Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Штарковское уширение

    Параметры штарковского уширения в спектрах гелия известны с погрешностью 10-20 %, в атомном и ионном спектрах аргона — примерно с той же погрешностью, что и вероятностей перехода. В случае спектров Fe(I) и Fe(II) соответствующие данные получены лишь для очень небольшого числа спектральных линий. [c.356]

    Наблюдалось также резонансное рассеяние при поглощении света возбужденными атомами гелия, находящимися на метастабильных уровнях. Перестраиваемый лазер позволил проводить измерения на ряде линий, причем по штарковскому уширению линии 4471 А (4 Д — 2р Р), полуширина которой (исправленная на доплеровское уширение) составляла 0,04 А, была определена электронная концентрация сж" [15.20]. [c.382]


    Формулы (3.48) и (3.48а) можно использовать при расчете отношений спектральных показателей поглощения в крыльях спектральных линий, испытывающих штарковское уширение. Нанример, для фиксированных значений АХ [c.45]

    Соотношения тина (3.49) могут использоваться для проверки в каждом конкретном случае предполон<ения о том, что показатели поглощения в крыльях спектральных линий определяются штарковским уширением. [c.45]

    Влияние электронов на штарковское уширение обсуждалось также для линии а-сери.и Лаймана [13], где оно оказалось малым. [c.45]

    Значение штарковского уширения (см. разд. 3.6), соответствующее равновесно ионизации, было рассмотрено в работе [1]. Однако эти авторы нашли, что коэффициент [1 — ехр (— РщХ)] очень мал для волновых чисел, смещенных от центра линии на расстояние, большее [c.388]

    Минимальное значение N для каждой линии выбирается таким образом, чтобы штарковское уширение значительно превышало допплеровское. [c.518]

    По Штарковскому уширению линии На По Штарковскому уширению линии Аг1 4300 А По абсолютной интенсивности группы линий Аг1 4045— 4300 А [c.236]

    Оптические методы диагностики плазмы. По полосам спектра излучения плазмы можно идентифицировать различные компоненты плазмы [25]. При низких давлениях уширение спектральных линий обусловлено тепловым движением излучающей частицы (доплеров-ское уширение) и статистическими флуктуациями электрического поля (штарковское уширение), вызываемыми флуктуациями концентрации электронов вблизи излучающей частицы. По величине допплеровского уширения (в случае легких атомов) можно определять температуру излучающей частицы величина штарковского уширения зависит в основном от концентрации электронов и лишь в небольшой степени от электронной температуры. При высоких давлениях наличие уширения, обусловленного воздействием на излучающую частицу со стороны соседних атомов газа, делает подобные измерения невозможными. [c.99]

    Естественно, что, чем больше интенсивность крыла, накладывающегося на слабую линию, тем меньше точность измерения этой линии. Так как уширение линий водорода в высокочастотном разряде, служащем для возбуждения спектра, в основном штарковское, то для уменьшения переложения контуров выгодно снизить давление в разрядной трубке до такой величины, когда уменьшение интенсивности свечения разряда не вызывает еще значительных затруднений анализа. Однако одновременно с уменьшением давления увеличивается разделение изотопов в капиллярах. Степень разделения определяется свойствами установки и не может быть достаточно просто рассчитана. Штарковское уширение линий также не поддается простому расчету, так как зависит от трудноизмеримых характеристик разряда. Поэтому при анализе малых [c.267]


    Естественное затухание и наиболее распространенные случаи штарковского уширения описываются контуром одинаковой формы. Его уравнение имеет вид [c.258]

    Рекомбинационный скачок, который обычно изображается в координатах /—V вертикальной прямой, в действительности размывается из-за штарковского уширения уровней и статистического размытия границы ионизации. [c.177]

    Для измерения концентраций заряженных частиц в неравновесной низкотемпературной плазме используются зоны Ленгмюра [53, 114, 220, 225, 226], СВЧ-зондирование плазмы [53, 212, 213, 233], спектроскопические методы штарковского уширения спектральных линий и абсолютной интенсивности тормозного и рекомбинационного электронного континуума [52—55]. Они перекрывают практически весь необходимый диапазон концентраций электронов, т. е. Ne 10 см — спектроскопические методы, ТУе >> 10 —Ю см — зондовые Ые > 10 — метод СВЧ-резо-натора, Не >> 10 см — метод отсечки СВЧ-волпы либо метод отражения. [c.50]

    Наряду с температурой важным параметром плазменных источников является концентрация электронов Пс. Наиболее достоверные результаты по определению Пе были получены путем измерения штарковского уширения спектральных линий, которое, во-обн1е говоря, не зависит от предположений о существовании локального термодинамического равновесия в плазме. При мощности генератора 1 —1,5 кВт и частоте 27 МГц на высоте 10— 20 мм над индукционной катушкой были получены значения п,. порядка 10 5 см" . [c.71]

    Атомные спектральные линии, измеренные специальным спектральным прибором с высокой дисперсией, обычно шире предсказываемых квантовой механикой. Это уширение возникает в силу ряда причин, наиболее существенными из которых являются допплеровское и штарковское уширения. Допплеровское уширение возникает в связи с тем, что наблюдаемые атомы находятся в постоянном движении. Те атомы, которые движутся к точке наблюдения, испускают излучение более высокой частоты, чем те, которые удаляются. Значительн ое число атомов, испускающих излучение, движется беспорядочно и в результате создает более широкий профиль спектральной линии, имеющий форму кривой Гаусса. Уширение Штарка связано с взаимодействием излучающих атомов с электрическим полем. Электрическое поле вызывает расщепление энергетических уровней каждого атома. Неоднородное поле пламе- [c.717]

    Наблюдаемое вследствие эффекта Штарка в межмолекулярном поле источника уширение зависит от типа уровня. Высокие уровни, как правило, уширяются больше низко расположенных. Величина уширения растет с ростом давления газа и концентрации заряженных частиц. Если давление газа, в источнике порядка атмосферного, то основной вклад в ширину линий дает обычно штарковское уширение. При этом ширина линий в зависимости от их сериальной принадлежности, давления газа и концентрации электронов составляет от десятых долей до нескольких ангстрем. При давлениях в источнике более 10 атм или концентрации заряженных частиц более 10 см штарковская ширина иногда равна десяткам и даже сотням ангстрем. [c.262]

    Большая экспериментальная работа проведена и по изучению формы, ширины и сдвига спектральных линий с квадратичным эффектом Штарка [11—14]. Мазинг установила невозможность сох ласовать экспериментальные данные по сдвигу и полуширине линий с квадратичным эффектом Штарка с теорией Линдхольма [3]. Эти результаты побудили Вайнштейна и Собельмана [14] построить нестационарную теорию штарковского уширения спектральных линий в плазме, которая гораздо лучше соответствовала экспериментам. [c.7]

    В последней (неопубликованной) работе Грима, Баранжера, Колба и Оертела расчеты штарковского уширения нейтральных линий гелия с квадратичным штарк-эффектом доведены до конца. Они позволяют измерять концентрации заряженных частиц по линиям гелия с такой же степенью точности, как и но линиям водорода. [c.7]

    В этом разделе Неннер дает очень сжатое изложение теории штарковского уширения линий водорода микрополями в том виде, в каком она существовала до 1957 г. В нослодпих работах Колба, Грина и Шена она получила дальнейшее развитие (см. предисловие на стр. 6).— Прим. ред. [c.42]

    Наиболее удобно использовать для анализа линии бальмеровской серии. Обычно применяются нары Н — и Нр— 1)р. Преимущество первой — в несколько большем изотопическом сдвиге, большей интенсивности и несколько меньпгем штарковском уширении. Зато в области линий Нр и Вр значительно выше чувствительность болыиинства приемников. При фотографической регистрации ча1це пользуются первой парой, при фотоэлектрической — второхь Выбор той или иной из них определяется также применяемым спектральным прибором. В призменных спектрографах дисперсия в красной области обычно недостаточна н голубая часть спектра, где лежат линии Нр— Вр, значительно удобнее. Для дифракционных приборов выгоднее линии Н - В , дальше отстоящие друг от друга но спектру. При правильном проведении анализа его результаты естественно не должны зависеть от выбранной пары линий. [c.265]


    В плотной плазме профили линий определяются главным образом взаимодействием излучателей с окружающими частицами. Этот тип уширения, который обычно называют уширением под действием давления, можно подразделить на резонансное, вандерваальсово и штарковское. Первое обусловлено взаимодействием излучателей с атомами того же сорта, второе — с атомами другого сорта и последнее — взаимодействием с заряжен-ныдш частицами. При концентрациях ионов и электронов, превышающих 1%, преобладают дальнодействующие кулоновские силы и мы имеем дело только со штарковским уширением. [c.173]

    Из-за наложения близко располон<енных компонентов тонкой структуры, каждый из которых подвержен штарковскому уширению, водородные линии имеют сложные профили. Теория уширения, основы которой заложили Лоренц [97] и Хольцмарк [98], была в последнее время усовершенствована в работах многих авторов (см., например, [99, 100, 481]). [c.183]

    Излучательная способность гелиевой плазмы нри более высоких температурах [(25- 75)-10 ° К] и плотностях 10 -10 г см рассчитана Нелсоном и Гулардом [469] (в той же работе рассмотрена также плазма На и смесь Hj—Не). Учтены 34 перехода Hel и 13 переходов Hell. Приняты во внимание допплеровское и штарковское уширения линий. При повышении плотности растет относительный вклад континуума как вследствие реабсорбции линий, так и в результате снижения потенциала ионизации и слияния верхних уровней. Фактор Гаунта для НеИ, а также коэффициент непрерывного поглощения для Hel взяты из работы [415]. [c.189]

    Более низкие значения А, полученные Герике [182 ] и Рихтером [186], объясняются, согласно Гриму и Попено и Шумейкеру, неправильным выбором значения А для ионной линии Аг II 4348 А, которая служила для определения температуры плазмы. Более поздние измерения, основанные на определении штарковского уширения линий Аг1, дали для АгП 4348 А значение более высокое. Умножая значения А, найденные Герике, на поправочный множитель 1,4, получаем величины, близкие данным [180]. [c.190]


Смотреть страницы где упоминается термин Штарковское уширение: [c.346]    [c.388]    [c.389]    [c.190]   
Эмиссионный спектральный анализ атомных материалов (1960) -- [ c.251 ]




ПОИСК







© 2025 chem21.info Реклама на сайте