяжении XVIII и XIX в [690], значение его как механизма, способствующего электростатическому осаждению, стало рассматриваться лишь совсем недавно [695]. Робинсон изучал явление электрического ветра на модели электрофильтра с положительной короной, используя вводимый гелий в качестве индикатора. Гелий рассеивался, двигаясь по направлению к стенке электрофильтра, и обозначал результирующий газовый поток от проволочного электрода к стенке электрофильтра. Робинсон [697] доказал, что дополнительная скорость дрейфа, [c.462]

Многообразие и надежность современных методов изучения особенностей протекания электрохимических реакций дали возможность установить механизм и кинетические характеристики наиболее важных электродных процессов, связанных с получением водорода, кислорода, других газо образных продуктов, с протеканием электрохимического синтеза ряда соединений, катодного вылеления и анодного окисления металлов, совместным разрядом ионов, а также с явлениями самопроизвольного растворения металлов (коррозионные процессы). [c.139]

Промышленные электрофильтры состоят из ряда заземленных параллельных пластин или труб через которые пропускаются запыленные газы Между заземленными поверхностями (осадительными электродами) находятся проволочные коронирующие электроды на которые накладывается напряжение 25—100 кв (обычно отрицательное) Механизм электростатического осаждения уже излагался на стр 202, поэтому теперь нам остается рассмотреть лишь некоторые практические вопросы В менее распространенном двухступенчатом электрофильтре частицы сперва заряжаются в коронном разряде, а затем проходят систему электродов, пооче редно заряженных положительно и заземленных Двухступенчатая схема применяется главным образом при очистке воздуха от очень мелких частиц Один электрофильтр этого типа показан на рис 9 4 [c.303]

Первый описываемый здесь метод - интерфейс с тепловым распылителем, или АДХИ-интерфейс. В АДХИ, химической ионизации при атмосферном давлении, механизм ионизации идентичен ионизации при средних давлениях. Ионы газа-реагента обычно образуются коронным разрядом. Положительно заряженные ионы могут получаться за счет реакций переноса протона, образования аддукта или удаления заряда. Отрицательно заряженные ионы, наоборот, могут образовываться в результате реакций удаления протона, переноса аниона или захвата электрона. Масс-спектры, полученные при традиционной ХИ (среднего давления) и АДХИ, несколько отличаются друг от друга, что можно объяснить тем, что образование ионов в АДХИ - равновесный процесс, в то время как в ХИ среднего давления он контролируется кинетически. Важным преимуществом также является теоретически достигаемая чувствительность в АДХИ по сравнению с традиционной ХИ, что обусловлено значительно большей эффективностью реакции ион-молекулярных взаимодействий при более высоком давлении. АДХИ, однако, не может достичь ожидаемого увеличения чувствительности на 3-4 порядка из-за значительно более низкой эффективности переноса ионов через масс-анализатор при более высоком давлении. [c.626]

Полость корпуса электрофильтра пластинами 1 разделена на ряд параллельных каналов, в которых рядами висят натянутые нижним грузом коронирую-щие провода с щагом 0,1 - 0,2 м. Высокое напряжение постоянного тока на этих проводах обусловливает возникновение коронного разряда, ионизирующего окружающий газ, благодаря чему создается поток отрицательно заряженных ионов от провода к положительно заряженным пластинам. Ионы передают свой отрицательный заряд находящимся в газе пылинкам, которые стремятся осесть на пластинках, нейтрализуя при этом свой заряд. Накапливающийся на пластинах слой пыли постепенно утолщается и время от времени сползает в бункер. Иногда для сбрасывания слоя пыли пластины периодически встряхивают с помощью специального механизма. Скорость газа между пластинами обычно 0,5 - 1,0 м/с. Расход электроэнергии небольшой - 0,5-0,8 кВт ч на 1000 нм газа. Существенное достоинство электрофильтров - малое гидравлическое сопротивление - 0,05 - 0,20 кПа (у циклонов 30 - 80 кПа) и высокая [c.219]

Механизм катодного и анодного газовыделення, по-видимому, сложен, так как катодный и анодный выходы по току составляют 100% [43, 56, 78]. Методом газовой хроматографии установлено, что основным компонентом катодного и анодного газа является водород [43]. Выделение водорода на аноде приписывается разряду отрицательно заряженных ионов водорода, существующих в неводных системах. Не исключено также, что водород может самопроизвольно выделяться под действием свежеобразованной поверхности алюминия, катализирующей процесс разложения комплексов эфирно-гидридного электролита [56, 79]. [c.24]

На основании такого предположения о механизме взаимодействия дисперсной фазы с полем коронного разряда следует считать основным параметром, определяюп им перемещение дисперсной фазы к осадительному электроду, при прочих равных условиях величину заряда частицы. Таким образом, эффективность работы электрофильтра ставилась в зависимость от степени ионизации газа и количества ионов, адсорбированных на поверхности дисперсных частиц. На первый взгляд это предположение подтверждалось тем, что различные виды топлива дают разное количество выбросов. Ниже представлены данные о выбросе золы и SO3 для ТЭС на 2,4 млн. кВт. [c.207]

Для изучения механизма реакции в последние годы был предложен источник излучения нового типа, обладающий очень высокой интенсивностью. Это лампа с искровым разрядом, разработанная Норришом и Портером [46, 47], а также Герцбергом и Рамзаем [48]. В области длин волн 2000—4800 А получены интенсивности в среднем порядка 10 квантов в секунду, причем продолжительность вспышки составляет несколько миллисекунд. Таким образом, эти источники излучения расширяют область интенсивностей, используемых при фотохимических исследованиях приблизительно на 10. В результате разряда большого конденсатора получается вспышка в кварцевой трубке, содержащей инертный газ под давлением в несколько сантиметров. Спектр непрерывен вплоть до границы пропускания кварца. Интенсивность излучения при длинах волн несколько короче 3500 А можно повысить путем введения в трубку небольшого количества жидкой ртути. [c.235]

Механизм превращения метана в ацетилен в электрическом разряде изучен еще совершенно недостаточно. Так как при 1500—2000° К, отвечающих обычным температурам дугового разряда в метане или в его смесях с водородом, термодинамическое равновесие соответствует полному разложению ацетилена на углерод и водород, то из возможности получения значительных выходов ацетилена при воздействии электрического разряда на метан заключают, что превращение метана в дуге осуществляется в две стадии. Первая из этих стадий отвечает реакции 2СН4 = СдНа -f ЗН2, а вторая — реакции С2Н2 = 2С -f Н2. Одним из доводов, свидетельствующих о наличии этих двух брутто-стадий реакции, может служить тот факт, что энергетический выход ацетилена (выход в граммах на киловатт-час) возрастает при увеличении скорости газа. Из сказанного следует, что параллельно с образованием ацетилена нз метана в зоне разряда происходит также и его разложение, которое играет [c.357]

Как химик научные работы проводил в основном в области электрохимии. Изучал механизм электропроводности в растворах электролитов (с 1853), законы движения ионов в растворах (с 1890-х). Установил, что при электролизе растворов скорости движения положительных и отрицательных ионов неодинаковы. Назвал доли общего количества электричества, переносимые каждым видом ионов, числами переноса, разработал методику их определения и выяснил числа переноса для многих электролитов. Изучал аллотропию селена (1851) и фосфора (1853). Исследовал также спектры раскаленных газов (1864) и процессы прохождения электричества через сильно разреженные газы (1869—1883). Для исследования электрических разрядов в газах использовал созданные им специальные трубки (трубки Гиттор-фа). Наблюдал (1869) катодные лучи и описал их свойства. [c.142]

