Поле коэрцитивное

Важным следствием этой модели является то, что даже система невзаимодействующих кластеров обладает выраженными нелинейными магнитными свойствами наличием петель гистерезиса, остаточной намагниченностью, критическим полем, коэрцитивной силой и т. д. [c.537]

Коэрцитивная сила Не - это размагничивающее поле, которое должно быть приложено к предварительно намагниченному образцу, дпя того чтобы индукция в нем стала равной нулю. [c.31]

Величину Н , представляющую собой напряженность поля, противоположную по знаку первоначальной и необходимую для полного размагничивания материала, называют коэрцитивной силой. Величину В при Н О называют остаточной индукцией. [c.349]

Для расчета постоянные магниты считались идеально магнитотвердыми, то есть в них под действием слабых магнитных полей меняется лишь магнитная индукция В, но не намагниченность I. Магниты являются идеально магнитотвердыми, если коэрцитивная сила по намагниченности Яс заметно превосходит напряженность Я, создаваемую в них соседними магнитами. Для данной схемы все современные материалы постоянных магнитов удовлетворяют этому требованию. [c.99]

Контролируемые изделия могут быть магнитомягкими или магнитотвердыми. Магнитотвердыми считаются материалы с коэрцитивной силой свыше 10—15 А/см и остаточной индукцией не менее 1—1,2 Т [28]. В связи с этим применяют два способа испытания способ приложенного магнитного поля (СПП) для магнитомягких материалов и способ остаточной намагниченности (СОН) для магнитотвердых материалов. [c.135]

В отрасли магнитопорошковый метод применяют для контроля сварных соединений химической аппаратуры из малоуглеродистых и низколегированных сталей, деталей машин и аппаратов. В связи с низкой коэрцитивной силой и остаточной индукцией малоуглеродистых и низколегированных сталей магнитопорошковый контроль сварных швов аппаратуры из этих сталей осуществляют в приложенном поле. Сварные соединения из листовых деталей подвергают циркулярному намагничиванию с помощью контактных электродов (рис. 92) или продольному намагничиванию с помощью электромагнита. Если контролю подвергают протяженные сварные соединения крупногабаритных изделий, то намагничивание осуществляют по участкам. Сварные соединения, включающие одну или несколько труб (штуцеров) небольшого диаметра, подвергают продольному намагничиванию, используя соленоид или обмоточный кабель с накладным магнитопроводом. [c.139]

Намагничивание ферромагнетика сводится к вращению направления самопроизвольной намагниченности доменов относительно легкой оси и к движению меж-доменных стенок. В последнем случае размер доменов, намагниченность которых совпадает с направлением действующего поля, увеличивается за счет уменьшения размеров соседних доменов с неблагоприятным направлением намагниченности. При достаточно большой коэрцитивной силе материала однородная намагниченность всего образца может сохраниться и при выключении внешнего намагничивающего поля, т. е. образец становится постоянным магнитом. При малой коэрцитивной силе вещества (магнитно-мягкий материал) намагниченность уменьшается вплоть до нуля вместе с уменьшением интенсивности намагничивающего поля. [c.657]

Остаточное намагничивание, коэрцитивную силу и магнитный поток часто оценивают по пондеромоторному взаимодействию (притяжению) пробного магнита и контролируемого объекта. Информацию о магнитной проницаемости и ее изменении в зависимо -сти от напряженности магнитного поля получают с помощью катушки индуктивности индуктивный метод). [c.11]

Напряженность поля, соответствующая точке 4, называется коэрцитивной [c.244]

Яс - коэрцитивная сила - напряженность магнитного поля, которое нужно приложить встречно намагниченности образца (предварительно намагниченного до насыщения), чтобы его полностью размагнитить. [c.245]

Итак, петля гистерезиса позволяет выделить три характерных состояния. Первое-состояние насыщения, когда все магнитные моменты направлены вдоль внешнего поля. Второе-состояние с остаточной намагниченностью в нулевом поле, которое помнит направление достигнутой перед этим намагниченности насыщения. И третье-размагниченное состояние в поле коэрцитивности, т.е. в поле, направленном навстречу намагниченности и сводящем ее к нулю. Обычно указанное поле называют коэрцитивной силой. Для однодоменных частиц намаг- [c.199]

