Карно цикла Карно

Рис. 4. Прямой цикл Карно

Для машины, работающей равновесно по обратному циклу Карно, холодильный коэффициент равен [c.45]

Карно доказал, что этот цикл является циклом максимальной экономичности. Не существует других термодинамических циклов, термический к. п. д. которых был бы больше, чем у цикла Карио. Было также доказано, что термический к. п. д. цикла Карно не зависит от природы рабочего тела, от давления, при котором он протекает, от объема газа, участвующего в цикле, а целиком определяется температурами Т1 и Т2 горячего и холодного источников. Термический к. п. д. цикла Карно выражается формулой [c.32]

Рис. I, 4, Цикл Карно (проекция на координатную плоскость р—и).

Цикл Карно—это обратимый цикл, состоящий из четырех процессов изотермического расширения при температуре Т , изотермического сжатия при температуре Т , адиабатного расширения и адиабатного сжатия газа. Этот цикл схематически изображен на рис. I, 3, его проекция на координатную плоскость р—и представлена на рис. 1,4. [c.43]

Второе начало термодинамики говорит о том, что самопроизвольно теплота передается от тела с более высокой температурой к телу с более низкой температурой и никогда наоборот. Получение же холода связано как раз с передачей теплоты от менее нагретого тела к более нагретому, т. е. с переносом теплоты с низшего температурного уровня на высший. Такой перенос возможен только с затратой работы. В качестве переносчика теплоты с низшего температурного уровня на высший используется специальное рабочее вещество-хладагент, совершающее круговой процесс. Идеальным круговым процессом является обращенный цикл Карно (рис. 39). [c.121]

Напоминаем, что циклом Карно мы называем машину, рабочее тело которой вступает в равновесный теплообмен лишь с двумя источниками теплоты, находящимися при постоянных температурах Тх и Тг. [c.82]

Цикл Карно для идеального газа является идеальной, не осуществимой в практике схемой тепловой (холодильной) машины. В технической термодинамике рассматриваются другие циклы, более близкие к реальным процессам в тепловых машинах, и вычисляются коэффициенты полезного действия этих циклов. [c.46]

Цикл Карно — это идеальный цикл. Его невозможно в точности осуществить в реальной тепловой машине, потому что нельзя обеспечить изотермический подвод п отвод теплоты, а также расширение и сжатие рабочего тела без теплообмена с окружающей средой. Тем не менее исследования Карно имеют большое значение. Они показали, в частности, что для повышения экономичности тепловых двигателей надо осуществлять подвод теплоты к рабочему телу при возможно более высокой температуре, а отвод — при возможно более низкой. [c.32]

Цикл Карно. Обратимый цикл Карно, состоящий из двух изотерм и двух адиабат, дает максимальное количество работы. получаемой из единицы теплоты при ее трансформации между двумя заданными температурными уровнями. На рис. 2.5 цикл Карно изображен в координатах р, [c.30]

Сопоставление циклов с влажным и сухим ходом компрессора показывает, что первый ближе к циклу Карно и холодильный коэффициент [е = Со/(Л )] для этого цикла больше, чем для цикла с сухим ходом компрессора. Следовательно, термодинамически цикл с влажным ходом компрессора выгоднее. Однако при сухом ходе компрессора отсутствуют гидравлические удары и повышается коэффициент подачи компрессора. Поэтому цикл с влажным ходом компрессора практически менее выгоден, чем цикл с сухим ходом. [c.126]

Обратимый цикл Карно дает максимальное количество работы, получаемое из данного количества тепла при его переходе между двумя заданными температурными уровнями. Цикл Карно состоит из двух изотерм и двух адиабат. На рис. 2-5 цикл Карно изображен (В координатах Р — У и Т—8. [c.29]

Из энергетического баланса цикла Карно можно найти необходимую работу переноса теплоты с низшего температурного уровня (То) на высший Т). [c.122]

Количество теплоты Q, отдаваемое рабочим веществом па высшем температурном уровне (Т), и количество теплоты Qo, воспринимаемое рабочим веществом на низшем температурном уровне (То), будет равно площади под соответствующими линиями цикла Карно. [c.122]

Цикл Карно (стр. 43) является простейшим круговым процессом. Он был рассмотрен как сочетание процессов сжатия и расширения идеального газа, дающее механическую работу. [c.80]

Впервые экономичность термодинамических циклов проанализировал в прошлом веке французский инженер С. Карно. Он исследовал цикл, который занимает в термодинамике особое место и носит название цикла Карно. [c.31]

Работа различных процессов. Цикл Карно [c.41]

Путем исследования цикла Карно с использованием второго закона термодинамики могут быть доказаны две важные теоремы, из которых можно найти количественный критерий направления процесса. [c.81]

Простейшим и важным для дальнейшего изложения является циклический процесс, называемый циклом Карно. [c.43]

В таком цикле Карно гальванический элемент при известной температуре поглощает теплоту нагревателя и производит электрическую работу. Последняя может быть затрачена на поднятие тяжести и таким образом сохранена как потенциальная механическая энергия. Заставляя затем элемент работать в условия идеальной тепловой изоляции, можно адиабатно понизить (или г.о-высить) его температуру, после чего, используя сохраненную работу, можно провести химическую реакцию в элементе в обратном направлении, при ином значении электродвижущей силы, а затем адиабатно довести элемент до первоначальной температуры. [c.81]

Отношение A/Ql показывает, какая часть теплоты, поглощенной газом за один цикл, превращается в работу. Оно называется коэффициентом полезного действия (к. п. д.) цикла. В данном случае—это к. п. д. цикла Карно с идеальным газом, рассматриваемого как тепловая машина. [c.44]

Коэффициент полезного действия такого цикла, работающего равновесно, должен быть тем же, что и у цикла Карно, работающего с идеальным газом. Важно только, чтобы система обменивалась теплотой с окружающей средой при двух температурах, одинаковых в обоих циклах. [c.81]

Величина т] зависит, таким образом, от разности температур, между которыми работает тепловая машина—цикл Карно. При Т —Т , очевидно, 7]=0, т. е. получение работы в подобной машине при постоянной температуре невозможно. Полное превращение поглощенной теплоты в работу (т =1) теоретически возможно при Т =0, т. е. если бы был возможен холодильник с температурой [c.45]

При проведении каждого отдельного процесса равновесного цикла Карно с идеальным газом в обратном направлении не только рабочее тело совершает цикл, но и источники теплоты (нагреватель и холодильник) остаются практически в исходном состоянии (если они очень велики по сравнению с рабочим телом). Поэтому мы называем цикл Карно с идеальным газом обратимым циклом. [c.45]

Если процесс происходит между температурами 7 1=2000 К и 7 а=350 К с перепадом давления от 1=34 атм до ро=0,56 атм, то коэффициент полезного действия цикла Дизеля равен 0,56. Коэффициент полезного действия цикла Карно в тех же пределах температур был бы равен 0,82. [c.47]

Существенным в цикле Карно является то, что теплообмен в этом цикле совершается только при постоянных двух температурах. [c.81]

Цикл Карно равновесен, так как все составляющие его процессы равновесны. При проведении этого цикла в обратном направлении все характеризующие его величины имеют те же значения, что в прямом цикле, но обратные знаки. Теплота Q2 поглощается газом у тела с низшей температурой и некоторая часть ее Ql вместе с отрицательной работой А цикла передается телу с высшей температурой Т . Таким образом, в обратном цикле Карно работа превращается в теплоту и одновременно теплота переносится от тела с низшей температурой к телу с высшей температурой. Обратный цикл Карно дает схему действия и<Эеалбноы холодильной машины. Коэффициентом полезного действия обратного цикла Карно называется отношение затраченной работы к теплоте, отданной нагревателю, т. е. та же величина что для прямого цикла. [c.45]

В общей форме цикл Карно может быть осуществлен и не на основе расширения и сжатия газа, а таким образом, что роль рабочего тела может играть, например, гальванический элемент. [c.81]

Рассмотрим две машины—I и II (рис. III, 1), рабочими телами в которых являются два разных вещества. Обе машины работают по циклу Карно в одном и том же интервале от Ti (нагреватель) до Tj (холодильник). [c.81]

Полученные результаты относятся не только к циклу Карно. Они являются общими для любых циклических процессов. Это вытекает из положения, что любой цикл можно заменить бесконечно большим числом бесконечно малых циклов Карно, ограниченных бесконечно малыми отрезками изотерм н конечными отрезками адиабат. [c.83]

Из сказанного выше любой цикл можно заменить совокупностью бесконечно малых циклов Карно. Отсюда следует, что теплота и работа произвольного цикла равны соответственно сумме теплот и сумме работ совокупности бесконечно малых циклов Карно. [c.84]

A7 i>0 и А72>0). Поэтому коэффициент полезного действия элементарного цикла Карно [c.84]

Если сжижение проводить по циклу Карно, то тепло Qj все отбирае тся при наинизшей температуре процесса Ts- На рис. 1-41 площадь над 0—2—1 раЬна площади под 0—2—5, т. е. Оз при цикле Карно. Затраченная при цикле Карыо работа эквивалентна площади 4—3—0—5. [c.50]

В отличие от обращенного цикла Карно, расшире1ше рабочего тела (хладагента) в парокомпрессионной холоди ьной машине осуществляется не адиабатически (изоэнтропийно), а изо- [c.125]

Цикл Карно (рис. 4) образован двумя изотермами и двумя адиабатами. Рабочее тело, параметры состояния которого соответствуют точке а в системе ру-координат, сообщается с источником теплоты, и к нему подводится теплота при постоянной температуре Т1. Тяким образом создаются условия для расщирения рабочего [c.31]

Для машины, работающей неравновесно, холодильный коэффициент рнеравн. всегда меньше Рравн. Для обратного цикла Карно, так как затрачиваемая в об- [c.45]

Выше (стр. 33) говорилось, что работа (и теплота) не является функцией состолния системы и зависит от пути процесса, хотя бы и равновесного. Пользуясь циклом Карно, можно иллюстрировать это положение. Действительно, при переходе системы из состояния, характеризуемого точкой А (рис. I, 4, стр. 43), в состояние, характеризуемое точкой С, работа по пути AB не равна работе по пути AD . Их разность равна площади цикла. Очевидно, не равны и теплоты Qx и Q , получаемые системой, при изменениях ее состояния, происходящих по путям AB и AD . [c.46]

Так, равновесный и обратимый цикл Карно объединяет два пооцесса сам собой идущий, самопроизвольный процесс перехода теплоты <2а0Т нагревателя к холодильнику и сам собой не идущий, нйсамопроизвольный процесс превращения теплоты (Сх—Q. ) в работу (оба процесса идут через рабочее тело цикла, которое является системой, нами рассматриваемой). [c.78]

Таким образом, коэффициет полезного дейст ВИЯ тепловой машины, работающей обратимо по циклу Карно, не зависит от природы [забочего тела машины, а лишь от температур нагревателя и холодильника (теорема Карно—Клаузиуса). [c.83]

Так как функция ф (Т , Т ) не зависит от природы рабочего тела машины, то мы можем найти вид этой функции, используя юбой частный случай, например такой, когда рабочим телом обратимого цикла Карно является идеальный газ. [c.83]

Выражение (III, 4) получено без каких-либо предположений относительно обратимости машины //. Поэтому оно может относиться как к обратимому, так и необратимому процессам. Из выражения (III, 46) следует, что знак равенства относится кобра-т и м ы м циклам. Следовательно, знак неравенства относится к необратимым циклам. В этих циклах необратимость связана, на-гфимер, с тем. что часть работы путем трения превращается в теплоту, вследствие чего уменьшается коэс[)фициент полезного дейст-ния цикла. Таким образом, коэффициент полезного действия тепловой машины, работающей необратимо, меньше, чем коэффициент полезного действия машины, работающей п обратимому циклу Карно между теми же температурами. [c.83]

На рис И1, 26 представлена в увеличенном размере часть рис. HI, 2а иа ней изображены верхние участки двух бесконечно малых циклов Карло (изотермы асе и fgi) и отходящие вниз от точек а, е и t участки адиабат. Соот-нетствуюший отрезок большого произвольного цикла изображен кривой b dgh. Работа, совершаемая системой при ее движении по участку bd большого цикла, отличается от работы по соответствующему малому циклу Карно (изв- [c.83]

Легко показать, что средний коэффициент полезного действия произвольного цикла меньше коэффициента полезного действия цикла Карно, протекающего между двумя крайними температурами Тх и Тд (цикл AB D на рис. П1, 2). Действительно, каждый элементарный цикл Карно протекает между температурами Г[ и Ti (см. рис. И1, 2а), причем 7 i = 7 i—АТ и + [c.84]