Процессы, протекающие на поверхности этих электродов, почти совершенно не изучены ни с точки зрения механизма вторичных процессов образования заряженных частиц, ни с точки зрения роли поверхностной проводимости или поверхностных разрядов в развитии разряда в газе. Одно можно считать установленным — при достаточно высоких да1влениях разряд имеет дискретный характер, т. е. состоит из отдельных локальных разрядов, более или менее равномерно распространенных по поверхности электродов. Дискретность разряда подтверждается как непосредственным фотографированием его с использованием вместо одного из электродов фотографической пластинки [4, 5], так и различием между средней молекулярной температурой газа [6] и температурой, обнарул<енной при спектроскопическом исследовании [7]. Однако форма и характер локальных разрядов остаются почти совершенно неясными, хотя в некоторых работах [5, 8] бездоказательно принимается, что разряды имеют характер искры. Неизучен-ности существенных черт тихого разряда способствует то, что в физике таким формам разряда почти не уделяется внимания, если не считать работ по теории потерь в диэлектриках с газовыми включениями [9—И]. [c.77]

Добавки к кислороду других газов. Изучение синтеза озона из кислорода с добавками других газов может дать ценные данные для выяснения механизма и кинетики образования озона. Из добавляемых газов в первую очередь обращают на себя внимание инертные газы, так как их добавка позволяет изменить электрические свойства газа (снижение потенциала возникновения разряда [67]) без существенного изменения химических свойсрв. 1 [c.116]

Механизм откачки отдельных газов в магниторазрядных насосах во многом сходен с механизмом, определяющим работу испарительных геттерных насосов. Однако интенсивная ионизация и диссоциация молекул откачиваемого газа в газовом разряде делают ма гниторазрядный насос более эффективным средством откачки инертных газов, углеводородов и других сложных молекул. [c.61]

Большую роль в решении этой задачи играют исследования и разработка ИК-лазеров с оптической накачкой. Активными средами таких лазеров могут быть многие органические соединения в газовой фазе, что позволяет получить разнообразные частоты ИК-генерации. Поиск и использование активных сред, способных работать при давлениях 1—3 МПа, когда в результате перекрывания соседних линий излучения из-за столкновительного ушире-иия становится возможной непрерывная перестройка частоты генерации, могут привести к созданию ИК-лазеров с перестраиваемой частотой, свободных от недостатков и трудностей, с которыми связана работа электроразрядных газовых лазеров повышенного давления (неоднородность электрического разряда в газе, оптическая неоднородность активной среды). Оптическая накачка является мягкой , неразрушающей активную среду накачкой, что позволяет использовать в качестве активных сред дорогостоящие вещества (например, обеспечивающие непрерывную перестройку частоты генерации смеси изотопически замещенных молекул одного вида [56, 57]). Наконец, такая накачка может быть весьма селективной, т. е. возбуждать только наиболее благоприятный для генерации на данном переходе исходный уровень, что важно для эффективности лазера и установления механизма генерации. Источниками оптической накачки здесь слул<ат прежде всего известные лазеры ИК-Диапазона спектра, но также лазеры видимого диапазона и даже импульсные лампы. [c.177]

Плазменные реакции, инициируемые электронным ударом или протекающие по ионно-молекулярному механизму. Работ, касающихся этого типа реакций, очень мало. Некоторые сведения приводятся Г. Геллундом [32] и Г. Куком [33]. По мнению авторов, благородные газы довольно легко образуют различного рода соединения в плазме. Эти соединения неустойчивы и разлагаются в отсутствие разряда. Так, гелий образует Не по схеме [c.249]

Г. Т. Михалъчигиин. ДУГОСТОЙКОСТЬ — СВОЙСТВО материала противостоять разрушающему действию электрической дуги. Электр, дуга воздействует на поверхность токопроводящих изделий (напр., электродов), как правило, при разрыве Электр, цепи, обусловливая необратимые изменения вследствие элект-роэрозионного и коррозионного разрушения и электропереноса материала с одного электрода на другой. Величина разрушений и количество перенесенного материала зависят от параметров электр. цепи, продолжительности горения электр. дуги, хим. состава окружающей среды и материала изделий. Если разрывается слаботочная цепь, на новерхпость электродов воздействует искровой разряд и разрушение происходит в основном вследствие электропереноса материала с анода на катод (топкий электронеренос) на аноде образуется кратер, а на катоде — рыхлый нарост в виде иглы (при переменном токе эти изменения меньше, чем при постоянном). Если мощность источника тока в цепи достаточно велика, искровой разряд переходит в электр. дугу, причем характер и механизм разрушения новерхности электродов при этом изменяются. В зоне непосредственного воздействия электр. дуги (под ее опорным пятном) па поверхности электрода образуется ванна расплавленного металла, к-рый интенсивно испаряется и разбрызгивается. Выброс расплавленного металла в виде быстро летящих брызг является следствием взрывообразного выделения растворенных в нем газов и действия термоупругой волны, возникающей в результате мгновенного местного разогрева электро- [c.406]

Переходя к вопросу о механизме возбуждения свечения тлеющего разряда, следует отметить, что в положительном столбе газ находится в состоянии квазиней-тральной плазмы, т. е. концентрации электронов и поло- [c.44]

Ранее были рассмотрены процессы возбуждения в различных источниках света, влияние параметров разряда на концентрацию возбужденных атомов и интенсивность линий. Это позволит сознательно подойти к выбору источника света для спектрального анализа газов. Трудности, которые приходится преодолевать при проведении анализа могут быть разделены на две группы трудности, связанные с механизмом возбуждения спектра в газах, и трудности, связанные с изменением состава смеси в процессе разряда p65-з69j [c.135]

Ловелок. Я имел удовольствие беседовать с д-ром Хаати только несколько недель назад по этому вопросу. Не совсем ясно, как они работают, но их детектор определенно функционирует. По-видимому, аргон очень необычный газ, и если давление понизить, но не в слишком большой степени, то возникает стабильный таунсендовский разряд при достаточно высоком напряжении, и повышение температуры имеет тот же эффект, что и понижение давления. Возможно, что подобный механизм лежит в основе работы детектора Хаати, который функционирует только при высоких температурах. [c.44]

Разряд в горячем ПК обычно осуществляют при давлении ра-I- бочего газа, превосходящем на порядок давлеийе в холодном ка-I. тоде (5—20 мм рт. сг.). Это обеспечивает большую вероятность соударений, возбуждающих свечение атомов определяемых эле- . ментов. Скорость поступления-лробы в разряд прн этом, в отличие Г - от холодного катода, не ухудш ается, так как механизм поступле- I ния в горячем катоде в основном не распылительный, й терми-Г ческий.. .. . . - [c.184]

При анализе огнеупорных окислов 30—50 мг порошка пробы (иногда с добавлением графитового порошка) помещают на дно катода или вводят в виде спрессованных брикетов и таблеток. Механизм поступления.в разряд примесей и окисной основы недо-статочно изучен. Отсутствие в спектрах молекулярных полос кислородных соединений элементов примесей и основы [309, 1259] и порядок поступления их в плазму позволяют считать, что в атмосфере инертных газов испарению пробы из угольного катода. (особенно в смеси с угольным порошком) предшествуют термохимические реакции, ведущие к восстановлению окислов до металлов. Такое предположение объясняет возможность определения в труд-. нолетучих окислах тех примесей, летучесть которых в элементарном состоянии выше, чем в виде окиси (А1, Mg, Са, Zn) В этом же [c.192]

Более пригодны методы обработки полимерных поверхностей с помощью ионного травления или травления в атмосфере активного кислорода. В иервом методе в стеклянной камере, снабженной дву.мя электродами, в ирисутствии инертных газов (чаще всего аргона давление lO-i — iO м.п рт. ст.) создается тлею ций разряд. Образующиеся ионы аргона бомбардируют поверхность полимерного образца, номещеьного на катоде. Во втором методе поверхностные слои объекта удаляются при взар1модействии с кислородном, ионизированным в электромагнитном поле. Механизм взаимодействия ионов инертных газов п кислорода с полимерами пока недостаточно ясен. По-видимому, в первую [c.476]