Газовые ядра увеличение размеров

Как следует из предыдущих глав, развитие процесса сгорания капли топлива на определенном этапе может проходить и без подачи воздуха, просто в газовой среде с высокой температурой. Такой стадией является прогрев капли, длительность которого значительно возрастает по мере утяжеления топлива, увеличения размеров капель и понижения температуры среды. Для обычных условий сгорания тяжелых топлив он составляет до 30% полного времени горения капли. Распространяя это положение на весь факел, в составе которого находятся капли различных размеров, можно заключить, что подача необходимого для горения факела воздуха к устью форсунки не является необходимым мероприятием, как это принято считать. Скорее всего, подача всего воздуха к корню топливного факела нецелесообразна, поскольку при этом понижается температура, и процесс подготовки капель к сгоранию (прогрев) соответственно затягивается во времени. Замедленное развитие подготовительных процессов влечет за собой изменение условий горения в связи с более медленным нарастанием температуры и сдвижкой ядра факела по потоку. Одновременно с этим обеспечение надежного воспламенения факела путем возврата части продуктов сгорания потребует организации более мощной зоны обратных токов, что, естественно, влечет за собой повышение гидравлических потерь. Быстрое затухание начальной турбулентности потока в горящем факеле, создаваемой для обеспечения перемешивания в толще факела, вынуждает прибегать к повышенным скоростям истечения воздуха, что также связано с увеличением гидравлических потерь. [c.127]

Существующие методы определения критического пересыщения одинаковы как при наличии в исследуемой газовой смеси ядер конденсации, так и в случае образования зародышей при гомогенной конденсации. Сущность этих методов состоит в том, что в исследуемой газовой смеси повышают степень пересыщения пара до появления тумана, который обнаруживают по рассеянию света. Пересыщение пара в момент появления тумана принимают равным 5кр. Такие методы являются приближенными, так как пересыщение пара в момент появления тумана соответствует не началу конденсации пара на ядрах или зародышах, а достаточно интенсивному рассеянию света образующимися каплями (что зависит от численной концентрации капель, их размера и некоторых других факторов). Особенно значительные погрешности возможны в случае определения 5кр при гомогенной конденсации пара, поскольку численная концентрация зародышей сильно изменяется во времени. Кроме того, степень рассеяния света зародышами (радиус которых значительно меньше длины волны света) сильно возрастает с увеличением размера зародышей (пропорционально, радиусу частицы в шестой степени). [c.32]

Используя обычные методы, применяемые в электрогидродинамике (ЭГД), попытаемся выразить электрические свойства двухфазного потока через гидродинамические параметры потока и электрофизические свойства дисперсной и дисперсионной сред. При движении потока частица вследствие турбулентной неоднородности переносится из ядра потока к стенке, ударяется, приобретает электрический заряд и возвращается в ядро потока. Вследствие удара частица теряет энергию, которая восполняется потоком. Происходит, таким образом, непрерывный перенос энергии из потока на стенку. Одной из составляющих этого спектра энергии, теряемой потоком, будет электрическая, обусловливающая появление тока электризации в цепи стенка — земля. Перенос заряда от стенки в ядро потока будет происходить до тех пор, пока не установится электростатическое равновесие, пока ядро потока не будет нести электростатически равновесный заряд — предельный заряд, ограниченный электрической прочностью несущей газовой среды, размерами и свойствами частиц и стенки. Увеличение заряда ядра потока приводит к увеличению концентрации частиц в пристенном слое и изменению гидродинамических параметров потока [2]. [c.13]

Из данных этого рисунка четко видно, что закономерности конденсации на заряженном ядре или ионе существенно отличаются от ранее рассмотренных, главным образом для мелких, капель. Например, в то время как пересыщение пара над незаряженной каплей быстро растет с уменьшением диаметра, для заряженных капель оно достигает максимального значения, равного 3,6 при d 0,0000001 см, а затем уменьшается практически до нуля. Следовательно, незаряженные капли не могут существовать в ненасыщенной газовой смеси, тогда как заряженные капли могут существовать как в насыщенном (iS = 1 ) и даже ненасыщенном паре < 1 ). В результате, если в газовой смеси присутствуют газовые ионы, то очень мелкие капли не испаряются даже при ненасыщенном паре. Однако эти капли не могут вырасти до больших размеров, так как увеличение диаметра капли возможно лишь при > 1 (восходящая ветвь кривой). [c.60]

Для отнесения спектральных полос к определенным электронным переходам спектроскопические данные часто сопоставляют с диаграммой вычисленных уровней энергии. При подобных вычислениях, основанных на модели теории кристаллического поля, для закомплексованного иона металла используют параметры межэлектронного отталкивания, вычисленные для свободного газового иона, т. е. принимают их одинаковыми. Эти параметры, как будет видно из дальнейшего, определяют разность энергий термов по Расселу—Саундерсу. Однако экспериментальные данные и вычисленные значения обычно плохо согласуются друг с другом, к тому же они очень немногочисленные. Лучшего совпадения с опытом можно достигнуть, предположив, что разность энергий термов по Расселу—Саундерсу, т. е. межэлектронное отталкивание, действующее между -электронами в закомплексованном ионе меньше, чем в свободном ионе. Если это так, то среднее расстояние между -электронами в закомплексованном ионе должно увеличиваться, что логически приводит к признанию увеличения размеров некоторых -орбиталей. В настоящее время объяснение о распухании -электронного облака вследствие перекрывания -орбиталей атома металла с орбиталями лиганда общепринято. Этот эффект называют нефелоксетическим (от греч. слова, означающего расширение облака ). Вследствие зтого эффекта уменьшается эффективный заряд ядра в атоме металла и от него частично удаляются -электроны. По изменению этого эффекта можно составить ряд лигандов, более или менее не зависящий от атома металла. Этот ряд получил название нефелоксетического ряда. Например, таким рядом лигандов, расположенных в порядке возрастающей способности к расширению -облака, является ряд Е < Н2О < МНз < СгО " СМ < Вг < П. [c.421]

Наличие кривых двух типов на рис. 12 можно объяснить различиями закономерностей движения в кипящетУ слое. В слсе относительно большого диаметра газовые ядра [43] соединяются в ннжней части аинарата и поднимаются вверх главным образом вдоль центральной оси. Восходящее движение частиц в центре сопровождается движением определенной доли их вниз по стенкам. С увеличением отношения высоты слоя к поперечному сечению аппарата достигается такое состояние, когда характер движения частиц изменяется и образуются многочисленные вихри. Изменение картины движения облегчается увеличением размеров частиц. Было найдено [43], что переход от одного вида движения к другому определяется безразмерным параметром (ОрЬ//А), включающим диаметр частиц и отношение высоты слоя к поперечному сечению аппарата. [c.46]

Наконец, в точке О ядра увеличиваются до таких размерен, что их диаметр становится равным диаметру аппарата еш,е до того, как они выйдут из слоя, п, таким образом, создаются газовые пустоты, двпжуш,иеся вслед за небольшими колопкамп твердых частиц. В верхней части слоя частицы ссыпаются по газовым ядрам к стенкам трубки. Каждые несколько секунд через верх сл( я прорываются ядра, но все еще отсутствует направленный поток частиц. Точка, которая соответствует началу поршневых движений, может быть найдена либо по диаграммам, аналогичным диаграмме на рис. 3, либо из исследований по увеличению размеров газовых ядер, проведенных несколькими авторами [15,53, 72], и из физических критериев, характеризующих текучесть порошка [11 24,68]. [c.79]

Спектроскопия магнитного резонанса — важный метод обнаружения функциональных групп и определения их относительного расположения в молекуле образца. Спектроскопию ПМР можно использовать в комбинации с газовой хроматографией, но при этом приходится до некоторой степени жертвовать точностью и мириться со значительным увеличением времени на проведение опыта. Однако прогресс в этой области, наблюдаемый в настоящее время, позволяет надеяться па существенное уменьшение времени на проведение опыта и уменьшение размера необходимой пробы. В исключительных случаях для анализа газохроматографически разделенных соединений с естественной смесью изотопов можно использовать и спектроскопию ЯМР на ядрах С . [c.322]