Поляризация излучения

Что такое линейная и круговая поляризация излучения Какая связь между ними [c.225]

Таким образом, квантово-механическое объяснение эффекта Фарадея состоит в том, что в магнитном поле В имеет место расщепление вырожденных электронных уровней атомов и молекул, переходы между которыми происходят с поляризацией излучения вправо (АМ=—1) и влево (ДЛf= + l). [c.255]

Коэффициент 2 в последней формуле указывает на возможность двух поляризаций излучения. [c.236]

Рис. 9.13. Параметры эллипса поляризации излучения падающего па образец, в зависимости от азимута плоскости пропускания поляризатора., . ,

В ЛИФ часто нужно учитывать направление и поляризацию излучения и поглощения. Тогда вводят так называемые дифференциальные коэффициенты Эйнштейна, которые будем обозначать aji и b j. При выводе этих коэффициентов учитываются [c.121]

Ориентация структурных элементов полимеров при их деформации приводит к возникновению явления инфракрасного дихроизма (двойного лучепреломления), количественно характеризуемого отношением оптических плотностей полосы поглощения, измеренных при поляризации излучения вдоль и поперек выбранного направления в [c.366]

Для более полной коррекции неселективного поглощения вместо модуляции магнитного поля применена высокочастотная модуляция поляризации излучения лампы, что позволяет втрое уменьшить расход электроэнергии, сократить время выхода на рабочий режим до 10 мин, проводить анализ сложных проб (молоко, соки, кровь и т. д.) без предварительной минерализации. [c.557]

Способы, зависящие от поляризации излучения Способы разработаны для высокотемпературной пирометрии в тепловидении и ТК не применялись [c.195]

В приборах могут быть использованы схемы на прохождение и на отражение . Принципиальным положением является такое начальное взаимное расположение плоскостей поляризации излучающей и приемной антенн, когда сигнал в приемной антенне равен нулю. Только при наличии дефекта и структурной неоднородности, меняющих плоскость поляризации излученного сигнала или меняющих вид поляризации (от плоскопараллельной к эллиптической или круговой), в приемной антенне появляется сигнал. [c.431]

Проблема определения числа, типов симметрии и состояния поляризации нормальных колебаний кристалличного полимера в принципе может быть строго решена методом, аналогичным тому, который был описан выше для одной цепи. Отправляясь от пространственной группы кристалла, идентифицируют изоморфную точечную группу, а затем решают задачу обычным методом, применяемым к малым молекулам. Корреляцию активных форм колебаний с наблюдаемыми частотами в спектре полимера также проводят сравнением со спектрами простых молекул. Особенно большое значение имеет для классификации частот исследование состояния поляризации излучения, так как без знания величины дихроизма часто бывает совершенно невозможно решить, к какой форме колебаний относится та или иная полоса. Примеры использования результатов теории приводятся ниже. [c.296]

Множество веществ способны вращать плоскость поляризации излучения, причем это свойство является характеристическим. Такие вещества называются оптически активными. [c.231]

Увеличение концентрации красителя в растворе обычно приводит к обратимым физико-химическим изменениям его состояния. Главными являются ассоциация молекул красителя [1, 2] и изменение их ионизации [3, 4]. Эти процессы вызывают изменение спектров поглощения [2,5—8,19] и излучения [2,4,8, 9], изменение выхода люминесценции [1,2,4, 5,8,10], переход формы спектров концентрированных растворов в форму спектров разбавленных растворов при повышении температуры [5, 7, 8], температурное раз-горание люминесценции [2, 5, 7], изменение длительности возбужденного состояния [5, И, 12] и поляризации излучения [12,13, 14]. В настоящем сообщении мы будем касаться только вопросов ассоциации во всех рассмотренных ниже случаях установлено, что наблюдаемые эффекты не связаны с изменением ионизации. [c.275]

При учете поляризации излучения ш / (Р) зависят от [c.21]

Формулы (2.14) и (2.15) определяют основные параметры теории рассеяния Ми. Из них можно получить остальные величины, необходимые для описания интенсивности и поляризации излучения, рассеянного отдельной частицей или системой частиц. Как следует из уравнений Ми, индикатриса рассеяния выражается функцией [401 [c.25]

Эффективность решетки существенно зависит от поляризации излучения, длины волны и угла падения. [c.54]

Источники излучения характеризуются в первую очередь спектральным распределением яркости и характером ее изменения во времени. Существенна также в ряде задач интегральная (по спектру) яркость источника, постоянство яркости по его поверхности и при наблюдении под разными углами, а также полный световой поток и поляризация излучения. [c.252]

У реальных решеток при длинах волн, много меньших постоянной, распределение интенсивности в обш их чертах подчиняется указанным закономерностям. При длинах волн, близких к постоянной решетки, наблюдаются суш,ественные отклонения, характер которых зависит от состояния поляризации излучения, падающего на решетку. [c.36]

А. обладают ярко выраженным рассеянием света, закономерность к-рого определяется диапазоном значений параметра у = 2кdp/X, где Х-длина волны излучения. При у > 1 сечение светорассеяния возрастает с уменьшением размера частиц. С уменьшением у сечение становится пропорщю-нальным X. Поэтому высокодисперсные частицы рассеивают видимое, а тем более ИК-излучение слабо. При фик-сиров. размере частицы сечение светорассеяния убывает пропорционально X. При рассеянии света частицами А. меняется состояние поляризации излучения. Измерения светорассеяния и состояния поляризации рассеянного света используют для определения размеров частиц и распределения по размерам. См. также Дисперсные системы. [c.236]

Впервые проволочные решетки использовал Герц для поляризации излучения в области радиоволн. В дальнейшем с развитием техники изготовления они стали применяться и в далекой инфракрасной области [57]. В этой области с ними работают иногда и в настоящее время [58]. Решетка-поляризатор для ближней инфракрасной области на подложке из фторопласта впервые описана в [59]. [c.63]

При вычислении / (со) проводится суммирование по всем возможным направлениям поляризации излучения. В данном случае это необходимо по той причине, что одно из направлений в пространстве направление г) выделено внешним полем В формуле (38.40) [c.516]

Каждый квант, обладающий достаточной энергией, может выбить электрон, но не все электроны выходят наружу. Число электронов, испускаемых на один падающий квант, называется выходом фотоэффекта у ,, у , зависит от длины волны и поляризации излучения и от рода вещества. На рис. 50 приводится y ,=/(X) для различных металлов. Видно, что у возрастает с уменьшением X. В области далекого ультрафиолета у достигает значений порядка 0,1—1, но снова падает в области рентгеновских лучей, исключая участки, отвечающие дискретным уровням (рис. 51). [c.107]

Те же самые уравнения справедливы и для другого состояния поляризации га, но так как мы выбрали 1 в качестве вектора поляризации излученной волны, то А (а, Ь, Й, ср, щ) = 0 таким образом, соответствующий коэфициент для поглощения исчезает. Аналогично (4.8), мы можем написать для интенсивности излучения [c.104]

Молекулы в газе или жидкости имеют случайную ориентацию в пространстве. При поглощении света таким образцом никакое направление не является преимущественным, и интенсивность поглощения есть величина, усредненная по всем молекулам и не зависящая от угла падения или направления поляризации излучения. Для кристаллических твердых образцов ситуация совершенно иная. Рассмотрим монокристалл, в котором все молекулы ориентированы одинаково, т. е. монокристалл только с одной молекулой в элементарной ячейке. Поглощение излучения таким кристаллом происходит так же, как в гипотетическом эксперименте, рассмотренном в предыдущем параграфе, если пренебречь межмолекулярными взаимодействиями. В этом случае следует ожидать сильных изменений интенсивности поглощения для различных углов падения и особенно для различных направлений поляризации. Мерой этих различий является дихроичное отношение (дихроизм), которое обычно определяется как отношение оптических плотностей полосы поглощения, [c.17]

Лазеры газовые. Методы измерения поляризации излучения [c.311]

Постоянные Вердё очень малы по численному значению (сотые доли угловых секунд). Лишь для ферромагнитных металлов углы поворота достигают значений до градуса и более. В основном многие вещества вращают плоскость поляризации излучения влево при Л-линии натрия. Некоторые парамагнитные вещества имеют положительное вращение. Уравнение Вердё [см. уравнение (XIV.1)] выражает зависимость знака а от направления В. Поскольку а не зависит от направления луча света по отношению к В, возможно использование многоходовых кювет (рис. XIV.2). Этот эффект можно объяснить тем, что os 0 = os(—0). Физически это означает, что при обратном направлении прохождения луча света его плоскость поляризации вращается в противоположную сторону по отношению к этому лучу, а по отношению к полю В —в том же плфавленин, [c.249]

Дальнейшее развитие метод получил в работах [И], [12], где учитывается поляризация излучения сверхтонких компонент мес-сбауоровского спектра. Исследование электрических квадрупольных взаимодействий в монокристаллическом поглотителе было проведено в работе [13]. Теллур по своим электрическим свойствам относится к полупроводникам. Его гексагональная структура образована параллельно расположенными спиральными цепочками атомов Те, в которых каждый атом теллура находится на расстоянии 2,86 А от следуюш,его (рис. XI.9). Валентный угол равен в цепочке 102,6°, атомы теллура в цепочке связаны ковалентно. [c.209]

Использование спмггроскопии НПВО основано на том факте, что, хотя на границе раздела и происходит полное внутреннее отражение, излучение на самом деле проникает на некоторую глубину в оптически менее плотную среду (рис. 4.7, а). Это проникающее излучение, называемое затухающей волной, может частично поглощаться образцом при оптическом контакте с более плотной средой (роль которой выполняет призма) в той точке, где происходит отражение. Отраженное излучение дает спектр поглощения, который похож на спектр пропускания образца (рис. 4.8). Однако это получается не так просто в действительности спектр НПВО зависит от нескольких параметров, включающих показатели преломления призмы и образца, угол падения излучения и площадь образца, число отражений, длину волны излучения (а также от поляризации излучения. - Прим. перев.). Следующий раздел посвящен тому, как оптимизировать эти переменные величины для получения спектров, наиболее близких к спектрам пропускания. [c.100]

Особенностью этих полос излучения является то, что при охлаждении они смещаются в длинноволновую область, тогда как полосы активаторов обычно смещаются в коротковолновую. Природа центров самоактивированной люминесценции изучалась как на порошках, так Н на монокристаллах. Сопоставление физико-химических условий возникновения центров свечения и результатов исследования поляризации излучения и электронного парамагнитного резонанса кристаллов, содержащих С1, Вг, I и А1, Са, позволило выдвинуть гипотезу [c.37]

Мессбауэрография на основе данных об интенсивности дифракционных максимумов и поляризации излучения позволяет получать ценнейшую информацию о структуре и симметрии градиентов внутрикристаллических полей. Это имеет значение для изучения природы ряда явлений, в частности, для исследования фазовых переходов, например, сегнетоэлектрических, которые сопровождаются малыми искажениями элементарной ячейки кристалла и трудно детектируются другими дифракционными методами. [c.208]

Заключение о наличии дефекта в объекте конфоля выносится по пороговой величине изменения интенсивности принимаемого результир)тощего сигнала. При ди-элекфической или иной анизофопии величина сигнала в приемной антенне зависит от угла между плоскостью поляризации излученной электромагнитной волны и направления главных осей тензора диэлектрической проницаемости в данной точке образца. После прохождения волной анизофопного слоя получаем в общем случае волну, поляризованную по эллипсу, которую представляем в виде суммы двух волн, поляризованных по кругу вправо и влево с разными амплитудами [c.439]

Поляризация. Излучение абсолютно черного тела неноляризовано, однако интенсивность линейно поляризованного излучения в выбранном направлении составляет половину значения, вычисленного по приведенным выше формулам. [c.644]

Эффективность работы ДИК-лазера зависит от многих параметров способа накачки, давления и температуры рабочего газа, поляризации излучения накачки, параметров оптического резонатора, конкретный выбор которых определяется молекулярными характеристиками активной среды. Важнейшую роль играют скорости врап ательной и колебательной релаксаций, параметры насыщения переходов с поглощением и излучением. При недостаточно быстрой колебательной релаксации (эффект узкого горла ) инверсия заселенностей вращательных уровней в возбужденном колебательном состоянии будет существовать лишь в течение короткого промежутка времени после начала накачки, так как в результате вращательной релаксации, скорости которой выше скоростей колебательной релаксации, среди вращательных уровней быстро установится больцмановское распределение заселенностей. Возможно, в значительной степени с этим неучтенным должным образом в теории эффектом узкого горла связано расхождение в несколько раз эконериментальных и расчетных величин /Сус [12, 17]. Более полный учет процессов колебательной релаксации молекул и некоторых других эффектов приводит в случае непрерывного лазера на фторметане к лучшему согласию экспериментальных и теоретических значений его выходных параметров [29] (одна из программ расчета параметров ДИК-лазеров на ЭВМ описана в [30]). При низких давлениях рабочего газа и насыщении возбуждаемого перехода коэффициент усиления мал из-за малой абсолютной величины инверсии уровней. С ростом давления эта величина растет, однако растет и эффективность столк-новительной вращательной релаксации, приводящей к термализа-ции вращательных уровней. Из-за столкновительного уширения линии излучения уменьшается сечение вынужденного испускания. Кроме того, уменьшается скорость диффузии молекул, играющей важную роль в процессах колебательной релаксации. В результате Кус при давлениях выше некоторого оптимального начинает падать. Оптимальное давление большинства ДИК-лазеров составляет 4-ь40 Па, причем в одном и том же газе оптимальные давления для генерации на разных длинах волн обычно различны. [c.174]

Излучение ДИК-лазеров с оптической накачкой поляризовано. При линейно-поляризованном излучении накачки генерируемое излучение также лннейно-цоляризовано, причем взаимная ориентация плоскостей поляризации излучений определяется типами соответствующих переходов. В случае генерации на переходах между вращательными уровнями с квантовыми числами 1 порядка 10 и выше отношение коэффициентов усиления излучения, поляризованного параллельно Кус) и перпендикулярно К ус) К плоскости поляризации излучения накачки. Кус Кус, равно 3 при накачке и генерации на переходах в Q-вeтвяx (А/нак = =А/ген=0), 7г при накачке на переходах в Q-вeтви (А/нак = 0) и генерации на переходах в Р- или / -ветвях ([А/ген = 1) и при накачке и генерации на переходах в Р- или 7 -ветвях ( А/нак = IА/ген = 1) [38]. Здесь А/нак — изменение числа / в переходе, возбуждаемом при поглощении молекулой излучения накачки. А/ген — в переходе, на котором осуществляется генерация. Таким образом, преимущественно усиливается излучение либо одной, либо другой поляризации, и излучение ДИК-лазера соответствующим образом линейно-поляризовано. А именно, если А/нак — А/ген =0, генерируемое излучение имеет ту же поляризацию, что и излучение накачки, если А/нак — А/ген = 1, они поляризованы ортогонально. При насыщении возбуждаемого перехода анизотропия усиления существенно снижается [36]. [c.175]

Состояние поляризации излучения ЛОС зависит от относительной ориентации дипольных моментов переходов с поглощением и испусканием в активной молекуле, времени ее жизни в возбуж-деннОхМ состоянии, времени вращательной ориентационной релаксации молекул, от поляризации лазерного излучения накачки и при поперечной накачке (см. рис. 5.1)—от ориентации электрического вектора излучения накачки относительно оптической оси резонатора ЛОС. При поперечной накачке ЛОС излучением, ли-нейно-поляризиванным перпендикулярно оси резонатора, степень поляризации излучения ЛОС в большинстве случаев очень велика и составляет 0,9—1. При поперечной накачке излучением, поляризованным вдоль оси резонатора, излучение ЛОС полностью деполяризовано. При промежуточной ориентации электрического вектора излучения накачки относительно оси резонатора степень поляризации излучения ЛОС сильно зависит от добротности резонатора, превышения уровня накачки над порогом генерации и т.д. На степени поляризации вынужденного излучения небольших по размерам молекул существенно сказывается вращательная деполяризация, так что высокая степень поляризации наблюдается только в вязких растворах. При продольной накачке ЛОС (см. рис. 5.1) поляризация генерируемого излучения совпадает с поляризацией излучения накачки. Как обычно, поляризацией излучения ЛОС можно управлять с помощью поляризующих элементов (призма Глана, пластинка под углом Брюстера и т.п.), помещенных в резонатор. [c.195]

Перейдем теперь к расш,еплению спектральных линий. Это рас-илепление, так же как и поляризация излучения, зависит от направления наблюдения. При наблюдении по оси 2 (по направлению поля ) излучение поляризовано в плоскости х, у м связано с переходами М—>М , Компоненты линии, соответствующ.ие таким переходам, называются а-компонентами. В направлении, перпендикулярном к оси 2, кроме о-компонент наблюдаются также я-компоненты, поляризованные по оси 2 и обусловленные переходами М— М. Частоты л- и а-ком-понент определяются очевидными соотношениями [c.320]