Изотермы зависимости поверхностное давление площадь поверхности

Типичные изотермы смачивающих пленок боды изображены на рис. 1.6, где по оси абсцисс отложено расклинивающее давление пленки П, а по оси ординат — ее толщина /г. Кривая 1 относится к пленке воды на гидрофильной, полностью смачиваемой поверхности, а кривая 3 отвечает неполному смачиванию, когда объемная жидкость образует с пленкой конечный краевой угол. Кривая 2, в зависимости от площади под изотермой в области П<0, характеризует либо полное, либо неполное смачивание. Вид изотермы П(/1) определяется вкладом различных составляющих поверхностных сил молекулярных, [c.16]

Грег [42а] (см. также [41]) рассмотрел различные типы зависимостей поверхностное давление — площадь, полученные из изотерм адсорбции. Качественно эти зависимости подобны аналогичным зависимостям для пленок на поверхностях твердых тел и жидкостей, следовательно, соответствующие уравнения состояния применимы и для двумерных фаз. [c.455]

Стандартным приемом анализа поведения пленок нерастворимых ПАВ на жидких поверхностях является метод построения изотерм поверхностное давление — площадь поверхности, приходящаяся на молекулу или моль ПАВ. Данная зависимость аналогична трехмерной зависимости давление — объем. [c.164]

Как видно из рис. 343, изотерма зависимости поверхностного давления от площади поверхности для смеси поливинилацетата и стеариновой кислоты характеризуется аномально высоким давлением слипания (55 дин см), значительно превышающим эту величину для отдельных компонентов. Плотность упаковки молекул в смешанном мономолекулярном слое при низких давлениях также немного превышает плотность упаковки, рассчитанную из величин, полученных для отдельных компонентов в предположении аддитивности плотности их упаковки в смеси. [c.536]

Таким образом, исследование мономолекулярных слоев полимеров весьма перспективно для характеристики полимеров. Изотермы зависимости поверхностного давления от площади удельной поверхности оказались чувствительными к химической структуре и составу полимера или сополимера и стереохимической природе макромолекулы. Возможно провести различие между физическими смесями полимеров и их сополимерами. Большая чувствительность этих изотерм к структурным изменениям позволяет создать хороший метод для исследования структуры полимеров. Близко примыкающая к этому область, которая должна быть развита, — измерение потенциальной энергии [c.554]

ХУП, 40 а) можно найти зависимость поверхностного давления т. от величины площади 1й, приходящейся на молекулу адсорбата. На рис. ХУП, 13 представлены вычисленные из изотерм адсорбции кривые уравнения состояния для типичных случаев нелокализованной адсорбции на поверхности графитированной сажи при —78 С адсорбция без взаимодействия адсорбат—адсорбат идеальный двумерный газ, уравнение состояния (ХУП, 39)] адсорбция 5Р, сильное взаимодействие адсорбат—адсорбат, уравнение состояния (ХУП, 40а), [c.479]

Изотерма стереоблочного полимера при низких давлениях занимает промежуточное положение между изотермами изотактического и синдиотактического полимеров однако при низких давлениях она расположена в области меньших значений площади поверхности, чем каждая из изотерм, рассмотренных выше. Исходя из этого, изотермы стереоблочного полимера можно разделить на две области, принципиально отличные одна от другой. Экстраполированные величины площади поверхности (области экстраполяции), полученные для каждой из областей кривой, равны 1,2 и 0,8 м /мг, или 20 и 13 /мономерное звено. Поверхностное давление в точке перегиба равно 8 дин1см слипание происходит при давлении 29 дин см. В целом изотерма для стереоблочного полимера по форме совпадает с изотермой для изотактического полимера. При давлении меньше 18 дин см изотермы почти параллельны в области больших значений площади поверхности изотермы соответствуют хорошо известной структуре пленок. Для обеих кривых точка перегиба расположена при давлении, равном 8 дин см. Однако совершенно очевидно, что в пленке стереоблочного полимера упаковка молекул более совершенна и, следовательно, давление слипания для этого полимера выше, чем для любых других стереоизомеров. Перечисленные особенности определяются большими силами когезии и адгезии для стереоблочного полимера по сравнению с остальными стереоизомерами. Изотерма зависимости поверхностного давления от площади поверхности для атактического полимера в нижней части похожа на изотерму для синдиотактического стереоизомера, что свидетельствует о присутствии некоторой доли синдиотактических звеньев в атактическом [c.549]

Неожидайно оказалось , что фуллерен Сад тоже образует стабильную, исключительно жесткую ленгмюровскую пленку на поверхности воды. Ее изотерма (зависимость средней площади, приходящейся на одну молекулу, от поверхностного давления - силы, приходящейся на единицу длины фаницы) при уменьшении площади характеризуется резким подъемом в точке, отвечающей диаметру 0,7 нм молекулы фуллерена в пленке. Из данных сканирующей микроскопии известно, что молекулы фуллерена характеризуются плотной упаковкой с параметром решетки 1,1 нм, что хорошо согласуется с полученной изотермой. Пленки готовили обычным способом. [c.154]

Получены также [11] изотермы адсорбции этилена на графити-рованной при 2800 °С саже при 6 температурах от —60 до —125 °С. Было показано, что абсолютная величина адсорбции а на базисной плоскости графита при —100°С и Ps = 394,0 мм рт. ст. (так же, как и для азота, бензола и н-гексана) зависит только от природы системы адсорбат—адсорбент. При низких значениях pIps изотермы обращены выпуклостью к оси давлений вследствие сильного притяжения при заполнении первого монослоя. При больщих величинах pips характер изотерм изменяется, по-видимому, в связи с заполнением второго слоя. При —125 С появляется петля гистерезиса, обусловленная капиллярной конденсацией в зазорах, образованных полиэдрическими частицами сажи. Петля гистерезиса становится более отчетливой с увеличением поверхностного натяжения 0 и мольного объема жидкости Vm. Площадь, занимаемая молекулой этилена при плотном монослойном покрытии Ыт равна 21,5 А . Дифференциальная теплота адсорбции Qa возрастает с увеличением степени заполнения поверхности 0 до максимума при 0=1, а затем резко падает до величины, равной теплоте конденсации. При 0 = 2 кривая зависимости Qa от 0 проходит через второй, более слабый максимум. Рассчитанные на основании экспериментальных данных кривые зависимости свободной энергии и энтропии адсорбции от заполнения поверхности графитированной сажи носят волнообразный характер. Л5а проходит через минимум, равный —5 э. е. при 0 = 1. При переходе к заполнению второго слоя А5а возрастает и переходит в положительную область, однако при 0 = 2 появляется второй минимум в отрицательной области. Стандартные величины термодинамических функций (при 0=0,5 и — 100°С) равны Qa=5,4 ккал/моль, р (химический потенциал) = =—1,8, UI = — (Qa—L) =—1,8 ккал/моль, L = 3,59 ккал/моль, ASi = 0. [c.147]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология