Двумерные газы идеальные

Рис. 2.10. Зависимости изостерической теплоты адсорбции —ЛЯ, (/), энергии активации поверхностной диффузии (2) и энтропии адсорбции А5, (3) от заполнения поверхности а для ВА, адсорбированного на метилированном аэросиле кривая -энтропия, вычисленная из модели идеального двумерного газа

Уменьшение площади, занимаемой 1 моль вещества в монослое, приводит к отклонениям от состояния идеального двумерного газа. При высоком поверхностном давлении монослой напоминает реальный объемный газ, подчиняющийся уравнению Ван-дер-Ваальса. Дальнейшее повышение давления вызывает конденсацию двумерного газа. Конденсация протекает при постоянном поверхностном давлении. Поверхностное давление двумерного насыщенного пара увеличивается с повышением температуры и уменьшается с ростом углеводородной цепи молекул. [c.42]

Таким образом, уравнение изотермы адсорбции Генри соответствует уравнению состояния идеального двумерного газа. [c.477]

Поверхностный слой — двумерный аналог идеального газа. От уравнения состояния идеального газа рУ=ЯТ переходим к уравнению состояния поверхностного слоя я5 = / Г или [c.57]

ХУП, 40 а) можно найти зависимость поверхностного давления т. от величины площади 1й, приходящейся на молекулу адсорбата. На рис. ХУП, 13 представлены вычисленные из изотерм адсорбции кривые уравнения состояния для типичных случаев нелокализованной адсорбции на поверхности графитированной сажи при —78 С адсорбция без взаимодействия адсорбат—адсорбат идеальный двумерный газ, уравнение состояния (ХУП, 39)] адсорбция 5Р, сильное взаимодействие адсорбат—адсорбат, уравнение состояния (ХУП, 40а), [c.479]

Мономолекулярные пленки ПАВ на поверхности воды могут находиться в различных состояниях, которые зависят от свойств молекул ПАВ, а также от температуры и степени сжатия. Основной характеристикой нерастворимых в воде монослоев ПАВ является изотерма л —5 (двумерное давление — площадь, занятая 1 моль ПАВ на поверхности воды). Например, молекулы жирных кислот, находясь на поверхности воды в малой концентрации, ведут себя как газ, расположенный не в объеме, а в плоскости (двумерный газ). Они свободно перемещаются по поверхности, не взаимодействуя друг с другом. При уменьшении площади 5 давление молекул на боковые стенки увеличивается, подчиняясь законам идеальных двумерных газов. Изотерма зависимости л —5 [c.322]

В опытах Ленгмюра, которые он проводил с веществами определенной химической структуры (жирными кислотами), были получены достоверные данные о строении монослоев, а также о размерах, форме и строении молекул ПАВ. Рассмотрим более детально изотерму л —5, приведенную на рис. 20.5. Участок аб этой кривой отвечает очень разреженному монослою, находящемуся в состоянии идеального двумерного газа. Для него справедливо уравнение [c.324]

На рис. 42 для иллюстрации показаны фазовые траектории частиц в ц ,-подпространстве для двумерного идеального кристалла, двумерной жидкости и двумерного газа. Если кинетическая энергия сохраняется постоянной [c.189]

С этой целью можно пересчитать кривые (а — Са) (см. рис. VI. 3) на (я —Са) и (я —Шса), откуда, по углам наклона касательных, найти мольные площади зФ как функцию я по (VI. 40). Такие кривые (я, ), а также (я / Т, я) представлены на рис. VI. 8. Видно, что при я > 5 дин/см кривые начинают отступать от закона идеального двумерного газа (VI. 39), подобно отступлению свойств реальных трехмерных газов с ростом давления. [c.88]

I — бутиловый спирт 2 — амиловый 3 — октиловый 4 — идеальный двумерный газ [c.97]

Вещество образует поверхностную пленку, которая подчиняется закону идеального двумерного газа. Рассчитать избыточную поверхностную концентрацию, требуемую для понижения поверхностного натяжения на 0,01 Н/м при 25° С. [c.255]

Поступательная функция по состояниям идеального двумерного газа на поверхности катализатора [c.22]

Продолжим рассмотрение случая полностью нелокализованной адсорбции (см. с. 57). Чтобы описать достаточно плотные подвижные адсорбционные слои, необходимо принять во внимание отклонения от идеальности. Фольмер 198] ввел в уравнение состояния двумерного газа поправку для учета пространства, занятого адсорбированными молекулами, по аналогии с объемной поправкой в уравнении состояния Ван-дер-Ваальса [c.128]

А. Закон идеального двумерного газа [c.73]

Упражнение. Чтобы можно было оценить "у" с помощью уравнения (III-61), необходимо, чтобы зависимость я—а была измерена до достаточно низких значений я, при которых пленка уже ведет себя как идеальный двумерный газ. Такие данные редко имеются в распоряжении исследователя. Однако уравнение (III-61) можно использовать в том случае, когда поведение пленки описывается уравнением (П-119), т. е. л(ст—а°) =А7. При этом уравнение (111-61) переходит в [c.124]

При этом подразумевается, что при постоянной площади поверхностное давление является аддитивной функцией состава. Строго говоря, такое допущение возможно только для смесей идеальных двумерных газов или смешанных пленок, которые подчиняются уравнению (П1-50) с постоянными а и Ь, линейно меняющимися с концентрацией, однако эти условия выполняются довольно редко. [c.133]

Выведите закон идеального двумерного газа как аналог закона идеального трехмерного газа в простой кинетической теории газов. [c.155]

I. Идеальный двумерный газ. В этом случае состояние адсорбированного слоя описывается уравнением (Х1У-67). В результате получаем [c.455]

Таким образом, предположение, что адсорбированный слой представляет собой идеальный двумерный газ, приводит к линейной изотерме,, или изотерме Генри. [c.456]

Величина может рассматриваться как коэффициент диффузии двумерного газа на идеально однородной поверхности при [c.58]

Интересно, что уравнение Ленгмюра, полученное на основании модели локализованной адсорбции газов на поверхности твердого тела, часто хорошо описывает адсорбцию растворенных веществ на поверхности лсидкости (поверхности раздела раствор — газ), при которой адсорбция не локализована, так как молекулы подвин ны и образуют двумерную газо- или жидкоподобную пленку. Однако парадоксальность этого факта лишь кажущаяся. Те основные положения модели Ленгмюра, которые не являются состоятельными при адсорбции газов на твердой поверхности, соблюдаются при адсорбции из растворов поверхность жидкости идеально однородна, и взаимодействие адсорбированных молекул в адсорбционном слое мало отличается от взаимодействия их в растворе. К тому же оно сравнительно ослаблено за счет взаимодействия молекул растворенного вещества с молекулами растворителя и практически не влияет на адсорбцию. [c.219]

Аналогично выражению (XVIII, 30) можно написать выражение и для химического потенциала идеального двумерного газа яа однородной поверхности (т. е. при малых заполнениях 6)- [c.509]

Уравнение (38) применимо для идеального адсорбируемого газа. Двумерный газ (имеется в виду подвижная адсорбция) может не быть идеальным, и поэтому воспользуемся следуюнхим равенством [c.95]

Нетрудно видеть, что уравнение (XIII.166) соответствует уравнению состояния (XIII.154). Отсюда следует важный вывод, что уравнение изотермы адсорбции Генри соответствует уравнению состояния идеального двумерного газа. [c.356]

На кривых сжатия одноосновных предельных жирных кислот при 20 °С (рис. VII. 5), кривая для идеального газа (лА I 40) представлена прерывистой линией, реальные кривые — сплошными. Кривая I для лауриновой кислоты проходит близко к идеальной кривой, отступая от нее все сильнее с ростом л, и выходит на вертикальную прямую 1сонденсированной пленки без горизонтального участка. Аналогия с трехмерной моделью позволяет трактовать эту пленку как двумерный газ при температуре выще критической, не переходящий (в отличие от пара) в жидкость. Такие пленки называют газообразно-растянутыми. [c.96]

Отклонение поведения гиббсовских монослоев от закона идеального двумерного газа наглядно проявляется на графике зависимости nAjRT от л, приведенном на рис. П-15, г. Как видно из этого рисунка, отклонение пленок ряда нормальных спиртов от идеальности возрастает по мере увеличения давления, тогда как при низких значениях я достигается предельное значение nAjRT, равное единице. В то же время кривые, показанные на рис. 11-15, в, сходны с аналогичными кривыми для газов ири температуре выше критической и при высоком давлении. [c.75]

На рис. 1П- 35 и 1П-36 приведены некоторые данные для монослоев глиадина, яичного альбумина и поли-у-метил- ь -глутамата. При очень низких поверхностных давлениях пленки ведут себя подобно идеальному двумерному газу Бул [106] нашел, что такие пленки очень хорошо описываются уравнением (П-133). Начиная с того момента, когда о составит 1 м"/мг (или - 17 на аминокислотную группу), я быстро возрастает и при а около 5—10 А на группу пленка коллапспрует. С увеличением поверхностного давления сжимаемость полипептидных пленок [см. уравнение (111-19)] обычно возрастает [162, 168]. Поверхностный потенциал рассматриваемых пленок нередко мало меняется с поверхностным давлением (см. рис. П1-37), что означает увеличение вертикальной составляющей дйпольного момента при уменьшении я (рис. П1-35). Изотермы некоторых полипептидов включают почти гори- [c.137]

Наконец, в качестве станда ртного вполне можно принять некоторое состояние адсорбированной фазы. Де Бур [11] предлагает считать стандартным такое состояние адсорбированный фазы, в котором среднее межмолекулярное расстояние равно межмолекулярному расстоянию в газовой фазе. При О °С поверхностное давление стандартного идеального двумерного газа составляет 0,338 дн/см. Площадь (в см ), приходящаяся на одну молекулу адсорбата, в стандартном состоянии равна 4,08-10 Т. При таком выборе стандартного состояния соотношения между величинами трансляционной энтропии двух- и трехмерного газа существенно упрО Щаются. [c.475]

В области давлений, соответствующей области идеального двумерного газа, величина я соо не зависит от я 5 и с ростом степени заполнения увеличивается, образуя линейный участок (рис. 45), отсекающий на оси ординат отрезок, по величине очень близкий к значению КТ. Определив тангенс угла накло- [c.109]

Если бы нас интересовала трансляционная функция по состояниям идеального двумерного газа на поверхности катализатора, то она должна была бы выражаться формулой ( пткИЬ -) А, где А — полная площадь поверхности данного катализатора. В одномерном пространстве X трансляционная функция состояния должна иметь следующий вид [c.51]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология