Сфероиды

Сфероид и круговой тор. нагруженные газовым давлением 59 [c.59]

Для конических и сфероидальных оболочек и сосудов, как известно, более точной теории нет. Хотя в химическом машиностроении сфероиды и конусы значительной толщины пе встречаются, однако следует отметить, что ряд соображений общего характера позволяет считать полученные выше выводы для цилиндра и сферы применимыми и в случае сфероидов и конусов. [c.252]

Из (П.4.17) легко получить соотношение для определения средней величины напряженности поля между ближайшими точками сфероидов. Учитывая, что для этого случая а=я, ( os а) = (—1) , Рп ( os а) = О, получим [c.195]

Гранулированный катализатор получают при протекании расплавленной массы через отверстие в желобе капли расплава, попадая в охлаждающую жидкость, приобретают форму сфероидов. Основу невосстановленного катализатора синтеза аммиака составляет магнетит ( 90%) с некоторым избытком FeO. Активность катализатора, его структура и состав поверхности в значительной степени определяются условиями восстановления [c.164]

В [88] получены данные для одного продолговатого и двух сплющенных сфероидов и предложены корреляционные соотношения в ( рме [121, описывающие режимы, пол- [c.293]

Рпс. 1.13. Типы деформаций жидких сфер а — первоначальная сфера б — вытянутый сфероид, растяжение вдоль оси Х в — сплющенный сфероид, сжатие вдоль оси 2 г — деформация произвольной формы. [c.37]

Уравнение (1.22) показывает, что вдоль оси У (ф = 0) сфера будет выравниваться, а вдоль оси X — удлиняться, так что в результате капля примет вид сфероида, вытянутого вдоль оси X как главной. Если — длина главной оси, 2 длина короткой оси, то [c.39]

О поведении капли в асимметричном гиперболическом течении вдоль оси X (см. рис. 1.14, е) можно судить по уравнению (1.22), в котором надо заменить С на — Капля будет вытянута вдоль оси Z (ф = 0), а так как капля остается симметричной, это означает, что она примет форму сфероида, вытянутого вдоль оси. Если в уравнении (1.22) О заменить на можно получить представление о поведении капли в симметричном гиперболическом течении. Капля будет сплющиваться у полюсов и примет форму обжатого сфероида. На практике очень трудно получить такие сечения, и экспериментальных доказательств существования именно этих форм капель нет. Деформации капель, приводящие к образованию формы расплющенного сфероида, возникают лишь при вращениях жидкости с очень большой скоростью и поэтому представляют ограниченный интерес. Аналогичные деформации, происходящие в течении параллельными слоями, вовсе не наблюдаются в процессе эмульгирования, но с ними сталкиваются [c.40]

Установлено, что расчетные значения р зависят не только от осевого соотношения суспендированных сфероидов и 8р/е , но и от направления и степени ориентации относительно приложенного электрического поля. [c.409]

Рекомендация учтите, что углы между главными осями сфероида деформации и направлением л (направление сдвига) X X i яУ2 связаны с величиной общей деформации "у соотношением [c.217]

В классической работе Тейлора [201 на примере эмульсий исследована деформация сферических капелей жидкости, помещенных в поток другой жидкости. Тейлор показал, что если преобладающее значение имеют силы поверхностного натяжения, то при простом сдвиговом течении капля приобретает форму сфероида с главной осью, ориентированной под углом 45° к направлению течения. А если преобладающее значение имеет вязкость жидкости, то капля приобретает форму сфероида с главной осью, ориентированной вдоль направления течения. Для определения деформации Тейлор использовал следующее выражение [c.389]

Рис. 11.13. Капелька жидкости, деформированная в сфероид в поле однородного сдвига,

Каплевидные резервуары (сфероиды), названные так из-за внешней формы, напоминающей форму капли жидкости на не смачиваемой плоскости, применяют для хранения нефтепродуктов, характеризующихся высоким давлением паров (до 0,2 МПа). Общий вил резервуара показан на рис. 3.6. Форма оболочкового каплевидного резервуара обеспечивает одинаковое напряжение растяжения во всех кольцевых и меридиональных сечениях, что обуславливает экономичность конструкции. Однако технологический процесс их изготовления сложный, поэтому они не получили широкого распространения. [c.31]

Для ряда атомов распределение заряда ядра не имеет сферической симметрии. В общем случае распределение заряда в ядерных сфероидах вытянуто вдоль направления ядерного спина Улг, либо сжато (рис. 31.9) и носит название осевого квадруполя. Электрическим квадрупольным моментом Q могут обладать лишь ядра с /лг 1. [c.742]

После этого в него вводили пузырек воздуха и определяли скорость всплывания его как среднюю из 15—18 измерений. Опыты показали, что в капилляре в среде жидкости пузырьки цилиндрической формы не всплывают. Поэтому пришлось пользоваться пузырьками с меньшими, чем у капилляра, диаметрами (0,7 мм). В процессе всплывания пузырьки сплющивались и затем приобретали форму сфероидов. [c.155]

Свыше 1000 измерений выполнено в работе [36]. Слои из полированных металлических шариков диаметром 2,46 3,19 и 7,15 мм засыпали в трубки различных диаметров (от 13 до 100 мм). При Dan/d оо порозность е = 0,38. Сфероиды из алюмогеля d = 6 мм со слабо шероховатой поверхностью засыпали в трубки с Dan = 18,5 и 27,8 мм при е jii 0,418—0,435. Использовали также таблетки катализатора 5,2 X 5,7 мм с гладкой поверхностью в тех же трубках при е = 0,335—0,373. [c.60]

Как уже подчеркивалось выше, форма капель и пузырей в потоке зависит от соотношения между динамическим давленпем жидкости и поверхностными силами. С увеличением размера частиц увеличивается их эксцентрисптет 5,, равный отношению горизонтального п вертикального диаметров сфероида. Поверхность сплющенного сферопда определяется по формуле [c.300]

Разобьем сфероид [га зоны шириной Ао =5° = 0,0873 радиана каясдая, тогда имеем [c.171]

Задача о взаимодействии двух проводящих сфероидов во внешнем электрическом поле, к которой сводится задача о взаимодействии пары капель, рассматривалась еще Пуассоном. Ей уделили внимание В. Красни-Эргин, В. Смайт, Г. Бухгольц и др. [27]. Однако до 1964 г. она не была решена полностью. Все полученные ранее решения относятся к различным частным случаям, которые не позволяют полностью исследовать процесс коалесценции капель в электрическом поле. В 1964 г. полное решение было получено М. Г. Девисом [156L Однако, несмотря на то, что в работе приведены конечные выражения для сил взаимодействия частиц, отсутствие расшифровки коэффициентов, входящих в эти выражения, затрудняет использование его результатов. [c.191]

Задача о взаимодействии пары проводящих сфероидов радиусов 7 1 и / 2 в квазипостоянном электрическом поле напряженности Е, направленном под углом 9 к линии центров (рис. П.4.1), приводит к решению уравнения Лапласа при граничных условиях на потенциалы и на заряды сфероидов. Геометрия задачи такова, что наиболее удобно искать ее решение в бисферической системе координат (а, , ф), которая связана с декартовой системой координат следующими соотношениями [c.191]

В работе [High,1968] характер процесса образования огневого шара из ракетного топлива описывается следующим образом "В огневых шарах, связанных со взрывами ракетного топлива, по мере того как давление продуктов детонации уменьшается до атмосферного давления, плотность газа становится значительно меньше плотности окружающего воздуха, и поэтому результирующая выталкивающая сила заставляет газ подниматься. При этом вся масса ракетного топлива вовлекается в огневой шар и быстро сгорает. Полусферическая форма огневого образования сохраняется до тех пор, пока сила плавучести невелика. Однако после того, как сфера окончательно сформировалась, огневой шар отрывается от земли. Воздух, вовлекаемый в огневой шар, посредством конвективных сил и вихревого движения непрерывно добавляется в него и увеличивает массу горящего образования. При разлитом на земле ракетном топливе формируется ножка, соединяющая огневой шар и разлитие, при этом все огневое образование принимает характерную грибовидную форму (такую же, как и огневой шар ядерного взрыва). Этот горячий огневой шар продолжает изменяться и превращается в сплющенный сфероид и в конечном итоге - в тороид. Горение богатой топливом смеси газа и вовлеченного воздуха продолжается до тех пор, пока не образуется стехиометрическая смесь, после чего вовлеченный воздух разбавляет и охлаждает газы. Радиационные потери также вносят вклад в [c.154]

Ориентация частиц зависит от области лотока. Для области вязкого течения теоретически предсказано [288], что частицы с тремя взаимно-перпендикулярными плоскостями симметрии будут сохранять свою первоначальную ориентацию, тогда как частицы с двумя плоскостями симметрии будут ориентироваться таким образом, чтобы линия пересечения плоскостей совпадала с направлением потока. В соответствии с этими предсказаниями было отмечено, что изометрические частицы (кубы, тетраэдры, октаэдры) и некоторые неизометрические частицы (цилиндры, параллелепипеды) сохраняют свою первоначальную ориентацию [359, 461], в то время как круглые диски 736] и треугольные пластины [904] ориентируются по предпочтительному направлению. Было также отмечено, что споры Ba illi subtilis, представляющие собой удлиненные сфероиды длиной 1,38 мкм и диаметром 0,74 мкм, стремятся дви- [c.218]

Лобовое сопротивление вытянутых и сплюснутых сфероидов в режиме установившегося движения было детально рассмотрено Люнцем [534, 535], который использовал метод эффективных масс. К сожалению, формулы, полученные при таком подходе, были неудобны для практического использования, но они подтверждают тот факт, что лобовое сопротивление вытянутой (торпедообразной) капли того же объема как и можно было ожидать. [c.220]

Для неизометрических частиц [359] — цилиндров, параллелепипедов и сфероидов — скорость частицы может быть найдена на основе коррелирующих кривых (рис. IV-9), из которых находят также поправочный коэффициент К- Он является функцией отношения объемного диаметра к поверхностному диаметру (dvIdA), причем параметром является сферичность частицы. Вероятно эти кривые применимы и при расчете частиц неправильной формы. [c.222]

Подготовленное вают по степени с туры 1) волокнист чечная (сфероидал Высокая подви [c.15]

Первый тип деформации капли (вытянутый сфероид), обусловленный действием вязких сил в плоском гиперболическом и в сдвиговом течениях, изучал впервые Тейлор (1934), позднее Томотика [c.39]

Течение Куэтта во многом сходно с гиперболическим течением при условии ф = п/4. Поэтому капля под действием малых деформа-ЦИ11 в этом случае примет форму вытянутого сфероида с главной осью, направленной под углом ф = л/4 (рис. 1.16). При больших деформациях положение зависит от отношения вязкостей Когда дисперсная фаза имеет малую [c.40]

Если поверхность капли нормальна к Е, то вблизи этой поверхности величина АР положительна, если тангенциальна к Е, АР — отрицате.льна. Это электростатическое давление уравновешено поверхностным натяжением, и, следовательно, капля принимает форму сфероида, вытянутого вдоль вектора Е. О степени вытянутости капли можно судить, измеряя ее эксцентриситет, который связан с остальными параметрами следующим образом (О Конски и Тачер, 1953 Гопал, 1958 Найяр и Мурфи, 1959 Аллан и Мэзон, 1962) [c.57]

Дополнительно к изучению поведения при сдвиге отдельных сфер и капель изучено влияние сдвига ( 3 сек ) на сближение, столкновение и разделение твердых сфер и жидких капель (Барток и Масон, 1957). При использовании вискозиметра, в котором коаксиальные цилиндры изготовлены из нержавеющей стали, и при рассмотрении вдоль оси Z найдено, что траектории сближения и разъединения сталкивающихся твердых сфер диаметром 107 мкм или жидких сфер с диаметром - 100 мкм криволинейны. Когда две сферы подходили близко друг к другу (рис. IV.21), они никогда фактически не имели контакта, но тем не менее образовывали дуплет, который вращался как жесткая гантель. Эта модель впоследствии использована Криге-ром и Догерти (1959) при выводе уравнения течения. Вращение дуплета согласовывалось с уравнениями Джеффри (1922) для продолговатых сфероидов и это подтверждало, что между двумя сферами, образующими дуплет, жидкость иммобилизована. Экспериментальные данные также подтверждали, что траектории сближения и разъединения были зеркальным отражением одна другой. Так как период вращения твердых сфер, подвергавшихся повторным столкновениям, не изменялся, следует, что дуплеты вращались с той же угловой скоростью у/2, что и единичные сферы. [c.260]

Мендел (1961) дал теорию поляризации новерхности раздела для суспензий сфероидов. [c.359]

В принципе, полипептидные цепи белков могут ориентироваться в пространстве самьш различньш образом в виде колец, листов, клубков, сфероидов и т.д., создавая вторичную структуру белков, т.е. способы npo ipaH TtieHHon упаковки полипептидов. [c.269]

Таблитчатые кристаллы, образующие сфероиды п= 1,735. ИКС слабые полосы поглощения при 766 и 515 см . Гпл = 1750°С. Плотность 4,61 г/см 4,В4 г/см . Растворим в воде, легко гидратируется. Бурно взаимодействует с водой с большим выделением теплоты. Может быть получен обжигом при температуре 1300—1400°С стехиометрической смеси из ВаСОз и А1(0Н)з. Минерал бариевых алюминатных цементов. [c.231]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология