Насыщения спектральная плотность излучения

Основные стимулы в цветном телевидении могут быть получены различными методами. Можно перед черно-белым кинескопом установить вращающийся диск с красным, зеленым и синим фильтрами. Цветное изображение обеспечивается при синхронизации в приемнике красного, зеленого и синего сигналов с прохождением соответствующих цветных фильтров перед экраном. При другом методе, который более распространен в современных цветных телевизионных приемниках, на экран кинескопа наносится мозаика из точек или полос люминофора, размеры которых настолько малы, что наблюдатель их не различает. Подбираются три люминофора с узкими кривыми спектральной плотности излучения один с максимумом излучения в синей части спектра, второй — в зеленой и третий — в красной части. Хотя некоторые люминофоры дают возможность получить достаточно узкополосные монохроматические красное, зеленое и синее излучения, яркость свечения таких люминофоров неизбежно будет довольно низкой. Чтобы получить красный или синий монохроматические цвета с высокой яркостью, люминофоры должны излучать потоки слишком большой мощности. Это требование по экономическим соображениям невыполнимо, поэтому на практике выбор люминофоров (и тем самым основных цветов) представляет собой компромисс между стремлением обеспечить максимально возможный цветовой охват и желанием получить достаточно яркое изображение. С этой точки зрения вместо почти монохроматического красного основного цвета используют оранжево-красный вместо почти монохроматического фиолетового или синего — менее насыщенный синий вместо почти монохроматического зеленого — до некоторой степени разбавленный желтовато-зеленый цвет. [c.272]

Аналогичная возможность вытекает из уравнения (39), которое показывает, что квантовый выход обратно пропорционален насыщающей спектральной плотности излучения источника. Если мы построим графическую зависимость яркости флуоресценции от мощности лазера вплоть до насыщения, то необходимо только определить мощность, требуемую для получения яркости флуоресценции, вдвое меньшей максимальной. Квантовый выход может поэтому быть рассчитан из уравнения (39) при условии, что ширина спектральной полосы излучения лазера и сечение перехода в атомной системе известны. [c.225]

Легко можно видеть, что достижение стационарного режима определяется отношением t/tp и поэтому также и спектральной плотностью излучения источника. Если спектральная плотность излучения гораздо меньше, чем плотность насыщения, то /р представляет собой просто эффективное время жизни. Однако в случае если стационарный режим может быть га- [c.205]

В разд. 4.4.3 было показано [см. уравнение (35)], что параметр насыщения г содержит произведение спектральной плотности излучения лазера на квантовый выход перехода. Если г много больше, чем первый член в числителе уравнения (35), то легко показать, что [c.224]

На рис. 1.8 приведены кривые зависимости относительной концентрации возбужденных атомов бария (первый резонансный уровень) при разных вероятностях тушения от значения спектральной плотности возбуждающего потока. В условиях насыщения тушение не сказывается и яркость свечения максимальна. Это делает насыщенную флуоресценцию наиболее удобной для аналитических применений. Однако все источники, кроме лазерных, не могут обеспечить достаточные для приближения к условиям насыщения потоки возбуждающего излучения. Поэтому применение насыщенной флуоресценции для анализа стало возможным лишь в последние годы. [c.18]

Распределение концентрации атомов примесей при разных температурах над отверстием стаканчика было изучено предварительно, и это позволило выбрать сечение возбуждающего пучка в зоне возбуждения флуоресценции таким, чтобы оптимально использовать всю область, заполненную парами, и, следовательно, получить максимальную величину полезного сигнала. С этой целью (в тех случаях, когда мощность генерации была достаточной для насыщения флуоресценции в столбе, сечение которого превышает сечение выходящего из лазера пучка) он расширялся телескопической системой до размеров 6X2,5 мм . При этом спектральная плотность мощности составляла 250 кBт/ м нм, что было достаточно для насыщения флуоресценции свинца. При опытах с определением железа мощность применявшегося излучения в условиях эксперимента была мала для получения насыщения. [c.76]

Процесс генерации лазером когерентного электромагнитного излучения является одним из наиболее интересных явлений в квантовой оптике. Хорошо известно /8/, что возникновение генерации в лазере является фазовым переходом в системе атомы и поле. В теории лазерного излучения существуют квазиклассический /23, 24/ и квантовый /25/ подходы. Согласно квазиклассической теории поле лазерного излучения предполагается классическим, а атомы активной среды рассматриваются квантовомеханически. В квантовой теории описание перехода проводится на основе уравнения для матрицы плотности излучения. Аналитические исследования статистики лазерного излучения проводились как вблизи порога возникновения генерации, так и вдали от него, т.е. там, где удается провести линеаризацию задачи. Подробный обзор этих работ содержится в /25, 26/. Численное моделирование процесса перехода через порог генерации и сравнение с экспериментом имеется в /28-30/. В данной главе, используя развитый аппарат теории функций Грина, удается получить аналитические результаты, справедливые при всех значениях параметра накачки. В частности получена корреляционная функция флyктyaц tй интенсивности излучения и ее спектральная ширина. В квантовой теории лазера с помощью разработанного в первой главе метода КФР проанализирована неравновесная статистика фотонов, описывающая процесс возникновения генерации, найдено его характерное время. Из анализа уравнений для недиагональных элементов матрицы плотности получена формула для ширины линии генерации в зависимости от коэффициентов усиления, насыщения и потерь. [c.156]

Способность молекул органических соединений генерировать излучение и эффективность генерации определяются более или менее благоприятным сочетанием целого ряда их физико-химических свойств, начиная от спектрально-люминесцентных и кончая, например, такими как давление насыщенных паров при заданной температуре. При использовании молекул с подходящим комплексом свойств необходимо также располагать источником накачки, обеспечивающим достаточное для развития и поддержания импульсной или стационарной генерации возбуждение молекул. Весьма важную роль играют безызлучательные внутри- и межмолеку-лярные релаксационные процессы, стремящиеся вернуть возбужденную молекулу в равновесное состояние. Эти процессы могут быть как полезными, так и вредными. В первом случае они способствуют созданию необходимой для генерации инверсии заселенностей пары рабочих уровней лазера, во втором — конкурируют с лазерным переходом. Их вероятность определяется прежде всего числом колебательных степеней свободы в молекулах, т. е. сложностью молекул. От степени сложности молекул, плотности молекулярных колебательно-вращательных состояний и скоростей релаксационных процессов зависит и возможность непрерывной перестройки частоты генерируемого излучения в широком спектральном диапазоне. Многие из молекулярных параметров, знание которых необходимо для выбора органического соединения в качестве потенциальной активной среды лазера, до сих пор неиз- [c.161]

Используем сначала кинетический подход для определения спектрального контура коэффициента поглощения групп атомов, имеющих одну и ту же доплеровскую (осевую) скорость относнтельно хорошо коллимированного (параллельного) монохроматического лазерного пучка. В результате мы увидим, что спектральный контур представляет собой лоренцевскую функцию, полущприна которой возрастает, а величина пика и интеграл по длинам волн уменьшаются при увеличении плотности падающего излучения. Если теперь рассматривать влияние доплеровского уширения, то установлено, что в этом случае оно значительно сложнее, чем в случае падающего излучения малой плотности. В частности, теперь нужно учитывать столкновения, приводящие к изменению доплеровской скорости возбужденного атома без его дезактивации. Затем обсу-ди.м двухлучевой метод, называемый спектроскопией насыщения, с помощью которого можно улучшить разрешение по длине волны путем снижения влияния доплеровского уширения. [c.162]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология