Давление зависимость от объема и температуры

Рис. 2-1. Зависимость длины свободного пробега, Х, количества молекул в единице объема N, количества соударений молекул об единицу площади Л п II соударений молекул в объёме Л о от давления воздуха Р при комнатной температуре.

Ввиду высокой экзотермичности окисления адиабатические реакторы не нашли применения в этом процессе. Гораздо больше распространен трубчатый реактор со стационарным слоем катализатора, находящимся в трубах и охлаждаемым через межтрубное пространство хладоагентом (рис. 107,а). Трубы имеют диаметр 10—25 мм, что способствует лучшему отводу тепла и установлению более равномерной температуры по диаметру. С целью луч-щего использования катализаторного объёма реагенты подают в аппарат предварительно подогретыми. Наилучшим способом отвода выделяющегося тепла является испарение" в межтрубном пространстве водного конденсата, генерирующего водяной пар того или иного давления в зависимости от температуры реакции. Иногда используют охлаждение посторонним теплоносителем (расплавы солей, даутерм), который, в свою очередь, охлаждается кипящим водным конденсатом, дающим технологический пар. Преимуществами трубчатых контактных аппаратов является простота их устройства и обслуживания, а также близость к модели идеального вытеснения, способствующая повышению селективности недостатки таких аппаратов — неравномерность температуры по слою катализатора, малая доля полезного объема и, как следствие, большой расход металла. [c.502]

Всякое усиление отвода тепла в окружающую среду, увеличение затрат энергии на нафевание или испарение компонентов горючей смеси, расширение газов при увеличении объёма реагирующей смеси сопровождается увеличением периода задержки воспламенения. Вихревое движение среды обычно сокращает период задержки воспламенения при высоких начальных температурах и увеличивает его при низких. Рассматривая зависимости параметров воспламенения от температуры и давления, необходимо учитывать влияние последних на характеристики турбулентности среды. [c.55]

Перейдем далее к непосредственному рассмотрению молекулярно-статистических исследований концентрационных зависимостей термодинамических функций разбавленных растворов и свойств растворов при предельном разбавлении. Основное внимание уделим химическим потенциалам компонентов, ввиду особой значимости этих величин. Очевидно, дифференцирование функций [X хи р, X) по давлению и температуре позволяет определить парциальные мольные объёмы и энтальпии компонентов раствора, однако, специально этих величин мы не касаемся. Изложение не претендует на полный охват всех теоретических методов исследования разбавленных растворов, поскольку в таком случае оно должно включать по существу все основные вопросы теории растворов неэлектролитов. Главное внимание мы уделяем тем методам, которые уже в настоящее время нашли достаточно широкое применение в работах по разбавленным растворам. [c.46]

Поведение реальных газов также определяется молекулярными силами эти силы обусловливают форму зависимости давления реального газа р от объёма газа V при постоянной температуре Т, т. е. ход изотермы реального газа. [c.6]

В следующих выпусках Справочника будут приведены данные, характеризующие структуру молекул углеводородов (расстояния между атомами, углы между связями, моменты инерции молекул и частоты 1) олебаний в молекулах углеводородов), познанные, главным образом, в результате изучения Раман-и инфракрасных спектров углеводородов. Эти данные используются далее для подсчёта таблиц зависимости от температуры свободных энергий, теплосодержаний, внутренних энергий углеводородов в стандартных состояниях. Далее будут приведены таблицы свободных энергий образования углеводородов из элементов при 25° С, охватывающие более широкий круг соединений, в которых будут также приведены величины, необходимые для приближённого подсчёта равновесий реакций между углеводородами. После данных о соотношениях между температурой, давлением и объёмом углеводородов будут приведены таблицы летучестей, коэфициентов активности, джоуль-томсоновских коэфициен-тов, теплосодержаний, энтропий и теплот испарения углеводородов под давлением. [c.109]

Седж, Уебстер и Леси [73] исследовали зависимость объёмов этана от давления и температуры в пределах от 1 до 238 ат и от 21,1 до 121, Р С. Полученные ими данные приведены в табл. 13 и 14. Результаты по мнению авторов хорошо согласуются с данными других исследователей [6] и [62]. [c.199]

Сед ж, ШафсмаиЛеси [72] определили зависимость объёмов пропана от температуры и давления полученные ими результаты приведены в табл. 19 и 20. [c.204]

Поскольку стоимость нагрева и перекачки варьирует на различных установках в зависимости от рабочих температур и методов нагрева, точных цифр по этой статье расхода привести нельзя. В тех местах, где топливо (газ или жидкое топливо) приходится покупать, стоимость нагрева эмульсий может вырасти в значительный накладной расход, в особенности при применении пара высокого давления. Однако на большинстве промыслов можно ттользоваться газом с соседних скважин или с соседних участков, и расход по подогреву эмульсии невелик. Стоимость нагрева до определённой температуры приблизительно -одинакова для про-цессог. химической и электрической дегидрации. При. подсчёте стоимости нагрева необх эдимо учитывать потери объёма и изменения плотности. [c.129]

Биегти, Пофенбергер и Хедлокк[7] исследовали зависимость давления пропана от молярного объёма и температуры вблизи критической точки. Использованный пропан содержал меньше 0,1% примесей. Критические величины пропана были [определены равными [c.204]

Позднее оценки скорости рассеяния фононов, вызванного вариациями атомной массы, показали, что оно может быть заметным и даже значительным особенно при температурах вблизи максимума в теплопроводности [146, 147]. Кроме флуктуаций атомной массы в изотопически разупорядоченном кристалле имеются локальные деформации решётки, обусловленные изотопической зависимостью молярного объёма, и изменения в силовых постоянных вблизи изотопической примеси. Как было показано выше, различие молярного объёма для изотопов появляется только из-за ангармонизма колебаний атомов в решётке. Возмущение решётки около изотопической примеси обусловлено тем, что лёгкий изотоп стремится минимизировать избыток энергии своих нулевых колебаний посредством расширения решётки матрицы (для тяжёлой примеси ситуация обратная). В то же время матрица противодействует расширению, оказывая давление на примесь и уменьшая её молярный объём. Возникающее поле деформации вокруг примеси приводит к рассеянию фононов. Этот эффект естественно оказывается значительным в квантовых кристаллах (гелии, неоне), где имеется большой изотопический эффект в молярном объёме, и практически незаметён в обычных, неквантовых кристаллах. Скорость рассеяния фононов на изотопах даётся выражением (см., например, [148]) [c.80]