Для источников магнитного поля в виде намагниченных тел -постоянных магнитов плотность тока / = 0. В этом случае используются магнитожесткие материалы, т.е. материалы, имеющие больщую коэрцитивную силу и остаточную индукцию. К последним относятся ферритобариевые сплавы типа ЮНДК-24,. магнико, АЛИИ и др. [6]. Важнейшей характеристикой магнитных материалов служит максимальная удельная магнитная энергия, достигающая для сплавов 5шС05,з 128 кДж/м . [c.77]

Как уже говорилось, ферромагнетик при намагничивании изменяет свои линейные размеры и форму. Изменение формы каждого домена в по-ликристаллическом теле наталкивается на препятствия, которые возникают под влиянием соседних доменов, и возникают упругие напряжения. Энергия тела увеличивается на величину магнитоупругой энергии. Рассмотрим процесс намагничивания в условиях одновременного действия магнитного поля и внешних сил в пределах упругости. Железо, намагничиваясь в сравнительно слабых полях, несколько удлиняется, при этом поперечное сечение образца уменьшается. Отсюда на основе принципа Вант-Гоффа и Ле-Шателье о противодействии системы действующим на нее силам следует, что сжатие железного образца будет препятствовать его намагничиванию, а растяжение — способствовать [10, 84, 96]. Е и растяжении получим более высокую магнитную проницаемость ццо В/Н в начальной части кривой намагничивания, а коэрцитивная сила уменьшится. Для никелевого стержня получается обратная картина, так как при намагничивании его длина сокращается при некотором расширении поперечного сечения. [c.53]

Явление гистерезиса (остаточная индукция, коэрцитивная сила) обусловлено необратимым намагничиванием. Необратимое намагничивание соответствует крутому подьему кривой намагничивания или крутой части гистерезисной петли, где намагничивание проходит через нуль. Поле, соответствующее наибольшей проницаемости, приблизительно равно коэрцитивной силе //с. Необратимое намагничивание обусловлено смещением междоменной границы. Иа процесс намагничивания влияют кристаллическая анизотропия и различные включения. Наличие внутренних напряжений приводит к изменению энергии междоменной фаницы, при этом основное значение имеет фадиент нагфяжений. При возникновении полей рассеяния возле включений образуется доменная субструктура. Магнитный поток как бы обходит включения,и внутри домена, возле включения, образуются малые домены и соответственно дополнительные междомен-ные фаницы. При росте одних доменов за счет других происходит переход фаницы через включение, что сопровождается увеличением поверхност- [c.54]

Пластическая холодная деформация (ниже температуры рекристаллизации) вызьшает искажеЕшя пространственной решетки. Внутренние напряжения, обусловленные искажением решетки, затрудняют процессы намагничивания и размагничивания ферромагнитных металлов. Магнитная проницаемость при наклепе понижается и тем значительнее, чем больше степень обжатия, коэрцитивная сила, наоборот, возрастает с повьппением степени обжатия. Ввиду того, что проницаемость зависит от напряженности поля и меняется на всем протяжении кривой намагничивания, для ха- [c.55]

Анализ полученных результатов показьшает, что относительное напряжение преобразователя в значительной степени зависит сп относительной напряженности магнитного поля Я. = Н/Нс в зоне контроля (здесь U = UHJUoBr, Hz - коэрцитивная сила Вг - остаточная индукция Lio - начальное напряжение). Кроме того, вследствие нелинейности зависимости В(Н) в составе U (t) появляются высшие (нечетные) гармоники основной частоты синусокяального возбуждающего тока. Таким образом, испо1н зуя высшие гармоники, можно получить дополнительную информацию о параметрах объекта. [c.115]

Преобразователи для измерения коэрцитивной силы содержат намагничивающую систему, например,П-образный электромагнит с намагничивающей и размагничивающей обмотками, и нулевой гщдикатор, в качестве которого может выступать феррозонд или датчик Холла. После намагничивания контролируемого участка изделия и выключения тока в намагничивающей обмотке плавно увеличивают размагничивающий ток, пока сигнал нулевого индикатора не покажет отсутствие магнитного потока в контролируемом участке. Другая конструкция преобразователя для измерения коэрцитивной силы содержит встроенный сильный постоянный магнит, вьшояненный в виде подвижного щупа и снабженный пружиной, которая возвращает магнит в исходное (удаленное от листа) положение после касания им листа. Тангенциальная компонента остаточного поля, возбужденного намагниченным участком, которая в этих условиях намагничивания пропорциональна коэрцитивной силе, измеряется с помощью двух симметрично расположенных относительно намагниченной точки феррозондов. Феррозонды включены по схеме градиентомера для устранения влияния посторонних однородных полей. Система феррозондов легко вращается на 360°, позволяя измерить на любом участке и под любым углом к направлению проката [21]. [c.133]

Сплавы типа тиконал являются многокомпонептнымп. Например, сплав ЮНДК40Т7 содержит (ввес.%) Со — 40 Ре — 27 N1 — 13,5 А1 — 7,5 Си — 3,5, — 7,3 Ре8 — 1,2. Оптимальные магнитные свойства сплавы приобретают после следующих термообработок закалка с 1250° в свинцовую ванну с температурой 800—830°, изотермическая выдержка в магнитном поле при этих температурах в течение 10 мин (ИТМО) и ступенчатый отпуск по режиму (в часах) 675°—0,5 650°—2 585°—16 560°—20. После подобной обработки коэрцитивная сила сплавов достигает 2000 Э, а магнитная энергия 10 Гс-Э. [c.168]

Матит отвердые материалы с большой коэрцитивной силой и с большой остаточной индукцией применяются в постоянных магнитах, служащих для создания сильных магнитных полей в системах магнетронов и в других приборах, К таким материалам относятся углеродистая, хромовая, кобальтовая стали н сплавы на основе железа, например а л ь н и (65% Fe, 25% Ni, 10% AI), а л ь-ни ко (17% Ni, 12% Со, 10% AI, остальное Fe), разработанный А, С, Займов-ским м а г н и к о (24% Со, 14% Ni, 8% Al, 4% u и 50% Fe), У этих сплавов [c.352]

Магнитный гистерезис — явление очень важное. По форме петли все магнитные материалы можно разделить на две большие группы мягкие магнитные материалы и жесткие, или высококоэрцитивные. Мягкий магнитный материал должен иметь кривую намагничивания с большой проницаемостью (характеризующую кривизну подъема кривой, см. рис. 125), достигаемой в очень слабых полях, и очень узкую петлю гистеризиса с ничтожно малой коэрцитивной силой. Важнейшее значение мягких магнитных материалов в экономике страны видно, например, из той роли, которую играют в ней трансформаторное и динамное листовое железо. Жесткий магнитный материал для выполнения своего назначения стабильного источника сильного магнитного поля должен обладать максимально широкой петлей гистерезиса, т. е. максимальными коэрцитивной силой и остаточной индукцией. [c.322]

Величина, внешнего перемагничивающего поля, при котором происходит зарождение нового домена в ферромагнетике, так называемая коэрцитивная сила (см. гл. VI), чувствительна к совершенству и размерам образца. У чистого железа коэрцитивная сила обычно составляет 0,01—1 Э. Теоретическая же величина при 25° С равна 560 Э. У толстых ЙК она не отличается от коэрцитивной силы обычных материалов. В совершенных участках монодом(енного НК железа она оказалась равной 504 Э, что лишь на 10% ниже теоретической величины. Коэрцитивная сила непостоянна вдоль длины образца и изменяется при нагреве, сопровождающемся изменением его формы, а также после химической полировки. [c.498]

При конструировании установок использованы высокоэнергетические магниты из сплава неодим-железо-бор (Кс1-Ге-В). Эти магниты обладают уникальными свойствами, они имеют относительную магнитную проницаемость, равную единице не только в первом и во втором, но и частично в третьем квадрантах петли магнитного гистерезиса. Гистерезисные свойства, выгодно отличающие высокоэнергетические магниты, являются следствием основных физических характеристик — высокого магнитного момента атомов в кристаллической решетке и чрезвычайно больших значений энергии константы кристаллографической анизотропии. Последнее свойство определяет повышенную устойчивость высокоэнергетических магнитов к размагничивающему воздействию внешних магнитных полей. В магнитном гистерезисе высокоэнергетических магнитов наблюдается практически полное совпадение линий возврата на характеристике В (Н) с предельной кривой размагничивания в полях, даже превышающих значение коэрцитивной силы по индукции. Основные характеристики редкоземельных магнитов типа М(12ре14В следующие-. [c.102]

ПЕРМАЛЛОЙ, общее на.звание группы сплавов Ni с Fe (20—60%), часто легируемых Мо, Сг, Си, Мп и др. Отличаются высокой магн. проницаемостью в слабых полях, малыми знaчeния [и коэрцитивной силы и гистерезисных потерь. Примеп. для изготовления высокочувствит. аппаратуры в технике связи, радиотехнике и др. областях использ. слабых токов. [c.434]

К магнитотвердым относят сплавы Ре-Ni-Al-Со, Fe- o-Mo, Fe- o-V, содержащие 5-50% Со. Они характеризуются высокой коэрцитивной силой, а также высокой магн. энергией (до 12-10" Тл -А/м). Применяют их для изготовления роторов электродвигателей, магн. зеркал, магн. систем с постоянным намагничивающим полем. К.с. с нек-рыми РЗЭ, напр, с Sm oj, РгСо,, Nd oj, обладают большей магн. энергией (до 30- 10" Тл -А/м), чем др. сплавы применяют в приборостроении. [c.418]

Др. важные параметры М.м. I. Остаточная намагниченность М, [или остаточная магн. индукция единица измерения - тесла (Тл)] количественно оценивается величиной намагниченности, сохраняющейся в образце после того, как он был намагничен внеш. магн. полем до насьпцения, а затем напряженность поля сведена до нуля. Величина М, (Д,) существенно зависит от формы образца, его кристаллич. структуры, т-ры, мех. воздействий (удары, сотрясения и т.п.) и др. факторов. 2. Коэрцитивная сила Н измеряется в А/м количественно определяется как напряженность поля, необходимая для изменения намагниченности тела от значения М, до нуля. Зависит от магнитной, кристаллографич. и др. видов анизотропии в-ва, наличия дефектов, способа изготовления образца и его обработки, а также внеш. условий, напр. т-ры. 3. Относит, магн. проницаемость ц характеризует изменение магн. индукции В среды при воздействии поля Я связана с магнитной восприимчивостью % соотношением ц = 1 -Н X (в СИ). В ферромагнетиках и ферритах ц сложным образом зависит от Я для описания этой зависимости вводят понятия дифференциальной (Цд ), начальной (ц ) и максимальной (Цмакс) проницаемостей. 4. Макс. уд. магн. энергия (в Дж/м ) или пропорциональная ей величина (ВН) , на участке размагничивания петли гистерезиса. 5. Намагниченность насыщения М, (или магн. индукция насыщения В ). 6. Кюри точка 7. Уд. электрич. сопротивление р (в Ом м). В ряде случаев существенны и др. параметры, напр температурные коэф. остаточной индукции и коэрцитивной силы, характеристики временной стабильности осн. параметров. [c.624]

Характер наблюдаемых изменений позволяет понять их причину. Прежде всего, необходимо обратить внимание на принципиально иной, по сравнению с феррожидкостями, характер зависимости намагниченности суспензий от напряженности поля — наличие гистерезиса. Гистерезис — это несовпадение зависимостей свойства (намагниченности) от параметра состояния (напряженности поля), получаемых при увеличении и при уменьшении значения параметра состояния. Гисте-резис намагниченности наглядно представляется в виде петли гистерезиса (рис. 3.73). Намагничивание суспензии однодоменных частиц магнитно-жесткого материала при напряженности магнитного поля меньшей, чем коэрцитивная сила частиц, возможно только путем механического поворота частиц в магнитном поле достаточно большой напряженности Я. Она должна быть такой, чтобы крутящий момент [тН], действующий на частицу со стороны магнитного поля, превысил момент [c.665]

Смотреть страницы где упоминается термин Поле коэрцитивное: [c.31] [c.65] [c.68] [c.152] [c.192] [c.152] [c.388] [c.435] [c.439] [c.77] [c.77] [c.139] [c.618] [c.624] [c.246] [c.230] [c.137] [c.160] [c.161] [c.684] [c.687] [c.10] [c.244]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология