Штарка эффект

Точные формулы для расщепления Штарка в молекулах типа асимметричного волчка получить трудно. Однако исследование эффекта Штарка позволяет также рассчитать дипольные моменты и в этом случае. При неизвестном направлении дипольного момента эффект Штарка определяется для нескольких линий. Это дает возможность вычислить значения проекций дииольноГо момента на оси. В этом большое преимущество данного метода определения дипольного момента, так как все остальные методы измерений дают возможность определить лишь скалярную величину дипольного момента молекулы. Определение дипольного момента по штарк-эффекту дает возможность измерять небольшие (порядка 0,1—0,2 0) значения дипольного момента почти с такой же точностью (около 0,2%), как и большие. Важно, что для метода Штарка несущественно даже значительное загрязнение газов, так как для измерения выбираются лишь те линии поглощения, которые принадлежат интересующей нас молекуле. В табл. 7 приведены значения дипольных моментов ряда простых соединений, полученные методом Штарка. Точность определения моментов не превышает 1 % от измеряемой величины. [c.64]

Эллипсоиды П., в т. ч. для индивидуальных атомов, м. б. определены из квадратичного Штарка эффекта. Главные полуоси обычно меняются от 10 до 10 нм так, для 1= 0,99 10-3, б2 = з = 0- - 10- нм [c.67]

Динамический Штарк-эффект. Этот эффект проявляется в очень сильных световых полях. Начиная с некоторой критической величины интенсивности лазеров, число образуемых ионов перестаёт расти и даже уменьшается при дальнейшем росте интенсивности света (рис. 8.2.24,а). Это явление получило название ионизационных потерь, или стабилизации атома [79. Ионизационные потери, сдвиг и расщепление линии поглощения на две и более компонент (рис. 8.2.24,6) и другие изменения в характере переходов в атоме получили название динамического Штарк-эффекта в сильных лазерных полях, суть которого объясняется существенным изменением физических характеристик атома в быстропеременном электрическом поле и образованием нового состояния атом + поле [80]. [c.410]

Измерение Штарк-эффекта в спектре позволило определить значение компоненты дипольного момента по оси А, равное 1,89 + 0,06 D. Так как наиболее вероятная конформация молекулы имеет симметрию g, то это значение может быть принято за полный дипольный момент молекулы (для симметрии g направление оси А совпадает с направлением полного дипольного момента). [c.103]

ДЛЯ поворота образца. Добротность резонатора около 1000. Поскольку связанная с ним импульсная и усилительная аппаратура имеет полосу пропускания 10 Мгц, такая величина Q является, по-видимому, максимально возможной. Влияние электрического поля (штарк-эффект) рассмотрено в [85, 101]. [c.198]

Двухфотонное поглощение. Отметим еш,ё два необычных для классической оптики эффекта, которые стали возможными в сильных лазерных полях, — многофотонное поглощение и различные проявления динамического Штарк-эффекта. [c.408]

В начале шестидесятых годов О. Р. Лайд, определяя дапольный момент с помощью эффекта Штарка, нашел, что его величина для изобутана равна 0,132 В /88/, а для н-пропана - 0,0830/89/. Следует отметить, что определение электрического дипольного момента по Штарк-эффекту дает возможность измерять значения дипольного момента порядка 0,1-0,21) с высокой точностью (до 0,2%). Важно, что дпя метода Штарка несущественно даже значительное загрязнение газов, так как дпя измерения выбираются лишь те линии поглощения, которые принадлежат исследуемой молекуле /90/. Стало ясно, что молекулы алканов обладают постоянным электрическим дЬпольным мо-мштом. Постоянный дипольный момент молекул алканов существует благодаря неполной взаимной компенсации дипольных моментов отдельных С-С-и С-Н-связей /87/. [c.142]

Проверьте утверждение, что выражение [1—ехр(—Р ,Х)] пренебрежимо мало при со > б/ для всех линий, уширенных за счет штарк-эффекта, кроме линий серии Лаймана. [c.393]

Квадратичный штарк-эффект. Эффект Штарка состоит в расщеплении и смещении атомных уровней под действием внешнего электрического поля ). [c.315]

Эта зависимость характерна, конечно, только для приближения двух уровней. С увеличением все большую роль начинают играть опущенные члены суммы (28.2), квадратичные по Вследствие этого линейная зависимость от заменяется более сложной. Применимость общей формулы квадратичного штарк-эффекта (28.2) [c.319]

Водородоподобные уровни. Линейный штарк-эффект. Как уже [c.321]

ШТАРКА ЭФФЕКТ, расщепление спектральных линий атомов, молекул, кристаллов в электрич. поле. Обусловлен тем, что в поле частица приобретает дополнит, энергию вследствие поляризуемости и возникновеиия индуциров. дипольного момента. Взаимод. этого момента с электрич. полем приводит к сдвигу и расщеплению уровней энергии частицы на подуровни. Зависимость расщепления от напряженности поля м. б. линейной (нанр., для атома Н, иона Не" , полярных молекул тнпа симметричного волчка) или квадратичной (напр., для многоэлектронных атсмов, полярных линейиых молекул и молекул типа асимметричного волчка). Соответственно расщепление линий, возникающих Прн переходах между подуровнями, м. б. симметричным (линейный эффект) или несимметричным (квадратичный эффект). [c.690]

В иоследнес время для определения дипольных моментов используется изучение Штарк-эффекта в чистом вращательном спектре путем применения микроволновой сиектросконии. Таким способом мон но определить величину дипольного момента весьма точно см. статьи Горди [103] и Уиф-фена [270], а также кннгу Горди с сотрудниками [7]. [c.413]

Следующим оригинальным наиравлеинем в теоретическом расчете ионных рефракций было исследование Полинга [102]. Полинг исходил из работ Венцеля (1926), Валлера (1926) и Эпштейна (1926), которые одновременно и независимо показали, что для вторичного Штарк-эффекта величина энергии [c.56]

В электрич. поле происходит поляризация А. (см. Поляризуемость), с чем связаны многие оптич. и электрич. св-ва макротел. Уровни энергии А. в электрнч. поле могут расщепляться на подуровни с несколько разл. энергиями (Штарка эффект). [c.58]

Более слабые по сравнению с хим. связью электростатич. взаимод. двух А. проявляются в их взаимной поляризуемости-смещении электронов относительно ядер и возникновении поляризац. сил притяжения между А. (см. Межмолекулярные взаимодействия). А. поляризуется и во внеш. электрич. полях в результате уровни энергии смещаются и, что особенно важно, вырожденные уровни расщепляются (см. Штарка эффект). А. может поляризоваться также под действием электрич. поля волны электромагн. излучения поляризация зависит от частоты излучения, что обусловливает зависимость от нее показателя преломления в-ва, связанного с поляризуемостью А. Тесная связь оптич. св-в А. с его электрич. св-вами особенно ярко проявляется в оптич. спектрах. [c.216]

Микроволновый спектрометр состоят из источника излучения (чаще всего клистрона), ячейки с исследуемым в-вом (или ииогда объемного резонатора), детектора (полупроводникового или болометра) и устройства, позволяющего модулировать частоты спектральных линий внешним электрическим Штарка эффект) или магн. полем Зеелиша эффект). Ширина спектральной линии обусловлена гл. обр. эффектом Доплера и соударениями молекул. Чтобы уменьшить роль соударений, эксперимент проводят при низкнх т-рах (200 К) и давлениях газа ( 0,13 Па, 10 мм рт.ст.) или используют мол. пучки, в к-рых практически отсутствуют соударения молекул. Это обусловливает высокую разрешающую способность метода (<в/Аш я 10 -10 ). Погрешности определения частот о, а следовательно, и крайне малы (АВд 10 см , 10 нм), что позволяет установить геом. параметры двухатомных молекул с наивысшей точностью по сравнению с др. методами иосле-дования структуры (в частности, дифракционными). [c.83]

Разнообразную информацию о строении и св-вах М. дает изучение их поведения во внешних электрич. и магнитных полях. В электрич. поле претерпевает изменения прежде всего пространств, распределение электронной плотности, что приводит к появлению у М. дополнительного, индуцированного полем дипольного момента, величина и направление к-рого определяются по.гяризуемостью М. В поле М. ориентируются, у них снимается вырождение энергетических уровней (см. Штарка эффект). Измерения дипольного момента М., поляризуемости и анизотропии поляризуемости позволяют судить о распределении электронной плотности, наличии в М. системы сопряженных кратных связей, отдельных функц. групп и характерных структурных фрагментов. [c.109]

Шрейиемакерса (Схрейнемакерса) метод 4/357, 358 Штамповка пластмасс 4/8-10 Штапельные волокна 1/731-733, 802-804, 806 2/993 3/1198-1200, 1204, 1236 4/88-90. 846, 847 5/167. См. также Волокна химические Штарка эффект 5/789, 790 1/407 [c.753]

Другими словаш , AE-f (квадратичный Штарк-эффект). Коэффициент называется константой Штарка. [c.64]

Первы й член в правой части не зависит от и, о ле доватально, одинаков для всех уровней, т.е. но меняет спектра. Член о i соответствует оОычному штарк-эффекту в однорсдиом поле [c.71]

При выборе опытных значений предпочтение отдавалось данным, полученным в результате измерения Штарк-эффекта в микроволновых спектрах (Ш), затем результатам измерений в газовой фазе (Г). При отсутствии этих данных приводится величина дипольного моНента, полу-ч нная при измерениях в бензольном растворе (Б), [c.172]

Рис. 8.2.24. а — падение эффективности фотоионизации, обусловленное динамическим Штарк-эффектом при фотоионизации N(1 (эксперименты выполнены в РНЦ КИ , схема фотоионизации А1 = 5966 А, Аг лаз = ЮО МГц, Лг = 5794 А, Лз = 6405 А, Аг/лазз = 1.5 ГГц) б — расщепление уровня 17 362 см в 1Л под действием сильного поля лазера первого [c.411]

В последней (неопубликованной) работе Грима, Баранжера, Колба и Оертела расчеты штарковского уширения нейтральных линий гелия с квадратичным штарк-эффектом доведены до конца. Они позволяют измерять концентрации заряженных частиц по линиям гелия с такой же степенью точности, как и но линиям водорода. [c.7]

Краткий курс физической химии (1979) -- [ c.307 ]

Квантовая механика (1973) -- [ c.324 , c.327 ]

Большой энциклопедический словарь Химия изд.2 (1998) -- [ c.690 ]

Химия справочное руководство (1975) -- [ c.403 , c.421 ]

Современная аналитическая химия (1977) -- [ c.79 ]

Радиохимия (1972) -- [ c.114 ]

Теория и практические приложения метода ЭПР (1975) -- [ c.367 ]

Применение спектров комбинационного рассеяния (1977) -- [ c.328 ]

Физические методы исследования в химии 1987 (1987) -- [ c.64 ]

Введение в молекулярную спектроскопию (1975) -- [ c.5 ]

Оптические спектры атомов (1963) -- [ c.375 ]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология