спектры поглощения газов

Рис. 7,20. Спектры поглощения газов в инфракрасной области.

Снять спектр поглощения газа (см. с. 67). В колебательно-вращательном спектре поглощения отсутствует полоса, соответствующая Д/=0. Однако по волновым числам линий вращательной струк- [c.69]

Спектры поглощения газов обычно изучают при комнатной температуре, когда почти все молекулы находятся в основном колебательном состоянии (v = 0). Поэтому в поглощении возможны переходы о=1- -о = 0, с = 2 <- V — О, с1 = 3- -о = 0ит. д. [c.162]

Рис. 1. Спектр поглощения газа, полученного при сжигании пиромеллитового диангидрида.

Сделать анализ полученного колебательно-вращательного спектра поглощения газа (см. 67). На спектрограмме написать серию линий, которая относится к и У -ветви. Против каждой линии написать вращательные квантовые числа исходного и конечного состояний молекулы. [c.68]

Снять спектр поглощения газа (см. с. 67). При съемке колебательно-вращательного спектра поглощения необходимо отметить температуру газа. Если термостатирование кюветы отсутствует, то [c.68]

Для оценки порядка величины энергии, перенесенной в результате этого процесса от твердого тела в газовую фазу, необходимо знать соответствующие спектры поглощения твердого тела и газа для данной области энергии, а также спектры испускания твердого тела при тех же энергиях. Спектры поглощения большинства газов обычно хорошо известны в видимой и в близкой ультрафиолетовой областях. При этих же энергиях число известных спектров для твердых тел гораздо более ограниченно, причем из них детальнее изучены галогениды щелочных металлов. Для длин волн короче 2000 А сведений о спектрах поглощения газов сравнительно немного, а для твердых тел их совсем мало. Тем не менее величины коэффициентов поглощения таковы, что слой твердого тела толщиной от десятых микрона до нескольких микрон вдвое уменьшает интенсивность проходящего света. Спектры испускания облученных твердых тел практически неизвестны. Этим объясняется тот факт, что до настоящего времени не приводилось экспериментальных доказательств в поддержку гипотезы о переносе энергии путем избирательного поглощения фотонов. Наконец, нужно отметить, что фотоны, длины волн которых отвечают этому диапазону энергий, представляют собой частицы, которые могут избирательно поглощаться указанные выше явления совсем не наблюдаются для других видов радиации, рассмотренных в этой статье. [c.239]

Снять спектр поглощения газа (см. с. 67) и определить о)е(1 — —2хе). Не допуская большой ошибки, можно принять, что 2х,.< 1 и uJe=(i3e(l—2хе). Рассчитать 0 по (1.90) и б/г при 298 к и заданной температуре. По таблице термодинамических функций Эйнштейна для линейного гармонического осциллятора определить [c.70]

Газы. ИК-спектр поглощения газа при низком давлении состоит из большого числа крайне узких, острых линий, соответствующих переходам между отдельными колебательно-вращательными энергети- [c.180]

Общая схема прибора для получения спектров поглощения газами инфракрасных лучей представлена на фиг. 107 [41]. Источник инфракрасного излучения 1 представляет собой обычно металлический стержень или ленту, через которые пропускают электрический ток, доводящий их до красного накала. [c.287]

Изучая спектр поглощения газа после кратковременного облучения СЮз или N02 в присутствии большого количества азота мощным источником света (импульсный фотолиз), эти авторы обнаружили интенсивные полосы молекулярного кислорода, обусловленные переходами с 4, 5, 6, 7 и 8-го колебательных уровней, не наблюдающиеся в обычных условиях вследствие ничтожно малой концентрации молекул О2 в состояниях с большими V (энергия колебательно-возбужденной молекулы О2, находящейся в состоянии и = 8, составляет 34 ккал). Анализ условий опытов приводит к заключению, что молекулы 0 образуются в результате следующих процессов [c.199]

Газообразные углеводороды, прозрачные для видимого излучения, интенсивно поглощают инфракрасное (тепловое) излучение определенных длин волн, особенно в области 3,3—15 ц. Зависимость прозрачности газа для инфракрасного излучения от длины волны этого излучения называют инфракрасным спектром поглощения газа. Для его измерения наполняют газом трубку с прозрачными окошками на торцах и помещают ее в инфракрасный спектрометр на пути инфракрасных лучей от источника с непрерывным спектром (накаленный до 1200—1800° тугоплавкий стержень). Устанавливая спектрометр поочередно на различные длины волн и измеряя интенсивность излучения, определяют, для каких лучей газ прозрачен и какие лучи н насколько интенсивно он поглощает. Результаты выражают в виде графика, представляющего проценты прошедшего сквозь газ излучения в зависимости от длины волны или частоты. В качестве примера таких графиков на рис. 50 даны инфракрасные спектры поглощения н-бутана и изобутана. [c.185]

Этот вопрос наиболее просто решается в случае сплошных спектров поглощения газов в этом случае отсутствие вращательно-колебательной структуры служит признаком неустойчивости возбужденного состояния молекулы, т. е. признаком того, что поглощение света ведет к немедленной диссоциации молекулы. Рассмотрим вопрос о происхождении и особенностях сплошных спектров поглощения на примере спектров двухатомных молекул. [c.306]

Если сплошные спектры поглощения газов свидетельствуют о фотохимической диссоциации молекул, то спектры с отчетливой линейчато-полосатой структурой указывают, что в результате первичного фотохимического акта возникают возбужденные молекулы, которые, таким образом, и являются начальными центрами реакции. Правда, среди реакций про- стых молекул случаи, когда начальным центром фотохимической реакции является возбужденная молекула, по-видимому, очень редки, ив настоящее время можио привести лишь весьма ограниченное число примеров такого рода реакций. [c.353]

Спектрометр-монохроматор рентгеновский для изучения спектров эмиссии и поглощения твердых тел, спектров поглощения газов, калибровки детекторов излучения и других исследований ТУ 25-05-1469—73 [c.242]

Обнаружен в спектре поглощения газов при взаимодействии металлического индия и фторида алюминия [c.402]

Подобное изменение наблюдалось в действительности при изучении спектров поглощения газов. Реакция обмена [c.149]

Время фактического пребывания атома в метастабильном состоянии в значительной степени зависит от давления газа, наличия в нём примесей и от других деталей режима разряда. Один нз способов измерения этого времени состоит в определении того промежутка времени после прекращения действия первоначального потока электронов, возбуждающего метаста-бильные состояния, в течение которого наложенное на газ напряжение, ниже ионизационного, приводит к ионизации газа. Другой метод основан на использовании факта, что метаста-бильные уровни являются конечными уровнями для линий определённых спектральных серий. Понятно, что при отсутствии в газе метастабильных атомов линии таких серий не могут появляться в спектре поглощения газа, потому что атом без электронов на данном метастабильном уровне не в состоянии поглотить соответствующий квант энергии. Таким образом наличие этих линий в спектре поглощения свидетельствует о наличии в газе атомов в данном метастабильном состоянии. [c.211]

Было также найдено, что при прибавлении к топливу тетраэтилсвинца в спектре поглощения газов перед фронтом пламени наблюдается очень интенсивная линия атомного свинца при 2833 А полосы поглощения окиси [c.161]

Объект исследования радиоспектроскопии, как уже указывалось выше,— спектры поглощения газов, которые наблюдаются обычно при давлении порядка 10" —10 мм рт. ст. и температуре от комнатной до —70° С, хотя этот диапазон температур [c.222]

Это явление можно лучше понять при рассмотрении специальных примеров. Спектр поглощения газа Зг (рис. 3-31) имеет следующие характери- [c.148]

Снять спектр поглощения газа подобно съемке спектра поглощения полистирола. 5. Сделать анализ полученного спектра. Отнести каждую полосу поглощения к определенному переходу. 6. Определить значения шкалы длин волн для каждой полосы поглощения в Р-ветви вращательно-колебательного спектра. 7. Определить среднее значение из 10 значений Ло) (разность волновых чисел соседних полос поглощения). 8. Вычислить ио уравнению (111,39) вращательную постоянную В на основании среднего значения Ао). 9. Рассчитать момент инерции. Сопоставить полученную величину со справочной. 10. Рассчитать межатомное расстояние по уравнению (III, 4). П. Определить ио уравнению (III, 38) волновое число основной полосы поглощертя. Сопоставить полученное значение с собственной частотой колебания. [c.62]

Этот вопрос наиболее просто решается для сплошнь[Х спектров поглощения газов. При этом отсутствие вращательно-колебательной структуры служит признаком того, что ног.лощепие света ведет к немедленной диссоциации молекулы. [c.158]

Выведите формулу для расчета межъядерного расстояния в двухатомной молекуле с массами ядер т и trii на основании данных микроволнового спектра поглощения газа (А(о — средняя разность волновых чисел соседних линий спектра). [c.7]

Через 2—3 мин промывки газом кюветы закрыть кран капельной воронки закрыть крап, соединяющий колбу Вюрца со склянкой для осушки газа и закрыть входной и выходной краны кюветы. 3. Отвернуть крышки, предохраняющие окна кюветы от порчи атмосферной влагой. Установить газовую кювету перед входной щелью прибора. 4. Снять спектр поглощения газа подобно съемке спектра поглощения полистирола. 5. Сделать анализ полученного спектра. Отнести каждую полосу поглощения к определенному переходу. 6. Определить значения шкалы длин волн для каждой полосы поглощения в Р-ветви вращательно-колебательного спектра. 7. Определить среднее значение из 10 значений Дм (разность волновых чисел соседних полос поглощения). 8. Вычислить по уравнению (111,39) вращательную постоянную В на основании среднего значения Асо. 9. Рассчитать момент инерции. Сопоставить полученную величину со справочной. 10. Р ассчитать межатомное расстояние по уравнению (III, 4). 11. Определить по уравнению (111, 38) волновое число основной полосы поглощения. Сопоставить полученное значение с собственной частотой колебания. [c.62]

Газы. ИК-спектры поглощения газов записывают с применением г 1 зовых кювет (обычно с окошками из солевых пластинок КВг или Na l) с толщиной поглощающего слоя 10 см. Для этого из газовой кюветы, снабженной двумя газоотводными кранами, откачтают воздух, после чего кювету заполняют анализируемым газом (чистым ш(и в смеси с г )-гоном, азотом, прозрачными по отношению к ИК-лучам) при желаемом давлении и записывают спектра помещая в канал сравнения спектроф )-тометра такую же газовую кювету, которую либо откачивают для удал. -ния воздуха, либо заполняют аргоном или азотом. [c.585]

Из фторидов галлия известен только ОаРз низшие его фториды не получены. Однако в спектре поглощения газов, получающихся при взаимодействии фторида алюминия с металличе- [c.19]

Группа полос, расположенных вблизи 405,0 нм между основными полосами СН при 431,5 и 390,0 нм, обнаружена в спектрах голов комет, а затем получена в спектре разряда в потоке паров углеводородов. В последние годы эти полосы удалось наблюдать в различных пламенах. Дьюри [67] впервые получил их в спектре диффузионных пламен углеводородов, горящих с фтором. Гейдон и Вольфхард [68] нашли полосы с кантом при 405,0 нм в спектрах углеводородов, горящих с влажным атомным водородом. Кисе и Босс [69] обнаружили эти полосы в спектре излучения внутреннего конуса и оболочки (или оперенья ) очень богатых кислород-ацетиленовых пламен. Эти же полосы были обнаружены в спектре поглощения газов, подвергшихся импульсному фотолизу. В настоящее время убедительно доказано, что излучателем полос является частица Сз [70—73]. [c.128]

Оптико-акустический газоанализатор, приспособленный для работы с радиацией, разложенной в спектр с помощью инфракрасного монохроматора, называется спектрофоном. С помощью спектрофона можно исследовать многокомпонентные газовые смеси, а также изучать инфракрасные спектры поглощения. Кривые, показывающие зависимость силы звука от длины волны, характеризуют спектр поглощения газа. [c.295]

Освещение двуокиси азота светом с длиной волны, лежащей в пределах спектра поглощения газа, н е дало бол1)Шсто эффекта. [c.50]

Метод матричной изоляции описан в работах [859, 4244, 709, 976]. Беккером и Пиментелом [709] было показано, что частоты колебаний, найденные при работе с матрицами из инертного газа, незначительно (не более чем на 10—15 сж ) отличаются от частот, полученных в спектре поглощения газа. [c.465]

Весьма перспективный метод изучения процессов обмена энергии недавно был предложен Норришем с сотрудниками [884]. Изучая спектр поглощения газа, образующегося в результате кратковременного облучения IO2, а также NO2, в присутствии больших количеств азота, мощным источником света (импульсный фотолиз, см. стр. 359), эти авторы обнаружили интенсивные полосы молекулярного кислорода, связанные с переходом с 4, 5, 6, 7 и 8 колебательных уровней, не наблюдающиеся при обычных условиях вследствие ничтожно малой концентрации молекул Оо в состояниях с большими V (энергия колебательно-возбужденной молекулы О2, находящейся в состоянии о = 8, составляет 34 ккал)- . Анализ усло-вый опытов приводит к заключению, что колебательно-возбужденные молекулы кислорода О2 образуются в результате следующих процессов [c.331]

В спектре поглощения газов, получающихся при взаимодействии фторида алюминия с металлическим галлием при 1000° С, обнаружено присутствие фторида одновалентного галлия СаР [1050]. Фторид трехвалентного галлия ОаРз имеет много общего с фторидом алюминия и так же мало растворим в воде, как А1Рз. ОаРз начинает возгоняться при температуре 800° С, и при 950° С упругость пара достигает 760 мм рт. ст. Получить ОаРз можно различными способами— действием фтора на металлический галлий, окись галлия, сульфид галлия или при растворении гидрата окиси галлия в плавиковой кислоте. В последнем случае фторид выделяется в виде кристаллогидрата с тремя молекулами воды. [c.400]

Потоки лучистой энергии от источников излучения, прерываемые обтюратором, параллельно поступают сначала в фильтрокюветы, а затем в рабочую и сравнительную кюветы и лучеприем-ные камеры. В рабочей кювете часть энергии, пропорциональная концентрации анализируемого газа, поглощается через сравнительнуто кювету поток энергии проходит без изменения. В фильтрационных кюветах оба потока теряют одинаковое количество энергии, пропорциональное спектру поглощения газов мешающих компонентов. Этими газами или смесью заполняются фильтрационные кюветы. Таким образом, в камеры лучеприемника поступают потоки лучистой энергии, разность которых пропорциональна концентрации анализируемого газа. [c.703]

Вейнгеров М. Л. Спектрофон — прибор для исследования инфракрасных спектров поглощения газов и количественного и качественного анализа многокомпонентных газовых смесей. ДАН СССР, 1945, 46, № 5. с. 200—203. Библ. 4 назв, 2074 [c.88]

Пока мы можем быть полностью удовлетворены тем, как наша модель позволяет интерпретировать опытные данные о полной энергии, теплоемкости и спектрах поглощения газов, осно- вываясь на представлениях о квантовании иостуиательного, вра- [c.290]

Время фактического пребывания атома в метастабильном состоянии в значительной степени зависит от давления газа, наличия в нём примесей и от других деталей режима разряда. Один из способов измерения этого времени состоит в определении того промежутка времени после прекращения действия первоначального потока электронов, возбуждающего метастабильные состояния, в течение которого наложенное на газ напряжение ниже ионизаци пнного приводит к ионизации газа. Другой метод основан на том, что метастабильные уровни являются конечными уровнями для линий определённых спектральных серий. Понятно, что при отсутствии в газе метастабильных атомов линии таких серий не могут появляться в спектре поглощения газа, потому что атом без электрона на данном метастабильном уровне не в состоянии поглотить соответствующий квант энергии. Таким образом, наличие этих линий в спектре поглощения свидетельствует о наличии в газе атомов в данном метастабильном состоянии. Как показали опыты, продолжительность пребывания атома в различных метастабильных состояниях различна. Порядок величины по данным различных исследований, довольно хорошо согласующимся между собой, равен для метастабильных атомов в различных случаях десятитысячным, тысячным и даже сотым долям секунды. [c.107]

Рис.4. ИК-спектры поглощения / - газ до облучения, рд= 13 гПа 2- газ после 140 импульсов лазера, = 13 гПа 3 - криоспектр до облучения, Рд = 8 гПа - криоспектр после 140 импульсов, рд= 13 гПа.

Рассмотрим вначале случай, когда произведение и настолько мало, что излучение определяемым компонентом в анализируемой смеси поглощается практически пропорционально и. Спектр поглощения газа состоит из большого числа линий различной интенсивности. Как будет видно в дальнейшем, для количественной оценки интенсивности поглощения излучения газом удобно использовать максимальный показатель поглощения Хщах (в применяемой для анализа полосе поглощения). При исследовании и разработке абсорбционных анализаторов необходимо (хотя бы частично) отделить зависимость Р от интенсивности спектра поглощения определяемого компонента и оптических характеристик абсорбциометра. Для этого при Хтах <С1 положим [c.18]

Поглощение излучения газом в лучеприемном цилиндре приемника происходит неравномерно сильнее вблизи окна камеры и слабее в центральных частях объема камеры. Тепло, выделяемое в тонком плоском слое у окна камеры, отдается окну и не участвует в возбуждении звуковых колебаний. Этот слой назван ранее пассивным [27, 29]. Излучение, соответствующее наиболее интенсивной части спектра поглощения газа, поглощается у окна камеры. Выделяемое при этом тепло отдается окну. Вследствие этого спектральная чувствительность приемника на тех участках спектра, где поглощение излучения газом происходит наиболее интенсивно, имеет провалы, глубина которых зависит от пассивного слоя у окна луче-приемной камеры. Толщина пассивного слоя, в свою очередь, пропорциональна глубине [27, 29] проникновения температурных колебаний. Из-за наличия таких провалов отнощение Р зависит также и от отношения т толщины пассивного слоя к длине пути луча в лучеприемной камере. Поэтому и Бо зависит от т]. Если поглощение излучения в пределах толщины пассивного слоя рабочей и лучеприемной камер следует закону квадратного корня [10], то Бо=(1-Ь При увеличении [c.22]

Успех исследований ИК-спектров при высоких телшературах во многом зависит от метода нагрева газа или условий испарения труднолетучих соединений. В принципе можно использовать любой из известных способов нагрева, позволяющих получать повышенную температуру в достаточно больших объемах, которые используются нри исследованиях ИК-спектров поглощения газов при обычных тслшературах. В частности, для многих веществ удовлетворительна длина поглощающего слоя порядка 10—20см нри давлении 10—250 мм рт. ст. В случае ИК-спектров испускания излучающий объем мо кет быть неболыним, как, например, пламя горелки. [c.67]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология