Карно Клаузиуса

Рис. 2.15. К доказательству теоремы Карно—Клаузиуса

Теорема Карно—Клаузиуса и происхождение понятия энтропии [c.103]

МЕТОД КАРНО—КЛАУЗИУСА [c.57]

Теорема Карно — Клаузиуса [c.78]

Теорема Карно—Клаузиуса [c.59]

Коэффициент полезного действия тепловой машины не зависит от природы рабочего тела, а определяется только интервалом температур (теорема Карно— Клаузиуса). Эту теорему связывают с формулировкой второго закона термодинамики и выражают математически [c.35]

Карно — Клаузиуса теорема (44)—коэффициент полезного действия обратимо работающей машины, не зависит от природы рабочего тела. Это утверждение позволило Клаузиусу ввести в термодинамику энтропию как новую функцию состояния. [c.311]

Метод Карно—Клаузиуса......... [c.332]

МЕТОД КАРНО - КЛАУЗИУСА [c.22]

Как видно из равенства (1У.ЗО), коэффициент полезного действия теплового обратимого процесса измеряется отношением разности крайних температур течения процесса к абсолютной температуре источника. Это равенство позволяет сформулировать основную теорему второго начала термодинамики, известную как теорема Карно—Клаузиуса коэффициент полезного действия кругового обратимого процесса не зависит от рода веш ества. совершающего этот процесс, но зависит от начальной и конечной температур. [c.103]

Исторически он был получен сначала в результате анализа работы тепловых машин при рассмотрении циклических процессов, в которых осуществляется превращение теплоты в работу (метод Карно—Клаузиуса). Позднее (в начале XX в.) Каратеодори предложил иной способ доказательства существования энтропии для процессов, в которых одновременно могут совершаться работы разных видов. [c.56]

Вид функции (IV, 1) можно определить и другим путем. В соответствии с теоремой Карно — Клаузиуса, достаточно провести обратимый цикл Карно с любым веществом, для которого известно уравнение состояния. Это дает возможность выразить процессы, составляющие цикл, через термодинамические параметры состояния, придав правой части (IV, 1) конкретное выражение. В качестве рабочего тела остановимся на идеальном газе, так как его свойства известны из молекулярно-кинетической теории, Для идеального газа PV = RT поэтому (см. рис. 21) [c.79]

Из (IV, 5) в соответствии с (1,7) следует, что подынтегральная величина является полным дифференциалом, т. е. дифференциалом однозначной функции состояния. Эта новая функция была введена в термодинамику Клаузиусом (1865 г.) и названа энтропией (5 — от греч. троят] — превращение ). Так как в силу теорем Карно — Клаузиуса и Карно приведенные выше рассуждения применимы к любому веществу и любому циклу, то всякая система в любом ее состоянии имеет вполне определенное и единственное значение энтропии, точно так же, как определенное и единственное значение Я, V,T,U п других свойств. [c.84]

Поэтому обоснования второго начала термодинамики по Карно-Клаузиусу и по Каратеодори играют в термодинамике различную роль и взаимно дополняют друг друга, позволяя с различных точек зрения обсуждать вопрос о свойствах энтропии как нового термодинамического параметра. [c.50]

Больше того, теорему Карно — Клаузиуса можно даже доказать, исходя из утверждения, прямо противоположного формулировке Клаузиуса, если поменять местами машины с большим и меньшим коэффициентами полезного действия т]. [c.46]

При доказательстве теоремы Карно — Клаузиуса используется только та часть формулировки, которая связана с запретом. Поэтому для обратимых процессов теорему можно доказать, исходя из четырех различных формулировок запрета , три из которых нельзя рассматривать в качестве обобщения данных опыта. [c.46]

Метод Карно—Клаузиуса представляет интерес также в связи с определением величины Т как абсолютной температуры. [c.47]

С одной стороны, классический путь Карно—Клаузиуса рассматривает только частный случай системы с двумя степенями свободы, но существование энтропии здесь обсуждается исходя из принципа, который с достаточным основанием можно считать обобщением опыта всей макроскопической физики, если иметь в виду не просто работу тепловой машины, но и работу произвольного периодически действующего устройства, способного превращать теплоту в работу за счет электрических, магнитных или любых других эффектов. Безуспешные попытки создания подобных устройств не прекращается до настоящего времени. [c.50]

Принцип эволюции является модификацией принципа Карно-Клаузиуса. Это означает, что эволюция замкнутой системы связана с возрастанием ее энтропии. Другими словами, наиболее вероятным состоянием замкнутой системы является состояние хаоса, т.е максимальной степени неупорядоченности. Естественно, что хаос рассматривается здесь в физическом и термодинамическом аспектах. Это состояние характеризуется отсутствием структурной организации материи, ее предельной гомогенностью. [c.19]

Однако при протекании необратимых процессов, таких, как химические реакции, производство энтропии уже не исчезает, и мы приходим, согласно уравнениям (2.1) и (2.9), к классическому неравенству Карно — Клаузиуса [c.29]

Для замкнутой системы, т, е, системы, которая может обмениваться с окружающей средой только тепловой энергией, справедливо уравнение Карно — Клаузиуса [c.84]

Для того чтобы обобщить (IV, 6) на любое вещество, можно обратиться к теоремам Карно — Клаузиуса и Карно, т.е. повторить ранее приведенный ход рассул<дений либо, что проще, воспользоваться следующим рассуждением. [c.89]

Теорема Карно — Клаузиуса. Коэффициент полезного действия обратимо работающей тепловой машины не зависит от природы рабочего тела и определяется только температурами теплоотдатчика и теплоприемника. [c.24]

Таким образом, коэффициет полезного дейст ВИЯ тепловой машины, работающей обратимо по циклу Карно, не зависит от природы [забочего тела машины, а лишь от температур нагревателя и холодильника (теорема Карно—Клаузиуса). [c.83]

Можно за счет работы А, совер-Рис. 2.14. К домзательству щаемой первой машиной, заставить теоремы Карно—Клаузиуса / , [c.52]

Справедливость теоремы Карно — Клаузиуса нельзя подтверждать только тем, что в уравнение (IV,2) не входит характеристика вещества (идеального газа). Иными словами, нельзя опускать общее доказательство теоремы, так как не видно, почему при переходе на отлнчиое от идеального газа рабочее тело в уравнении (IV. 2) не может найти отражение какое-либо его свойство. [c.79]

Повторим теперь тот путь, по которому в физике была введена функция состояния 5. Сначала формулируется второй закон термодинамики в форме утверждения, относящегося к свойствам тепловых машин, например, в виде формулировки В. Томсона. Это дает возможность доказать теорему Карно—Клаузиуса о равенстве коэффициентов полезного действия для всех машин, работающих по обратимому циклу Карно, независимо от природы рабочего тела и универсальности уравнения (1.33 ). В свою очередь отсюда удается показать, что для цикла Карно при использовании любого рабочего тела выполняется уравнение Клаузиуса (1.33). Как математическое следствие это означает, что йСЦТ обладает свойствами шэл- [c.46]

Обоснование второго начала термодинамики по Карно—Клаузиусу обладает двумя бесспорными достоинствами. Во-первых, вывод о сущестповании энтропии как функции состояния удалось обосновать на примере тепловой машины, имеющей большое практическое значение. Во-вторых, использованная формулировка второго начала соответствует духу экспериментальной физики. Вместе с тем с точки зрения теоретической физики метод Карно—Клаузиуса вызывает определенные возражения. Из основного уравнения [c.47]

На то обстоятельство, что наличие или отсутствие интегрирующего множителя в уравнении для ЙС зависит от числа степеней свободы системы, первыми обратили внимание Шиллер и К- Кара-теодори и поставили вопрос о более строгом обосновании второго начала термодинамики. Ведь анализ вопроса проведен как раз для системы с двумя степенями свободы, т. е. заведомо обладающей таким множителем. Поэтому сейчас можно сказать, что метод Карно—Клаузиуса позволил скорее предвидеть, чем строго обосновать важнейший для термодинамики результат — существование энтропии как функции состояния. [c.48]

Каков физический смысл леммы Карно и теоремы Карно — Клаузиуса В чем можно нидеть достоинства и недостатки обоснования второго начала по Карно — Клаузиусу [c.296]

Определение понятия Э. для неравновесной системы опирается на представ/юние о локальном термодинамич. равновесии. Локальное равновесие подразумевает выполнение ур-ния (3) для малых объемов неравновесной в целом системы (см. Термодинамика необратимых процессов). При необратимых процессах в системе может ос ествляться производство (возникновение) Э. Полный дифференциал Э. определяется в этом случае неравенством Карно-Клаузиуса [c.482]

Нторой закон термодинамики, как известно, возник из анализа замкнутых (круговых) процессов тепловых двигателей (С. Карно, Клаузиуса п др.). [c.62]