Карно цикла термические

Карно доказал, что этот цикл является циклом максимальной экономичности. Не существует других термодинамических циклов, термический к. п. д. которых был бы больше, чем у цикла Карио. Было также доказано, что термический к. п. д. цикла Карно не зависит от природы рабочего тела, от давления, при котором он протекает, от объема газа, участвующего в цикле, а целиком определяется температурами Т1 и Т2 горячего и холодного источников. Термический к. п. д. цикла Карно выражается формулой [c.32]

Отсюда следует, что термический КПД цикла Карно зависит только от абсолютной температуры горячего и холодного источников. Увеличить КПД цикла можно либо увеличением температуры горячего источника Г , либо уменьшением температуры холодного источника Тз. [c.154]

Как известно, термическим коэффициентом полезного действия цикла называется отношение тепла, обращенного в работу, к полному затраченному теплу. Следовательно, термический к. п. д. теоретического цикла Карно будет равен [c.14]

Максимальная температура в двигателе внутреннего сгорания 1800° С, а минимальная, с которой газы выходят из цилинд ра машины, 300° С. Определить максимально возможный термический к. п. д., если двигатель будет работать по циклу Карно. [c.63]

Известно, что степень совершенства данного обратимого ци сла характеризуется сравнением его термического к.п.д. с термическим к.п.д. цикла Карно в том же интервале температур, т.е. относитель ным термическим к.п.д. [c.8]

Подставив в формулу (2.8), справедливую для любого цикла, выражения для и д2, получим, что термический КПД цикла Карно [c.153]

Для ориентировки приведем значения термического КПД цикла Карно при различной температуре горячего источника и температуре холодного источника, равной 10 °С [c.154]

Бесконечно мало нарушим установившееся термическое равновесие, т. е. создадим бесконечно малую разность температур. Для этого необходимо вмешательство внешнего источника работы. Затратим (в квазистатическом цикле Карно) количество работы, являющееся бесконечно малой величиной второго порядка переведем количество теплоты, являющееся бесконечно малой величиной первого порядка, от источника теплоты к системе (можно, конечно, и наоборот) в результате создадим между системой и источником теплоты разность температур, являющуюся бесконечно малой величиной первого порядка. Затем снова изолируем термодинамиче-ческий мирок и установим тепловой контакт между системой и источником теплоты. [c.267]

Из соотношения (62) видно, что термический КПД цикла Карно не зависит от природы веществ рабочего тела, а зависит, лишь от температур теплоотдатчика и теплоприемника. Это заключение является теоремой Карно. [c.60]

Цикл Карно устанавливает предел превращения теплоты в работу тепловых машин при заданном температурном перепаде. В прямом необратимом цикле Карно термический КПД всегда меньше КПД обратимого цикла при одинаковых предельных температурах [c.61]

Цикл Карно в заданном интервале температур имеет самый высокий термический КПД. Однако можно осуществить циклы, которые при наличии некоторых дополнительных условий протекания процессов, могут иметь КПД, равный термическому КПД обратимого цикла Карно. Условия эти сводятся к тому, что при осуществлении какого-либо произвольного обратимого цикла должны быть два источника теплоты постоянной температуры — теплоотдатчик с максимальной температурой цикла и тепло-приемник с минимальной температурой Т , причем в цикле должны принимать участие особые накопители тепла, так называемые регенераторы. [c.74]

Покажем, что цикл Карно имеет наибольший термический к. п. д. по сравнению с любым другим циклом в данном интервале температур —Т . Для доказательства сравним в Т—5-диаграмме (рис. 20) цикл Карно АВСО с произвольным циклом аЬЫ, проходящим между теми же температурными рраницами. [c.48]

Следовательно, термический КПД цикла Стирлинга (83) равен термическому КПД цикла Карно (62). [c.75]

Выражение для термического к. п. д. равновесного цикла Карно получается из общего выражения (56) подстановкой в него количеств теплоты Qi и Qal. выраженных через температуры и изменения [c.48]

Из выражения (58) видно, что термический к. п. д. цикла Карно зависит только от температур источника и приемника теплоты. Никакие физические свойства рабочего тела не вошли в выражение для и, следовательно, к. п. д. цикла Карно не зависит от рода рабочего тела. Этот вывод составляет содержание так называемой теоремы Карно. [c.48]

Рис. 20. к доказательству максимальности термического к. п. д. цикла Карно по сравнению с любым другим циклом [c.48]

Таким образом, эффективность превращения теплоты в работу (термический к. п. д.) в любом цикле не может быть больше, чем в цикле Карно, осуществляемом в том же интервале температур. [c.49]

Впервые энтропия была введена в науку Клаузиусом. Он показал существование ее на основе доказательства теоремы Карно о независимости термического к. п. д. цикла Карно от природы рабочего тела, а зависимости его только от температур источников тепла = / ( 1, 1 ). Это, во-первых, говорит о том, что правильность теоремы, сформулированной Карно (1824 г.),. не вызывала сомнений. Во-вторых, то дает основание полагать, что теорему Карно можно рассматривать как следствие существования энтропии. На последнее указывает тот факт, что, располагая понятием энтропии, доказать теорему Карно очень просто (см. главу V, 3). Пересмотр учения Карно потребовался Клаузиусу для приведения его в соответствие с установленным к тому времени принципом эквивалентности теплоты и работы, на основе которого теплоту, как и работу, стали рассматривать как форму передачи энергии. Долгое время существовало мнение, что будто бы доказательство Карно его теоремы с помощью понятия теплорода неверно. Однако позднее было обращено [c.63]

Рассуждение можно повторить, поменяв местами системы А и В, т. е. заставив систему В работать как двигатель, а систему А как холодильную машину. Полагая затем, что т) > можно снова прийти к противоречию с принятым постулатом. Отсюда делаем вывод о равенстве термических к. п. д. циклов Карно для систем А и В и, следовательно, о независимости к. п. д. цикла Карно от природы рабочего тела, а зависимости его только от температур источников тепла. [c.65]

Термический коэффициент полезного действия цикла Карно в этом случае можно выразить через температуры [c.465]

Сравнение систем циклов водоаммиачного раствора и водяного парового двигателя с холодильной машиной. На рис. 255,6 изображены циклы Карно двигателя с водяным паром и холодильной машины, работающей на однокомпонентном теле (аммиак, фреоны и т. д.). При непосредственном сжигании топлива для получения работы необходимо высокое давление внутри котла, а также значительный перегрев пара, благодаря чему термический коэффициент полезного действия такого двигателя значительно выше, чем у двигателя, рабочим телом которого является раствор. [c.480]

Рассматривая любую из вышеприведенных схем, можно убедиться в том, что отдать предпочтение той или иной системе, базируясь на знании лишь ее термического КПД, определяемого как КПД эквивалентного цикла Карно, невозможно. Это только одна сторона вопроса. Другая — наличие в реальных системах потерь, о которых уже упоминалось,— потерь, связанных с собственными нуждами станции, гидродинамических потерь в трактах теплообменных аппаратов, тепловых и других потерь. Определение последних без действующих опытных устройств, выполненных так, чтобы при переносе на натуру не сказывались масштабные эффекты, довольно затруднительно. На практике приходится рассматривать обе стороны вопроса порознь, исходя или из возможностей насущного момента, или из потребностей отдаленного будущего. Второй подход позволяет выполнить термодинамический анализ циклов работы преобразователей как идеальных, абстрагируясь от потерь в реальных системах и как бы считая их неизбежным злом, успех борьбы с которым определяется уровнем развития техники и технологии. Более того, отстаивая какой-то вариант, можно предполагать, что при его практической реализации будут использованы самые последние достижения техники и за счет этого потери будут сведены к минимуму. В век разделения труда такой подход может быть и оправдан. [c.47]

Г1роцессе рабочее тело отсоединяется от источника тепла. Затем происходит сжатие рабочего тела по изотерме 3—4 и отвод от него тепла 17.2 холодным источником, а. затем процесс идет по адиабате 4—1. Термический к. п. д. цикла Карно равен [c.135]

Таким образом, термический к. п. д. цикла Карно зависит только от отношения температур холодного и горячего источников. Ои тем больше, чем ниже температура холодного источника Ли иыше температура горячего источника Ti. В курсе термодинамики доказывается, что цикл Карно имеет максимальный к. п, д. для источников тепла с температурами Ti и Т . [c.135]

Введем два новых определения. Процесс, проходящий при условии Т = onst, называется изотермическим процессом-, процесс, проходящий при условии d Q =0, называется адиабатическим. Следовательно, для протекания адиабатического процесса система должна быть термически изолирована от окружающей среды. Рассмотрим гомогенную систему и обратимый цикл, состоящий из двух адиабат и двух изотерм цикл Карно). [c.22]

Так как кривые ВС и ОА эквидистантны, то я. СВВ С = = пл. ОАА 0 , т. е. количества теплоты в этих процессах одинаковы, но противоноложны по знаку. Следовательно, количество внешней теплоты Ц q2Ъ цикле АВСО то же, что и в цикле Карно АВ21А. При равенстве для обоих циклов теплот q и q их термические КПД будут равны [c.154]

Для паросиловых установок в заданном температурном интервале термодинамически наиболее выгодным циклом мог бы быть цикл Карно, однако, его осуществление связано с большими тру дностями. Цикл Карно относительно проще было бы осуществить в области влажного пара (см. рис. 6.5,6 цикл а56Ьа). Это объясняется тем, что в области влажного пара изотермные процессы совпадают с изобарными и могут быть реально осуществлены в котле и конденсаторе. В этом цикле конденсация пара в изотермном процессе Ь-а происходит не полностью, вследствие чего в последующем адиабатном процессе а-5 сжимается не вода, как в цикле Ренкина, а влажный пар, имеющий относительно больший объем. Сжатие пара осуществляется специальным компрессором при затратах относительно большой работы на сжатие (пл. а5рхр2а ), что значительно снижает общую экономичность установки и практически обесценивает термодинамические выгоды цикла Карно. По этой причине цикл Карно не получил практического осуществления и сохраняет лишь теоретическое значение как эталонный цикл, имеющий в заданном интервале температур максимальный термический КПД. [c.158]

Непосредственно из (6.5) трудно выявить характер влияния параметров состояния пара на Т1,ренк- Для этого воспользуемся понятием эквивалентного цикла Карно. Из (6.3) следует, что с увеличением интервала средних температур цикла 7[ср и Т2ср термический КПД любого цикла увеличивается. [c.159]

Эта величина обратна термическому коэффициенту полезного действия прямогэ цикла Карно при одних и тех же температурах источников. [c.24]

Для. бесконечно малого нарушения установившегося термического равновесия, т. е. для создания бесконечно малой разности тe шepaтyp между системой и источником теплоты необходимо вмешательство внешнего источника работы. Затратив (в квазистатическом цикле Карно) количество работы, являющееся бесконечно малой величиной второго порядка, переведем количество теплоты, являющееся бесконечно малой величиной первого порядка, от источника теплоты к системе (можно, конечно, и на- [c.262]

Обратимый цикл Карно имеет самый высокий термический КПД среди возможных циклов, осуществляемых в одном и том же интервале /Немператур. Исключение составляют лишь регенеративные циклы, в которых термический КПД такой же, как у цикла Карно. [c.60]

Так как термический КПД цикла Карно можно записать также в виде r[t = ЬЫЯх, то, заменив в этом равенстве на г и приравняв правые части полученных для соотношений, можно записать [c.107]

Особенность работы таких станций — так называемый треугольный цикл нагрев и испарение рабочего тела в результате политропного процесса, адиабатное расширение через турбину, изотермическое сжатие при подаче в испаритель с одновременным отводом избыточного тепла в холодильнике. КПД такого цикла, как показано в одной из работ А. К. Ильина, ниже термического КПД цикла Карно примерно в 2 раза. С точностью до 1 % он юпределяется выражением 11=(Го1—Го2)/(2Го1), где Тог — температура теплой подледной воды (275 К) Го2 температура охлаждающего воздуха (до 233 К). Значительный перепад температур. может компенсировать снижение КПД. Теоретическую мощность такой ОТЭС можно оценить с помощью формулы В. А. Акули-чева [1] [c.60]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология